Основное соотношение Онзагера

Левая часть выражения (1-1-9) равна произведению абсолютной температуры на скорость возрастания энтропии. Поэтому целесообразно и основное соотношение Онзагера (1-1-3) написать в аналогичном виде, выбрав для термодинамической движущей силы произведение ХгТ н обозначив ее той же буквой Xi, т. е. [c.8]

ОСНОВНОЕ СООТНОШЕНИЕ ОНЗАГЕРА [c.15]

В соответствии с основным положением термодинамики необратимых процессов потоки определяются соотношением Онзагера [c.25]

Формула (5) является системой линейных уравнений Онзагера, она является основным соотношением термодинамики необратимых процессов. [c.15]

I Очевидно, что соотношения (4.72) представляют собой простейшие возможные соотношения между скоростями и необратимыми силами. Законы этого типа впервые рассматривались Онзагером [22]. Исходя из двух постулатов, касающихся микроскопического поведения системы в окрестности некоторого равновесного состояния (см. также [4]), он установил условия симметрии (4.71), известные теперь под названием соотношений взаимности Онзагера. Изложенный здесь подход несколько иной. Основным постулатом здесь является принцип наименьшей необратимой силы или один из эквивалентов этого принципа, рассмотренных в предыдущих пунктах. Исследование не ограничивается линейными соотношениями между скоростями и необратимыми силами, однако в линейном случае соотношения Онзагера были нами подтверждены. [c.74]

При использовании линейного закона и соотношений взаимности Л. Онзагера [39] основное уравнение неравновесной термодинамики - уравнение Гиббса позволяет установить общие связи между кинетическими коэффициентами различных процессов переноса в рассматриваемой системе [c.332]

Связь термодинамических ограничений, в частности соотношений Онзагера, с возможностью колебаний в гомогенных системах была предметом целой серии работ (Jost, 1947 Неагон, 1953 Пригожий, 1960). Основные результаты этих исследований следующие вблизи термодинамического равновесия колебания невозможны в существенно перавновесной системе возможны колебания концентраций как во времени, так и в пространстве. [c.8]

Метод, принятый в термодинамике неравновесных процессов, состоит прежде всего в том, что устанавливают различные законы сохранения микроскопической физики законы сохранения материи, импульса, момента импульса и энергии. В 2 этой статьи мы дадим формулы этих законов применительно к изотропным жидкостям, в которых имеют место тепло- и массоперенос и вязкое течение. В 4 и 5 рассмотрены эффекты, вызванные химическими реакциями, релаксационными процессами и действием внещних сил. С помощью законов сохранения описан закон энтропии Гиббса и введено уравнение баланса, которое содержит в себе как основной термин величину прироста энтропии. Выражение для прироста энтропии в этом случае является суммой членов, обусловливаемых теплопроводностью, диффузией, вязким течением и химическими реакциями ( 3—5). Каждый из этих членов состоит из произведения потока (например, потока тепла или диффузионного потока) и термодинамической силы (например, градиента температуры или градиента концентрации). Можно установить линейную зависимость (называемую феноменологическими уравнениями) между этими потоками и термодинамическими силами ( 6). Коэффициенты, появляющиеся в этих уравнениях, суть коэффициент теплопроводности, коэффициент диффузии и тому подобные. Между ними существует определенная зависимость как результат временной инвариантности (соотношение Онзагера) и возможности пространственной симметрии (принцип Кюри). Окончательно включением феноменологических уравнений в законы сохранения и законы энтропии а также с помощью приведенных ниже уравнений состояния ( 7) получают полную систему дифференциальных уравнений, описывающих поведение объекта. [c.5]

До сих пор основная часть усилий была направлена на измерение частот Р эффекта дГвА для определения ПФ металлов с помощью соотношения Онзагера, и к настоящему времени уже определены ПФ большинства элементарных металлов и многих интер-металлических соединений. Однако достигнутый уровень определения различается как по степени достоверности, с которой установлен качественный характер ПФ, так и по точности количественного описания поверхности. В наиболее благоприятных случаях качественный характер поверхности (т.е. число и форма отдельных листов) надежно известен и размеры отдельных листов определены с точностью порядка 10 Однако такая ситуация характерна только для нескольких металлов, а для многих других до сих пор существуют сомнения относительно качественных деталей, и точность определения размеров составляет только несколько процентов. [c.222]

В седьмой главе изложена теория флуктуаций термодинамических величин в равновесных системах и рассмотрены ее приложения к обоснованию фундаментального положения неравновесной термодинамики — соотношений взаимности Онзагера. Представление о флуктуациях выходит за рамки классической равновесной термодинамики, и в учебных пособиях по термодинамике теория флуктуаций обычно не излагается. Теория флуктуаций использует как положения классической термодинамики, так и выводы статистической механики. В связи с этим изложены некоторые положения классической равновесной статистической механики Гиббса и на их основе дан вывод формулы Больцмана для расчета флуктуаций термодинамических величин в изолированных системах и далее — в открытых системах, обменивающихся с окружающей средой энергией и веществом. Рассмотрены условия термодинамической устойчивости систем по отношению к непрерывным изменениям параметров состояния и их взаимосвязь с флуктуациями термодинамических переменных. Получены выражения для средних квадратов флуктуаций основных термодинамических величин. Проанализированы границы применимости термодинамической теории флуктуаций особое внимание уделено предположе- [c.5]

Н. С. публиковал сравнительно мало, считая возможным печатать только до конца продуманные работы. Помимо упомянутых статей, им были опубликованы работы Об описании немаксимально-полных опытов (Ученые записки ЛГУ) Процессы релаксации в статистических системах (Nature, 10 июня 1944 г., стр. 709) О двух основных толкованиях соотношений неопределенности для энергии и времени (совместно с В. А. Фоком, ЖЭТФ, 17, 93 1947). Из законченных, но не опубликованных работ упомянем исследование, посвященное границам применимости принципа симметрии кинетических коэффициентов Онзагера. [c.4]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...