Задача теории упругости для полупространства

ЗАДАЧА ТЕОРИИ УПРУГОСТИ ДЛЯ ПОЛУПРОСТРАНСТВА 309 [c.369]

Основные антиплоские задачи теории упругости для полупространства. Пусть в бесконечной плоскости имеется разрез L, представляющий собой всю действительную ось Ох. Предположим, что при переходе через контур L напряжения непрерывны, т. е. [c.205]

Таким образом, давление Pi x, у) под произвольным фиксированным штампом может быть определено из решения следующей задачи теории упругости для полупространства со смешанными граничными условиями [c.41]

Айзикович С. М. Контактные задачи теории упругости для полупространства и полуплоскости неоднородных по глубине //Статические и динамические смешанные задачи теории упругости. Ростов-на-Дону Изд-во РГУ, 1983. С. 121-131. [c.211]

Аналогично может быть получено рещение пространственной задачи теории упругости для полупространства со сферической выемкой или выступом, когда при 77 = тг задаются напряжения, а при г/ = — а (выемка) или г]= а (выступ) — перемещения. [c.248]

Леонов М. А. Некоторые задачи теории упругости для полупространства. Всесоюзное совещание по строительной механике при институте механики АН СССР, 1939. [c.116]

Первая и вторая основные задачи теории упругости для полупространства [c.128]

В книге изложена теория одного наиболее часто встречающегося типа трещин технологического происхождения, так называемых горячих трещин. Дефекты такого рода имеют первостепенное значение в сварочном и металлургическом производствах. Дан простой общий метод точного решения автомодельных динамических задач теории упругости. В качестве примеров рассмотрены некоторые контактные задачи и задачи о трещинах. Рассмотрена динамическая прочность толстостенных цилиндрических оболочек при статических, динамических и случайных нагрузках. Приведено точное решение пространственной задачи теории упругости для внешности эллипсоидального отверстия, находящегося в тяжелом полупространстве. Для наиболее интересных частных случаев получены общие условия устойчивости выработок. Предлагается теория горного удара, а на ее основе — некоторые меры, которые могут служить для управления этим явлением. [c.4]

Раппопорт Р. М. К вопросу о построении решения трехмерной задачи теории упругости для многослойного полупространства в перемещениях. — Изв. ВНИИ гидротехники, 1966, 81, 149—154. [c.306]

А. Р. Синцером [22-24] в приложении к статическим и динамическим осесимметричным задачам теории упругости для полупространства или слоя. [c.117]

В. С. Проценко [31] гл. 9 посвящена развитию структурного метода применительно к контактным задачам теории упругости для полупространства. Предложены два алгоритма построения структуры решения для штампов произвольной формы в плане при отсутствии трения в области контакта, указана процедура учета и привнесения в структуру особенностей, имеющих место в окрестности угловых точек штампа, доказана полнота построенных структурных формул. Метод проиллюстрирован рядом задач для штампов сложной формы в плане. Например, это может быть штамп с плоским основанием в виде равнобедренного треугольника штамп, имеющий в плане форму прямоугольника с эллиптическим вырезом и нагруженный центральной силой штамп с плоским основанием, имеющим в плане форму, изображенную на рис. 1. Предположено, что он нагружен центральной силой Р (отсутствует наклон). [c.142]

В большинстве рассмотренных работ, связанных с контактными задачами, предполагалось, что трение между штампом и упругим телом отсутствует. Значительно большие математические трудности представляет другой предельный случай, когда штамп и основание находятся в условиях сцепления (такая задача есть частный случай основной смешанной задачи теории упругости). В отличие от более простых смешанных задач, в этом случае дело сводится к отысканию двух гармонических в полупространстве функций с неразделенными краевыми условиями первого и второго рода. Впервые такая задача для кругового штампа была решена В. И. Моссаковским (1954) путем сведения ее к плоской задаче линейного сопряжения двух аналитических функций. Впоследствии Я. С. Уфлянд (1954, 1967) дал непосредственное решение этой задачи с помощью тороидальных координат и интегрального преобразования Мелера — Фока. В статье Б. Л. Абрамяна, Н. X. Арутюняна и А. А. Баблояна (1966) осуществлен еще один подход к той же задаче, основанный на использовании парных интегральных уравнений. Контактным задачам при наличии сцепления посвящена также работа В. И. Моссаковского (1963). Решение основной смешанной задачи теории упругости для полупространства с прямолинейной границей раздела краевых условий дано Я. С. Уфляндом (1957) с помощью интегрального преобразования Конторовича — Лебедева. [c.36]

В работе В. И. Моссаковского, В. И. Онищенко и В. Л. Рвачева [179] исследован вопрос о применении функции Грина к решению смешанной задачи теории упругости для полупространства, при этом искомое решение представлено в виде квадратур. [c.198]

Применение метода Винера-Хопфа. Ответвление трещины на границе двух сред. Теория криво -линейных трещин Рассматривается плоская задача теории упругости для д различных упругих однородных и изотропных полупространств, жвстко сцепленных вдоль плоскости УвО, где хОл - декартова [c.29]

Усилиями основоположников теории упругости Ляме, Кельвина, Буссинека, Черрути и др. были получены строгие решения некоторых краевых задач теории упругости для областей, ограниченных поверхностями, задаваемыми одним параметром (шар, полупространство) исследования, имеющие целью полу- [c.368]

Геометрическое преобразование инверсии в пространстве связывает клин и сферическую линзу. В работах [43, 50, 56] показывается, что схожи и математические методы решения задач теории упругости для этих тел. В [50] метод сведения задачи теории упругости к обобщенной по И. И. Векуа краевой задаче Гильберта распространяется на смешанную пространственную задачу для усеченного шара, сферическая поверхность которого жестко защемлена, а на срезе заданы нормальные напряжения, а также на аналогичную задачу для полупространства со сферической выемкой или выступом. Используется обобщенное комплексное интегральное преобразование Мелера-Фока и тороидальные координаты rj, (f, причем Г] = onst — уравнения поверхности тела. Системы функциональных уравнений этих задач преобразуются к системам сингулярных интегральных уравнений. Излагаемая методика применима к исследованию задач для произвольной упругой сферической линзы, т.е. тела, образованного пересечением двух сфер разного радиуса. [c.193]

Смотреть страницы где упоминается термин Задача теории упругости для полупространства : [c.24] [c.11] [c.182] [c.325] [c.198] [c.385] [c.47] [c.275] [c.10] [c.102] [c.223] [c.28] [c.276] [c.455] [c.272] [c.96] [c.118] [c.273] [c.269] [c.409] [c.511]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...