Устойчивость части тора

Устойчивость части тора [c.225]

Для иллюстрации результатов 11.3 — 11.5 рассмотрим устойчивость части тора, имеющей отрицательную гауссову кривизну, под действием осевой силы Р и крутящего момента М, приложенных к торцам и оболочки (рис. 11.1). Тор образован вращением дуги окружности радиуса R вокруг оси 00. Пусть — расстояние от центра С этой окружности до [c.225]

Таким образом, есть основания предполагать, что в линейной постановке задачи результаты полученного приближенного решения близки к данным точного решения. Метод Бубнова—Галеркина, использованный для интегрирования дифференциального уравнения с переменными коэффициентами, оказался весьма эффективным и позволил свести задачу к линейной алгебраической системе, решение которой проводится с использованием хорошо отработанных стандартных программ на ЭВМ любого типа. По-видимому, этот метод может быть использован для исследования устойчивости оболочек, представляющих собой части тора. [c.247]

К отрыву и проскоку пламени часто приводит неумение оператора регулировать нагрузку котла или незнание им диапазона устойчивой работы горе.ток данной конструкции. Случается, что опера-. тор регулирует нагрузку путем прикрытия контрольного запорного устройства на отводе к котлу, что приводит к одновременному уменьщению расхода газа во все горелки. Этот прием соверщенно недопустим. При необходимости снижения общей нагрузки котла до 60% и ниже нельзя оставлять все горелки в работе регулирование должно осуществляться выключением отдельных горелок. [c.184]

В рассмотренном примере гидромуфты (см. гл. П1, 4) с рядом направляющих торов (фиг. 88) видно, что объяснить неустойчивость режимов работы гидромуфты только переходом с одной формы контура циркуляции жидкости на другую весьма трудно. Действительно, в описываемом эксперименте полость круга циркуляции была разделена двумя, а затем тремя направляющими кольцами. В обоих случаях при нагружении фрикционным тормозом имела место потеря устойчивости. При столь частых направляющих торах две формы [c.229]

Большая часть огнеупорных окислов показала хорошую устойчивость в жидком висмуте (табл. 60) в статических условиях. Глинозем, спекшиеся окись магния и двуокись циркония выдержали испытания при 1000° С. Однако химический анализ остатка висмута указал на коррозию глиноземистого образца, хотя внешне он не изменился. Спекшаяся окись тория также подвергалась слабому воздействию. Трубки из стекла викор, в кото- [c.241]

Рассматривая неустойчивость потоков в вихревой трубе, авторы работ [95, 96] предлагают модель, в которой агентами энергопереноса являются КВС, причем при анализе для удобства авторы оперируют с тороидальной формой. Согласно предлагаемой модели, КВС в результате взаимодействия друг с другом и с основным потоком перемещаются к центру или к периферии. В первом случае они расширяются, теряют устойчивость, замедляют вращение и передают механическую энергию ядру, обеспечивая тем самым его квазитвердую закрутку, во втором случае, увеличиваясь по радиусу, сжимаются и диссипируют вследствие работы сил вязкости. Процессы увеличения или уменьшения размера вихрей относятся к процессам деформационного характера. В этом смысле рассматриваемая деформация симметрична. При несимметричной деформации одна часть тора претерпевает сжатие, а диаметрально противоположная — расширение. Если учесть, что в вихревом тороиде низкоэнергетические массы газа располагаются по его оси [67], то должно происходить их смещение вдоль криволинейной оси тороида в центр вихревой трубы с последующим их перемещением в приосевую зону вынужденного вихря, и уходом разогретой оболочки на периферию. [c.125]

Согласно теории устойчивости Колмогорова — Арнольда— Мозера (1963) (КAM), в системе с гамильтонианом (9) при достаточно малых е<Е(, большинство инвариантных торов сохраняется и отличается от невозмущённых торов слабой деформацией. Они занимают фазовый объём Г-5Г( ). Часть торов, занимавшая объём бГ(е), разрушается, но их мера стремится к нулю при е- 0. [c.399]

Боридный термокатод — катод на основе металлоподобных соединений типа МеВе, где iMe — щелочноземельный, редкоземельный металлы или торий. В качестве термокатода наиболее широко применяется гекса-борид лантана, реже — гексабориды иттрия и гадолиния и диборид хрома. Покрытие оксидного слоя тонкой пленкой осмия понижает работу выхода катода и увеличивает его эмиссионную способность. Термоэмиссионные катоды из гексаборида лантана работают при температуре 1650 К и обеспечивают получение плотности тока ТЭ до 50 А/см . Высокая механическая прочность и устойчивость таких катодов к ионной бомбардировке позволяет использовать их в режиме термополевой эмиссии (при напряженности внешнего электрического поля 10° В/см значительная часть эмиссионного тока обусловлена туннелированием электронов сквозь барьер). В этом режиме катод из гексаборида лантана при температуре 1400—1500 К может эмитировать ток с плотностью до 1000 A/ м . Катоды из гексаборида лантана не отравляются на воздухе и устойчиво работают в относительно плохом вакууме. Срок их службы не зависит от давления остаточных газов в приборе до давлений порядка 10 Па. Эти катоды используются в ускорителях и различных вакуумных устройствах. [c.571]

При заданном безразмерном волновом числе к — значения и количество корней уравнений (6.11.23) зависят от положения точки [г, Ье) на плоскости параметров г, Ье. Очевидно, что точка (г, Ье) принадлежит области устойчивости тогда и только тогда, когда все комплексные решения уравнения (6.11.23) имеют отрицательную действительную часть (Ф < 0), а действительные корни отрицательны. Границам устойчивости соответствуют точки плоскости г, Ье, для ю-торых уравнение (6.11.23) имеет либо чисто мнимый корень X = (причем > 0) либо X = 0. Легко видеть, что п эи Ье = 1 уравнение (6.11.23) имеет только корни = — 1, Ха = — й (1 4- к ). Поэтому для любого к Ф 0 прямая Ье = 1 целиком принадлежит области устойчивости и по е-ря устойчивости (возникновение ДТП) реализуется только при Ье = 1 при переходе через границу устойчивости. Рассмотрим случай чисто мнимого корня уравнения [c.336]

К. п. в многомерном случае, данное ур-нием (12), осмысленно только при конечном и не слишком боль-пюи числе траекторий, проходящих через данпую точку. Для этого необходимо, чтобы классич. движение было устойчивым хотя бы в пек-рых областях. Др. словами, нек-рая часть фазового пространства должна расслаиваться на инвариантные торы (см. Гамильтонова система), по к-рьш движется классич. система. Тогда правила квантования Бора — Зоммсрфельда принимают вид [c.254]

Ввиду того что средняя скорость в турбуленгном пограничном слое выше, чем в ламинарном (это видно из сравнения рис. 1.23, а и б), последний обладает меньшей кинетической энергией, потому более склонен к остановке и отрыву. Вот почему ламинарный пограничный слой, выгодный в отношении силы трения, может оказаться невыгодным в отношении срыва потока. На некоторых современных самолетах применяются специальные турбулиза-торы, или завихрители потока. Это небольшие пластинки на поверхности крыла или других частей самолета, вызывающие турбу-лизацию пограничного слоя и тем самым предотвращающие срыв потока и его последствия — тряску самолета, нарушение устойчивости и управляемости. [c.35]

Боридный термокатод — катод на основе металлоподобных соединений типа МеВ в, где Me — щелочноземельные и редкоземельные металлы или торий. В качестве термокатода наиболее широко применяется гек-саборид лантана, реже — гексабориды иттрия и гадолиния и диборид хрома. Термоэмиссионные катоды из гексаборида лантана работают при температуре 1650° К и обеспечивают получение плотности термоэмиссионных токов до 40—50 al M в режиме пространственного заряда, а при большой напряженности электрического поля у поверхности катода — до 200 а см . Высокая механическая прочность и устойчивость таких катодов к ионной бомбардировке позволяет использовать их в режиме автоэлектронной -эмиссии (при напряженностях внешнего электрического поля 10 в/сл1 значительная часть эмиссионного тока обусловлена туннелированием [c.445]

При частичном заполнении в рабочей полости могут существовать две сменяющие друг друга при определенном 1 устойчивые формы потока. Когда I мало, а расход Q велик (рис. 21.10, а), поток движется, прижимаясь к внешним стенкам рабочей полости, а воздух образует торовидную полость В в ее середине. С ростом I поток перестраивается так (рис. 21.10, б), что обмен жидкостью между колесами происходит в периферийной части рабочей полости, а воздушная полость В перемещается к центру гидромуфты. Отсутствие внутреннего направляющего тора содействует перестройке. [c.340]

Альфа или р-распад не обязательно приводит к образованию устойчивого ядра. При превращениях тяжелых радиоактивных ядер часто образуются новые радиоактивные ядра. Это приводит к дальнейшим а- или -распадамдотех пор, пока,наконец, не образуется устойчивое ядро. В связи с этим тяжачые радиоактивные элементы можно сгруппировать в определенные ряды, называемые радиоактивными семействами (рис. 13). Известны радиоактивные семейства урана, актиния и тория названия их происходят от названий элементов, являющихся родоначальниками каждого ряда. [c.33]

Если усредненная система имеет предельный цикл, и характеристические показатели линеаризованной около него системы имею1 ненулевые вещественные части (кроме одного, который соответствует сдвигу вдоль цикла и равен нулю), то точная система имеет двумерный инвариантный тор, устойчивый или неустойчивый вместе с циклом, вдоль которого мед- [c.163]

Замечание ([184]). Относительная мера множества инвариантных торов в полидиске т <е не меньше 1—Если между частотами отсутствуют резонансы до порядка / 4 включительно, то эта мера даже не меньше 1—0(е ). Д В случае п = 2 изознергетическая невырожденность гарантирует устойчивость равновесия по Ляпунову [5]. При п = 2 условие изоэнергетической невырожденности заключается в том, что квадратичная часть функции Но не делится на линейную. Если даже квадратичная часть делится на лннелную, то равновесие все равно, как правило, устойчиво. Именно, предположи.м, что между частотами о)1 и ыг нет резонансных соотношений до порядка 1>4 включительно. Тогда функцию Гамильтона можио привести к нормальной форме [c.207]

Многочисленные научно-технические публикации последних лет показывают, что потеря продольной устойчивости наблюдалась на подавляющем большинстве ракет, создававшихся за рубежом. Так, например, описаны случаи потери устойчивости — с последующим возникновением автоколебаний — разработанными в США ракетами типа Серджент , Юпитер , Тор-Эджена , Атлас-Эджена , Титан-1 , Титан-2 , Сатурн-5 (первая и вторая ступени) [80, 89] и французской ракетой Диамант [105, 112]. В работе [29] описана потеря продольной устойчивости, наблюдавшаяся при отработке ракеты-носителя КК Восток . Приведенный перечень показывает, что склонность к потере продольной устойчивости является характерной особенностью крупных ракет. Даже в тех случаях, когда интенсивные продольные колебания корпуса, возникавшие гюсле потери продольной устойчивости, не приводили к разрушениям силовой части конструкции ракеты, они нарушали нормальное функционирование приборов, а для пилотируемых полетов были недопустимы из-за физиологических ограничений. В частности, было установлено, что колебания с частотой 5—7 Гц космонавты переносят с трудом. При дальнейшем увеличении частоты ощущения становятся непереносимыми, поскольку на частоте 7 — )4 Гц возникают резонансные колебания глаз п некоторых внутренних органов [80, 119]. [c.4]

При контакте вольфрамовой поверхности нагретого анода с парами цезия, рубидия или калия, находящимися под низким давлением в умеренном электрическом поле, может существовать два различных устойчивых типа условий на поверхности [15—17]. В первом случае вольфрамовая поверхность остается почти совершенно чистой, работа выхода с поверхности превышает потенциал ионизации атомов щелочного металла и металл испаряется почти целиком в виде ионов. Скорость испарения ионов равна скорости накопления атомов на горячей поверхности и определяется давлением паров щелочного металла в окружающем пространстве. При возрастании этого давления скорость накопления атомов и скорость испарения ионов также увеличатся. Однако, когда это увеличение достигает пекото-торых пределов, картина явления резко меняется. Часть вольфрамовой поверхности, покрытая адсорбированными атомами, становится уже значительной и работа выхода с этой поверхности падает до значений меньших, чем потенциал ионизации щелочного металла. В дальнейшем адсорбированный слой все больше покрывает поверхность анода и все больший процент испаряющихся частиц представляет собой атомы, а не ионы. [c.282]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...