Адиабатное истечение пара

Определить теоретическую скорость при адиабатном истечении пара и его секундный расход. [c.222]

Реальный процесс адиабатного истечения пара всегда сопровождается трением пара о стенки сопла. В,силу необратимого характера такого процесса энтропия пара возрастает и действительное состояние его в выходном сечении сопла (точка 2(3 на-рис. 9.2) отличается от такого для истечения без трения (точка 2). Тогда действительная скорость истечения пара из сопла может быть определена по формуле [c.229]

Рис. 76. Адиабатное истечение пара

Выпуск пара через предохранительные клапаны из котла в атмосферу рассматриваем как адиабатное истечение пара через цилиндрическое сопло. [c.152]

Особенно просто величина ho определяется с помощью /л-диаграммы (рис. 9-17). Процесс адиабатного истечения пара здесь изображается вертикальной линией 1-2. Как видно из графика, располагаемое теплопадение ho = k i2 измеряется ч этой диаграмме длиной линии адиабатного процесса. [c.165]

АДИАБАТНОЕ ИСТЕЧЕНИЕ ПАРА [c.261]

Рис. 46. Адиабатное истечение пара в Рис. 117. Адиабатное истечение пара в учетом начальной скорости и дозвуковой области сверхзвуковой области трения

Располагаемая работа при обратимом адиабатном истечении пара в координатах Т, изображена на 9 131 [c.131]

При обратимом и необратимом адиабатном истечении пара располагаемая работа должна определяться по формуле (8-16), скорость истечения по уравнениям (8-20) — (8-22), расход пара — при помощи уравнения (8-1), причем удельный объем нужно определять по 1, 5-диаграмме. [c.132]

Как велика теоретическая скорость истечения пара через сопло Лаваля, если давление пара pi == " 1,4 МПа, температура ti == 300° С, а противодавление равно 0,006 МПа Процесс расширения пара в сопле считать адиабатным. [c.221]

Определить теоретическую скорость истечения пара из котла в атмосферу. Давление в котле р = 0,15 МПа и к = 0,95. Процесс расширения пара считать адиабатным. [c.222]

Определить диаметры минимального и выходного сечений сопла для часового расхода 1000 кг сухого насыщенного пара, если начальное давление его = 2,1 МПа, а конечное р, ОЛ МПа. Процесс расширения пара пр П(ять адиабатным. Найти также теоретическую скорость истечения пара из сопла. [c.224]

Процесс рассмотрим в р—V и к—а координатах (рис. 8.2). Процесс обратимого адиабатного истечения изображается линией О—2, причем в к—5-диаграмме адиабата — вертикальная прямая линия между точкой О, соответствующей начальному состоянию газа или пара, и точкой 2 — точкой пересечения линии О—2 с изобарой Р2. [c.98]

На si-диаграмме (рис. 10.6) изображен адиабатный процесс истечения пара /-2. Точка 1 на st-диаграмме определяется по заданным параметрам пара р , на входе в сопло. Процесс истечения адиабатный, поэтому для определения точки 2 достаточно знать давление в конце расширения при истечении. [c.112]

Рис. 10.7. Адиабатный процесс истечения пара

Адиабатное истечение. Процессы истечения паров и газов можно с достаточной степенью точности считать адиабатными, так как при значительных скоростях потока, имеющих место в соплах, время контакта газа со стенками невелико, что практически исключает теплообмен. [c.88]

ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССА АДИАБАТНОГО ИСТЕЧЕНИЯ ВОДЯНОГО ПАРА [c.227]

Как известно, скорость адиабатного истечения газа или пара из сопла го, м/с, может быть определена на основании первого закона термодинамики для потока (см. 6.13) [c.227]

РАБОТА № 7. ИССЛЕДОВАНИЕ ПРОЦЕССА АДИАБАТНОГО ИСТЕЧЕНИЯ ВОДЯНОГО ПАРА ЧЕРЕЗ СУЖИВАЮЩЕЕСЯ СОПЛО [c.229]

Если значение потери отложить вверх по адиабате 1-2 (рис. 5.7) и провести горизонталь до пересечения с изобарой р , то полученная точка 2д будет характеризовать состояние пара за соплом при действительном процессе истечения, а штриховая кривая 7-2д условно изобразит процесс необратимого адиабатного истечения . [c.90]

Задача 5.2. Пар, имеющий начальное давление Ра = 2 МПа и температуру / = 350 °С, вытекает в атмосферу с давлением Ра = 0,1 МПа. Определить скорость адиабатного истечения через простое и расширяющееся (комбинированное) сопла. [c.101]

На диаграмме is (рис. 15.14) обратимый адиабатный процесс истечения пара или газа в интервале давлений от до изображается вертикальной прямой аЬ. Адиабатный необратимый процесс в том же интервале давлений в силу неравенства ds>0 условно изображается кривой а-с. Применяя к обоим процессам уравнение [c.223]

На рис. 5.5 необратимый процесс адиабатного расширения пара изображен условно штриховой линией 12д. При ТОМ же перепаде давлений р1—р2 срабатываемая разность энтальпий к —Й2д=Ай получается меньше, чем Айо, в результате чего уменьшается и скорость истечения 54 [c.54]

В Г -диаграмме (рис. 9-16) адиабатное истечение водяного пара изображается линией 1-2, а располагаемое теплопадение (кинетическая энергия пара на выходе из 164 [c.164]

В частности, в i 5-диаграмме водяного пара (рис. 9-18) он изображается не вертикальным отрезком 1-2, как в обратимом процессе адиабатного истечения, а некоторой условной линией 1-2, конечная точка которой 2 лежит на изобаре рг, причем по- Рис. 9-18. [c.165]

Адиабатный процесс истечения пара показан на рис. 3.25 в координатах Н, 8. [c.138]

Рис. 3.25. Адиабатный процесс истечения пара а координатах й, 5

Чем выше адиабатный к. п. д., тем правильнее с термодинамической точки зрения выполнено сопло, тем выше его технологическое исполнение (чистота внутренней поверхности, отсутствие заусенец на кромках, правильнее, четче, и глаже выполнен входной профиль сопла или диафрагмы). Следовательно, вопросам точности, правильности и чистоты изготовления устройств истечения пара надо уделять особое внимание. Очень важное значение на потери при истечении пара оказывают форма отверстия, геометрические формы и характеристики условий входа и выхода пара из отверстий, физические параметры пара. [c.92]

Процесс адиабатного расширения пара всегда сопровождается получением работы. При истечении пара, как было показано, адиабатная работа расширения пара переходит в увеличение скорости его движения. С другой стороны, работа расширения пара переходит в механическую работу в паровых турбинах, паровых прессах и молотках. [c.96]

Если процесс истечения пара происходит без теплообмена с внешней средой, т. е. является адиабатным, то в соответствии с соотношениями (356) и (365) располагаемая работа [c.261]

Рнс. 6-4.. Адиабатный процесс истечения пара в /-5-диаграмме. [c.121]

На рис. 10-13 представлен процесс истечения пара на диаграмме s—i для случая, когда р2/Р1<Ркр и когда не учитывается трение струек пара друг о друга И о стенки сопла. Обратимому адиабатному истечению пара через расширяющееся сопло соответствует линия 1—2 и располагаемое теплопадение ho — i —i при суживающемся сопле пар расширяется в его пределах только до давления ркр, чему соответствует отрезок / — а и располагаемое теплопадение Лкр = 11 —1кр- В действительности ввиду наличия трения процесс истечения пара протекает необратимо и сопровождается увеличением энтропии поэтому на диаграмме s—t для расширяющегося сопла он условно отображается линией /—2 а для суживающегося сопла — линией 1 — а. В связи с этим полезное теплопадение уменьшается и для расширяющегося сопла составляет Лпол, а для суживающегося h (см. рис, 10-13). [c.114]

УРАВНЕНИЯ ДЛЯ АДИАБАТНОГО ИСТЕЧЕНИЯ ПАРО-ГАЗООБРАЗНЫХ ТЕЛ [c.262]

Полученный результат можно формулировать так кине-тичестя энергия газа при обратимом адиабатном истечении измеряется в pv-диаграмме плоищдью, ограниченной кривой изменения состояния газа при истечении, осью ординат и абсциссами, проходящими через начальную и конечную точки процесса изменения состояния пара. [c.130]

Разность — Ла = Ло называется удельным располагаемым теп-мперепадом. Для водяного пара его удобно определять по h — s-диаграмме (рис. 5.3), где прямая 1-2 изображает процесс адиабатного истечения. [c.84]

Располагаемая работа I при адиабатном истечении в р — у-диа-грамме представлена фиг. 29, а, где м — ж — адиабата. Изменения скорости истечения для ряда значений р, взятых в пределах от Ро до р1, представлены на фиг. 29, б. В канале, изображенном на фиг. 29, в, газ или пар, расширяясь по диабате м — ж. не может понизить своего давления ниже р = крРо, и, следовательно, не может увеличиться скорость истечения, которая достигает в [c.101]

В общих курсах термодинамики обычно рассматривается истечение паро-газообразных тел при этом оно рассматривается как адиабатное. Последнее основывается на следующих соображениях скорости истечения паро-газообразных тел настолько велики, что в обычных условиях за время пребывания вещества в сопле теплообмен между ним и окружающей средой ничтожен, т. е. практически равен нулю. [c.262]

Разделом Тепловые и холодильные машины заканчивается первая часть учебника. Во второй его части сначала дается общая теория водяного пара, приводятся основные соотношения для него (Реньо и Цейнера), а затем проводится исследование процессов изменения состояния пара. Адиабатный процесс исследуется двумя методами. В первом случае за основу исследования этого процесса принимается уравнение S2 = Si, во втором случае — уравнение pu = = onst. При рассмотрении адиабатного расширения насыщенного пара определяется то начальное значение степени сухости пара х при заданных условиях, при котором не происходит ни подсушки, ни увлажнения пара, т. е. при котором значение х при расширении пара сохраняется постоянным. Дальше рассматривается процесс смешения паров. Здесь определяются конечные параметры образовавшегося пара. Вслед за процессом смешения паров приводится теория истеченил насыщенного пара. При этом основным вопросом является вывод формулы скорости истечения пара. Вывод этой формулы отличается от обычно принятого метода, основанного на использовании уравнения адиабаты = onst. За исходное соотношение при выводе этой формулы принимается уравнение [c.79]

Пример 9.1. Определить конечную температуру удельную потенциальную работу го, 2> линейную Сз и массовую 2 скорости при адиабатном истечении всшяного пара как идеального газа от начального состояния, характеризуемого параметрами /(=400° С, = 1,0 Па, до конечного противодавления р2 = 0,1 МПа средняя молярная теплоемкость может быть принята равной = = 36,07 кДж/(кмоль. С). [c.107]

Отсюда следует, что при обратимом адиабатном процессе истечения пара приращение кинетической энергии потока пара равно разности энтальпий в начале и в конце процесса истечения. Разность энтальпий — /jg [ккал/кг] в адиабатном процессе часто называют располагаемым перепадом тепла и обозначают Л = г — Особенно удобно вычисление располагаемого перепада производить по /- -диаграмме (рис. 6-4), в которой обратимый адиабатный процесс расширения изображается вертикальной прямой линией—изоэнтропой (в обратимом адиабатном процессе 5=0 и s= onst). В этом случае для нахождения надо знать и а для только р . Конечная скорость истечения пара может быть вычислена, исходя из формулы (6-1) [c.121]

При изложении основных зависимостей для процесса истечения пара было принято, что процесс расширения пара в соплах протекает по обратимому адиабатному процессу. В действительности пар, протекая через сопло, вследствие трения нагревается и, следовательно, расширение его идет по необратимому адиабатному процессу. Необратимый адиабатный процесс уже не является изоэнтропным (т. е. onst и ds O). Поэтому процесс расширения пара в - -диаграмме при истечении пара уже не будет изображаться вертикальной прямой линией а —б, а будет идти по некоторой другой линии а —(рис. 6-11). [c.126]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...