Осесимметричное течение смеси

ОСЕСИММЕТРИЧНОЕ ТЕЧЕНИЕ СМЕСИ [c.84]

Предположим, что течение смеси осесимметричное и однородное вдоль оси трубы, жидкость несжимаема. Тогда в цилиндрических координатах г, б и а уравнение движения (1) вдоль х для рассматриваемого потока примет следующий вид [c.138]

Тепломассообмен на выгорающей пористой поверхности. Интегральное соотношение диффузии L -го химического элемента для эффективной бинарной смеси в случае осесимметричного течения можно записать в виде Г I] [c.66]

Осесимметричное кольцевое течение смеси — преобладающая форма при высоких скоростях и больших газосодержаниях. Оно характерно течением жидкости по стенке трубы, а газовой фазы с диспергированной в ней частью жидкостью — в ядре потока. [c.84]

При полном осесимметричном течении энергия, передаваемая газом жидкости, кроме волнообразования, расходуется еще на удержание жидкого кольцевого слоя у стенки трубы и на срыв с его поверхности части жидкости. Очевидно, эта дополнительная энергия возникает с ростом скорости смеси, после того как ее амплитуда достигнет величины порядка толщины жидкого слоя. [c.84]

Рассмотрим в рамках квазиодномерной схематизации нестационарное осесимметричное течение газожидкостной смеси в дисперсно-кольцевом режиме в круглом канале радиусом К или диаметром В площадью поперечного сечения 8 = с малым расширением и малой кривизной. Так как расширение канала мало, то может существовать поток, в котором скорости составляющих смеси в любой точке сечения практически параллельны. В этом случае составляющие скоростей, перпендикулярные оси канала, а также поперечные составляющие ускорений будут малы по сравнению с составляющими, параллельными оси г анала. Поэтому можно не учитывать отличие скоростей от их осевых составляющих. Будем также пренебрегать энергией пуль-сационных движений, в том числе и при турбулентном режиме течения, а также пренебрегать поперечным градиентом давления и считать, что в любом сечении канала давление р однородно по сечению, одинаково в фазах и является функцией только осевой координаты 2. Ядро потока будем рассматривать как моно-дисперсную газовзвесь, состоящую из несущей газовой фазы и жидкой фазы в виде капель, в рамках упрощений и уравнений, описанных в 4 гл. 1, а пленку — как отдельную фазу, состоящую только из жидкости. [c.182]

Приведем уравнения, описывающие плоское (V = 0) и осесимметричное (v = l) двухфазное течение полидисперсной смеси газа и частиц без фазовых превращений [c.304]

Двумерные течения с неравновесной конденсацией. Течение с неравновесной конденсацией в осесимметричных и плоских соплах описывается системой уравнений, аналогичной (7.30) — (7.37). Из-за малого размера частиц жидкой фазы запаздывание частиц можно не учитывать, однако необходимо ввести уравнения, учитывающие кинетику конденсации. Поэтому для расчета двумерного неравновесного течения с конденсацией должна использоваться система уравнений (7.30), (7.32), (7.33) и (7.63) — (7.70), при этом в уравнениях (7.30), (7.32), (7.33) под р нужно понимать плотность смеси, а суммы в правых частях уравнений (7.32) и (7.33) опустить. Некоторые результаты расчетов методом характеристик течения водяного пара в коническом сопле [47, 201] приведены в табл. 7.2 и па рис. 7.11. [c.333]

При исследовании плоских, осесимметричных и пространственных течений учитывались разного рода неравновесные физико-химические процессы, например диссоциация и рекомбинация, возбуждение колебательных степеней свободы, конденсация, движение частиц в смеси газов. [c.3]

К Л и г e Л ь Дж., Никерсон Г., Течение смеси газа и твердых частиц в осесимметричном сопле, сб. Детонация и двухфазное течение , нзд-во Мир , М., 1966. [c.511]

При течении смеси в вертикальных каналах во всех режнмах имеет место практически осесимметричное распределение концентраций и скоростей фаз по ссчению. При точениях же в горизонтальных и наклонных трубах нз-за гравитации нарушается осевая симметрия в распределении фаз по сечению. В верхней части сечения трубы имеет мест ) иовышеиное содержание газа или пара, причем тем большее, чем меньше угол наклона трубы к горизонту и чем меньше скор< Сть смеси. Нарушение симметрии фаз может стать незаметным при достаточно больших чис лах Фруда Fr = gD) 10л где g = 9,81 м/с — ускорение силы тяжести, D — диаметр Kanaj а. [c.171]

При вертикальном расположении труб явление осесимметрично относительно силы тяжести и случайные изменения (флуктуации) плотности паро-жидкостной смеси в радиальном направлении связаны только с турбулентными пульсациями. При этом характер течения смеси резко различен для жидкостей, смачивающих и не смачивающих поверхность трубы. [c.99]

Клигель Д., Никерсон Т., Течение смеси газа и твердых частиц в осесимметричном сопле, Сб. Детонация и двухфазное течение , изд-во Мир , 1966. [c.414]

Плоские и осесимметричные течения. Исследование плоских И осесимметричных течений в соплах представляет собой значительно более сложную задачу, нежели исследование течений в одномерном приближении, поскольку теперь нужно решать систему (6.28) — (6.33) вдоль липии тока несколько раз для обеспечения сходимости итераций. Наиболее полное исследование неравновесного течения многокомпонентной смеси проведено в работе [94], в которой численно решалась обратная задача теории сопла. Исследование пространственных неравновесных течений в рамках обратной задачи теории сопла предпочтительней, так как при этом рассчитывается течение в сопле в целом, и, что особенно важно, в трансзвуковой области, в которой наиболее сильно проявляются неравновесные эффекты. Пример расчета неравновесного течения в сопле послойным методом характеристик приведен в [91]. [c.272]

Рассмотрим другой класс течений смеси газ — частицы, где параметры течения зависят только от двух прострапствепных переменных. К таким течениям относятся плоские и осесимметричные стационарные течения. В этом случае система уравнений (1.4) н проекциях на оси х ш у декартовой системы координат имеет вид [c.27]

Однако при увеличении чисел Фруда и постоянном числе кавитации течение в концевой части каверны становится беспорядочным. Тогда форма каверны становится осесимметричной, образуется обратная струйка и каверна заполняется газоводяной смесью, которая затем периодически выбрасывается из каверны, длина каверны при этом периодически меняется. [c.212]

Большое влияние на характер неравновесных процессов оказывает сверхзвуковая часть сопла. В настоящее время в конструкциях обычно используется семейство сопел с угловой точкой, построенных на базе равномерной замыкающей характеристики. Однако данное семейство сопел не является семейством сопел кратчайше длины. Более высокого темпа охлаждения газовой смеси можно достигнуть в более коротких соплах с неравномерным распределением параметров в выходном сечении. В [89] классическим методом характеристик проведено параметрическое профилировапие н.лоских и осесимметричных сопел, обеспечивающих заданные неравномерные газодинамические параметры в выходном сечепии. Рассмотрено, в частности, семейство, построенное на базе симметричной замьигаю-щеп характеристики и обеспечивающее параллельность потока на выходе II отсутствие ударных волн во всем поле течения. [c.288]

Течения в осесимметричных и плоских соплах. Исследования двухфазных течений, выполненные в одномерном приближении, позволяют установить многие качественные особенности таких течений. Однако при движении смеси газа с частицами двумерные эффекты играют сундественную роль как из-за неравномерного распределения частиц в различных сечениях сопла, так и из-за возможного выноса их на стенки в дозвуковой и сверхзвуковой областях, что является следствием различного по величине и знаку воздействия газа на частицы в различных точках сопла. В результате траектории частиц отличаются от линий тока газа, при этом вектор скорости частиц и их температура в транс- и сверхзвуковой областях существенным образом зависят от параметров течения в дозвуковой области. Поэтому для правильного описания двухфазного течения в сопле необходимо проводить совместный расчет до-, транс-и сверхзвуковой областей. [c.304]

Расчет методом характеристик течения монодиснерсной смеси газа и частиц в сверхзвуковой части осесимметричного сопла в точной постановке с учетом взаимного влияния частиц и газа проведен в работах [5, 26, 58]. [c.310]

Двухфазные течения. В случае двухфазных течений общую систему уравнений можно записать, используя в качестве независи-сых переменных s, -ф, 0 или s, г зх, 0 , где i 3s, 0 — функции тока (траектории) частиц. Если рассматривается полидисперсная смесь, то в качестве fis может быть выбрана функция тока какой-либо одной частицы. Выпишем для плоского и осесимметричного случаев систему уравнений, описывающих движение двухфазной смеси [c.27]

Уравнения вязкого ударного слоя (уравнения неразрывности для всей смеси, сохранения количества движения в проекции на оси х и г/, сохранения энергии и массы а-комнонента, а так1ке соотношения Стефана — Максвелла и уравнение состояния) для осесимметричных и плоских течении имеют внд [16—18] [c.14]

Постановка задачи. Вьшишем нестационарную систему уравнений Навье - Стокса, описывающую течение химической неравновесной газовой смеси, в форме законов сохранения для плоского или осесимметричного случая (V = 0 1 соответственно) в безразмерных переменных [c.177]

Для описания течения низкотемпературной плазмы дальнего гиперзвукового осесимметричного следа используется система упрощенных уравнений Навье - Стокса для многокомпонентной смеси газов параболического типа, справедливость которой для сверхзвуковых областей дальнего следа обосновывается в [1-4]. Она дополняется отмеченными выше релаксационными уравнениями типа Ландау - Теллера для энергии колебательных степеней свободы молекул N1, О2, а также уравнением энергии для электронов [7-9]. При расчете коэффициентов переноса ламинарного течения используются формулы Уилке, Мейсона и Саксена, а для турбулентных коэффициентов - зависимости, приведенные в [1]. Критерий [3] используется для оценки расстояния до точки перехода за тонкими телами, которые рассматриваются далее. До этой точки течение считается ламинарным, а после - полностью турбулентным. [c.155]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...