Диаграмма s — i для паров

Диаграмма s — Т наглядна, однако подсчет количества теплоты путем определения площади под линией процесса несколько осложняет расчеты, поэтому на практике большее распространение получила S — I-диаграмма для водяного пара (рис. 11.4), по оси [c.196]

Обратимся снова к T s-диаграмме (рис. 4-29). Конденсат, выходящий из конденсатора, имеет температуру, соответствующую точке 4 в подогревателе он нагревается до температуры, отвечающей состоянию воды в точке 6. Количество нагреваемой воды на I кг пара, поступившего в двигатель, составляет (1 — а ) кг, следовательно, общее количество тепла, потребное для нагревания этой воды, измеряется произведением (пл. 4-6-8-9-4) —а ). [c.190]

Для правильного представления о процессах изменения состояния пара рассмотрению способов пользования табличными данными и диаграммой S—i необходимо предпослать рассмотрение процесса парообразования и отдельных процессов изменения состояния воды и водяного пара. [c.99]

Рассмотренная выше диаграмма s—Т дает возможность наглядно иллюстрировать характер протекания процесса превращения воды в пар различных состояний (влажный, сухой насыщенный и перегретый). Однако при пользовании этой диаграммой устанавливать количества участвующего в процессе тепла сложно, так как это связано с необходимостью определять по диаграмме соответствующие площади, частично ограниченные кривыми линиями. Поэтому для практических расчетов обычно пользуются диаграммой s—i водяного пара, по которой это выполнить можно значительно проще. [c.109]

Однако для расчета истечения пара удобнее пользоваться диаграммой s—i и формулами (8-6 ), (8-15) —(8-18 ), так как другими формулами, приведенными ранее для газов, пользоваться сложно, поскольку при [c.114]

В этом можно убедиться, воспользовавшись диаграммой s — 1. Определим по ней величины, входящие в выражения, служащие для определения r t [формула (10-24)] и d [формула (10-25)] для случая двух различных начальных давлений и двух различных начальных температур пара pi=3,5 Мн м и /Ji = 20 Мн м i = 450° и , = 600°С. [c.120]

Определим термический к. п. д. регенеративного цикла, осуществляемого в рассмотренной выше установке. Для этого примем, что доля пара, проходящего через подогреватель более высокого давления, равна а, а доля пара, проходящего через подогреватель более низкого давления, равна 2. Из диаграммы s — 7, приведенной на рис. 10-22 (на рис. 10-23 представлена соответствующая диаграмма s — i), следует, что при полной конденсации пара, отбираемого из турбины, количество тепла qi, сообщенное в котельном агрегате питательной воде, выражается площадью 7—8—0—1—2 —7, равной разности энтальпий I l —, т. е. [c.124]

Метод удельных объемов. После вычерчивания эскиза проточной части можно совместить распределение изоэнтропийных перепадов энтальпий по ступеням с расчетом самих ступеней, не прибегая к построению в диаграмме s—i процесса расширения в каждой ступени. Расчет начинают с построения зависимости удельного объема пара за ступенями от изоэнтропийного перепада. Для этого процесс расширения пара, построенный при предварительном расчете турбоагрегата, разбивают на участки примерно равной длины, число которых равно числу ступеней (см. рис. 5.2). Для каждого участка снимают сумму изоэнтропийных перепадов и значение удельного объема. Так, для первого участка перепад Лщ, удельный объем для второго hai + ha2 и 2 соответственно и т. д. Последняя точка на графике будет соответствовать величине RHa [c.167]

У —I j). Фиг. 60 даёт схему определения расчётных i и по диаграмме i — s для пара. [c.509]

Диаграмма s — i для водяного пара [c.137]

Повышение путем увеличения температуры перегревания. Для выяснения влияния температуры перегрева пара на величину термодинамического к. п. д. воспользуемся также диаграммой s — i (рис. 53). Положим постоянными начальное давление pi и конечное давление пара после расширения р2, а температуре пара будем давать различные значения. В графике, изображенном на рис. 53, эта температура взята равной 300, 400 и 500° С, чему соответствуют точки 1, V, 1", лежащие на одной общей изобаре р = 20 ата. Так как расширение пара при всех трех температурах t e производится до одного и того же давления, то точки, характеризующие состояние пара по окончании его расширения, лежат также на одной общей изобаре р2 = 0,05 ата. Из диаграммы мож но установить, что с увеличением температуры пара располагаемое теплопадение h — k — —12 возрастает. Однако одновременно с этим возрастают и значения энтальпии, соответствующие начальному состоянию пара. 12 [c.179]

Другая диаграмма i-s, рассчитанная на 1 кГ смеси, строится для всех возможных значений весовой доли пара от 0,1 до 1. При = 1 получаем верхнюю пограничную кривую для пара, что позволяет объединить эту диаграмму с диаграммой i-s для пара. Такая объединенная диаграмма i-s для водяного пара и паровоздушной смеси представлена на фиг. 67. [c.89]

Построение диаграммы I-S для области высоких температур основано на положениях, изложенных в пп. 4и5,ч, II. Две предыдущие диаграммы строились при фиксированном значении относительной влажности. Но это возможно только в том случае, если температура смеси ниже критической температуры для пара, так как при более высоких температурах понятие относительной влажности неприменимо. Поэтому в области высоких температур единственным параметром, исключение которого из числа переменных позволяет использовать изложенные ранее принципы, является давление. [c.163]

ИЗМЕНЕНИЕ ЭНТРОПИИ И ДИАГРАММ T—s и i—s ДЛЯ ВОДЯНОГО ПАРА [c.87]

Аналитический метод исследования процессов изменения состояния пара в практических расчетах обычно не применяется из-за его сложности и трудоемкости. Предпочтительным является графический метод исследования с применением для этого энтропийных диаграмм Т — s и i — s для пара. [c.88]

На рис. 91 показан общий вид диаграммы i—s водяного пара. Однако на практике диаграмму i—s строят лишь для части области насыщения, приближающейся к области перегрева. [c.130]

Рассмотренная выше система s — Т дает возможность наглядно иллюстрировать характер протекания процесса превращения воды в пар. Однако для практических расчетов обычно применяют диаграмму 5 — i водяного пара, использование которой не сопряжено с необходимостью выполнять подсчеты. Пользуясь таблицами водяного пара, находят для целого ряда давлений соответствующие друг другу значения энтальпии и энтропии и строят по ним кривые для каждого из давлений, обозначая их соответственно через ри ра, рз и т. д. (рис. 8-5). Таким же образом строят линии постоянной сухости х , и т. д.) изотермы f, и т. д.), линии постоянных удельных объемов (а , у, , о и [c.134]

Из выражения (9-1) видно, что если рабочим телом является водяной пар, то скорость истечения его может быть определена как ео параметрам состояния р и V, так и по разности энтальпий до начала адиабатного расширения ( 1) и по окончании этого расширения ( 2). Эту разность энтальпий называют располагаемым теплопадением. Для пара это теплопадение очень просто определить, пользуясь диаграммой s — i. Формула (9-1) показывает, что величина скорости для данного газа зависит от его температуры Ту (так как piV = RTi) и от отношения давлений —. Величина суммарной работы— (Pi i—р2 2) = мо-Pi k—l А жет быть вычислена графически при помощи диаграмм v —р и s — T. [c.154]

Рассмотрим процесс парообразования при постож[ном давлении р = onst в v—диаграмме, для чего используем обозначения, принятые в предыдущем параграфе параметры жидкости ири температуре О °С обозначим Vq, s , (q, насыщенной жидкости — v, s, i, влажного насыщенного пара — v , s , i , сухого насыщенного пара — v", s", i", перегретого пара — v, s, t, i. [c.194]

Практически пользоваться уравнением Ван-дер-Ваальса нельзя, так как оно дает результаты, недостаточно точные для нужд современной паро-техники. Наиболее точным является в настоящее время уравнение состояния реальных газов, разработанное М. П. Вукаловичем и Н. И. Новиковым применительно в основном к водяному пару. Вывод этого уравнения основан на предположении наличия в реальных газах ассоциаций молекул, механически объединенных в двойные, тройные и более сложные комплексы, образующиеся в результате взаимодействия между ними. Для этого уравнения характерно близкое совпадение результатов расчетов с опытными данными. Однако для практических целей пользование этим, как и другими уравнениями состояния реального газа, неудобно вследствие сложности их и необходимости выполнения трудоемких вычислений. Обычно пользуются готовыми данными, которые берут из таблиц водяного пара или из диаграммы s—i водяного пара. [c.99]

Изохоры на диаграммах s—Т и s—i наносят, пользуяс таблицами пара, находя по ним для одних и тех же удельных объемов пара соответствующие значения s и Г. [c.110]

На рис. 10-5 показана схематически и без изохор диаграмма s—i, построенная от начала координат. Поскольку диаграммой s—i пользуются при тепловых расчетах, в которых пользоваться частью диаграммы, охватывающей область сильно влажного пара (.ясС <0,5) не приходится, для практических целей обычно левую нижнюю часть при построении диаграммы отбрасывают. Такая диаграмма приведена в приложении [c.110]

Обратимый адиабатный процесс для водяного пара отображается на диаграмме v — р (рис. 10-7) гиперболической кривой 1—2, лишь приближенно описываемой уравнением pD = onst, в котором значение показателя k для области перегретого пара в среднем составляет приблизительно 1,3, а для области насыщенного пара 1,135 на диаграммах s — Т и S—i (рис. 10-8 и 10-9) этот процесс, как уже указывалось, отображается вертикальной прямой 1—2. [c.112]

На рис. 10-13 представлен процесс истечения пара на диаграмме s—i для случая, когда р2/Р1<Ркр и когда не учитывается трение струек пара друг о друга И о стенки сопла. Обратимому адиабатному истечению пара через расширяющееся сопло соответствует линия 1—2 и располагаемое теплопадение ho — i —i при суживающемся сопле пар расширяется в его пределах только до давления ркр, чему соответствует отрезок / — а и располагаемое теплопадение Лкр = 11 —1кр- В действительности ввиду наличия трения процесс истечения пара протекает необратимо и сопровождается увеличением энтропии поэтому на диаграмме s—t для расширяющегося сопла он условно отображается линией /—2 а для суживающегося сопла — линией 1 — а. В связи с этим полезное теплопадение уменьшается и для расширяющегося сопла составляет Лпол, а для суживающегося h (см. рис, 10-13). [c.114]

Предположим, что в обоих случаях пар в паровой турбине расширяется до давления 4 кн1м , которому соответствует энтальпия кипящего конденсата гл 120 кдж/кг. Значения I l, г г, ii—tj, tV—г к, х, т)< и d, определенные по диаграмме s — i, для заданных начальных параметров пара и пределов его расширения указаны в табл. 10-1. [c.120]

Эта формула выведена Бэром и носит его имя. Зная начальные параметры пара ро и /о и конечное давление р , можно построить изоэнтропийный процесс расширения рабочего тела на диаграмме S—t. Критическое давление определится из выражения — Р, Ро. Пересечение изобары р с изоэнтропой расширения определит критические параметры, а конечная точка расширения определит удельный объем и располагаемый перепад энтальпий hl . Критическая скорость Q в случае идеального газа вычисляется по уравнению (3.54), скорость — по уравнению (3.45). Таким образом, пользуясь диаграммой s—i, легко вычислить по формуле (3.59) угол поворота потока б для различных значений давления за решеткой. [c.101]

По формуле (8-5) можно- определить значения эи-тальпии водяного пара для каждого из опытов. Полученные таким образом экспериментальные значения энтальпии следует сравнить с величинами, приведенными в [Л. 8-6] для параметров пара, измеренных в первой измерительной камере (рь /i). Процессы дросселирования и конденсации водяного пара, протекающие в установке, следует для наглядности схематически изобразить в диаграммах i — s, Т—s и i — p. [c.247]

Решение практических задач, касающихся процессов, в которых рабочим телом является водяной пар, аналитическим методом, по формулам, представляет значительные трудности. Каждая из формул относится к определенному агрегатному состоянию пара — перегретому, сухому насыщенному или влажному. В процессе пар может изменить овое агрегатное состояние, на-прнмер, при расширении он может превратиться из перегретого во влажный насыщенный. Для расчета такого процесса нужно разделить его на части, соответствующие разным агрегагным состояниям пара и для каждой из этих частей применить свои формулы. Это сильно усложняет решение практических задач. Проще и скорее они решаются графически, путем применения диаграммы s — i водяного пара. [c.133]

Наряду с диаграммой s — i водяного пара имеет широкое применение диаграмма s — Т, служащая обычно не для решения практических задач, а для наглядвой иллюстрации протекания процессов, в KOTOipbix ра бочи1м телом является водяной пар. [c.133]

Диаграмма s—i для водяного пара приведена на рис. 28. По ее вертикальной оси откладываются значения энтальпии воды и пара, а по горизонтальной, так же как и в диаграмме s — Т, значения энтро1ПИ1И. Линия О — Д в диагра1мме представляет собой нижнюю пограничную к,ривую, линия 1 — К верхнюю пограничную кривую. Место встречи этих двух кривых дает критическую точку к. Обе пограничные кривые строятся по значениям i, s (линия О — К) к i", s" (линия 1 — К), которые для разных давлений берутся из таблицы сухого насыщенного пара. Правее линии О — /Си ниже линии 1 — /С в диаграмме располагается область влажного насыщенного пара. Выше линии / — К лежит область терегретого пара. Каждая точка линии О — К соответствует состоянию воды, нагретой до температуры кипения того или иного давления, а каждая точка линии 1 — К — состоянию сухого насыщенного пара. Если соединить точки одинаковых давлений на обеих пограничных кривых, то прямые линии, пересекающие область влажного насыщенного пара, представляют собой изобары. Они же одновременно являются и изотермами, так как в процессе превращения воды в пар при постоянном давлении температура остается неизменной и равной температуре кипения. В диаграмме на рис 28 нанесены изобары давлений 0,02, 0,05, 0,2, 1, 2,5, 20, 100, 200 и 250 ага. [c.136]

Допустим, что в нашем случае расчет относится к перегретому пару. Точка, соответствующая начальному состояию пара, находится в диаграмме в пересечении изобары заданного давления р1 с изотермой заданной температуры i (точка 1 на рис. 29). Горизонталь, проведенная из этой точки до вертикальной оси, указывает на последней значение энтальпии пара ь в начальном состоянии. Как уже указывалось, обратимый адиабатный процесс в диаграмме s—i изображается вертикальной прямой, направленной при расширении вниз. В соответствии с этим из точки 1 проводим вниз вертикальную прямую 1—2 до пересечения ее в точке 2 с изобарой ра. Горизонталь, проводимая из точки 2 до вертикальной оси, определяет на последней значение энтальпии пара г г в конечном состоянии. По ближайшей к точке 2 линии постоянной степени сухости пара х можно установить степень сухости пара в конце процесса расширения. Для того чтобы найти температуру пара в конечном состоянии (точка 2) надо по изобаре р2 подняться до пересечения ее с верхней пограничной кривой и здесь по ближайшей изотерме определить температуру кипения, соответствующую давлению р2. [c.138]

В диаграммах s — i, преднаэначенных для практического пользования, помещается только та часть, которая находится вблизи верхней пограничной кривой. Это позволяет увеличить масштаб построения диаграммы и нанести в ней линии разных процессов с более частыми интервалами. В конце книги приведена подробная диаграмма s—i водяного пара, составленная проф. М. П. Вукаловичем. [c.139]

В силу своей простоты формула (170) очень удобна для практического использования и широко применяется при расчете скорости истечения водяного пара. В этом случае величина разности (к — h), подставляемая в данную формулу, находится по диаграмме S—i, в которой она оредставляет собой длину отрезка вертикальной прямой, соединяющей точки начального и конечного состояний пара (см. отрезок 1—2 на рис. 29). [c.145]

В тепловых диаграммах S — Т и S — i измерение кинетической энергии истече- О ния производится путем нахождения разности энтальпий / — /2, что, как указывалось выше, наиболее просто выполняется в диаграмме s — I. В диаграмме s — Т для водяного пара (рис. 34) энтальпии в начальном состоянии соответствует площадь /—2—3—4—4 —О—/, а энтальпии i2 в конечном состоянии площадь /—1—5—4 —О—I. Разность энтальпий i —12, равная кинетической энергии пара при его истечении, измеряется площадью 1—2—3—4—5—1. [c.147]

Благодаря равенству (191) диаграмма s—i оказываетх1Я очень удобной для изображения в ней процесса дросселирова-вания и определения параметров пара в конце его. Для этого достаточно провести в этой диаграмме из точки начального состояния пара горизонтальную прямую, т. е. линию постоянной энтальпии, до пересечения с изобарой заданного конечного состояния пара. Точка пересечения определяет параметры пара после дросселирования. [c.159]

Для перегретого пара высоких давлений, но с относительно не- большой температурой перегрева, дросселирование сопровождается снижением величины перегрева, отчего такой пар в процессе дрооселирования может превратиться даже во влажный. -Это легко можно проследить на диаграмме s — i (см. приложение). [c.160]

Для вывода формулы, служащей для определения термодинамического к. п, д. основного цикла паросиловой установки, воспользуемся диаграммой s — Т, изображенной на рис. 49. Так как процесс нагрева воды и превращения ее в перегретый пар происходит при постоянном давлении, то количество тепла, затрачиваемого в этом процессе, равно разности энтальпий пара в конце процесса парообразования (точка 3) и воды в начале этого процесса (точка 5). Энтальпия воды в точке 5 определяется площадью О—5—5 —0 —О и энтальпия пара i — площадью О—/—2—3—3 —Oi—0. Поэтому количество тепла, затрачиваемого на образование пара, равно q = U — t 2 = площ. О—1—2—3—3 —Oi —О— unoMx.0—5—5 —0t—0 - площ. 5- 1—2— 3—3 —5 —5. Отвод тепла от атара при его коиденсации происходит при постоянном давлении рг- Поэтому количество отводимого тепла 2 можно также считать равным разности эталь-пии пара в начале процесса конденсации (точка 4) и воды в конце этого процесса (точка 5). Энтальпия пара гг в точке 4 определяется площадью О—5—4—3 —0 —0. Количество отводимого тепла равно Qi — h — г 2-=плош. О—5—4—3 —0 —0 — площ. [c.175]

Таким образом, использование вместо Утах - ичины Ys> определяемой по температуре смеси независимо от ее давления, расширяет область применения относительной влажности до критической температуры для пара. Это небольшое изменение в определении понятия относительной влажности позволило разработать рассматриваемые во второй части книги диаграмму I-S для влажного воздуха и объединенную диаграмму is для водяного пара и паровоздушной смеси и распространить их применение на широкую область изменения температуры и концентрации пара в смеси. [c.14]

В приложениях дается диаграмма s — i для водяного пара На диаграмму нанесены сетки изобар, изохор (пунктирные ли нии), изотерм, линий постоянной сухости и пограничная кривая Пользование диаграммой s — i черезвычайно существенно упро щает все термодинамические расчеты по парам. [c.165]

В 1961 г. Г. П. Верхивкер защитил кандидатскую диссертацию-на тему Термодинамический анализ схем парогазовых установок . В этой диссертации имеются следующие разделы анализ схем паротурбинных и газотурбинных установок определение термодинамических особенностей парогазовых установок и классификация их схем, обзор существующих схем парогазовых установок разработка новых схем парогазовых установок термодинамический анализ парогазовых схем для модернизации существующих электростанций термодинамический анализ парогазовых схем с высоконапорным парогенератором и схемы с впрыскиванием воды или пара в поток газа (схема акад. С. А. Христиановича) термодинамический анализ бинарных парогазовых схем, в которых рабочий агент нижнего контура нагревается только за счет отбросного тепла газотурбинной установки. Составление энтропийных диаграмм Т—s и i—s для фреона-12 в области сверхкритических параметров. [c.323]

Посмотрим, ка изменяется состояние водяного пара при его дросселировании. Для этого Проведем на диаграмме s — i одну изоэнтальпу [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...