Действительный процесс расширения

Действительный процесс расширения пара в турбине вследствие трения и других внутренних потерь является необратимым и сопровождается увеличением энтропии. На Л—5-диаграмме (см. рис. 8.9,а) действительный необратимый процесс изображается линией 1—2д, а действительное использованное теплопадение /д подсчитывается как разность к —Й2д- [c.208]

Если Рк<Ра, то адиабатный процесс заканчивается в области влажного пара. Для расчета такого процесса дополнительно находятся энтропия в точке А по (10.18) температура пара в конце процесса, равная температуре насыщения при конечном давлении Рк, изобарно-изотермический. потенциал (рг и энтальпии кипящей жидкости Л г и сухого насыщенного пара /г"г при конечном давлении. Все это позволяет определить энтальпии в конце изоэнтропного расширения Л2 и йгд (10.20), аналогичные энтальпиям / 4 и /г4А для процесса 3—4д. Энтальпия в конце действительного процесса расширения йгд при этом находится по (10.48) применительно к процессу А—2д, аналогичному процессу А—4д на рис. 10.26,е. Заканчивается этот фрагмент программы расчетом степени сухости пара за турбиной д 2д по (10.52). В результате расчета процесса 1—2д находятся энтальпии пара перед турбиной, за турбиной (для обратимого и необратимого процессов) и конечная степень сухости Х2д. После этого аналогично рассчитывается процесс 3—4д, в результате чего находятся Аз, А4, Л4Д и Хщ (рис. [c.291]

На диаграмме Ts (рис. 15.16) вертикальной линией а-Ь между изобарами р и р. показана равновесная адиабата, а линией а-с — действительный процесс расширения ( /s>-0). Точка с лежит на той же изобаре р. , что и точка Ь. [c.226]

Действительный процесс расширения происходит по политропе гт с показателем п. Политропный КПД г д п определяется как отношение работы расширения [c.204]

Действительный процесс расширения (условно) показан линией [c.141]

В первой ступени действительный процесс расширения при отсутствии охлаждения изображается линией 1—а- . Потери в первой ступени определяются плош,адью а—— А—В. Расширение газа во второй ступени начинается в точке а . Тепло, определяемое плош,адью а—— А—В, в неохлаждаемой турбине используется в последующей ступени. В охлаждаемой турбине действительный процесс заканчивается в точке а , определяющей параметры газа на выходе из последней ступени. Количество тепла, отведенного в систему охлаждения, определяется площадью 1— [c.141]

Политропические процессы обычно применяются для изображения действительных процессов расширения в тепловых двигателях при этом показатель политропы изменяется от 1 до й. [c.77]

Линия такого процесса АС будет отклоняться от изоэнтропы АВ в сторону увеличения энтропии. Конечную точку С процесса расширения на изобаре р можно получить двояко действительный процесс расширения пойдет по линии АС с постоянным увеличением энтропии. Но можно достичь точки С последовательно двумя [c.57]

Откладывая величину Aij вдоль изоэнтропы, найдем энтальпию и температуру конца действительного процесса расширения. На пересечении изотермы и изобары p получим точку а на пересечении той же изотермы с изобарой р — точку 5, определяющую параметры газов при их выходе из установки. [c.154]

Как уже неоднократно отмечалось, процесс адиабатного течения протекает с увеличением энтропии. Изображение необратимого процесса адиабатного расширения с трением в г, S- и Т, s-диаграммах было приведено ранее, на рис. 8-12. В случае, когда пар на выходе из турбины является влажным, температуры в конце процесса расширения будут одинаковыми и в обратимом (Т ), и в необратимом (Т2д) процессах, поскольку процесс расширения происходит в обоих случаях до одного и того же давления р , а в двухфазной области (влажный пар) изобара совпадает с изотермой. Это видно и из рис. 11-15, на котором изображен действительный процесс расширения пара в турбине в i, s- и Т, s-диаграммах. [c.367]

Для определения состояния смеси в конце действительного процесса расширения следует учесть величину потерь [c.157]

Откладываем Ag o по изотерме вверх, от полученной точки 2ц (фиг. 75) проводим горизонталь до изобары Ра = 0,3 ата и находим точку 2. В точке 2 на диаграмме находим параметры состояния смеси в конце действительного процесса расширения = 62° С, = 384 ккал/кГ и ёп2 = 0,606. [c.157]

Пример 4. По условиям предыдущего примера определить внутренний относительный к. п. д. и изменение энтропии в процессе, если температура в конце действительного процесса расширения 2 = 305 ° . [c.25]

На рис. 6-23, а представлен процесс расширения водяного пара в сопле в диаграмме i—s. Линия 01 отвечает действительному процессу расширения полностью переохлажденного пара. Приращение энтропии Aso характеризует потери на трение в сопле. Точка 1 соответствует состоянию пара перед конденсационным скачком. Значение энтропии в этой точке (если пренебречь потерями от переохлаждения) можно найти по формуле [c.169]

Зависимость между условным напряжением, подсчитанным по формуле (13-3), и сроком службы была определена Л. И. Дегтяревым на основе обработки статистических данных по турбинам, имевшим влажность в конце действительного процесса расширения около 10—14%. На основании этих данных на рис. 13-5 построен график ориентировочного срока работы лопаток в зависимости от напряжения в металле [формула (13-3)]. Предполагается, что лопатки выполнены из обычной нержавеющей стали. [c.361]

Степень понижения давления, работа расширения газа и КПД. На рис. 5.4 и 5.5 изображен процесс расширения газа в ступени газовой турбины в pv- и ts-координатах. Точка О, лежащая на изобаре соответствует состоянию газа на входе в сопловой аппарат. Линия О—2ая изображает идеальный (адиабатный) процесс расширения газа в неохлаждаемой ступени. В is-координатах эта линия представляет собой вертикальную прямую. Действительный процесс расширения газа в ступени сопровождается гидравлическими потерями, приводящими к выделению тепла трения и увеличению энтропии, и может быть условно представлен политропой [c.186]

Типичное распределение давления торможения за решеткой показано на рис. 9.2, а, соответствующие параметры отмечены также в 5-диаграмме (рис. 9.2, б). В зоне кромочных следов наблюдается уменьшение полного давления, так как при том же статическом давлении там меньшие скорости, чем в основном потоке. Здесь ро — давление торможения перед решеткой — давление торможения за решеткой 01 — изоэнтропийный процесс расширения 02 — действительный процесс расширения для какой-либо струйки. [c.231]

В числителе этого выражения стоит полезная работа, совершаемая газом в действительном процессе расширения, в знаменателе — адиабатическая работа расширения [c.141]

Политропные процессы обычно используются для аппроксимации действительных процессов расширения и сжатия в газовых двигателях. Часто встречаемые на практике значения п лежат в интервале от 1 до к. [c.249]

Действительный процесс расширения газов в двигателе отличается от адиабатического из-за догорания топлива, утечки газов через неплотности и отвода тепла в охлаждающую воду. Он протекает с переменным показателем политропы. Лишь, небольшие участки линии расширения можно считать подчиняющимися политропическому закону с постоянным показателем политропы расширения. [c.25]

Скорость б 1 можно определить в них 1 будет представлять собой энтальпию в конце действительного процесса расширения. Это справедливо, так как указанные формулы получены из общего уравнения первого закона термодинамики для процессов течения, справедливого как для обратимых, так и для необратимых процессов. [c.94]

В идеальном цикле газотурбинной установки расширение газа рассматривается как обратимый адиабатный (изоэнтропный) процесс. В действительности процесс расширения в турбине является необратимым из-за наличия трения и завихрений. При этом часть кинетической энергии газа переходит в тепло, воспринимаемое потоком, вследствие чего его энтропия и энтальпия в конце расширения оказываются больше теоретических значений [c.115]

Действительный процесс расширения газов в двигателях не является адиабатным. Вследствие высокой температуры газы отдают тепло стенкам. Вместе с этим идет догорание топлива, и выделяющееся тепло воспринимается газами, количество которых по мере догорания топлива увеличивается. [c.235]

Сказанное наглядно иллюстрируется на диаграмме 5 (фиг. 168). Если точкой 1 представляется состояние рабочего тела в сосуде, то при отсутствии трения конечная энтальпия его при расширении до давления />2 определится точкой 2. Необратимый адиабатный процесс расширения должен сопровождаться ростом энтропии, в результате чего конечная точка действительного процесса расширения до того же дав- [c.273]

Зная энтальпию, легко найти остальные па1>аметры при i=40 гПа. Для этого сначала необходимо найти степень сухости в конце действительного процесса расширения [c.146]

В отличие от теоретического цикла, в которо.м процесс расширения происходит адиабатически, действительный процесс расширения сопровождается интенсивным теплообменом между газами, с одной стороны, и стенками цилиндра и камеры сгорания и днищем поршня — с другой, а также некоторой утечкой газа через неплотности. Кроме того, происходит подвод теплоты к газам в результате догорания топлива и восстановления некоторого количества продуктов диссоциации, а также уменьшение теплоемкости газов вследствие снижения их температуры при расширении. В результате этого действительный процесс расширения газов совершается по политропе с переменным показателем з, который изменяется в пределах 1,15—1,30. [c.40]

Действительный процесс расширения пара на диаграмме отображается условной политропой AB D и разность энтальпий г а—г к будет характеризовать количество тепла, превращенное в механическую работу в действительной турбине с учетом соответствующих потерь тепла. Сообразно с изложенным выше [см. формулу (31-2)] [c.365]

Для определения основных газодинамических характеристик влажнопаровых диффузоров рассмотрим процесс в подводящем сопле и диффузоре в тепловой диаграмме (рис. 7.5,а). Состояние торможения изображается точкой О, расположенной ниже пограничной кривой. Действительный процесс расширения в сопле отвечает линии 01, а параметры торможения перед диффузором отвечают точке Oi(poi, Хо, Toi). Статические параметры перед диффузором в точке 1 — Pi, Xi, Т. За диффузором состояние торможения определяется в точке Ог(Ро2, Jfo2, Т ), статические параметры в точке 2 — Р2, Х2, Tz- Коэффициент внутренних потерь кинетической энергии определяется по очевидной формуле [c.236]

Для определения изменения энтропии газа при постоянном давлении нужно расстояние между точками, соответствующими начальному и конечному состояниям данного газа (при Sj, = onst), перенести на шкалу энтропии вверху номограммы. Таким же способом определяется изменение энтропии в действительном процессе расширения газа по температурам или теплосодержаниям в конце действительного и обратимого адиабатного процессов. [c.15]

Решение. Для те.чпературы г = 305°С находим энтальпию в конце действительного процесса расширения [c.25]

Процесс расширения газа в ступени турбины в i—S координатах показан на рис. 9.6. Точка Iq на этом рисунке соответствует состоянию газа на входе в сопловой аппарат турбины. Линия г о—кая изображает адиабатный (изоэнтропный) процесс расширения газа в ступени турбины. Она соответствует процессу расширения газа при отсутствии гидравлических потерь и теплообмена с внешней средой. Действительный процесс расширения газа, сопровождающийся гидравлическими потерями и теплообменом, условно можно изобразить некоторой политропой, расположенной правее изоэнтропы (линия /о—ц). Линия t o— изображает адиабатный процесс расширения газа в сопловом аппарате, а линия —12ад — в рабочем колесе. Действительные процессы расширения газа в этих элементах соответствуют линиям 1ц—i l и i—i.,. [c.144]

Через эту точку проходит изобара Ркр.д, соответствующая меньшему давлению, чем Ркр.теор=Ркрро- С очень малой погрешностью можно считать, что пересечение изобары Ркр.теор с пунктирной кривой действительного процесса расширения дает точку 4, соответствующую состоянию газа в минимальном сечении сопла. [c.111]

Через эту точку проходит изобара Ркр.д, соответствующая меньшему давлению, чем ркр.теор, т. е. чем критическое давление для идеального процесса (Ркр.теор = Ркр Ро)- С очень малой погрешно стью можно считать, что пересечение изобары ркр.теор с пунктирной кривой действительного процесса расширения дает точку 4, соответствующую состоянию газа в минимальном сечении сопла. Физически это значит, что газ, пройдя минимальное сечение, в котором он еще [c.124]

Действительный процесс расширения пара вследствие треция в соплах и на лопатках турбины и других внутренних потерь является необратимым процессом и сопровождается увеличением энтропии. [c.143]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...