Распространение звуковых воли

СИИ, среде. Примером малых возмущений являются распространяющиеся в среде звуковые волны, состоящие из чередующихся сгущений и. разрежений, периодически возникающих в каждой точке среды, через которую проходит звуковая волна. Скорость распространения малых возмущений одинакова со скоростью распространения звуковых воли и называется скоростью звука. [c.86]

Модуль Юнга и коэфф. Пуассона определяют скорость распространения звуковых воли в изотропном теле [c.117]

В этом параграфе мы рассмотрим особенности распространения звуковых воли в трубках, диаметры которых малы по сравнению с длиной волны звука X. [c.201]

РАСПРОСТРАНЕНИЕ ЗВУКОВЫХ ВОЛИ В ТВЕРДЫХ ТЕЛАХ [c.568]

Рис. 30- Скорости частии воды при распространении звуковых воли.

В природных условиях проявления С. м. можно усмотреть в структурах ветровых воли и перистых облаков, НЧ-колебаниях ионосферы под действием солнечного ветра и др, колебательно-волновых процессах с узкими частотными спектрами и узкой направленностью, С G. м, связаны и нек-рые случаи сверхдальнего распространения звуковых волн (типа эффекта шепчущей галереи). [c.485]

Влияние турбулентности моря на распространение звуковых и ультразвуковых воли пока ещё мало изучено. [c.313]

Поглощение ультразвука в металлах. Все методы измерения, о которых мы говорили, показывают, что скорость распространения ультразвука в металлах имеет то же значение, что и скорость звуковых воли. Явления дисперсии упругих волн в однородных твёрдых телах, таких, как металлы, эксперимен- [c.387]

Влияние этих двух компонент скорости на распространение звука весьма различно. Средняя скорость потока обусловливает снос звуковой волны, а вторая, переменная часть скорости потока ведет к рассеянию звуковых воли. Позднее мы подробнее рассмотрим это явление. А сейчас сосредоточим свое внимание иа влиянии средней скорости потока и рассмотрим уравнения для распространения звука, совершенно игнорируя переменную часть скорости потока и. Получаемое при этих условиях решение представляет интерес не только как первый шаг к приближенному решению полной задачи с учетом флюктуаций скорости, по и имеет значение само по себе, в частности для теории движуш,егося источника звука. [c.35]

Уравнение состояния. Объёмные деформации идеальной (невязкой) среды, имеющие место при распространении в ней звуковых воли, являются адиабатными, т. е. происходят без теплообмена. Поэтому для газообразной среды следует исходить из уравнения Пуассона [c.59]

Здесь уместно привести пример уравнения распространения звуковых волн. Условие Куранта просто означает, что для устойчивости расчета звуковая волиа за один шаг по времени не должна проходить расстояние, большее размера одной пространственной ячейки. [c.75]

ДИФРАКЦИЯ — отклонение от законов зеркального отражения или преломления и вообще от геометрических законов распространения воли. Типичный пример — проникновение звука в область звуковой тени позади акустического экрана. [c.295]

Так как теперь не возникает никаких сомнений в правильности такого объяснения и поскольку непосредственное определеш1е представляет значительные затруднения, то формула (13) часто используется для решения обратной задачи для вычисления значения для различных газов по измеренным скоростям распространения звуковых воли [c.209]

Исходя нз этих чисто фкзическнх соображений, можно ожидать, что расстояние до слухового объекта, определяемое слухом, в результате оценки уровней сигналов может значительно отличаться от расстояния до нсточника звука, в особеииостн в тех случаях, когда звуковой сигнал экспорту малознаком и<1н когда необычны условия распространения звуковых волы. [c.85]

Ввиду одномерного характера распространения звуковой волны, созданной колебаниями плотности р, геометрического затухания не происходит, а V описывает характерную скорость частиц жидкости и вне пограиичиого слоя, коль скоро мы пренебрегаем диссипативными процессами в звуковой волие. [c.200]

Теперь рассмотрим, какие особенности реальных плоских звуковых воли предотвращают эт невозможные деформации волновых профилей в общем случае, а затем исследуем, принимая во внимание эти особенности, реальную волну, порожденную импульсным движением поршня в жидкость. Заметим, что единственными особенностями, которые могут изменить наши заключения о распространении простых волн, являются диссипативные процессы, так как теория Римана (разд. 2.8), лежащая в основе наших заключений, точна только для недиссинативных волновых процессов. Среди разл чных диссипативных процессов, рассмотренных в разд. 1.13 и 2.7, мы должны установить, следовательно, может ли какой-нибудь из них вызвать эффекты, достаточно большие и быстрые, чтобы противостоять мощной тенденции к быстрому преобразованию волнового профиля, показанному на рис. 31 и 32. [c.194]

Рис. 38.2. Вид импульса при распространении звуковой волны в слое с абсо-лютно-отражающими границами для нормальной волиы номера I

Понятием В. с. можно пользоваться и в др. случаях волнового распространения поперечных волн в струне и изгибных волн в стержне (отношение поперечной силы к скорости элемента струны или стержня) и волн в волноводе акустическом (отношение звукового давления к продольной составляющей колобат, скорости). Во всех случаях оно равно рс, где с — скорость волны соответствующего типа. При наличии дисперсии (напр., в волноводе) нонятие В. с. пригодно только для монохроматнч, воли, причём в этом случае с — фазовая скорость данно11 волны. [c.310]

ИНТЕРФЕРОМЕТР — прибор, основанный на явлении интерференции волн. В соответствии с природой волн существуют интерферометры акустические для звуковых волн и И. для ол.-магн. воли. К последним относятся онтич. И. и радиоинтерферометр. В данной статье расс.матриваются оптич. И., к-рые получили наиб, распространение как приборы для измерения длин волн спектральных линий и их структуры для из.мере-ния показателей преломления прозрачных сред в метрологии для абс. и относит, измерений длин и перемещений тел, измерения угл. размеров звёзд (см. Интерферометр звкздпъьй) для коитроля формы, микрорельефа и деформации поверхностей оитич. деталей и чистоты мета ллич. поверхностей и пр. [c.170]

Из ур-ний гидродинамики следует возможность распространения в Не II двух типов звуковых волн (см. Звук в сверхтекучем гелии) — волн плотпости (первый звук) и температурных воли (второй звук), а также волн 4-го звука, распространяющихся в узких капиллярах в условиях заторможенного нормального компонента. Двухскоростная гидродинамика объясняет термомеханический эффект — возникновенио разности давлений при наличии разности темп-р в двух сообщающихся сосках с Не И, разделённых пористой перегородкой, а также обратный механокалорический эффект — охлаждение жидкости при пропускании её через пористую перегородку. [c.573]

Мы видим, что эта часть звукового потенциала при углублении в воду экспонепцнально затухает. Однако при малых D амплитуда этой волны может во. много раз превышать амплитуду волны (32.20), соответствующей геометрической оптике, так как последняя пропорциональна D. Задача о преломлении сферической волны в случае, когда нижняя среда обладает большей скоростью распространения, рассматривалась также в работе [1. )9]. Чисто лучевая теория звукового поля в воде от излучателя, расположенного в воздухе, рассмотрена также в [172]. Точный волновой расчет поля в воде в точке, лежащей на одной и той же вертикали, что и излучатель в воздухе, сделан М. Вайнштейном [264] для разных частот. Отличие от геометрической теории заметно лишь на таких частотах, когда удаление как излучателя, так и приемника от поверхности воды составляет длину волиы или меньше. В этой же работе учтено н влияние отражающего дна. [c.196]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...