Сила давления жидкости на плоские фигуры

СИЛА ДАВЛЕНИЯ ЖИДКОСТИ НА ПЛОСКИЕ ФИГУРЫ [c.27]

Полная сила давления жидкости на плоскую фигуру АВ произвольной формы (рис. 2.4) определяется по формуле [c.27]

Рис. 2.4. Схема к определению силы давления жидкости на плоскую фигуру произвольной формы

Таким образом, полная сила давления жидкости на плоскую фигуру равна произведению площади этой фигуры на гидростатическое давление в ее центре тяжести. [c.27]

Сила давления жидкости на плоскую фигуру [c.19]

Следовательно, горизонтальная составляющая Р = Р , т. е. равна силе давления жидкости на плоскую прямоугольную фигуру DE, являющуюся проекцией рассматриваемой цилиндрической поверхности на вертикальную плоскость. [c.53]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ СИЛЫ СУММАРНОГО ДАВЛЕНИЯ ЖИДКОСТИ НА ПЛОСКИЕ ФИГУРЫ [c.64]

Горизонтальная составляющая Р искомой силы равна силе давления жидкости на плоскую вертикальную прямоугольную фигуру DE, представляющую собой проекцию рассматриваемой цилиндрической поверхности на вертикальную плоскость. В связи с этим сила Р, = Р может быть выражена, как и в случае плоских фигур, треугольником гидростатического давления DEF. [c.60]

Сила давления жидкости на плоскую стенку равна произведению площади фигуры со на гидростатическое давление рс в ее центре тяжести (рис. 2.2) [c.25]

Следовательно, сила полного гидростатического давления, действующего на плоскую фигуру, погруженную в жидкость, равна произведению площади фигуры на величину абсолютного гидростатического давления в центре ее тяжести. [c.22]

Если мы при определении силы полного гидростатического давления, действующего на плоские фигуры, по существу производим простое сложение элементарных параллельных сил, то при решении аналогичной задачи для криволинейных поверхностей приходится складывать силы гидростатического давления, имеющие различные направления. Это обстоятельство значительно усложняет задачу, требуя применения специальных расчетных приемов. Принцип, положенный в основу существующих решений, заключается в определении составляющих силы гидростатического давления по нескольким направлениям, в общем случае не лежащим в одной плоскости, с последующим геометрическим сложением этих частных сил. Результат сложения дает величину силы давления жидкости [c.51]

Горизонтальная же составляющая Р , как уже указывалось выше, равна силе гидростатического давления жидкости на плоскую прямоугольную фигуру D E, т. е. [c.54]

Если мы при определении силы полного гидростатического давления, действующего на плоские фигуры, по сущ,еству производим простое сложение параллельных сил, то при решении аналогичной задачи для криволинейных поверхностей приходится производить сложение сил гидростатического давления, имеющих различные направления. Это обстоятельство значительно усложняет задачу, требуя применения специальных расчетных приемов. Принцип, положенный в основу существующих решений, заключается в определении составляющих силы суммарного гидростатического давления по нескольким направлениям, не лежащим в одной плоскости, с последующим геометрическим сложением этих частных сил. Результат сложения дает величину полной силы давления жидкости на криволинейную поверхность как по величине, так и по направлению. Одновременно графическим путем находится и центр давления для криволинейной поверхности. Обычно достаточно брать два направления вертикальное и горизонтальное. [c.69]

Момент силы давления жидкости относительно горизонтальной оси, проходящей через центр тяжести фигуры, равен у1а. Графическое изображение изменения гидростатического давления в зависимости от глубины вдоль какой-либо плоской стенки называется эпюрой давления (рис. 2.3). Объем эпюры давления равен силе давления жидкости на данную стенку. [c.26]

Определим силу давления жидкости, действующую на дно сосудов. Согласно зависимости (2.54 ), сила давления на плоскую фигуру, которой является дно сосуда, равна площади фигуры, умноженной на гидростатическое давление в ее центре тяжести [c.50]

Определим силу давления жидкости, действующую на дно сосудов. Согласно зависимости (76), сила давления на плоскую фигуру, которой является дно сосуда, равна площади фигуры. [c.67]

Представим, что в жидкость погружена плоская фигура АВ площадью ш под углом к горизонту а и расположенная перпендикулярно к плоскости чертежа (рис. 8). Необходимо определить силу полного гидростатического давления, действующего на данную фигуру. Проекцию фигуры АВ на плоскость чертежа примем за ось У. Продолжим ось У до пересечения с уровнем жидкости в точке О, которую будем считать за начало координат. Линия ОХ, перпендикулярная направлению АВ, будет в нашей системе осью X. Для удобства рассмотрения развернем фигуру АВ, вращая ее вокруг оси У до совмещения с плоскостью чертежа, и выделим на площади со бесконечно малую полоску толщиной с1у. Эта полоска, погруженная в жидкость на глубину к, находится на расстоянии У от оси X и имеет бесконечно малую площадь со. [c.18]

Сила суммарного давления. Определим силу суммарного давления, действующего на погруженную в жидкость плоскую фигуру АВ, расположенную перпендикулярно к плоскости чертежа и наклоненную к горизонту под углом а (рис. 45). Площадь фигуры обозначим через со. Такая фигура может являться, например, частью наклонной стенки резервуара или пло- [c.64]

Таким образом, в прямоугольной плоской фигуре центр давления смещен по отношению к центру тяжести на Я/6 и находится на глубине от уровня жидкости. Полезно отметить также, что избыточная сила, действующая на прямоугольный клапан [c.67]

В соответствии с первым свойством гидростатического давления (см. 2-2) можем утверждать, что во всех точках площади S давление жидкости будет направлено нормально к стенке. Отсюда заключаем, что сила абсолютного гидростатического давления Рд, действующая на произвольную плоскую фигуру площадью S, будет также направлена по отнощению к стенке нормально (как это показано на рис. 2-15, а). [c.53]

Выделим на плоской боковой стенке сосуда (рис. 15), наклоненной в общем случае к горизонту под углом а, произвольную фигуру площадью F и определим действующую на нее со стороны жидкости силу давления Р. [c.29]

Если сосуд закрыт и давление на поверхности жидкости в нем ро, то в формулы для определения силы давления жидкости на плоские фигуры можно вводить расчетный напор Арасч=Ац+ро/у. По существу Араоч— глубина погружения центра тяжести смоченной поверхности фигуры, но отсчитываемая от нового уровня, появившегося в связи с наличием давления ро на поверхности жидкости. [c.30]

Полная сила давления жидкости на плоскую стенку равна произведению площади стенки на величину гидростатического давления в центре масс плоской фигуры. В машиностроении обычно р pgh и Р = р А. (6.6) Для вычисления центра давления (точки приложения суммарной силы давления Р) найдем сначала центр давления для силы, обусловленной весовым давлением. Используя теорему Вариньонз (момент равнодействующей силы давления относительно оси X равен сумме моментов составляющих сил) и теорему Штейнера о [c.55]

Избыточн )е гидроста ниче кое давление. Сила избыточного гидростатического давления жидкости на плоскую фигуру [c.49]

Следовательно, сила полного абсолютного давления, действующего на плоскую фигуру, погруженную в жидкость, выражается произведением площади фигуры на величину абсолютно гогидростатнческого давления в ее центре тяжести. Сила весового гидростатического давления равна произведению площади фигуры на величину весового гидростатического давления в центре ее тяжести. [c.44]

Равнодействую-щая силы давления р приложена перпендикулярно стенке резервуара на глубине 2/3h. Так как график изг енения давления жидкости на стенку представляется в виде треугольника, равнодействующая давлений жидкости всегда приложена ниже центра тяжести фигуры, изображающей смоченную часть плоской стенки. [c.22]

Объясните физический смысл понятий абсолютное гидростатическое давление в жидкости, весовое давление, манометрическое и вакууммет-рическое давление, давление насыщенного пара жидкости, давление жидкости в точке поверхности твердого тела, сила давления жидкости, центр тяжести плоской фигуры, центр весового давления жидкости, сила внешнего давления на поверхность твердого тела, плотность жидкости, модуль объемной упругости. [c.6]

Полученный по верх костный интеграл, очевидно, численно равен статическому моменту плоской фигуры относительно плоскости жо , т.е. относительно свободной поверхности жидкости, и поэто(<у он равен площади о> этой фигуры, умноженной на г.чубину погружения ее центра тяжести кц. Следовательно, сила избыточного давления [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...