Основное положение классической статистики

Основное положение классической статистики. [c.194]

Рассмотрим теперь, что дают основные положения классической статистики при их приложении к вопросу о теплоемкости кристаллических твердых тел. [c.220]

Основные положения квантовой статистики основываются на представлениях квантовой механики. Им может быть придана формулировка, аналогичная формулировке основных положений классической статистики. Существенное отличие имеется, однако, в том, как в квантовой теории описывается и задается состояние системы. В классической статистике состояние системы определялось заданием всех координат и импульсов системы, и нужно было найти выражение для вероятности так определенного состояния. В квантовой же теории такое определение состояния системы невозможно, так как в силу принципа неопределенности невозможно точное одновременное задание и координат, и импульсов системы. [c.282]

Основное положение классической статистики состоит в том, что вероятность распределения, удовлетворяющая поставленному требованию для изолированной (находящейся в адиабатической оболочке) системы, дается Л1Нкроканоническим распределением . [c.185]

Сформулировав основное положение классической статистики мы пока не дали ему никакого обоснования. Но классическая механика справедлива только приближенно, как предельньи случай квантовой. То же относится и к классической статистике, и она правильна лишь приближенно, в частности при достаточно высоких температурах, как предельный случай квантовой статистики. Поэтому, в сущности, естественно было бы сначала обосновать квантовую статистику, а из нее уже как известное приближение получить положения классической статистики. Тем не менее, представляется интересным даже с логической точки зрения разобрать вопрос об обосновании классической статистики, исходя из классической механики. Этот вопрос разбирается в следующем параграфе. Мы увидим, что положения классической статистики с неизбежностью должны быть приняты, ес.т1п мы хотим, с одной стороны, удовлетворить общи.ч положениям термодинамики и, с другой стороны, законам классической механики. [c.186]

Глава I является вводной к курсу. В главе II изложены принципы классической и квантовой статистики. Глава III посвящена основным положениям статистической термодинамики. В главе IV рассмотрено каноническое распределение и его применение для вычисления термодинамических величин. Далее (главы V—VIII) излагаются некоторые приложения статистической физики и термодинамики. В последней главе рассмотрены элементы теории необратимых процессов. [c.4]

Заключение, к которому приводят наши два основных довода против теории 2, находит подтверждение также в следующем рассматриваемая теория не дает определения границ приложимости статистики, т. е. не дает определения тех систем, к которым приложимы выводы статистики. Мы видели в главе I, говоря о построении статистики на классической основе, что удовлетворение основных, охарактеризованных в 1 утверждений статистики возможно лишь для систем определенного типа — именно размешивающихся систем. Наличие определенных требований, предъявляемых к системам, описываемым статистикой, признавалось всегда обычно эти требования сводились к эргодичности или квазиэргодичности. В рассматриваемой теории, если бы физический смысл ее положений совпадал со смыслом обычных положений физической статистики, эти основные утверждения были бы справедливы для всех систем. В частности, все системы обладали бы свойствами, аналогичными эргодичности и размешиванию. Действительно, в этой теории нет никаких условий, наложенных на системы (на гамильтониан системы). Единственное предположение, позволяющее получить требуемые соотношения Pij =Pj i заключается в конечности числа состояний. Это [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...