Случай распределенной нагрузки

Из-за недостатка места рассмотрим нечувствительные скорости только для случая распределения нагрузки по всей длине бочки ротора. Уравнение для определения нечувствительных скоростей при этом будет иметь вид [c.161]

Расчеты выполняются аналогично случаю распределения нагрузки по равенству относительных приростов. [c.179]

Случай распределенной нагрузки. В формулах (3.14.10) и (3.14.8) следует заменить суммы интегралами. Задавая [c.271]

Поверхностные силы (нагрузки) возникают в результате давления на данное тело каких-либо других тел. Они могут распределяться по поверхности тела непрерывно, как, например, в случае гидростатического давления, давления ветра и т. д., или могут представляться отдельными сосредоточенными силами. Сосредоточенные силы всегда можно рассматривать как предельный случай распределенной нагрузки, нужно только предположить, что часть поверхности, по которой силы распределены, весьма мала по сравнению с поверхностью тела. [c.19]

Перенося начало координат в точку и меняя знак функции напряжений ср, мы придем к распределению нагрузок, показанному на фиг. 54/ . Налагая друг на друга оба случая распределения нагрузки (фиг. 54а и 54O), получим равномерную нагрузку части прямолинейной грани полубесконечной пластинки, показанную на фиг. 54 . [c.104]

Ляв показал, что решение Буссинеска (9.90) и (9.92) для сосредоточенной силы может быть распространено на случай распределенной нагрузки интенсивности т ), находящейся на границе полупространства, где 5, т — координаты некоторой точки нагруженной части границ тогда можем принять, что на элементарной площадке й8 в этой точке приложена элементарная сосредоточенная сила [c.275]

Если взять, как крайний случай, распределение нагрузки на зуб по треугольнику, то смещение будет Ь/6. Подставляя это значение в формулу для х, получим Ь/6 > 0,1 г, откуда [c.187]

Ничем не отличается от приведенного здесь решение для случая распределенной нагрузки (в частности, если бы это оказалось нужным — для оценки действия собственного веса системы) причем брус может быть безразлично — постоянного или переменного поперечного сечения, а нагрузка распределена по любому закону. [c.31]

Случай Распределение нагрузки по хорде можно принимать равномерным на отрезке 0,5 ее длины, с тем чтобы равнодействующая проходила через центр парусности (фиг. 9о). Для больших самолетов следует уточнить схему загрузки крыла с возможным приближением к схеме фиг. [c.51]

Случай Распределение нагрузки соответствует распределению весов находящихся на крыле агрегатов и весу крыльев по размаху. [c.51]

Случай Распределение нагрузки между планами берется в зависимости от угла выноса по графику фиг. И2. Понятие угла выноса ясно из фиг. 122- [c.52]

Случай Распределение нагрузки между планами берется по графику [c.52]

Случай Распределение нагрузки — по графику фиг. Ид. [c.53]

Случай распределенной нагрузки также решается без затруднения. В качестве примера рассмотрим опять стержень, показанный ла ]рис. 162, и предположим, что вместо силы Р имеем распределенную нагрузку постоянной интенсивности д, приложенную по линии, параллельной оси х на расстоянии е от "оси центров сдвига. Тогда крутящим моментом в произвольном поперечном сечении будет [c.226]

Рассмотрим решение задачи для частного случая, когда распределения нагрузки и несущей способности подчиняются нормальному закону. Этот случай имеет широкое применение и позволяет получить простое замкнутое решение. Применение нормального закона оправдано в случае совместного действия достаточно большого числа случайных-возмущений, подчиняющихся различным законам распределения если среди них нет превалирующего, то результирующее возмущающее воздействие согласно центральной предельной теореме теории вероятностей имеет распределение, близкое к нормальному. На практике распределения многих возмущений отличны от нормального хотя бы потому, что целый ряд параметров (предел прочности, размеры и т.п.) не могут быть величинами отрицательными. Но усечения законов распределения обычно невелики, что позволяет игнорировать теоретическую нестрого сть допущения нормального распределения. [c.8]

При Проектировании конструкций заданной надежности по жесткости для случая нормального закона распределения нагрузки можно, учитывая, что Я = из (1.6) получить формулу для расчета К [c.11]

Законы распределения нагрузки и несущей способности могут быть самыми различными. Поэтому в общем случае не всегда удается получить простые формулы для определения К, подобные полученным для случая нормального закона распределения. Но в ряде случаев для некоторых комбинаций законов распределения нагрузки и несущей способности это удается. [c.16]

На рис. 372 приведены значения для т = 1 и т = 2. Напряжения смятия незначительно уменьшаются при уменьшении sjd и при ш = 1 составляют от 0,3 до 0,45, а при т = 2 от 0,55 до 0,8 напряжений разрыва. Как видно, наибольшую величину имеют напряжения разрыва, которые заметно снижаются с измельчением резьбы. Напряжения изгиба, смятия и среза при допущении постоянства высоты гайки (л = 1) очень слабо уменьшаются с уменьшением s d и имеют значительно меньшую величину, чем напряжения разрыва, за исключением случая неравномерного распределения нагрузки по виткам (ш = 2), когда напряжения изгиба и смятия приближаются к напряжениям разрыва. [c.527]

Случай 2. Консольная балка нагружена по всей длине равномерно распределенной нагрузкой с интенсивностью q (рис. Ill, а). [c.161]

Случай 4. Балка на двух опорах нагружена равномерно распределенной нагрузкой интенсивностью д (рис. 113, а), [c.162]

Для случая нескольких моментов и сил, а также нескольких участков распределенной нагрузки уравнение записывают в следующей форме [c.285]

Ограничимся рассмотрением участка балки (рис. 311), на котором отсутствует внешняя распределенная нагрузка. Дифференциаль иое уравнение для этого случая упрощается. Получим [c.321]

Ограничимся рассмотрением случая действия равномерно распределенной нагрузки. Тогда в результате интегрирования с учетом [c.323]

Рассмотрим два случая загрузки балки на двух опорах силой Р посередине пролета и равномерно распределенной нагрузкой интенсивностью q. [c.162]

Рассмотрим частный случай, круглая пластина нагружена равномерно распределенной нагрузкой р. Умножим обе части уравнения на г и проведем интегрирование [c.70]

Рассмотрим случай, когда силы следят за некоторой прямой в пространстве (линия А—А на рис. 3.10), оставаясь в плоскости, перпендикулярной этой прямой. Примеры таких сил приведены на рис. 3.11 и 3.12. На рис. 3.11 показан стерл<ень, вращающийся относительно оси Х2- При потере устойчивости плоской формы стержня распределенная нагрузка q всегда перпендикулярна оси xj. На рис. 3.12 показан стержень, находящейся в магнитном поле. Распределенные силы притяжения магнита (при малых перемещениях точек осевой линии стержня после потери устойчивости) можно считать перпендикулярными А—А. В этом примере распределенные силы имеют направление, противоположное силам, возникающим при вращении стержня (рис. 3.11). Кроме того, в этих примерах (рис. 3.11 и 3.12) модуль сил после потери устойчивости не остается постоянным, так как зависит от радиуса г. [c.114]

Определение критических нагрузок для случая, когда сосредоточенные нагрузки приложены в произвольных сечениях стержня. Рассмотрим стержень, нагруженный распределенной нагрузкой, сосредоточенной силой Р и сосредоточенным моментом Т, приложенными соответственно в сечениях ер и гт- В этом случае после исключения и из соотношений (3.21), (3.23) получаем [c.124]

Уравнения равновесия стержня (см. рис. 3.18) после потери устойчивости отличаются от уравнений (3) задачи 3.1 только выражениями для приращений компонент распределенной нагрузки, поэтому рассмотрим их вывод. Распределенная нагрузка в неподвижных осях с учетом перемещений осевой линии стержня равна (рис. 3.18) для случая, когда перемещениями точек осевой линии стержня до потери устойчивости можно пренебречь, [c.277]

Ограничимся рассмотрением случая действия равномерно распределенной нагрузки. Тогда в результате интегрирования с учетом зависимостей (11.28) получим простую формулу [c.344]

Представляя себе сплошную среду как предельный случай совокупности материальных точек, мы можем трактовать так называемую распределенную нагрузку как предельный случай совокупности сосредоточенных сил, приложенных к точкам поверхности тела, хотя такое представление в известной мере искусственно и связано с определенными привычками изложения механики в определенной последовательности. На самом деле. [c.27]

Рассмотрим, наконец, случай равномерно распределенной нагрузки, начинающейся при z = с. По формуле (3.11.6) [c.112]

Пример 2. Оценка характера распределения давлений по контуру плоской модели в месте передачи нагрузки может быть произведена по форме наблюдаемых в полярископе полос интерференции. На фнг. 19 приведены три случая распределения нагрузки а — по эллиптическому закону (полоса наибольшего порядка внутри области замкнутых полос) б — равномерное распределеггие (полоса наибольшего порядка в виде полуокружности) в — увеличенные давления у краев штампа или нажатие штампа углом (концентрация полос с наибольшими порядками у краев). Величины касательных напряжений указаны на фигуре в долях среднего давления. [c.589]

Переход к случаю распределенной нагрузки р(х, у) сводится к замене Qi на р х, y )do и к последующему интегрированию по области загрул<ения . В рассмотрение вводятся потенциалы [c.226]

Внешней нагрузкой при изгибе мбгут быть (см. 2) сосредоточенные силы, распределенные нагрузки (например собственный вес) и сосредоточенные моменты (пары сил). Эти три вида нагрузок изображены на рис. 117, а, б, в. Важный случай распределенной нагрузки представляет равномерно распределенная нагрузка, имеющая постоянную погонную величину (рис. 117, г и рис. 6 и 9, а). [c.124]

При симметричном расположении опор прогиб салов не вызывает перекоса зубчатых колес и, следовательно, почтп ие нарушает распределения нагрузки по длине зуба. Это самый благоприятный случай. При несимметричном и консольном расположении опор колеса перекашиваются на угол у, что приводит к нарушению правильного касания зубьев. Если бы зубья были абсолютно жесткими, то сии соприкасались бы только своими концами (см. рис. 8.12, г, на котором изображено сечение зубьев плоскостью зацепления). Деформация зубьев уменьшает влияние перекосов и в большинстве случаев сохраняет их соприкасание по всей длине (рис. 8.13, д). Однако при этом нагрузка перераспределяется в соответствии с деформацией отдельных участкив зубьев (рис. 8.13, е). Отношение [c.109]

Какой должна быть форма полностью равнопрочной консольной балки, нагруженной равномерно распределенной нагрузкой интенсивности ql Рассмотреть случай, когда Ь = onst, а h - переменная. [c.163]

Рассмотрим частный случай квадратной пластины (а = Ь), нагруженной только распределенной нагрузкой (Р=0). В этом случае Au = qa / 32л 0). Максимальный пригиб будет в центре пластины xi=Xi=a/2). Принимая коэффициент Пуассона ц=0,3, найдем значение прогиба [c.207]

Если стержень нагрузить силой Р, показанной на рис. 1.11 пунктиром, то изменится ривизна осевой линии стержня и изменится в соответствии с (1.38) распределенная нагрузка q. Направление вектора q по отношению к осевой линии стержня при любых деформациях всегда остается неизменным (q e2). Это пример следящей распределенной нагрузки, когда направление вектора q в связанной системе координат остается неизменным при деформировании стержня, а модуль q зависит от деформированного состояния стержня [модуль распределенной нагрузки зависит от кривизны осевой линии стержня (1.38)]. Рассмотрим этот случай более подробно на примере следящей силы Р в связанной системе координат [c.25]

Для стержня постоянного сечения (/4зз=1) возмох ны два случая. Если при критическом состоянии форма осевой линии стержня мало отличается от ее естественного состояния, то можно принять, что Хз,= 1/рс (е) дз = Озо(е), где ро°(е)—безразмерный радиус кривизны осевой линии стержня (ро и Озс — известные функции е). В этом случае система уравнений (1) является линейной. Проекции распределенной нагрузки [c.275]

Для большей определенности рассмотрим стержень, показанный на рис. 7.15. Стержень нагружен распределенной нагрузкой (на участке 0,5<е< 1), которая при =0 исчезает, и стержень начинает совершать свободные колебания в плоскости Д10л 2. Рассмотрим наиболее простой случай — уравнения колебаний прямолинейного стержня постоянного сечения без учета инерции ераще-ния и сдвига. Уравнение свободных колебаний без учета сил сопротивления для этого случая было приведено в 7.1 [c.202]

Ставя своей задачей только определение нормальных напряжений изгиба, в основу теории достаточно положить предполо-жевие о том, что плоские до деформации поперечные сечения балки остаются носле деформации плоскими и ортогональными к изогнутой оси. Теория изгиба, следующая из этого иредноло-жения, носит название технической теории или теории Бернулли — Эйлера. Точная теория изгиба, ностроенная Сеи-Венаном для случая, когда балка загружена сосредоточенными силами, а также немногочисленные (чрезвычайно громоздкие) решения задач об изгибе распределенной нагрузкой убеждают нас в том, что хотя закон плоских сечений и не соблюдается, полученные на основе его выводы оказываются весьма точными (если, конечно, h/l<. 1). [c.78]

Вычислим функцию 1 1 (z) для случая, когда балка загружена сосредоточенной силой в сечении с координатой z = Ь. Заменим сосредоточенную силу равномерно распределенной нагрузкой на участке от Ь — г до Ь + е. Интенсивность этой нагрузки а1римем Q [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...