Процесс парообразования в диаграмме

ПРОЦЕСС ПАРООБРАЗОВАНИЯ В ДИАГРАММЕ ри [c.208]

На рис. 19-4 изображен идеальный цикл Ренкина в pv-ma-грамме. Точка 4 характеризует состояние кипящей воды в котле при давлении pi. Линия 4-5 изображает процесс парообразования в котле затем пар подсушивается в перегревателе — процесс 5-6, 6-1 — процесс перегрева пара в перегревателе при давлении pi. Полученный пар по адиабате 1-2 расширяется в цилиндре парового двигателя до давления р2 в конденсаторе. В процессе 2-2 пар полностью конденсируется до состояния кипящей жидкости np>i давлении р2, отдавая теплоту парообразования охлаждающей воде. Процесс сжатия воды 2 -3 осуществляется в насосе получающееся при этом повышение температуры воды ничтожно мало, и им в исследованиях при давлениях до 30—40 бар пренебрегают. Линия 3-4 изображает изменение объема воды при нагревании от температуры в конденсаторе до температуры кипения. Работа насоса изображается заштрихованной площадью 032 7. Энтальпия пара при выходе из перегревателя в точке 1 равна h и в Ts-диаграмме (рис. 19-5) изображается пл. 92 34617109. Энтальпия пара при входе в конденсатор в точке 2 равна jg и в Ts-диаграмме изображается пл. 92 27109. Энтальпия воды при выходе из конденсатора в точке 2 [c.298]

На vp- и sT-диаграммах процесс парообразования является прямой линией, что очевидно. Докажем, что и на si-диаграмме процесс парообразования В-С есть прямая линия. Координаты [c.94]

Рис. 3.3. Фазовые диаграммы процесса парообразования в р — а-координатах (а) и Т — з-координатах (б)

Рассмотрим процесс парообразования в координатах Т, 8. Диаграмма состояния воды и пара в координатах 8 приведена на рис. 3.20. Отрезок а — в соответствует процессу подогрева воды, в —с — процессу кипения, с —d — процессу перегрева пара. Площадь под кривой процесса а —в равна количеству тепла, затраченному на подогрев воды от 1=0°С до температуры кипения. [c.128]

Рис. 1.22. Процессы парообразования в ра-диаграмме (ру-диа-грамма водяного пара)

Изобразим процессы парообразования в T s-диаграмме. Как было указано, энтропия жидкости, имеющей температуру 0° С и давление насыщения, соответствующее этой температуре, принята равной нулю So = 0. При изоэнтропном повышении давления жидкости от давления насыщения, соответствующего температуре 0° С до заданного давления, температура жидкости [c.72]

Состояние кипящей жидкости при давлении изобразится Рис. .25. Процессы парообразования в Гх-диа- точкой /, характеризующейся грамме (Ts-диаграмма водяного пара) температурой кипения при рас- [c.72]

Общетеоретическая часть учебника Мерцалова имеет следующее содержание введение механический эквивалент тепла уравнение лживых сил в применении его к термодинамике характеристическое уравнение система координат р—изображение различных процессов в системе координат р—и процессы изотермический и адиабатический обратимые и необратимые процессы коэффициент полезного действия постулат Клаузиуса принцип Томсона цикл Карно зависимость к. п. д. цикла Карно от температур источника теорема Клаузиуса энтропия система координат Т—5 политропные кривые характеристическое уравнение насыщенного пара применение первого принципа термодинамики к насыщенным парам уравнение Клапейрона выражение энтропии насыщенного пара изображение процесса парообразования в системе координат Т—5 построение тепловой диаграммы для насыщенного пара некоторые частные процессы для насыщенного пара процесс паровой машины свойства перегретого пара основные уравнения термодинамики для перегретого водяного пара цикл паровой машины для перегретого пара. [c.113]

Фиг. 3-4. Диаграммы процесса парообразования в координатах pv и Т — з.

Рис. 3-1. Процесс парообразования в /)и-диаграмме.

Фиг. 1-31. Процесс -парообразования в рг/-диаграмме.

Процесс парообразования в оо-диаграмме [c.76]

Процесс парообразования в ру-диаграмме..........76 [c.434]

Изменение энтропии воды в изобарном процессе графически на Гх-диаграмме представится отрезком s (в процессе АВ) (рис. 11-6). Площадь под кривой процесса АВ будет в некотором масштабе определять с небольшим допущением энтальпию кипящей воды После подогрева воды до температуры кипения начинается процесс парообразования при постоянном давлении н неизменной температуре Т . Количество теплоты, подведенное при парообразовании и равное г, графически определяется площадью под кривой ВС (s" — [c.183]

Рассмотрим процесс парообразования бинарной смеси в t -диаграмме. Допустим, что начальное состояние исследуемой смеси характеризуется точкой I с концентрацией j и температурой Если к данному раствору подводить теплоту, то ее температура будет возрастать по линии 1-2. В точке 2, расположенной на кривой кипящей жидкости, раствор закипит, и температура сухого насыщенного пара в точке 2" будет равна температуре жидкости. Состав пара в точке 2" значительно отличается от состава кипящей жидкости в точке 2. Следовательно, в точке 2 находится кипящая жидкость состава j и находящийся в равновесии сухой насыщенный пар состава Сг, причем С2">С2. [c.335]

С достаточной для практики точностью можно считать, что нижняя пограничная кривая совпадает с изобарами жидкости. Поэтому кривая OiK одновременно изображает процесс подогрева жидкости при постоянном давлении от 0° С до температуры кипения. Линин АВ представляют собой одновременно изобары и изотермы и изображают процесс парообразования. Линии ВС представляют собой изобары и изображают процесс перегрева пара. Вся область жидкости в диаграмме Ts совпадает с кривой OjK. Между кривыми и КВ расположена область влажного насыщенного пара. В диаграмме Ts наносятся также кривые одинаковой степени сухости пара NP, LM и др. [c.185]

Диаграмма s — Т для водяного пара играет важную роль в теплотехнических расчетах. Она очень наглядна и дает возможность определить, сколько теплоты необходимо подвести на той или иной стадии получения перегретого пара, так как диаграмма тепловая (рис. 11.3). Площадь под процессом 1—2 на диаграмме равна количеству теплоты, которое необходимо подвести к 1 кг йоды при О °С, чтобы получить насыщенную жидкость при постоянном давлении, или теплоты насыщенной жидкости. Площадь под процессом 2—3 на диаграмме равна теплоте, которую необходимо подвести к 1 кг насыщенной жидкости, чтобы превратить ее в сухой насыщенный пар при постоянном давлении, или теплоте парообразования. Площадь под процессом 3—4 на диаграмме равна количеству теплоты, которую необходимо подвести к 1 кг сухого насыщенного пара, чтобы получить перегретый нар при постоянном давлении или теплоте перегрева. Площадь под процессом ]—2—3 равна полной теплоте сухого насыщенного пара, а площадь под всем процессом парообразования 1—2—3—4 — полной теплоте перегретого пара. [c.196]

При дальнейшем подводе теплоты при том же давлении р температура пара и его объем увеличиваются, происходит процесс перегрева пара (линия с"с1). Точка с1 на диаграмме парообразования в р -V координатах соответствует состоянию перегретого пара и в зависимости от температуры может находиться на разных расстояниях от точки с . Таким образом, перегретым называется пар, температура которого выше температуры сухого насыщенного пара (1 > 1 ) при том же давлении р. [c.64]

Процесс парообразования при давлении Р в области насыщения на диаграмме Т—8 изображается линией а —а". Количество подве- [c.66]

В насосе вода сжимается до давления в котле. >гот процесс происходит по адиабате, но ввиду малой сжимаемости воды объем и температура при этом остаются близкими к постоянным. Конечное состояние воды Изобразится в pw-диаграмме точкой 4. Эта точка уже не лежит на пограничной кривой, а находится несколько левее. В таком состоянии вода подается в котел. Здесь она нагревается до точки кипения 5. Затем происходят процесс парообразования (прямая [c.172]

Началом отсчета и = 0, к — 0, з — 0 для воды принято считать тройную точку, в которой вещество может одновременно находиться в твердом, жидком и газообразном состояниях (точка А на рис. 3.3, а). Каждому веществу в тройной точке соответствуют строго определенные параметры. Так, для воды рл = 0,00061 МПа, Та = 273,16 К и оа = 0,001 м /кг. Процесс парообразования при давлении рл = = 0,00061 МПа показан на диаграмме изобарой АВ. При более низких давлениях пар может существовать лишь в равновесии со льдом. Образование пара непосредственно из твердого состояния (льда) называется сублимацией. [c.63]

Глава XIII. водяной ПАР 68. Процесс парообразования в диаграмме р—V [c.166]

При рассмотрении процесса парообразования в ро-диаграмме можно было пренебречь подогревом жидкости от 0 С до температуры кипения, потому что увеличение ее объема в этот период незначительно и такое приближение можно считать справедливым. В Ts-диаграмме по оси абсцисс отложены величины энтропии. На приращение энтропии в период подогрева жидкости затрачивается большое количество тепла, которым пренебречь нельзя, поэтому рассмотрение Ti-диаграммы начнем с определения K0Jui4e TBa тепла, необходимого для подогрева 1 кг воды от 0° С до температуры насыщения. [c.69]

Процесс парообразования. Основные понятия и определения. Рассмотрим процесс получения пара. Для этого 1 кг воды при температуре О °С поместим и цилиндр с подвижным поршнем. Прн.южим к поршню извне некоторую постоянную силу Р. Тогда при площади поршня F давление будет постоянным и равным p = P/F. Изобразим процесс парообразования, т. е, превращения вещества из жидкого состояния в газообразное, в р, у-диаграмме (рис. 4.6). [c.34]

Ранее был рассмотрен процесс парообразования при постоянном давлении в v — р-диаграмме. Такой же процесс можно построить и в S — Т-диаграмме (тепловой диаграмме). Возьмем 1 кг воды при О С, На диаграмме такое состояние будет обозначаться точкой /, лежащей на оси температур (рис, 11.3). Энтропия жидкости, имеющей температуру О С и давление насыщения, соответствующее этой температуре, принимается равной нулю. По Fviepe подвода теплоты к воде температура ее увеличивается, энтропия увеличивается до состояния насыщенной жидкости. На диаграмме точка 2 характеризует насыщенную жидкость (х = 0) при давлении р [c.93]

На рис. 14.6 в диаграммах состояния для R12 и R717 изображены процессы дросселирования рабочего тела. Для сравнения циклы осуществляются при одинаковых значениях Т.. и Тд-Теплота парообразования соответствует площадям для R12 лц = пл. а ——Г—d , для R717 = пл. а—6—/—d. Потери от дросселирования эквивалентны площадям Ago = ил. Ь —5 —4 —с (R12) и Aq, == пл. Ь 5—4-с (R7I7). [c.131]

Процесс охлаждения жидкости 3—3 (рис. 14.8) является изобарным. В S— Т-диаграмме изобары практически совпадают с левой пограничной кривой. В результате охлаждения энтальпия жидкого хладагента перед регулирующим вентилем уменьшается, а следовательно, уменьшается бесполезное парообразование в процессе дросселирования и холодопроизводительность цккла увеличивается на величину Д<7о = I a — ta- i — й = пл. 4 —4—Ь—с. Холодильный коэффициент цикла с переохлаждением перед регу- [c.133]

На рис. 14.12,6 показан теоретический цикл в s — 7-диаграмме. Линия 1—2 — адиабатное расширение сухого рабочего иара в соиле эжектора от давления пара в котле р до давления в испарителе / о. Линия 2—4 условно изображает смешение рабочего пара, состояние которого соответствует точке 2, с сухим насыщенным паром из испарителя, состояние которого соответствует точке 4. Состоянию смеси соответствует условная точка 5 при давлении Ро- оПиния 5—5 — сжатие смеси рабочего и холодного иаров при обмене энергией в камере смешения 5 —6 — сжатие смеси в диффузоре до давлетшя конденсации рк 6—7 — конденсация водяных паров в конденсаторе 7—8 — дросселирование части воды в РВ 8—4 — кипение воды в испарителе 7—9 — повышение давления до р за счет работы насоса 9—10 — нагрев воды в котле 10—1 — парообразование в котле. Так как изобар ,i совпадают с левой пограничной кривой, то точки 7 и 9 совпадают. В машине условно мои<1го выделить два цикла прямой /—3—7— 9—10 и обратный холодильный цикл 4—6 —7—8. В действительности процессы прямого и обратного циклов в эжекторе осуществляются одновременно и не могут быть разделены. [c.139]

Рассмотрим процесс парообразования при постож[ном давлении р = onst в v—диаграмме, для чего используем обозначения, принятые в предыдущем параграфе параметры жидкости ири температуре О °С обозначим Vq, s , (q, насыщенной жидкости — v, s, i, влажного насыщенного пара — v , s , i , сухого насыщенного пара — v", s", i", перегретого пара — v, s, t, i. [c.194]

Пусть 1 кг воды при О °С находится в цилиндре с подвижегым поршнем, оказывающим на жидкость постоянное давление. Ма V—/>диаграмме (рис. 11.2) состояние воды с этими параметрами может быть определено точкой 1. При этом жидкость является ненасыщенной. Затем по мере подвода теплоты температура жидкости увеличивается, объем ее растет, вода переходит в состолиие насыщенной жидкости (точка 2). При дальнейшем подводе теплоты начинается процесс парообразования, вода находится в состоянии влажного насыщенного пара, ее температура остается постоянной. Процесс получе1Н1я сухого насыщенного нара из насыщенной жидкости на диаграмме изображается отрезком 2—3, причем на этом участке изобара совпадает с изотермой. В точке 3 пар находится в состоянии сухого насыщенного если его н дальше нагревать при постоянном давлении, сухой пар становится перегретым (точка 4). Если же подобный процесс парообразования рассмотреть ири более высоком давлении pi, изобара, соответствующая этому давлению, на диаграмме пройдет выше изобары р и точки, характеризующие процесс парообразования, разместятся на диаграмме следующим образом точка 1 лежит почти на вертикали, [c.194]

Таким образом, процесс получения перегретого пара при давлении р, на Т—8 диаграмме изображается ломаной линией Ма а"а. Из Т—8 диаграммы видно, что при повышении давления теплота парообразования г уменьшается и в критической точке К становится равной нулю. При давлении выше критического процесс парообразования протекает по линии МЬ, лежащей над пограничной кривой МК. Изохоры на Т—8 диаграмме располагаются круче изобар. [c.67]

Процесс парообразования при давлении р1 в области насыщения на диаграмме в Т—5 координатах изображается линией а —а". Количество подведенной теплоты определяется площадью 1а а"и и по уравнению (7.13) (процесс р = 1с1ет) [c.86]

Идеализированный бинарный цикл ГТУ (рис. 11.12) состоит из двух частей. Цикл ГТУ с подводом теплоты при р = idem и с утилизацией теплоты отработавших в газовой турбине продуктов сгорания изображен линиями I—II—III—IV—IV —I. На диаграмме I—II — адиабатное сжатие воздуха в компрессоре II—III — изобарный подвод теплоты к газообразным продуктам сгорания III—IV — адиабатное расширение продуктов сгорания в газовой турбине I—IV — изобарный отвод теплоты, в том числе IV—IV — в экономайзере. Количество теплоты, отведенное на участке IV—IV, затрачивается на подогрев питательной воды в цикле Ренкина. Нижняя часть данного бинарного цикла представляет собой обычный цикл Ренкина перегретого пара — линии 1—2—3—5—5 —4—6—1. На диаграмме 1—2— адиабатное расширение пара в паровой турбине 2—3 — отвод теплоты в конденсаторе и конденсация пара 3—5 — повышение давления в насосе 5—5 — подвод теплоты к питательной воде в экономайзере 5 —4—6—1 — процессы парообразования и перегрева пара в парогенераторе за счет теплоты продуктов сгорания топлива. Считаем, что в пароводяной части цикла, т. е. в цикле Ренкина, 1 кг рабочего тела, а в цикле ГТУ — m кг рабочего тела. [c.174]

Построим, пользуясь данными таблиц водяного пара, изобары в Ts-диа-грамме если подводить к рабочему телу тепло при р — onst, изменение энтропии жидкости при изменении температуры изобразится близкой к логарифмическому виду кривой. На диаграмме эта кривая изображается линией аЬ. В точке Ь, соответствующей температуре кипения при выбранном давлении, прекращается повышение температуры и начинается кипение воды. При дальнейшем подводе тепла энтропия увеличивается, а температура остается постоянной конец процесса парообразования характеризуется точкой с таким образом, процесс парообразования изображается линией Ьс, параллельной оси абсцисс. Дальнейший подвод тепла при постоянном давлении опять сопровождается повышением температуры, и процесс перегрева пара при р = onst изображается близкой к логарифмическому виду кривой се. [c.118]

Ts-д и а г р а м м а. Как и в случае газов, в термодинамике паров находит широкое применение Ts-диаграмма, в которой площадь под кривой процесса дает количественное выражение теплоты процесса. На рис. 1.14 в системе координат Т, s представлен изобарный процесс превращения 1 кг воды при температуре плавления в перегретый пар заданной температуры перегрева, соо1ветствующей состоянию в точке d. Кривая аЬ представляет изобарный процесс нагрева воды от То = = 273 К до Т при данном давлении р поэтому площадь под кривой процесса будет представлять q . В процессе подогрева жидкости зависимость s = p(T) выражается уравнением (1.128), откуда следует, что кривая аЬ в первом приближении есть логарифмическая линия. Площадь под кривой Ьс есть теплота парообразования г. В соответствии с уравнением = s"x -Ь s (l — х) = s -t- rx/Tn в процессе парообразования. 5, — s = rxjTn и, следовательно, площадь под прямой be есть гх. Очевидно, площадь под кривой d есть теплота перегрева q e. Процесс перегрева описывается уравнением (1.130), которое приближенно можно представить в виде s e - s" In T IT ). Следовательно, в первом приближении линия d есть логарифмическая кривая.. Так как для воды Срж > Ср, то кривая перегрева пара d идет круче кривой нагрева воды аЬ. Степень сухости влажного пара давлением р в точке е определится как отношение отрезков be к Ьс, так как Ье Ьс = (rxjT (г/Тп) = х. Как видно из рис. 1.14, 1.15, при увеличении давления точки hue, оставаясь в каждом отдельном случае на горизонтали, сближаются и при критическом давлении сливаются в одну точку к. Соединив между собой точки hi, hi, Ьз и т. д., соответствующие состоянию кипящей жидкости при различных давлениях, получим пограничную кривую жидкости. X = 0. Аналогичным образом получим пограничную кривую пара X = 1, соединив между собой точки с, Сь С2 и т. д., соответствующие состоянию сухого насыщенного пара при различных давлениях. Подобно пограничным линиям ри-диаграммы, пограничная кривая [c.36]

Из г — s-диаграммы (см. рис. 3.3, б) следует, что с повышением давления р или температуры удельная теплота парообразования г уменьшается и при критических параметрах (точка /Q становитс я равной нулю, т. е. в этих условиях процесс парообразования как таковой отсутствует. [c.66]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...