25 МВт процесс пара в t, s-диаграмме

При ходе поршня из левого мертвого положения в крайнее правое через всасывающий клапан засасывается горючая смесь, состоящая из паров и мелких частиц топлива и воздуха. Этот процесс изображается на диаграмме кривой 0-1, которая называется линией всасывания. Очевидно, линия 0-1 не является термодинамическим процессом, так как в нем основные параметры не изменяются, а изменяются только массовое количество и объем смеси в цилиндре. При обратном движении поршня всасывающий клапан закрывается, происходит сжатие горючей смеси. Процесс сжатия на диаграмме изображается кривой 1-2, которая называется линией сжатия. В точке 2, когда поршень еще немного не дошел до левого мертвого положения, происходит воспламенение горючей смеси при помощи электрической искры. Сгорание горючей смеси происходит почти мгновенно, т. е. практически при постоянном объеме. Этот процесс на диаграмме изображается кривой 2-3. В результате сгорания топлива температура газа резко возрастает и давление увеличивается (точка 3). Затем продукты горения расширяются. Поршень перемещается в правое мертвое положение, и газы совершают полезную работу. На индикаторной диаграмме процесс расширения изображается кривой 3-4, называемой линией расширения. Затем откры- [c.261]

Потери энергии, скорость и расход при реальном течении в меж-лопаточных каналах. Процесс в диаграмме s—г. Рассмотрим реальное течение пара или газа в межлопаточных каналах турбин. В результате трения и вихреобразования уменьшается кинетическая энергия потока, часть энергии переходит в теплоту, повышая энтальпию на выходе из канала по сравнению с теоретическим случаем. Перепад давлений при этом остается такой же, как и при расширении рабочего тела по изоэнтропе (см, рис. 3.2, а). Величина потерь определяется как разность кинетических энергий выхода при течении без потерь и в реальном процессе. Так, [c.104]

Конечное теплосодержание пара в турбине при г=0,04 ата в адиабатическом процессе (из -диаграммы) равно г, ,д = 501 ккал кг. [c.34]

Коэффициент полезного действия турбогенератора. Зная изменение давлений пара в промежуточных ступенях турбины и принимая приближенно температуры пара в ступенях неизменными, можно построить рабочий процесс пара в турбине при различных режимах в -диаграмме, определить теплосодержания пара в промежуточных ступенях и значения величин внутреннего относительного к. п. д. отдельных групп ступеней и проточной части турбины в целом. Эту задачу можно решить и обратным путем если известно изменение величины . (по отдельным ступеням или для турбины в целом) с изменением расхода пара или мощности турбогенератора, можно определить теплосодержание пара в промежуточных ступенях и построить рабочий процесс в is-диа-грамме для различных режимов. [c.102]

Дросселирование пара есть процесс, сопровождаемый ростом энтропии (линия процесса в диаграмме s — идет в сторону увеличения энтропии) и связан со снижением работоспособности пара. На рис. 42 показаны располагаемые теплопадения для [c.160]

Графические методы расчета в термодинамике получили особенно широкое распространение после опубликования Молье в 1901 г. диаграммы i-s для водяного пара. Диаграмма i-s сразу же завоевала себе всеобщее признание. была построена для многих рабочих тел и стала теперь незаменимой в расчетах всевозможных тепловых процессов. Успешное применение диаграммы i-s для различных паров и газов, взятых раздельно, вызвало естественное стремление создать подобную диаграмму и для парогазовых смесей. Однако выполнение этой задачи встретило серьезные затруднения, связанные с тем, что состояние парогазовой смеси определяется не двумя, как для простого тела, а тремя независимыми параметрами. Это обстоятельство чрезвычайно усложняет аналитические расчеты и в то же время исключает возможность строго и просто построить такую Диаграмму на плоскости, так как уравнение с тремя независимыми переменными геометрически интерпретируется поверхностью. [c.81]

Если паровая среда, претерпевая расширение в сопле, пересекает по процессу на / — -диаграмме линию насыщения и сам процесс, таким образом, переходит в двухфазную область, то нормально конденсация должна бы начаться в момент перехода через линию насыщения. Но так как переход от одного состояния к другому происходит в сопле очень быстро (около 0,00002 сек), то начало конденсации в действительности не происходит до тех пор, пока не будут достигнуты более низкие давление и температура пара. В этом случае конденсация наступает мгновенно с образованием многочисленных мельчайших капель. Состояние перенасыщения определяется временем от момента, когда пар пересечет линию насыщения, до момента, когда действительно начнется конденсация. В этом состоянии и при этих условиях пар имеет более низкую температуру, чем та температура, которая соответствовала бы равновесным условиям. Этот процесс является процессом переохлаждения. По истечении времени замедленного расширения, когда начинается конденсация, молекулы имеют недостаточную [c.34]

Рассматривая процесс дросселирования водяного пара, можно сделать весьма интересные выводы на основании графика этого процесса в / -диаграмме (рис. 9-24). [c.173]

Двухвенечная ступень, процесс пара в i, s-диаграмме 346 [c.735]

Поскольку процессы с участием взаимных пар имеют большое промышленное значение, сведений о протекании изотермического испарения, изображение этих процессов на диаграмме, а также приобретение навыков расчета особенно важно для тех, кто работает в области технологии солей. [c.169]

Рис. 1.28. Определение параметров водяного пара в изохорном процессе по -диаграмме

В выходном сечении расширяющихся сопел при работе их на расчетном режиме устанавливается давление среды. Поэтому расширение пара будет происходить от начального давления до давления р среды. Исходя из этого проводим процесс в -диаграмме (рис. 1.47), находим нужные величины и определяем скорость истечения [c.100]

Для исследования процессов пара и технических расчетов широко используются pv-, Ts- м /5-диаграммы, [c.149]

При исследовании и расчетах термодинамических процессов пара широко пользуются pv-, Тз- и / -диаграммами. [c.152]

Выяснение начального и конечного состояний пара, а также определение значений его параметров значительно упрощается при использовании Тз- и -диаграмм для пара, в особенности последней из них. С помощью -диаграммы весьма просто определяются значения энтальпии, температуры и давления пара. Однако значения некоторых параметров, например удельных объемов пара, не могут быть определены по диаграммам с достаточной точностью, а значения других, например внутренней энергии пара, вообще не приводятся в диаграммах. Поэтому при расчетах процессов пара пользуются одновременно как соответствующими расчетными формулами, так и таблицами и диаграммами. [c.157]

Наиболее полно Тз- и -диаграммы используются при расчетах изобарного, адиабатного и изотермного процессов пара. [c.157]

Расчет термодинамических процессов паров осуществляется либо аналитическим методом с использованием таблиц и соответствующих формул термодинамики для определения работы, количества подведенного или отведенного тепла, либо графическим методом с помощью диаграмм р — V Т — S или t — S. [c.97]

Задавшись общим профилем изменения диаметров от первой до последней ступени, подставляем в формулу последовательна диаметр каждой ступени и определяем тепловые перепады для всех ступеней. После определения числа ступеней и распределения теплового перепада по ступеням производится детальный расчет каждой ступени, от первой до последней, как это было указано при расчете одноступенчатых паровых турбин. Одновременно строится процесс в -диаграмме и определяются к. п. д. каждой ступени и всей турбины. По последнему к. п. д. уточняется расход пара и пересчитываются высоты лопаток во всей проточной части. [c.376]

Этот расход останется постоянным и в расширяющейся части сопла, где скорость будет возрастать сверх критической до конечной величины, определяемой давлением в соответствии с которым по адиабатному процессу в - -диаграмме (см. рис. 6-9) может быть найдена величина/ л л ал/л г]. В итоге конечная скорость истечения из сопла определяется по формуле (6-2). По конечному состоянию пара в /- -диаграмме определяется также удельный объем пара [м /кг], зная который, по уравнению неразрывности потока можно определить выходное сечение сопла [c.125]

Котел Бенсона отличается оригинальностью самого рабочего процесса, изображенного в IS-диаграмме на фиг. 85. Подогретая вода при давлении около 225 atm подается в змеевики, где нагревается до 374°, после чего мгновенно переходит в пар без затраты тепла на этот переход, т. к. давление 224,2 atm при темп-ре 374° является критическим пар в этой точке обладает максимальной теплотой жидкости, около 499 al, и теплотой испарения, равной нулю. Благодаря этому в К. п. фактически не происходит процесса парообразования и отсутствуют все нежелательные явления, связанные с этим процессом. Пар перегревается далее до 390°, затем дросселируется приблизительно до 105 aim. и вторично перегревается до 420°. Пар с давлением в 105 а т и I 420° является рабочим и направляется в турбину. Преимущество котла заключается в отсутствии дорогих барабанов /И в относительной безопасности устройства благодаря ничтожному водяному объему. Однако котел отличается крайней чувствительностью к колебаниям нагрузки и к перерывам питания. Кроме того осуществление процесса Бенсона требует несоответственно большого расхода энергии на питательные насосы, т. к. последние должны иметь напор около 250 aim, в то время как рабочий пар имеет давление ок. 100 aim. Конструктивное выполнение К. п. системы Бенсона изображено на фиг. 86. [c.132]

Рабочий процесс пара в турбине изображается в / -диаграмме, а принятые параметры пара и воды на электростанции включаются в сводную таблицу параметров пара и воды. [c.156]

Вследствие разности давлений по обе стороны диафрагмы через зазор протекает некоторое количество пара, минуя сопловой аппарат и не совершая полезной работы. Утечка пара через зазоры диафрагм вызывает повышение теплосодержания пара, выходящего из ступени, и представляет потерю, которая может быть учтена при построении процесса на / -диаграмме. [c.38]

В термодинамике в разделе паров обычно рассматривают четыре основных процесса изохорный (y = idem), изобарный (р = = 1бет), изотермический (i=idem), адиабатный (6 = 0). Расчет термодинамических процессов паров осуществляется либо аналитическим методом с использованием таблиц и соответствующих формул термодинамики для определения работы, количества подведенной или отведенной теплоты, либо графическим методом с помощью р—п- Т—х- или /г—х-диаграмм. [c.89]

При помощи /-диаграммы можно проводить различные теплотехнические расчеты. Например, подогрев или охлаждение влажного воздуха, находяще10ся в калорифере, происходит при постоянном влагосодержании, и этот процесс на диаграмме показан вертикалями соответственно 12 и 35. По мере охлаждения в точке 5 ранее перегретый пар становится сухим при дальнейшем охлаждении часть пара конденсируется, и влагосодержание воздуха уменьшается. Процесс 56 происходит по кривой Фв=100%. Количество сконденсировавшейся влаги равно j — 6. [c.42]

Количество тепла, подведенного или отведенного в процессе, на диаграмме S — Т определяется площадью, расположенной под линией процесса. По диаграмме s — i количество подведенного или отведенного тепла легко определить по разности эитальний в конечном и начальном состояниях пара [c.112]

Следует помнить, что выражения (10-24) и (10-25) справедливы для идеального цикла. В действительных же двигателях, как уже указывалось, пар вследствие потерь расширяется необратимо и вследствие этого процесс на диаграмме s — Т отображается линией 1—2, отклоняющейся вправо от адиабаты /—2. Точку 2 находят, задаваясь коэффициентом , определяя полезное теплопадение Лпол [c.119]

В 1937 г. А. И. Зимин и В. Ф. Щеглов исследовали процесс работы ковочных паровоздушных молотов на заводе в г. Электросталь. Сделанные ими выводы убедительно показали, что действительные индикаторные диаграммы значительно отличались от применяемых ранее при изучении паровоздушных молотов теоретических (идеализированных) индикаторных диаграмм. В связи с этим возник вопрос о методе построения индикаторных диаграмм, которые долншы более точно отражать действительный рабочий процесс пара и воздуха в цилиндрах молотов. [c.48]

Решение практических задач, касающихся процессов, в которых рабочим телом является водяной пар, аналитическим методом, по формулам, представляет значительные трудности. Каждая из формул относится к определенному агрегатному состоянию пара — перегретому, сухому насыщенному или влажному. В процессе пар может изменить овое агрегатное состояние, на-прнмер, при расширении он может превратиться из перегретого во влажный насыщенный. Для расчета такого процесса нужно разделить его на части, соответствующие разным агрегагным состояниям пара и для каждой из этих частей применить свои формулы. Это сильно усложняет решение практических задач. Проще и скорее они решаются графически, путем применения диаграммы s — i водяного пара. [c.133]

Процесс расширения пара в идеальных паровых турбинах и машинах принимается за адиабатный. В связи с этим рассмотрим этот процесс в диаграмме s — / считая, что за г1анными являются конечное давление пара р2 и начальные параметры для перегретого пара давление р и температура перегрева tnei для влажного насыщенного пара давление pi и степень сухости Xi. [c.138]

Допустим, что в нашем случае расчет относится к перегретому пару. Точка, соответствующая начальному состояию пара, находится в диаграмме в пересечении изобары заданного давления р1 с изотермой заданной температуры i (точка 1 на рис. 29). Горизонталь, проведенная из этой точки до вертикальной оси, указывает на последней значение энтальпии пара ь в начальном состоянии. Как уже указывалось, обратимый адиабатный процесс в диаграмме s—i изображается вертикальной прямой, направленной при расширении вниз. В соответствии с этим из точки 1 проводим вниз вертикальную прямую 1—2 до пересечения ее в точке 2 с изобарой ра. Горизонталь, проводимая из точки 2 до вертикальной оси, определяет на последней значение энтальпии пара г г в конечном состоянии. По ближайшей к точке 2 линии постоянной степени сухости пара х можно установить степень сухости пара в конце процесса расширения. Для того чтобы найти температуру пара в конечном состоянии (точка 2) надо по изобаре р2 подняться до пересечения ее с верхней пограничной кривой и здесь по ближайшей изотерме определить температуру кипения, соответствующую давлению р2. [c.138]

Построение процесса в диаграмме i — s на рис. 6-23, а является условным, так как перед скачком конденсации пар переохлажден. Поэтому линии = onst проведены здесь пунктиром. [c.170]

Действительный рабочий процесс паровой машины наглядно изображается индикаторной диаграммой abef a (фиг. 17-2,а), построенной в координатах pV (давление — объем пара) диаграмма может быть построена та же в координатах pS, где S—- ход поршня [c.706]

Если начальное состояние пара характеризуется соответствующими значениями параметров рх, Хх, а конечное — значением параметра 1 , то положение крайних точек кривой, изображающей изохорный процесс на диаграмме 5 — г, найдется следующим образом. Начальная точка 1 должна находиться на пересечении изобары давления р и линии постоянной сухости Хх, а конечная точка 2 — на пересечении изохоры, проходящей через точку и и изотермы температуры 4 (рис. 36). Полученные точки позволяют определить по диаграмме 5 — г недостающие значения параметров пара в точках 1 я 2. [c.169]

Учебник Ошуркова был первым учебником по техническо термодинамике, изданным в 20-х годах. В этом кратко.м (П7 страниц), но строго научно изложенном учебнике курс технической термодинамики преподносится очень просто, предельно ясно, но одновременно и конспективно. Все изложение проводится в этом учебнике с удивительной легкостью (что вообще было присуще сочинениям проф. Ошуркова) и доходчивостью. В учебнике излагаются общие свойства газов и их смесей, некоторые данные о горении и теплотворных способностях топлив, первый принцип термодинамики, особенности основных процессов, второй принцип, понятие об энтропии, диаграмма Т—з и изображение в ней процессов, общие свойства насыщенных и перегретых паров, диаграммы Т—5 и I—5 для пара, истечение газов и паров из отверстий, процесс дросселирования, определение расхода пара диафрагмой, падение давления в трубопроводах. [c.230]

В некоторых учебниках (Орлова, пятое издание учебника Сушкова и др.) теория истечения газа дается в первой части книги в главе, в которой рассматриваются газовые процессы, а теория истечения пара — во второй части в главе, посвященной процессам изменения состояния пара. Такая постановка оправдывается тем, что методы расчета процесса истечения пара (диаграмма I— ) отличаются от методов расчета истечения газа. Кроме того, при такой постановке [c.292]

Молье принадлежат многие исследования, посвященные термодинамике. Как говорилось в 4-1, в 1904 г. Молье предложил диаграмму i—S водяного пара, которая произвела коренной переворот в методах исследования и расчетах паровых процессов и циклов, а также в постановке изложения некоторых разделов тер.модинамики, посвященных теории водяного пара. Диаграмма i—s является и в настоящее время основным средством при паротехнических расчетах. Она принесла Молье всемирную известность. [c.614]

Цикл пароструйной холодильное установки в s-T — диаграмме показан на рис. 140, 6. При этом необходимо иметь в виду, что количество рабочего пара, поступающего из котла, всегда меньще количества пара, проходящего через испаритель и обусловливающего получение холода в установке. Если количество последнего равно 1 кг, то пар из котла должен поступать в количестве gd 1 кг. Поэтому изменение состояния холодильного пара можно изобразить в обычной S-T — диаграмме для водяного пара, так как она всегда строится для 1 кг. Процессы пара, получаемого в котле, надо строить в диаграмме, построенной для g кг, т. е. в уменьшенном масштабе по оси абсцисс [c.306]

Как известно, площади под кривой процесса в диаграмме Т, 8 изображают теплоту пррцесса. На рис. 7-Р площадь ОаЬВ под изобарой а—Ь изображает теплот жидкости площадь ВЬсС в процессе Ь—с — теплот парообразования г, площадь Ссс10 процесса с—й — теплоту перегрева пе- Если пренебречь величиной рио, то первые две площади будут изображать энтальпию сухого насыщенного пара а все три — энтальпию перегретого пара 1. [c.112]

В многоступенчатых турбинах тепловой процесс и размеры проточной части взаимно определяют друг друга. С другой стороны, вся конструкция турбины в значительной степени зависит от размеров проточной части. Поэтому профиль проточной части (определяемый длинами сопел и лопаток, числом ступеней, их диаметрами и продольными размерами) должен быть таким, чтобы было возможно, с одной стороны, реализовать в нем экономичный тепловой процесс и. с другой стороны, получить наиболее простую по конструкции. удовлетворяющую условиям прочности и надежности эксплоатации турбину. При проектировании, чтобы удовлетворить нсзм многообразным требованиям, расчет проточной части турбины производят в не-сколькоприемов. Сначала намечают предполагаемый процесс в / -диаграмме и определяют приблизительные значения теплосодержания пара в точках отбора. Затем, рассчитав тепловой баланс всей установки определяют расходы пара через отдельные части турбины с учетом отборов на регенерацию и тепловое потребление. После этого производят предварительный расчет первой и последней ступеней, определяют число ступеней и распределяют между ними располагаемое теплопадение. Получающиеся при этом размеры и соотношения проверяются с точки зрения условий прочности и конфигурации проточной части. Далее производят детальный тепловой и конструктивный расчет проточной части по ступеням и. наконец, механические расчеты. [c.331]

Детальный расчет турбины по ступеням выполняется для каждой ступени так, как указано в 5-9, Состояние пара после каждой ступени наносится после ее расчета на -диаграмму и из соответствующей точки производится расчет процесса в следующей ступени. Вид процесса в -диаграмме для активной тypбин[JI показан на фиг. 5-11, причем построение процесса для каждой ступени выполняется так же, как это сделано на фиг. 5-10. [c.335]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...