Вал безмассовый

Для системы с одной степенью свободы, как известно [И], при неподвижной безмассовой силе Р , изменяющейся во времени по любому закону, перемещение точки приложения силы описывается уравнением / [c.177]

При составлении дифференциальных уравнений изгибных колебаний для балочных систем с сосредоточенными массами более предпочтительным оказывается так называемый обратный способ, основанный на принципе Даламбера. Проиллюстрируем его применение на примере балки с двумя массами (рис. 21). Перейдем от исходной схемы, показанной на рис. 21, а, к безмассовому упругому скелету балки (рис. 21, б) [65]. Указанный переход в соответствии с принципом Даламбера может быть осуществлен, если к связи (в данном случае к упругой балке) кроме внешних сил Fi добавить силы инерции, равные (—т у ). Теперь, исполь- [c.69]

Внутренний контур пластины связан с жестким концом вала, что эквивалентно соединению с абсолютно жестким безмассовым кольцом 1 (см. рис. 59), которое может совершать колебательные движения без деформаций. [c.134]

Традиционная математическая модель шагающего экипажа, принятая при исследовании его статики и равновесия, представляет собой безмассовые ноги и массивный корпус с центром тяжести, сосредоточенном в его геометрическом центре. Очевидная простота этой модели позволила отказаться от выявления реального способа исполнения движителя, так как в момент проведения этих исследований еще не была ясна его оптимальная схема. Модель оказалась плодотворной и позволила не только исследовать свойства шагающих экипажей, способы организации ходьбы, походки и т. д. задолго до появления реальных движущихся макетов [1], но и вскрыть принципиально новые эффекты будущего поведения экипажа при ходьбе [2]. [c.40]

Эта идеализация математической модели противоположна по задачам традиционной идеализации ее с безмассовыми ногами. Последняя была введена, чтобы исключить влияние положения ног на устойчивость, тогда как в первой это влияние должно проявиться наиболее отчетливо. [c.41]

Рассмотрим, например, безмассовую линейно-упругую пружину (рис. 1.1, ц), к концу которой приложена сила Р (), заданная в виде функции времени I. Обозначим через с коэ(ф )ициент жесткости пружины, т. е. статическую силу, вызывающую единичное удлинение пружины. Тогда перемещение х ее конца определяется обычной статической формулой [c.6]

Именно по этой причине выше подчеркнуто, что обратный способ основан на приложении сил инерции к безмассовому упругому скелету механической системы. [c.18]

Как видно, при выводе этого дифференциального уравнения в сущности был использован обратный способ (приложение сил инерции к безмассовому скелету системы в качестве внешней нагрузки). [c.120]

Здесь речь идет о безмассовых ударах, импульсы которых наперед заданы и считаются не зависящими от движения самой системы. [c.195]

Действие произвольной периодической возмущающей силы (способ разложения на гармонические составляющие). В практических приложениях часто встречаются периодические возмущающие силы более сложного характера, чем рассмотренные выше. Так, на рис. IV. 15, а показан закон изменения крутящего момента, создаваемого четырехтактным двигателем внутреннего сгорания. Другой пример (периодические безмассовые удары) показан на рис. IV. 15, б. [c.209]

Автоколебания безмассовой системы [c.294]

Ниже рассмотрен приближенный метод, относящийся к случаю весьма большой силы трения. Вернемся к схеме на рис. 111.1 и будем считать, что движение определяется только этой силой и силой упругости и что силой инерции груза можно пренебречь. Уравнение движения такой безмассовой вырожденной системы имеет вид [c.294]

Для обоснования идеи предлагаемого метода рассмотрим ротор на двух шарнирных опорах с диском в середине пролета (рис. 1), При этом воспользуемся обычным упрощением схемы, считая всю массу ротора М заключенной в среднем диске, вал считаем невесомым, обладающим лишь жесткостью с. У опор расположены два безмассовых диска, предназначенных для установки балансировочных грузов т/2. Массы грузов подбирают так, что mpi = Мр. При вращении ротора эти массы вызывают центробежную силу [c.100]

Виброакустический расчет механизма основан на представлении последнего в виде ряда сосредоточенных масс, соединенных безмассовыми жесткостями или элементами с распределенной массой и жесткостью. В рамках выбранной динамической модели проектируемый механизм определяется вектором параметров а = = ( 1,. . . , ап , где ai — геометрические, упругие, инерционные и другие параметры. [c.38]

Рассмотрим сначала характеристики отдельных элементов механической системы и запишем для них основные соотношения между силами и перемещениями. Основным упругим элементом рассматриваемого класса механических систем является упругая элементарная балка. Ее масса присоединена к ее конечным точкам. Таким образом, элементарная балка является идеальным упругим безмассовым элементом. Перемещение каждого конца упругого элемента характеризуется шестью обобщенными координатами X (три линейных и три угловых перемещения) и имеется соответственно шесть обобщенных сил действующих на каждом конце балочного упругого элемента. [c.83]

Примером, иллюстрирующим применение описанной методики, может служить исследование собственных частот и форм колебаний сложной пространственной динамической конструкции, состоящей из твердых тел, соединенных безмассовыми упругими элементами. [c.129]

В настоящее время считается общепринятым, что все силы природы возникают в результате обмена частицами-переносчика-ми между взаимодействующими частицами. Частицы-перенос-чики могут быть испущены как самими взаимодействующими частицами, так и быть рожденными из кипящего физического вакуума. Время существования виртуальных частиц определяется уже известным соотношением At hjAE. В случае рождения безмассовых частиц — фотонов — одолженная у вакуума энергия может быть очень мала, что означает большое время жизни виртуальных фотонов. При этом виртуальные фотоны могут передавать действие электромагнитных сил на большие расстояния ( At велико), что и наблюдается в действительности. (Эти же представления элементарно объясняют убывание электромагнитных сил по закону R , так как площадь сферы, в которой распространяются фотоны, растет пропорционально а число виртуальных фотонов в ней постоянно.) [c.178]

Частицы, не участвующие в сильных взаимодействиях, образуют два небольших семейства. Одно из них представляют лептоны — электрон, мюон, т-лептон, а также электронное, мюонное и т-нейтрино. Другое семейство до последнего времени представлял фотон — безмассовая частица со спином, равным единице, являющаяся переносчиком электромагнитного пзаимодекст-сия, квантом электромагнитного поля. В 1983 г. были открыты массивные заряженные (W ) и нейтральный (Z ) бозоны — частицы со спином, равным единице, являющиеся переносчиками слабого взаимодействия. Фотон, и -бозоны относят к семейству векторных [c.970]

Приведенным коэффициентом жесткости кинематической цепи называется коэффициент жесткости безмассовой пружины, имеющей ту же величину потенциальной энергии, что и заменяемая кинематическая цепь. Иногда приведенный коэффициент жесткости называют обобщенным или кваэиупругим. [c.231]

Устойчивость установившихся режимов работы привода определяется видом характеристического уравнения линеаризованной системы (9). Спектр собственных частот системы зависит от упруго-массовых параметров привода и от параметров МВН — его жесткости, массы и передаточного отношения рычажной системы. Для оценки влияния каждого из этих факторов использовался численный метод решения с последовательной вариацией конструктивно реализуемых параметров МВН. Установлено, что, изменяя параметры МВН, можно управлять спектром собственных частот привода, смещая последние из опасных резонансных зон. Идеальный безмассовый МВН с абсолютно жесткими связями играет роль безынерционной следящей системы и не влияет на собственные частоты привода. Все корни xapaKTepn TH4e Kofo определителя в исследованном диапазоне изменения параметров МВН являются действительными положительными числами. Значит, в рамках принятых допущений о малости отклонений система привода с МВН устойчива. Вопрос об устойчивости больших отклонений решался путем моделирования неустановившихся режимов работы приводов на АВМ. [c.108]

Суш,ественно, что для этого нет необходимости проводить новое исследование, а можно воспользоваться уже имеюп имися результатами идеализированной модели с безмассовым корпусом [c.41]

Задача решалась последовательным перебором симметричных походок. Была принята следующая расчетная модель шестиногая ШМ с массой, сосредоточенной в геометрическом центре корпуса, с безмассовыми ногами. Расстояние между подвесками ног было принято постоянным D = 12). Рассмотрение каждого движения ШМ началось в момент отрыва правой задней ноги от опорной поверхности Pi = 1). Цикл работы ног был постоянным и равным для всех ног. Траектория каждой ноги за цикл разбивалась на 12 равных интервалов и положение ноги задавалось точками траектории от 1 до 12. Трек (проекция траектории опорной точки ноги на корпус в течение опорной фазы ноги) располагался симметрично относительно точки подвеса ноги. Длина трека равна Vy Т, где Т — продолжительность цикла работы ноги, V — скорость [c.47]

Обратный способ. Рассмотрим безмассовую систему двух пружин, нагруженную силами инерции (рис. 11.33, е). Первая пружина нагружена силой —ШхХх —т х , а вторая —силой—тх -Перемещение первой точки (равное удлинению первой пружины) [c.86]

Общие замечания. Во многих случаях приемлемой схемой балочной конетрукции служит упругая безмассовая ось ( скелет конструкции), с которой связано некоторое конечное число сосредоточенных масс т , т ,. . [c.101]

Хотя одновременный учет массы колеблющегося объекта и значительных сил трения оказывается в общем случае затруднительным, однако в некоторых случаях размеры колеблющихся объектов никак не допускают предположения о безмассовости системы. Так, например, отмечено, что не всегда обеспечивается [c.298]

Движение безмассового клапана в насосах с криношипным механизмом. Рассматривая такое движение в идеальных условиях равенства мгновенных расходов в седле [c.381]

На рисунке изображена динамическая модель механизма. При построении модели предполагалось, что отдельные его детали могут быть нредставлепы в виде сосредоточенных инерционных элементов те,, соединенных безмассовыми жесткостями с,. В жесткостях i действуют демпфирующие силы с коэффициентом демпфирования hi. Перемещения элементов обозначены через х . [c.44]

На первый взгляд в атом случае следует ожидать вырождении по чётности, поскольку аксиальный заряд, действуя на нек-рый вектор состояния, переводит его в др. вектор состояния с той же энергией, но с противоположной чётностью. Такое вырождение, однако, экспериментально не наблюдается. Др возможность реализации симметрии состоит в том, что аксиальный заряд может переводить нуклон не в резонанс с противоположной чётностью, а в состояние нуклон плюс покоящаяся безмассовая псевдоскалярная частица. Хотя безмассовой псевдоскалярной частицы в природе нет, её роль играет я-мезон, масса к-рого мала но сравнению с массой нуклона [как видно из ф-лы (1), правильнее говорить о малости mjt, т%1т% 1/50]. Естественно поэтому допустить, что в пределе = it-мозон становится безыассовым, и приближение строго сохраняющегося аксиального заряда может быть разумным. Соотношения симметрии при этом сводятся к предсказаниям связей между амплитудами процессов с разным числом я-мезонов с нулевой полной анергией. Если же учесть, что величина конечна, хотя и мала, можно убедиться, что кинематич. эффекты (связанные с изменением положения л-ме-эонного полюса в разл. амплитудах) приводят к правой части соотношения (1). [c.34]

В КХД существует проблема нонета псевдоскалярных мезонов. Из них восемь , К , К , ri) находят объяснение как псевдоголдстоуновские бозоны (см. Голдстоуиа теорема), связанные со спонтанным нарушением почти точной киральной симметрии исходного лагранжиана КХД, Девятый псевдоскалярный мезон т гораздо тяжелее остальных восьми и не укладывается в эту схему. Трудность разрешается тем, что аксиальный ток, имеющий квантовые числа т) -мезона, не сохраняется даже в пределе безмассовых кварков из-за аксиальной А. Большая масса Ti -мезова является указанием на то, что в вакууме КХД существенны такие флуктуации глюонного поля G v, Для к-рых величина [c.88]

Здесь от—-масса покоя частицы, (р, = 0, I, 2, 3) — матрицы Дирака (используется система единиц, в к-рой При лг---0 ур-ния (1) н (2) расцеи. шются и для безмассовой частицы получаем [c.247]

Отсутствие в природе большого числа безмассовых частиц является (в силу Голдстоупа теоремы) препятствием для реализагщи механизма спонтанного нарушения в применении к глобальным группам В. с. Иная ситуация при спонтанном нарушении локальных симметрий, когда осуществляется т. н. Хиггса механизм (-31. В этом случае голдстоуновские частицы не возникают, но калибровочные поля приобретают массу. Так, наир., локальная В. с. SU 2)рух электро- [c.291]

Времениподобные Г. л. являются мировыми линиями пробных точечных частиц с отличиой от нуля массой покоя, движущихся в гравитац. поле, определяющем метрику пространства-времени Времениподобные Г. л. соответствуют Д1аксимуму длины кривой. Изотропные Г. л. соответствуют движению фотонов и др. безмассовых частиц. Пространственноподобные Г. л. не соответствуют движению реальных частиц, однако они важны для понимания геом. свойств -самого пространства-времени. Второй член в ур-нии [c.437]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...