Эксперимент Корню

Эксперимент Корню (1869), в котором использовалась оптико-интерференционная техника для определения коэффициента Пуассона [c.349]

Тем не менее изобретательный эксперимент Корню позволил осуществить непосредственное определение коэффициента Пуассона, полностью независимое от конкретных размеров образцов или тем более от их квадратов и кубов. Точность измерений Корню в 1869 г. была сравнима с точностью, достигаемой в современных лабораториях. Прошло немало лет со времени проведения опытов Корню, [c.349]

Уравнение (111, 42) применимо только для тех условий, в которых поставлены эксперименты Корна ( 7). [c.93]

Томас проводил эксперименты, используя трубу длиной 12,2 м и внутренним диаметром 26,6 мм на 3-метровом стеклянном участке трубы осуществлялось визуальное наблюдение движения воды или воздуха, содержащих стеклянные шарики со средним диаметром 78 мк, объемная доля которых в системе составляла от 10 до 6-10 . Минимально необходимая для переноса частиц средняя скорость потока воспроизводилась в пределах 5%. Средние скорости частиц определялись по результатам измерений в условиях затрудненного осаждения частиц, экстраполированным к нулевой концентрации с помощью соотношения, предложенного в работе [759]. Полученные данные совпадают в пределах экспериментальных ошибок с результатами расчетов по среднему диаметру. Результаты Томаса представлены на фиг. 4.11 вместе с результатами работ [177, 563, 651, 897]. Было установлено, что скорость трения и при условии минимального переноса частиц в газовых и жидких взвесях любой концентрации пропорциональна корню квадратному из объемной доли частиц. [c.167]

Глубины А и А , являющиеся корнями симметричного уравнения (21.3), называются сопряженными. Многочисленные эксперименты показывают, что значения этих глубин для русл с обычной шероховатостью весьма близки к вычисленным по уравнению (21.3) при а = 1. Следовательно, назначение коэффициента а = 1 и принятые при выводе допущения, в частности возможность-неучета сил внешнего трения на границах потока, подтверждаются экспериментально. [c.102]

Результаты экспериментов показали, что процесс затвердевания титановых слитков при различных давлениях газа достаточно хорошо описывается законом квадратного корня. Толщина затвердевшей корки по мере повышения давления увеличивается. [c.52]

Проведенные исследования показали, что долговечности на стадии образования треш ин по виткам резьбы составляют около 0,3—0,4 от общей долговечности. Сопоставление долговечностей по эксперименту (см. рис. 10.8) и по расчету (сплошные линии на рис. 10.8) в соответствии с уравнениями (10.13) и (10.14) (при = = пх = 1) показало наличие запасов по числу циклов, равных 2,5 и 17 для асимметрий цикла напряжений соответственно +0,6 и +0,3. Для асимметрии Гпр = 0 эти запасы в зависимости от уровня напряжений составляют 10—16 и 1,6—6 соответственно для стандартных (квадратные точки) и уменьшенных относительных радиусов в корне резьбы (светлые кружки — разрушение, перечеркнутые кружки — образование трещины) и увеличиваются по мере увеличения числа циклов от 10 до 3-10 . [c.209]

Для уменьшения времени позиционирования (при сохранении апериодического характера затухания динамической ошибки) в тех же условиях моделировался стабилизирующий закон управления (5.12) с диагональными матрицами коэффициентов усиления вида Fj = — 10/, Га = 25/. Характер затухания динамической ошибки в этом случае показан на рис. 5.2. Из сравнения полученных переходных процессов видно, что период позиционирования манипулятора с заданной точностью тем меньше, чем глубже отрицательная обратная связь в законе управления (5.12) (точнее говоря, чем левее от мнимой оси лежат корни характеристического уравнения, полученного на основе матричных коэффициентов усиления Fj, Fj). Для матриц Fi, Fj из первого эксперимента все корни характеристического уравнения совпадают и равны —1, а для матриц Fi, Fa из второго эксперимента они равны —5. [c.145]

Таким образом, ширина плоского следа растет пропорционально, а максимальная скорость падает обратно пропорционально корню квадратному из расстояния до тела. Следовательно, границы следа описываются квадратичной параболой. Полученные зависимости справедливы только на достаточном удалении от обтекаемого тела, где давление практически постоянно, а дополнительные скорости малы. Для плохо обтекаемых тел (цилиндр) теория применима только с расстояний в несколько десятков диаметров цилиндров (хотя достаточно хорошее согласование наблюдается с десяти, пятнадцати диаметров). Для хорошо обтекаемых тел с острой задней кромкой расчет хорошо согласуется с экспериментом на значительно меньших расстояниях. Подробное изложение теории струй см. в работе [2]. [c.195]

Из этого решения, в частности, следует, что переходная зона (доменная стенка) оценивается по порядку величины как О x jK/ (Корнев, 1995). На рис. 5.3 представлены результаты численных экспериментов на дискретной модели (5.4)-(5.6) при 7V = 80, / = 10 , К = I, проведенных по просьбе автора Р.М.Мусиным. Там же схематически показана конфигурация ламелл в переходной зоне. [c.92]

Скорее всего очевидная типографская ошибка или же досадное упущение не позволяет нам узнать из работы самого Корню ) ( ornu [1869, 1]) остальные размеры изгибаемых стеклянных призм, а также выяснить вопрос, является ли полная нагрузка, которая достигала 500 гс, суммой двух концевых нагрузок или максимумом каждой из них. Позднее в различных удобных случаях Сен-Венан выражал удовлетворение экспериментом Корню, рассматривал его как окончательное решение вопроса в пользу атомистической теории Коши — Пуассона ). Все же, несмотря на ограниченность представлений Корню (об ожидаемом значении v.— А. Ф.) и его неудачи в некоторых случаях экспериментально создать условия, предписанные теорией Сен-Венана, введение его экспериментальной техники явилось, несомненно, важной вехой в развитии измерений в механике твердого тела. Именно Корню выпала честь, как он сам утверждал, представить Французской Академии первые результаты по измерению деформаций, полученные с помощью оптической интерференции, и увязать эти результаты с математической теорией упругости. [c.350]

Джессоп в 1921 г. заметил, что в этих экспериментах Корню, как отмечено ниже, не всегда выполнены условия, при которых можно применять принцип Сен-Венана (Jessop [1921, 1]). [c.350]

Рис. 3 36. Прибор Мэллока (1879) для иеоптнческого варианта эксперимента Корню. Показан способ получения чистого изгиба балки (в балке вдоль ее оси изгибающий момент постоянен).

Если принять во внимание значение, которое придавал Сен-Венан искусному эксперименту Корню , оставаясь в то же время стойким приверженцем теории одной постоянной упругости, поучительно то, что он не заметил несоответствия условию применимости его собственного принципа эквивалентных нагрузок, т. е. принципа Сен-Венана, соотношений размеров четырех из шести балок, исследованных Корню (см. Jessop [1921, 1],стр, 552). [c.357]

В работе 1888 г. Амага ) описал пьезометрические эксперименты для стали и бронзы, в которых вместо сферических оболочек использовались цилиндрические оболочки Рено. Два изучаемых образца изготавливались из одного и того же металла и имели равные внутренние, но различные внешние радиусы. Образцы в виде цилиндрических оболочек содержали абсолютно неподатливые плоские основания. С целью добиться минимальной ошибки использовалась вода максимальной плотности — в ванне поддерживалась температура 4°С. Следуя той же методике, что и в описанных выше экспериментах для резины и бронзы, он получил для двух стальных цилиндров значения коэффициента Пуассона v =0,2609 и v=0,2620, а для бронзовых цилиндров — значения v=0,3190 и v=0,3204. Он отметил, что эти значения точны, если только анализ эксперимента верен. Его любопытный вывод заключался в том, что, поскольку полученное им значение для стали так близко к 1/4 и, следовательно, находится в согласии с экспериментами Корню для стекла, то тем самым его опыты подтверждают, что сталь, так же как и стекло, является почти совершенным изотропным телом. [c.365]

Для получения брусьев с зеркальными поверхностями металл заливался между плоскими стеклянными пластинами и затем охлаждался. Шефер отметил, что для выбора всего лишь нескольких образцов, которые могли быть использованы в эксперименте Корню, понадобилось большое количество образцов, изготовленных укаг занным способом. Для получения постоянного изгибающего момента по длине балки использовались обычные нагрузочные устройства на концах и простые опоры, ограничивающие участок с чистым изгибом. Стеклянный интерферометр был помещен посередине длины бруса в плоскости, параллельной касательной плоскости к брусу в этой точке. Вертикальный луч монохроматического света создавал интерференционную картину вследствие антикластической кривизны горизонтальной поверхности балки, изогнутой нагрузкой. Вдохновленный предположением Бока, Шефер в свою очередь предположил, что эти твердые тела, для которых тампература плавления была очень близка к комнатной температуре, должны иметь коэффициент Пуассона, приближающийся к 1/2. Для селена, температура плавления которого 217°С, он получил значение v = =0,447 для сплава Вуда с температурой плавления 65°С — значение [c.372]

ИЗУЧЕНИЕ ШТРАУБЕЛЕ.Ч ЭКСПЕРИМЕНТА КОРНЮ 373 [c.373]

Исчерпывающее изучение Штраубелем эксперимента Корню [c.373]

Штраубель намеревался тщательно измерить коэффициент Пуассона тридцати различных (в смысле состава и технологии изготовления) видов стекла, которые были специально сделаны для его экспериментов Йенской Технической Лабораторией Стекла. Заметив, возможно, ретроспективно, после того как его главные исследования были закончены, что оригинальные эксперименты Корню тридцатилетней давности содержали некоторое количество мелких ошибок и что, по существу, сам Корню, утверждая, что значение v=0,237 доказывает предсказываемое значение v—0,250, сознавал следовательно, порядок величины возможных ошибок опыта, Штраубель решил подвергнуть критическому анализу эксперименты Корню, использовав все усовершенствования в оптике и фотографии за последние тридцать лет. Применив интерференционную установку. [c.374]

ИЗУЧЕНИЕ ШТРАУБЕЛЕМ ЭКСПЕРИМЕНТА КОРНЮ 375 [c.375]

ИЗУЧЕНИЙ ШТРАУБЕЛЕМ ЭКСПЕРИМЕНТА КОРНЮ [c.377]

ИЗУЧЕНИЕ ШТРАУБЕЛЕМ ЭКСПЕРИМЕНТА КОРНЮ 379 [c.379]

Так как Джессоп не смог достичь лучшей разрешаюш,ей способности при измерении углов чем 0,5°, что, мягко говоря, хуже, чем 6, достигнутые Штраубелем, он был вынужден определять интервалы интерференционных полос, делая упор на их поведение на значительном расстоянии отточки, радиус кривизны в которой представлял интерес. Это ограничение плюс использование им неполированных, с неизвестной начальной кривизной и, к тому же, намного более, толстых образцов, привели к значениям коэффициента Пуассона от 0,139 до 0,229 для одного и того же стекла. Таким образом, наблюдение временных изменений интерференционной картины, которые Джессоп относил к влиянию упругого последействия, дало неубедительные результаты, о которых можно было бы думать, что они имеют некоторую ценность, будь они опубликованы до исследования Штраубеля. Называя обработку Штраубелем методом наименьших квадратов буквально сотен опытов слишком громоздкой , Джессоп на основании двух из общего числа восьми опытов с шестью образцами предположил, что ошибка из-за начальной кривизны может быть исключена изгибанием одних и тех же образцов в двух противоположных направлениях. Измеренная разница между двумя экстремальными значениями составила 10%, что реально показало необходимость для любого исчерпывающего исследования, основанного на оптико-интерференционных экспериментах, таких как эксперименты Корню, прибегать к точному анализу Штраубеля ). [c.379]

Исчерпывающее изучение Штраубелем эксперимента Корню по непосредственному определению коэффициента Пуассона (1899). [c.576]

Если на рк-диаграмме построить изотермы, соответствующие уравнению Ван-дер-Ваальса, то они будут иметь вид кривых, изображенных на рис. 4-3. Из рассмотрения этих кривых видно, что при сравнительно низких температурах они имеют в средней части волнообразный характер с максимумом и минимумом. При этом чем выше температура, тем короче становится волнообразная часть изотермы. Прямая ЛВ, пересекающая такого типа изотерму, дает три действительных значения удельного объема в точках А, R пВ, т. е. эти изотермы соответствуют первому случаю решения уравне-нения Ван-дер-Ваальса (три различных действительных корня). Наибольший корень, равный удельному объему в точке В, относится к парообразному (газообразному) состоянию, а наименьший (в точке А) — к o toянию жидкости. Поскольку, как указывалось ранее, уравнение Ван-дер-Ваальса в принципе не может описывать двухфазных состояний, оно указывает (в виде волнообразной кривой) на непрерывный переход из жидкого состояния в парообразное при данной температуре. В действительности, как показывают многочисленные эксперименты, переход из жидкого состояния в парообразное всегда происходит через двухфазные состояния вещества, представляющие смесь жидкости и пара. При этом при данной температуре процесс перехода жидкости в пар происходит также и при неизменном давлении. [c.42]

F,F ИТ. д.). Удесь << работает лишь правая часть спирали Корню. Эти максимальные и минимальные значения осве-ш,енности можно вычислить аналитически или получить графически путем аккуратных измерений с помощью спирали Корню. Найденные величины заметно отличаются от величин освещенности экрана вдали от пограничной области. Так, например, 1 превышает 1q более чем на одну трггп. (рис. 6.11). Эксперимент [c.266]

В [Л. 49] отмечено, что размер образующихся пузырей тесно связан с размером струек (факелов). Минимальный отрывной диаметр пузырей может быть очень малым. В этом убеждает наличие в псевдоожиженном слое мелких поднимающихся пузырей, наблюдаемое визуально. Возможно образование мелких свободных пузырей как отрыв микрофакелов под влиянием их перегораживания эжектируемыми к корню факела частицами или частицами, передвигаемыми флуктуациями слоя из-за прохождения крупных пузырей в верхней части его. Эксперименты (Л. 492] со сверхтонкими псевдоожижен-ными слоями, имевшими высоту, не превышавшую 10 диаметров частиц, показали, что и в отсутствие условий для развития крупных пузырей прирешеточный слой испытывает колебания с частотой 7—25 1/се/с. Это, видимо, подтверждает пульсационный механизм преобразования струек в мелкие пузыри в непосредственной близости от решетки. Кстати, дальнейшие измерения, проведенные уже в более высоких псевдоожижен-ных слоях, выявили и там колебания плотнобти нижних рядов частиц. [c.216]

Эти эксперименты Эверетта характеризуют общую несостоятельность многих экспериментаторов того времени, проявляемую в недооценке трудности проблемы. Однако роль Эверетта в этом вопросе представляет интерес в основном потому, что в 1875 г. он издал справочник ), который стал главным источником численных значений в физике на многие годы. Эта книга, которая содержала сведенные Эвереттом в таблицы ошибочные значения и ц., а также вычисленные им значения сжимаемости и коэффициента Пуассона, выдержала несколько английских изданий и была переведена на французский, немецкий, польский и итальянский языки. Некритическое сравнение этих данных с результатами Кирхгофа, Максвелла, Ама-га, Вертгейма, Мэллока, Корню, Пульфриха, Видемана, Савара, Купфера и Кельвина было не последним фактором в создании общего впечатления на протяжении остающейся части XIX века, что определение числовых значений констант упругости в лучшем случае является неточной наукой. [c.346]

Очевидно использование оптической интерференции в исследованиях Корню было стимулировано экспериментами Физо (Fizeau [1864, 1]), которые были посвящены определению коэффициента теплового расширения. [c.349]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...