Поправки к диаграмме

Графики на рис. 2.23 являются диаграммами растяжения материала, деформирование которого подчиняется уравнению состояния (2.88) при постоянной скорости обычной деформации. Однако, как отмечалось выше, это уравнение не отражает упругие и пластические деформации. Поэтому графики на рис. 2.23 и 2.24, а являются скорее поправками к диаграмме мгновенного растяжения, нежели самими диаграммами. При больших деформациях они могут не сильно отличаться от диаграмм. [c.74]

Поправки к диаграммам режимов для установки с двумя регулируемыми отборами пара [c.278]

Диаграммы следующих порядков, такие как на рис. 7.31, будут давать поправки к амплитуде порядка процента (т. е. порядка л/4я). Подчеркнем, что поправка порядка получиться [c.333]

Отнесением этих величин суммарной несущей способности обеих половник несущей способности кругло-цилиндрического вкладыша с двумя точками подвода при классическом направлении нагрузки дается способ определения поправки к в формуле (32). Поправочный коэффициент к берется из полярной диаграммы (рис. 5) как обратная величина правильной и редко неправильной дроби, соответствующей несущей способности этого вкладыша, в процентах при выбранном исходном эксцентриситете. [c.63]

Другим радиационным эффектом является поляризация вакуума вокруг точечного заряда ядра из-за виртуального рождения и аннигиляции электрон-позитронных пар (рис. 1, б). Поляризация вакуума искажает кулоновский потенциал, увеличивая эффективный заряд ядра на расстояниях порядка комптоновской длины волны электрона что приводит к отрицат. поправке к энергии уровня. В водородоподобных атомах радиус боровской орбиты электрона r —h /Zme значительно больше расстояния %/тс. Поэтому указанная поправка ока ывается малой по сравнению с вкладом диаграммы [c.622]

Погрешности диаграммы связаны с тем, что, как уже отмечалось в 2, параметр несколько зависит от температуры. Зависимость этого параметра от температуры может быть определена для каждого компонента газовой смеси по уравнениям (18) и (18 ). Выполненные расчеты показывают, что поправки к величине jlJ, в уравнении (16) несколько отличаются от соответствующих поправок к величине в уравнении (17). Поправки в зависимости от температуры, вычисленные как разность между истинными 3 начениями р . и принятыми оптимальными значениями для отдельных компонентов приведены в виде графиков в приложениях 6 и 6а. [c.8]

На рис. 11.13 показана диаграмма режимов, отражающая зависимость необходимого расхода пара на турбину Gq, расхода тепла Qq на турбоустановку и удельного расхода тепла брутто на выработанный киловатт-час электроэнергии от мощности турбины. При этом неотъемлемой частью диаграммы являются условия ее получения вполне определенная тепловая схема, давление свежего пара, температура свежего и вторично перегретого пара, давление в конденсаторе, давление в деаэраторе, повышение энтальпии в питательном насосе, зависимость его внутренней мощности от расхода свежего пара. Если эти условия не выполняются, то необходимо вводить поправки к расходу свежего пара на турбину, приведенные в ТЭХ. [c.320]

Рис, 7-33. Диаграмма режимов для турбины ПТ-25-90 (ЛМЗ) и поправки к ней. [c.365]

Этот результат позволяет апостериори обосновать наш выбор диаграмм (6.5.18). Действительно, он показывает, что относительная поправка к свободной энергии идеального газа пропорциональна характеристическому плазменному параметру иЬ/га, и, следовательно, результат соответствует условию (6.5.16). [c.251]

Чтобы выйти за рамки приближения случайных фаз, нужно в разложении учесть диаграммы, содержащие линии взаимодействия. Заметим, что последние две диаграммы на рис. 6.9 соответствуют поправке к гриновским функциям на первой диаграмме. Суммирование членов такого рода во всех порядках теории возмущений означает, что свободные функции на первой диаграмме заменяются точными гриновскими функциями Q. Тогда мы приходим к так называемому самосогласованному приближению случайных фаз для поляризационного оператора (см. рис. 6.11). В этом приближении учитываются перенормировка энергии квазичастиц и их затухание. [c.83]

Таким образом, на основании экспериментальных данных можно сделать диаграмму для определения поправки к фиксированному коэффициенту А, принятому за единицу, в зависимости от концентрации кислоты (фиг. 10). [c.175]

Кроме поправки по рис. 5-9- к мощности ч. в. д., в расчет диаграммы режимов вводят еще две поправки к мощности — на отклонение температуры пара на входе в ч. с. д. [ч. н. д. ] и на увеличенный отсос пара из передних уплотнений в ч. с. д. [ч. н. д. ] против условий их исходных характеристик. Пояснения к этим поправкам и соответствующие ссылки даны в приложении 5-8 и в п. 5- [c.271]

Как следует из построения верхней части диаграммы режимов, поправка к мощности по ней при всех значениях равна нулю, если Ог = 0 при этом [c.280]

К диаграмме режимов по расходу тепла вводят указанные выше поправки к мощности по рис. 5-18, а также поправку ANi на спрямление линий в нижней части диаграммы по расходу тепла с учетом изменения теплосодержания пара теплофикационного отбора. [c.283]

Рассмотрим поправку к гриновской функции, которой соответствует какая-то несвязанная диаграмма. Она, очевидно, состоит из двух множителей. Первый из них включает все связанные с ф (х) и ф х ) иначе говоря, он включает выражение, соответствующее связанному блоку на рис. 5, б, который содержит внешние концы. Второй множитель описывает оставшуюся часть диаграммы. Таким образом, выражение для рассматриваемой поправки равно [c.100]

Нетрудно видеть, что среди диаграмм имеются такие, которые дают в точности одинаковый вклад. Действительно, если мы изменим спаривание так, что дело сведется просто к перераспределению различных между скобками .. . ) и (...), то это будет соответствовать просто переобозначению переменных интегрирования и не изменит величины поправки к О. Число таких диаграмм равно, очевидно, числу разбиений п операторов на группы из т и п — т опе- [c.101]

Полученное выражение 80 (/7). представляющее собой поправку к фурье-компоненте функции 0 х — л ) по переменной X — х, позволяет очень наглядно интерпретировать диаграммы. Мы можем представить себе частицу с импульсом р, которая в процессе своего движения спускает квант взаимодействия с импульсом д и сама приобретает импульс р — д. Через некоторое время частица поглощает этот квант и остается с импульсом р. [c.115]

Возможность графического суммирования опирается на изложенные выше правила вычисления поправки к гриновской функции по соответствующей диаграмме. Уже беглый взгляд показывает, что это выражение строится как бы нз отдельных кирпичей — гриновских функций и вершинных операторов, причем связывающим элементом ( цементом ) служит интегрирование по координатам (или импульсам). Это позволяет строить диаграмму не из простейших элементов — нулевых гриновских функций и элементарных вершин, [c.120]

А. Двухчастичное взаимодействие. Рассмотрим поправку к гриновской функции, даваемую диаграммой IV рис. 33. В 13 мы получили для нее выражение [c.171]

Аналогичные вычисления для поправки, даваемой диаграммой рис. 45, приводят к формуле ) [c.177]

Мы получили, таким образом, весьма важный результат для вычисления поправки к термодинамическому потенциалу достаточно вычислить вклад только связанных диаграмм в ( ). [c.184]

В то же время в любой диаграмме для поправок к О всегда найдется хотя бы одна пара линий, направленных в противоположные стороны ) (т. е. одно 0 ° при / > О и одно 0 ° при < о), благодаря чему любая поправка к 0 ° равна нулю. [c.213]

Для вычисления поправки к свободной энергии за счет длинноволнового электромагнитного поля мы воспользуемся развитой в 15 диаграммной техникой для термодинамического потенциала й (в случае фотонов он совпадает со свободной энергией F). Повторяя соответствующие рассуждения предыдущего параграфа, мы убеждаемся, что вклад в F дает только последовательность диаграмм рис. 83. При этом, в связи со сказанным в 15 о коэффициентах перед диаграммами для F, Рис. 83. [c.341]

Глубина залегания отражателя, от которого получают .. иор ный сигнал, в общем случае отличается от глубины фекта, поэтому амплитуды обоих сигналов ослабляются б ной степени ввиду затухания ультразвука (при о ,ин ковг.,ь ослаблении в образце и изделии). Умены,[[енке ампличуды А./л каждого сигнала можно определить по номограм У1е яа р.ис построенной в соответствии с формулой (2.12). Разность (в до) значений АЛ для сигнала от дефекта /4 и опорно о сигналя, 4,.. вводится в виде поправки к значению AiA p, рассчитанному или определенному по АРД-диаграмме без учета затухания. [c.211]

Особенно простыв выражения получаются для матричных элементов любого процесса в низшем порядке теории возмущений, к-рьш соответствуют т. н. дренес-пые диаграммы, не имеющие замкнутых петель,— после перехода к импульсному представлению в них вовсе не остаётся интегрирований. Для осн. процессов КЭД такие выражения для матричных элементов были получены на заре возникновения КТП в кон. 2()-х гг. и оказались в разумном согласии с опытом (уровень соответствия 10 —Ю" , т. е. порядка постоянной тонкой структуры а). Однако попытки вычисления радиационных поправок (т. е. поправок, связанных с учётом высших приближений) к этим выражениям, напр, к Клейна — Нишины — Тамма ф-ле (см. Клейна — Ни-шины формула) для комптоновского рассеяния, наталкивались на спедифич. трудности. Таким поправкам отвечают диаграммы с замкнутыми петлями из линий виртуальная частиц, импульсы к-рых не фиксированы законами сохранения, и полная поправка равна сумме вкладов от всех возможных импульсов. Оказалось, что в большинстве случаев возникающие при суммировании этих вкладов интегралы по импульсам виртуальных частиц расходятся в УФ-области, т. о. сами поправки оказываются не только не малыми, но бесконечными. [c.303]

Радиационные поправки К (1) определяются диаграммами, изображёнными на рис. 2, к-рые содержат расходимости при больших виртуальных импульсах. В ло-ренцевой калибровке эл.-магн. поля (см. Калибровочная инвариантность) расходимость остаётся только в диаграммах 2 а и б). Диаграммы 2(6) приводят к перенормировке массы и волновой ф-ции электрона. Диаграмма 2(a) даёт перенормировку заряда и внеш. поля. Проанализируем подробнее только вклад диаграммы 2(a), ограничившись для простоты двумя предельными случаями 1) ф — 0 2) — т , где т — [c.562]

Из этих формул видно, что параметр L определяется методом Е. Баллика с неидеальным ИФП значительно точнее, чем параметр D, и при обычных значениях фз ( 10 рад) величина AL L, так что в дальнейшем можно полагать AL = 0. Поправка к линейно зависит от поэтому если определить с помощью диаграммы Е. Баллика (для однокомпонентной линии) Db при двух d, то [c.111]

В этом параграфе мы обсудим некоторые вопросы, связанные с выводом кинетических уравнений для неидеальных газов с сильным межчастичным взаимодействием. Сначала мы рассмотрим немарковские поправки к интегралу столкновений Больцмана и вклад трехчастичных столкновений. Затем будет показано, как методом частичного суммирования диаграмм можно получить сходящийся интеграл столкновений для умеренно плотных газов. Последние два раздела посвящены многочастичным корреляциям в плотных газах, которые учитываются путем введения новых граничных условий для цепочки ББГКИ. [c.197]

Обратимся теперь к диаграммам второго типа (см. рис. 28), относящимся к хрупким материалам. Линия ОА не является прямой, что связано со значительным влиянием скорости приложения нагрузки. Поэтому закон Гука без поправки, учитывающей это влияние, оказывается неприменимым. Однако для первого приближения при рассмотрении деформаций в ограниченном диапазоне скоростей нагружения можно пользоваться кривой ОА, спрямляя ее либо на некотором участке, либо на всем протяжении. Тогда оказывается возможным (с относительно небольшой погрешностью для определения деформаций) вплоть до момента разрушения пользоваться законом Гука с модулем упругости, равным отношению напряжений к относительным удлинениям, определенным по спрямленной диаграмме (условный модуль упругости). При этом оказывается достаточнььм знать ординату точки А, определяющую величину разрушающей нагрузки и условного модуля упругости, чтобы характеризовать сопротивление хрупкого стержня растягивающим усилиям. [c.46]

Эксергетические потери в основных агрегатах станции при номинальных условиях и некоторые поправки к потерям могут быть вычислены заранее и представлены в виде диаграмм нли трафиков. Для нахождения других поправок в ряде случаев потребуется проведение индивидуальных комплексных тепловых испытаний о-сновного и вспомогательного оборудования. [c.252]

Диаграмма режимов подобной одноотборной турбины (без теплофикационного отбора) является составной частью диаграммы режимов турбины с двумя регулируемыми отборами и располагается в верхней ее части. Нижняя же часть диаграммы определяет поправку к мощности, вызванную наличием второго теплофикационного отбора. При построении нижней части диаграммы делается лишь одно упрощающее допущение о прямолинейности характеристики N = [ ф) ч. н. д., т. е. зависимости мощности ч. н. д. от расхода пара. Связанная с этим неточность нижней части диаграммы режимов устраняется специальной поправкой, вводимой наряду с некоторыми другими поправками на неучтенные диаграммой особенности теплового процесса установки непостоянство теплосодержания пара в камере теплофикационного отбора и естественное повышение давления в ней при соответствующих повышенных расходах пара в ч. н. д. (наиболее значительная по величине поправка). [c.78]

В дальнейшем при расчете диаграммы режимов вводят поправку к характеристике ч. с. д. на действительное значение Оупл° для заданного расхода свежего пара. [c.251]

К диаграмме режимов по расходу тепла в зоне естественного повышения давления (р ) теплофикационного отбора, кроме поправок по рис. 5-18 и 5-19, I, II, следует ввести еще дополнительную поправку ANна повышение теплоиспользования ( — пас) пара отбора, связанное с повышением его теплосодержания (iv). Для этого по величинам АЛиг " , и приложения 5-7, пп. 8 (10) [c.283]

При сравнении характеристики режима В — О и Дт = О по верхней части диаграммы с конденсационным режимом при выключенных регуляторах давления следует иметь в виду, что первая характеристика при больших расходах пара ) требует существенной поправки к мощности (со знаком минус) на повышение давления йосле ч. с. д. [c.291]

Перейдем к компонентам Фурье для всех величин и рассмотрим любую из собственно энергетических диаграмм, скажем SJJ р). Нетрудно увидеть, что с точностью до членов порядка и)д/е/7 можно пренебречь всеми фононнымн поправками к трехвершинной части в простейшей диаграмме для (р) рис. 93. Действительно, как мы показали в 21, в соответствующем подынтегральном вы-ражении существенны значения Д-функ-ции (и фононной вершины) для фононов о с импульсами порядка фермиевского [c.390]

Для получения улучшенного приближения слабой связи Кадомцев рекомендует учесть в интеграле по длинноволновой области не только нулевые, но и первые члены разложения неизвестных функций по степеням малых величин Л,/Л и [/ш. На возникающих при этом поправках к уравнениям (19.124), (19.125) мы здесь останавливаться не будем (в работе Кадомцева онн выписываются лишь для случая модельного уравнения (19.127)). Вместо этого остановимся вкратце на улучшенном приближении слабой связи , построенном Шутько (19(34) путем учета в уравнениях рис. 50, 51 и 53 некоторых дополнительных диаграмм сверх тех, которые учтены в уравнениях (19.120), (19.121) (что, впрочем, кое в чем делает получающееся приближение даже менее удовлетворительным, чем исходное см. Крейчнан (1967)). Это дополнение сводится только к тому, что обобщенные вершины Пудр(р, РО теперь не будут заменяться на Пу р(р, р,), а будут представляться суммой двух первых членов правой части уравнения рис. 51. Уравнения, используемые,Шутько, изображены на рис. 54. [c.286]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...