Отражение воли от плоских поверхностей

Если боковые границы раздела не плоские, а, например, цилиндрические, как при продольном контроле пруткового материала, то под их влиянием происходит еще и фокусировка боковых отраженных волн. Фокусировка проявляется особенно сильно, если прозвучивание ведется в направлении оси цилиндра. Волна, отраженная от цилиндрической поверхности, иногда создает на оси гораздо более высокие звуковые давления, чем прямая волиа, так [c.343]

Эллиптическое отверстие 176 сравнение его с круглым 178 Энергии закон, проверенный отражением 90 — передача плоскими воздушными волнами 25 Энергия, испускаемая колеблющейся сферической поверхностью 44 — сферических воли 117 Эолова арфа 399 Эоловы тоны 399 Эхо гармоническое 153 [c.475]

Для простоты рассмотрим сперва пленку в виде клина, образованного плоскими поверхностями с небольшим углом а. На пленку под прямым углом к ребру ) падает плоская волна монохроматического света (рис. 7.73) > Вследствие многократных отражений от поверхностей прошедший свет состоит из группы плоских воли, рас-прос 1 раниющихся в различных направлениях. Если прошедшая через вторую поверхность со стороны нормали, ближайшей к ребру клина, под углом 0, то р-я волна прошедшей, группы выходит из клина под углом 0J , и из законов преломления и отражения следует, что [c.322]

Сдвиговые волны е движсииом частиц параллельно поверхности раздела. Это простейший случай угол падения равен углу отражения, а угол преломления определяется законом Снел-лиуса (1.309). В частном случае но закрепленной поверхности амплитуды падающей и отраженной воли раины друг другу. Пусть поверхность раздела расположена в плоскости У = О, причем среда 1 находится прп У -< О, а среда 2 при У > 0. Падающая плоская сдвиговая волна, в которой движение частиц происходит в направлении оси 2, а нормаль п задастся выраже-нпем (1.300), имеет компоненту смещения вдоль оси 2 [c.103]

Для уясиепия физической сущности волн в пластинах рассмотрим вопрос сбразовання нормальных воли в жидком слое. Пусть на слой толщиной h (рис. 1.4) падает извне плоская продольная волна под углом р. Линия AD показывает фроит падающей волны. В результате преломления на границе в слое возникает волна с фронтом СВ, распространяющаяся под углом а и претерпевающая многократные отражения в слое. При определенном угле падения волна, отраженная от нижней поверхности, совпадает по фазе с прямой волной, идущей от верхней поверхности. Определим углы Р (или а sin p/ i = sin а/сг, где i и С2 — скорости звука в средах), при которых происходит такое явление. [c.26]

Смещение, соответствующее ПАВ, удовлетворяет граничному условию — нулевому значению механического иапряжения на плоской поверхности — в точке, достаточно удаленной от идеального ребра. Однако при ненулевой амплитуде волны на ребре и в непосредственной близости от него граничные условия не выполняются. Для их вьшолнения необходимо предположить существование объемных воли вблизи ребра. Это можно объяснить тем, что ребро способствует деформации эллиптического движения частиц, в результате чего возникает линейно поляризованная волна типа объемной волны. Следствием такого эффекта является то, что отражается лищь малая часть ПАВ. Малое значение коэффициента отражения Пав привело к тому, что элементы, использующие отражение ПАВ, появились позже элементов, преобразующих ПАВ. [c.353]

Рис. 12. Схема метода цветно11 фотографии Липпмана. Излучение некоторого объекта (лучи U, k, k) с длиной волны Ха фокусируется объективом фотоаппарата О на фотопластинку F. Пройдя стеклянную подложку фотопластинки а и прозрачный эмульсионный слой с, это излучение отражается от ртутного зеркала г. В результате сложения падающего и отраженного излучения над зеркалом возникает стоячая световая волиа, пучности которой представляют собою систему слоев, параллельных поверхности зеркала г и расположенных на расстоянии Яо/2. Распределение интенсивности такой стоячей волны в зависимости от расстояния до поверхности зеркала г приведено в нижней части рисунка. После экспозиции и проявления в эмульсионном слое с образуется система плоских металлических зеркал, расположенных на расстоянии Хо/2 друг от друга. Оказывается, что если на такую систему падает излучение белого света, то она выбирает из этого света и отражает излучение только той длины волны, которое экспонировало фотопластинку

При этом мы рассматриваем случай нормального отражения от одной плоской границы без ограничения поля со стороны падающей волны. Практически же это поле ограничено с другой стороны поверхностью источника плоских волн, или второй границей слоя, через которую волна проникает от источника В этом случае многократное отражение плоской волны от двух границ слоя будет приводить к образованию стоячей волны, амплитуда, энергия и другие характеристики которой будут зависеть от толщины слоя и условий на обеих его границах К такой ситуации мы обратимся при анализе прохождения плоской волпы через плоскопараллельпый слой среды Теперь же перейдем к рассмотрению более общего случая наклонного падения плоской волиы на плоскую границу раздела двух сред. [c.153]

Чтобы найти силу, действующую на препятствие, нужно решить задачу об отражении и прохождении волиы через его границу. В простейшем случае, когда облучается плоская граница раздела, ортогональная оси х, слева от нее сушествуют падающая и отраженная волны с плотностями энергии и а справа — прошедшая волна Поэтому, как следует из формулы (3), на единицу площади поверхности действует сила [c.19]

V и v измененное для луча R[ значение той же функции W дает длину оптического пути между точкой Ру (пересечением перпендикуляра OPi, опущенного из начала координат О на луч R ) и точкой Р . Согласно представлениям волновой теории света, лучи геометрической оптики суть нормали к поверхности световой волиы поэтому два бесконечно близких параллельных луча R и R в пространстве предметов можно рассматривать как нормали к элементу плоской волны, находящемуся в плоскости ОРРх в таком случае световые колебания в точках Р Р имеют одинаковые фазы. В пространстве изображений точки N и iV], лежащие иа общем перпендикуляре N к лучам R н R, также принадлежат одному элементу поверхности волны и, следовательно, имеют одинаковые фазы колебаний. Согласно теореме Малюса, система лучей, ортогональных поверхности волны в пространстве преД метов, сохраняет свойство ортогональности по отношению к по верхности волны после всех преломлений и отражений при про хождении ее через оптическую систему поэтому можно считать что отрезки РР N N лежат иа поверхности волны, проходя щей через систему. В этом случае оптические длины между точ ками Р м N, с одной стороны, и точками Р и n, с другой, одинаковы поэтому приращение функции W определяется произведением п на разность путей, определяемых уравнениями (11.2) н (II.3), [c.51]

Рис. 4. Картина поля при отражении плоской электромагнитной волиы от металлической поверхности.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...