Диаграмма Т, s цикла водяного пара

На фиг. 5, 6 и 7 изображены в Т—5-диаграмме различные циклы водяного пара, применяемые в современных паротурбинных установках, термический к. п. д. которых составляет соответственно 39, 41 и 49 / и термический относительный к. п. д. —71, 73 и 80%. [c.17]

Первая is-диаграмма для водяного пара при давлении до 20 ат была предложена в 1904 г. Молье. Появление ts-диаграммы существенно упростило методику термодинамических исследований и расчетов паровых процессов и циклов. [c.122]

Широко используется в термодинамике, как известно, и геометрический метод исследования. Достаточно вспомнить эффективный графический метод исследования процессов и циклов водяного пара. Широкое использование имеют диаграммы Т—5 и /—5 при исследовании многих других термодинамических явлений. Но эти графические методы исследований не подменяют физику — они построены на ее основе. [c.298]

Рис. 6.6. Циклы Карно и Ренкина насыщенного водяного пара в Т, 5-диаграмме

Термический к. п. д. цикла Ренкина равен отношению адиабатного теплопадения к энтальпии перегретого пара минус энтальпия кипящей воды при давлении в конденсаторе и вычисляется по таблицам или по r s-диаграмме водяного пара. [c.300]

Так как в бинарном цикле количества ртутного и водяного пара неодинаковы, то при изображении цикла на Т—з-диаграмме (см. рис. 18.29) нижнюю ступень цикла строят для 1 кг водяного пара, а верхнюю — для т кг ртутного пара и притом так, чтобы процесс адиабатического расширения ртути проходил над точкой, соответствующей состоянию сухого насыщенного водяного пара. Площадь верхней ступени цикла численно равна работе, производимой т кг ртути, площадь нижней ступени — работе 1 кг водяного пара (индекс р относится к ртути, а индекс в — к воде). [c.586]

Как будет изменяться к. п.д. цикла паросиловой установки, а также какие изменения произойдут с рабочим телом в конце расширения, если изменить начальные параметры пара pj = 1,5 МПа и Tj = 623 К следующим образом в первом случае повысить температуру перегрева до Т = 823 К при неизменном давлении pj, во втором — увеличить давление до р = 5 МПа при неизменной температуре 7j в третьем — одновременно повысить давление и температуру до р Г = 5 МПа и Т = 823 К. Расширение вести до давления pj = 0,005 МПа. Задачу решить по si-диаграмме водяного пара. [c.146]

При изображении цикла на Т — s-диаграмме нижнюю ступень цикла строят для 1 кг водяного пара, а верхнюю — для т кг ртутного пара таким образом, чтобы процесс адиабатического расширения ртути проходил над точкой, соответствуюш,ей состоянию сухого насыщенного водяного пара. Площадь верхней ступени цикла численно равна работе, производимой т кг ртути, площадь нижней ступени — работе 1 кг водяного пара. [c.547]

Принципиальная схема паротурбинной установки на насыщенном паре представлена на рис. 10.14,а, а цикл, совершаемый рабочим телом — водой и водяным паром этой установки, — на рис. 10.14,6. В парогенераторе ПГ вследствие подвода теплоты образуется сухой насыщенный пар (точка /), который адиабатно расширяется в паровой турбине Т до давления р . В конденсаторе К при давлении р2 пар конденсируется (процесс 2—2 ) и далее в питательном насосе ПН повышается до начального цГ. Адиабатный процесс сжатия воды в насосе (процесс 2—3) на Т, -диаграмме чрезвычайно мал — практически сливается с точкой 2, и на диаграмме он не показан. [c.266]

Для одного из максимальных значений КПД построить цикл ПТУ в Т, 5-диаграмме. Необходимые для графического представления цикла свойства воды и водяного пара следует взять из таблиц [38]. [c.298]

На рис. 4-34 показана 7 з-диаграмма идеального бинарного цикла с плазменным генератором. Как видно, в нем будут значительные потери на необратимость, связанные с передачей тепла от отходящих из плазменного генератора продуктов сгорания к водяному пару. Для лучшего совпадения кривых отдачи тепла продуктами горения (процесс 1-4) и получения тепла водяным паром (процесс 5-6) параметры последнего берут сверхкритическими. И, кроме того, так как теплоемкости этих рабочих тел значительно [c.198]

Объясните, как определить, пользуясь й—з-диаграммой водяного пара, величины, входящие в выражение термического к. п. д. цикла Ренкина. [c.131]

Из рассмотрения цикла паросиловой установки в Т—s диаграмме (рис. 14-44) видно, что повышение средней температуры подвода тепла S цикле при заданной максимальной температуре сопряжено с увеличением начального давления pi. Однако в случае водяного пара даже при Pi = 300 бар и регенеративном подогреве питательной воды до [c.458]

Преобразование тепловой энергии топлива в механическую при помощи водяного пара осуществляется в паросиловой установке. В основе работы простейшей паросиловой установки, работающей с конденсацией пара, лежит цикл Ренкина. Проследим одновременно осуществление цикла Ренкина по схеме простейшей тепловой электростанции (рис. 26) и по диаграммам p—v и T—s (рис. 27). За начальное состояние принята вода с температурой Тк, соответствующей давлению (точка 3 на нижней пограничной кривой л = 0). Вода насосом Н сжимается в процессе 5—4 до давления pi и подается через водяной экономайзер Эк (теплооб- [c.75]

В идеально-газовом состоянии. По полученным величинам и составлены таблицы термодинамических свойств водяного пара для р < 20 ата и > 700° С и построена соответствующая часть энтропийной диаграммы (см. приложение 1). По данным полученной таким способом энтропийной диаграммы произведены термодинамические исследования циклов с паром в области малых давлений (циклы со сжатием пара). [c.32]

В термодинамической теории паротурбинных установок широко используется энтропийная диаграмма t—S, которая очень наглядно описывает все процессы цикла и значительно облегчает и сокращает расчеты паровых турбоагрегатов. Такие диаграммы издаются большими тиражами, поскольку паровые установки имеют своим рабочим агентом только водяной пар совершенно определенного физического состава и термодинамических свойств. [c.127]

Если в температурно-энтропийной диаграмме построен цикл для 1 кг водяного перегретого пара (площадка 5—6—7—8—9 по рис. 14) при каком-то масштабе энтропии водяного пара, то пограничные кривые для ртутного пара должны строиться с масштабом энтропии в т раз большим. [c.34]

Уравнения (11-4а) или (11-9) позволяют с помощью г, s-диаграммы или таблиц термодинамических свойств воды и водяного пара определить величину термического к. п. д. обратимого цикла Ренкина по известным значе- [c.363]

Если мы построим в Т—5-диаграмме цикл Ранкина для ртутного пара, то площадка между начальной и конечной изотермами и участком пограничной кривой и адиабаты расширения ртутного пара даст полезную работу 1 нг ртутною пара. Чтобы определить суммарную работу ртутно-водяного бинарного цикла, нужно умножить работу 1 кг ртутного пара на число т, выражающее соотношение расходов ртутного и водяного пара, а затем прибавить к работе, совершаемой 1 кг водяного пара Ч [c.20]

Рассмотрим вопрос о практической осуществимости на водяном паре цикла Карно, представленною в pv- и Ts-диаграммах на рис. 12-2,а и б. [c.205]

На рис. 1, а в нижней части показаны изобары р (сплошные тонкие линии) и кривые постоянного влагосодержания d (пунктирные). (Методика построения Т — 15-диаграммы насыщенного газа приведена в гл. 2.) Идеальный цикл состоит из следующих процессов. Линия 3—4 характеризует сжатие от температуры близкой к температуре окружающей среды, до температуры Г смеси газа и водяного пара с капельками воды (тумана), впрыскиваемой в поток газа на входе и в ступенях осевого (или центробежного) компрессора. Процесс сжатия происходит с интенсивным от- [c.9]

Наиболее совершенным в термодинамическом отношении является, как мы знаем, тепловой цикл Карно. В Г, 5-диаграмме он будет иметь вид, показанный на рис. 1.11, а. При выбранных температурах пара перед турбиной и за ней такой цикл будет иметь действительно максимальный термический КПД. Однако для его реализации необходимо построить компрессор, сжимающий и конденсирующий изоэнтропийно пароводяную смесь из состояния а в состояние Ь. Технические трудности создания компрессора столь велики, а его удельная работа сжатия / столь значительна, что на практике цикл Карно для воды и водяного пара не используется, а применяется цикл, исследованный шотландским инженером Ренкиным и носящий его имя. [c.24]

Из рассмотрения цикла паросиловой установки в 7-s-диаграмме (рис. 13-41) видно, что повышение средней температуры подвода тепла в цикле при заданной максимальной темиературе сопряжено с увеличением начального давления рь Однако в случае водяного пара даже при pi = = 300 ата и регенеративном подогреве питательной воды до 300° С (как и при 90 ата) средняя температура подвода тепла при ti =550° С составляет 421° С, что соответствует термическому к. п. д. цикла 56,4%. [c.267]

При решении конкретных числовых задач паротехники часто пользуются тепловыми диаграммами, составленными на основе таблиц термодинамических свойств воды и пара. Из них наибольшее распространение имеет диаграмма I — к (энтальпия — энтропия). Но для качественного исследования процессов и циклов водяного пара используется главным образом диаграмма Т — 5 (температура — энтропия). [c.169]

Цикл пароструйной холодильное установки в s-T — диаграмме показан на рис. 140, 6. При этом необходимо иметь в виду, что количество рабочего пара, поступающего из котла, всегда меньще количества пара, проходящего через испаритель и обусловливающего получение холода в установке. Если количество последнего равно 1 кг, то пар из котла должен поступать в количестве gd 1 кг. Поэтому изменение состояния холодильного пара можно изобразить в обычной S-T — диаграмме для водяного пара, так как она всегда строится для 1 кг. Процессы пара, получаемого в котле, надо строить в диаграмме, построенной для g кг, т. е. в уменьшенном масштабе по оси абсцисс [c.306]

Па рис. 19-16 представлена Ts -диаграмма бинарного ртутно-водииого цт<ла. Так как энтальпия отработавшего ртутного пара в несколько раз меньше энтальпии водяного пара, то за одно и то же время через конденсатор-испаритель должно пройти ртутного пара в 10—12 раз больше, чем водяного. В связи с этим на 7 з-диаграмме цикл 1-2-,3-4-5- ] вычерчен для 1 кг водяного пара, а цикл 8-7-6-9-8 для т кг ртутного нара. Циклы располагают так, чтобы ироцесс адиабатного расширения ртути проходил над точкой 5 сухого насыщенного водяного пара. [c.309]

Особенностью парогазового цикла является необратимый характер процессов 41 и 3"3 из-за теплообмена при конечной разности температур между водяными парами и газообразными продуктами сгорания и их смешения. Линия 34 в пароводяном цикле изображает регенеративный подогрев питательной воды теплотой отработанных газов, выделяющейся на участке 4 Г. Вода поступает в регенеративный теплообменник после сжатия в насосе. Если давление, до которого сжимается вода, превышает давление в камере сгорания, то при впрыске воды в парогазогенератор давление ее резко уменьшается от рз до р, равного давлению в камере сгорания. Этот процесс, происходящий без совершения полезной внешней работы и теплообмена (из-за скоротечности процесса) с горячими газами, можно рассматривать как адиабатическое дросселирование, вследствие чего /4 = ц (из этого условия легко определить положение точки 6 на Т—а-диаграмме). Вследствие необратимости процесса 46 теряется полезная работа А/ , равная Гз (а — а4), если температура окружающей среды Т = Т2. [c.588]

На рис. 14.12,6 показан теоретический цикл в s — 7-диаграмме. Линия 1—2 — адиабатное расширение сухого рабочего иара в соиле эжектора от давления пара в котле р до давления в испарителе / о. Линия 2—4 условно изображает смешение рабочего пара, состояние которого соответствует точке 2, с сухим насыщенным паром из испарителя, состояние которого соответствует точке 4. Состоянию смеси соответствует условная точка 5 при давлении Ро- оПиния 5—5 — сжатие смеси рабочего и холодного иаров при обмене энергией в камере смешения 5 —6 — сжатие смеси в диффузоре до давлетшя конденсации рк 6—7 — конденсация водяных паров в конденсаторе 7—8 — дросселирование части воды в РВ 8—4 — кипение воды в испарителе 7—9 — повышение давления до р за счет работы насоса 9—10 — нагрев воды в котле 10—1 — парообразование в котле. Так как изобар ,i совпадают с левой пограничной кривой, то точки 7 и 9 совпадают. В машине условно мои<1го выделить два цикла прямой /—3—7— 9—10 и обратный холодильный цикл 4—6 —7—8. В действительности процессы прямого и обратного циклов в эжекторе осуществляются одновременно и не могут быть разделены. [c.139]

В пароэжекторной установке (рис. 12.10, а), цик.х которой в координатах s, Т изображен на рис. 12.10, б, водяной пар, образовавшийся при расширении воды в редукционном вентиле I от давления pi до давления р , поступаег в испаритель 2, размещенный в охлаждаемом объеме (hi этой же диаграмме изображен цикл I-II-III-IV-V, совершаемый в контуре котел-эжектор-конденсатор-котел , пр-г этом I-II — процесс повышения давления в насосе Ji- [c.163]

Об экономичносгн такого бинарного цикла (см. рис. 131) можно судить, используя. 17 -диаграмму. Циклы в sT-диаграмме изображаются для 1 кг водяного пара и гп кг ртутного пара. Необходимость та- [c.319]

На рис. 4.16 показан цикл Ренкина в Т, S-диаграмме. Как правило, в таблицах свойств воды и водяного пара вместе со значениями энтальпии приводятся также значения энтропии, что позволяет непосредственно определить па-росодержание в точке /. Вычисляя КПД приведенного на рисунке цикла, получаем, что для характерных значений Та и Ть он должен составлять около 45 %. В реальных системах он обычно близок к 30%. Эти цифры дают представление о степени совершенства машины, реализующей циклы Ренкина. В реальной ма-ижне все процессы необратимы и необходимо учитывать потери на трение, потери теплоты за счет излучения и теплопроводности. Тем не менее, если добиться увеличения площади, охватываемой циклом, на р, -диаграмме, можно получить КПД, близкий к пределу, определяемому циклом Ренкина. [c.74]

Диаграмма Траупеля в ее опубликованном виде пригодна лишь для расчетов ГТУ открытого цикла, работающих на органическом топливе. Но зато она проще в построении и удобнее в пользовании для специалистов, привыкших к расчетам паросиловых установок по диаграмме i—s для водяного пара. [c.139]

На рис. 12-15 изображена rsoHHarpaiMMa цикла для 6 кг ртути, наложенного на цикл для I кг водяного пара диаграмма графически до- [c.105]

Бинарный ртутно-водяной цикл может быть построен в Т5-диаграмме для 1 кг водяного пара и примерно 10 кг ртутного пара, требующихся для испарения 1 кг воды. В бинарном паро- [c.16]

Так, если в турбину поступает пар с давлением Pi= 16 670 кПа (170 кгс/см ) и температурой Г1=550° С, а давление пара в конденсаторе поддерживается равным Pj=4 кПа <0,04 кгс/см ), то расчет значения цикла Репкина ведется следующим образом. Из таблиц термодинамических свойств воды и водяного пара находим , что энтальпия нара при давлении 16 670 кПа (170 кгс/см ) и температуре 550° С составляет ii=3438 кДж/кр <821,2 ккал/кг), энтропия пара при этом составляет 1=64 619 кДж/(кг-К) i l,5434 ккал/(кг-К)]. С помощью г, -диаграммы (или же расчетным путем) находим значение энтальпии влажного пара га при давлении Ра=4 кПа (0,04 кгс/см ) и том же, что и в точке 1, значении энтропии (в обратимом процессе адиабата расширения совпадав с изоэнтроной). Эта величина равна i2=1945 кДж/кг (464,5 ккал/кг). [c.364]

У читателя может возникнуть недоумение ранее отмечалось, что в случае использования водяного пара в качестве рабочего тела цикл Ренкина без перегрева, как правило, не применяется по той причине, что при этом пар в конце процесса расширения в турбине имеет высокую влажность, что резко снижает величину внутреннего относительного к. п. д. турбины. Почему же ртутный цикл без перегрева пара может применяться без каких-либо оговорок Дело в том, что у ртути правая пограничная кривая в-Г, -диаграмме идет значительно круче, чем у воды. Благодаря этому состояние пара на выходе из ртутной турбины оказывается расположенным в области влажного пара вблизи правой ногра-ничной крявой, т. е. в зоне высоких значений степени сухости . [c.397]

Примерно 80% всей вырабатываемой в мире электроэнергии в 70-х годах приходится на паротурбинные тепловые электростанции. Эти установки используют в качестве рабочего тела водяной пар, совершающий регенеративный цикл, т. е. теплосиловой цикл с отборами пара из турбины на регенеративный подогрев питательной воды в смешивающих или поверхностных регенеративных подогревателях. Термический к. п. д. регенеративного цикла выше термического к. п. д. цикла Ренкина тр при тех же начальных и конечных параметрах пара в цикле. По Т, 5-диаграмме водяного пара (рис. 3-1) значение r t и без учета работыпитательногона-сосазаписываетсяследующим образом [c.35]

На рис. 5-9 в Гв-диаграмме изображен бинарный ртутно-водяной цикл. Так как энтальнйя отработавшего ртутного пара, но-ст5гпаюш его в конденсатор-испаритель, меньше энтальпии водяного пара, образующегося в конденсаторе-испарителе, то на Т диаграмме работе 1 кг водяного пара соответствует работа т кг ртутного пара, где значение т определяется в зависимости от качественных параметров ртутного и водяного паров [c.95]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...