Разрывные колебания схемы

Разрывные колебания схемы. Для дальнейшего рассмотрения этих колебаний необходимо задаться конкретным аналитическим выражением характеристики анодного тока ламп. Будем аппроксимировать характеристику следующей функцией (рис. 550, а) [c.797]

Разрывные колебания схемы. Проведем детальное рассмотрение разрывных колебаний схемы, опираясь на только что сформулированные особенности колебаний схемы, и, в частности, докажем существование автоколебаний. [c.809]

В качестве электрического аналога механической системы, совершающей разрывные (релаксационные) колебания, рассмотрим генератор разрывных колебаний с неоновой лампой [1]. На рис. 6.13 представлена схема такой динамической системы. Дифференциальное уравнение, описывающее такую динамическую систему, может быть представлено в виде [c.231]

Схема с неоновой лампой. Разрывные колебания в этой схеме (рис. 540) мы уже рассматривали в 6 гл. IV (п. 2), пользуясь постулатом скачка силы тока, т. е. считая, что при зажигании и гашении неоновой лампы сила тока через нее изменяется скачком при неизменном напряжении на лампе (или, что то же самое, на конден- / / [c.787]

Появление на фазовой линии точек стыка траекторий, как и всегда, означает дефектность принятой модели, означает существование таких параметров схемы, которые являются существенными для колебаний в схеме, но которыми мы по наивности ( в силу их малости ) пренебрегли, означает, наконец, возможность появления разрывных колебаний. Для рассмотрения последних нам нужно или учесть существенные малые параметры или же дополнить нашу [c.795]

Если уравнения (10.39) определяют однозначно по заданной начальной точке скачка у (по или 72) концевую точку скачка В (В1 или В ) внутри интервалов Ах ух или А то сделанная нами гипотеза о характере движения изображающей точки позволит рассмотреть колебания схемы, начинающиеся из состояний, изображаемых точками интервалов А 71 и А у фазовой линии ф. Эти колебания схемы, очевидно, будут периодическими и разрывными. [c.797]

Мы перейдем теперь к рассмотрению более сложных систем с разрывными колебаниями, уравнения медленных движений которых имеют второй порядок. В качестве первого примера возьмем знакомую нам схему мультивибратора с одной / С-цепью, но с индуктивной анодной нагрузкой (рис. 553) (для некоторого упрощения задачи мы будем пренебрегать омическим сопротивлением анодной нагрузки). [c.804]

Схема совершает разрывные колебания, так как все траекто рии быстрых движений идут к поверхности /= + и переходят, слег довательно, в траектории медленных движений, которые в свою очередь переходят снова в траектории быстрых движений на границах поверхности т. е. при д = 1. [c.809]

Рис. 2.29. Расчетная схема для вычисления частотной характеристики топливоподающего тракта в режиме разрывных колебаний

Рис. 9.3. Расчетная схема к модели разрывных колебаний в насосе

Таким образом, мы убеждаемся, что в рассматриваемой схеме устанавливаются и будут происходить разрывные автоколебания. Форма этих колебаний, вообще говоря, будет заметно отличаться от синусоидальной, так как лг (т. е. напряжение на сетке лампы Лх), [c.813]

Будем рассматривать свободные разрывные кавитационные колебания в питающем трубопроводе насоса, подобно тому, как это делалось для разрывных кавитационных колебаний в трубопроводе с поршнем. Временно примем, что в системе расчетная схема которой представлена на рис. 9.3 отсутствует рассеивание и под-Еод энергии, а сопротивление нагрузки 5 столь велико, что колебаниями расхода за насосом, обусловленными колебаниями давления на входе в насос, можно пренебречь. [c.269]

Динатронный генератор разрывных колебаний. Схема динатронного генератора разрывных (релаксационных) колебаний приведена на рис. 544 его колебания (при учете малой паразитной емкости Са) описываются уравнениями [c.789]

Хорошими электрическими аналогами только что рассмотренной механической релаксационной системы являются простейшие генераторы электрических разрывных (релаксационных) колебаний схема с неоновой лампой (или с вольтовой дугой) и динатронный генератор. [c.786]

Эта картина является общей для всех э.11ектрических релаксационных систем, приводящих при пренебрежении паразитными параметрами к одному дифференциальному уравнению первого порядка если вольт-амперная характеристика / = р (и) нелинейного элемента схемы имеет УУ образную форму (типа изображенного на рис. 546), то в схеме при разрывных колебаниях будут скачки напряжения и, а сила тока г будет изменяться непрерывно. Наоборот, в случае <5-образной характеристики г = <р ( ) нелинейного элемента, аналогичной характеристике неоновой лампы, непрерывно будет изменяться напря- 1(ение , а колебания силы тока будут иметь разрывный характер. [c.792]

Поэтому движение изображающей точки (начинающееся для определенности из точки а) носит следующий характер (рис. 551) начав двигаться из точки а, изображающая точка придет по фазовой линии Л 1 1 в точку 71, откуда, скачком перейдет в точку Вх на фазовой линии Л . Далее, двигаясь по линии ЛдУз, она снова попадет на кривую Г в точке откуда произойдет скачок в точку В.2, далее движение по фазовой линии до точки 71 и т д. Таким образом, в схеме устанавливаются периодические разрывные колебания переменных х и у т. е. анодных токов ламп и напряжений на сопротивлениях Я), соответствующие разрывному предельному циклу В у В ух Вр состоящему из двух траекторий медленного движения Вху и В у и двух скачков Вх и уа 5. . [c.799]

Теория разрывных колебаний динамических систем второго порядка разра ботана, в основном, учеником академика А.А. Андронова — Н.А. Желез цовым. Им же построена теория разрывных автоколебаний ряда радиотех нических схем. Эти результаты достаточно подробно изложены в гл. 1 монографии [3]. Теория разрывных колебаний многомерных систе развита, главным образом, в работах Е.Ф. Мищенко и Л.С. Понтрягин Все наиболее существенные результаты по теории разрывных колебани (и, прежде всего, результаты упомянутых авторов) собраны в монографи [17]. В данной главе изложены основные факты по разрывным колеба ниям, причем за недостатком места опущены многие детали их математи ческого обоснования. [c.246]

В работе [682] рассмотрена схема генератора с двумя туннельными диодами (рис. 9.6). Численное решение уравнений такого генератора показало, что в определенной области параметров колебания оказываются стохастическими, причем соответствующее точечное отображение является разрывным и зкс-поненциально неустойчивым (рис. 9.7,а), а спектр колебаний — сплошным (рис. 9.7,6). Интересно отметить, что точечное отображение на рис. 9.7, а полностью совпадает с приведенным на рис. 3.14, б. [c.267]

В рассмотренной ранее схеме осреднения Н. Н. Боголюбова для стандартных систем (3) существенно использовалась гладкость правых частей уравнений. Ясно, однако, что это предположение не всегда соответствует реальности в том смысле, что для создания математической модели, адек-кватной реальной колебательной системе, приходится иногда вводить разрывные характеристики или характеристики с разрывной крутизной (например, при описании воздействия импульсных нагрузок). Поэтому распространение метода осреднения на такого рода уравнения имеет важное значение. Этот вопрос исследовался Ю. А. Митропольским и его учениками. К отмеченной выше проблеме примыкает и задача изучения колебаний, возбуждаемых мгновенно приложенными силами или силами значительной величины, локализованными в малой части пространства. В связи с этим возникает вопрос о распространении метода осреднения на уравнения, содержащие б-функции. Этот вопрос разрабатывался еще Н. М. Крыловым и Н. И. Боголюбовым (1937). Продолжением и развитием этих исследований занимался А. М. Самойленко (1961) его результаты имеются также в Лекциях Ю. А. Митропольского. [c.129]

Так как на траекториях медленных изменений состояний и F нет состояний равновесия и изображающая точка движется по ним соответственно к точкам В и D, из которых начинаются скачки силы тока, то при любых начальных условиях в схеме устанавливаются разрывные (релаксационные) автоколебания, которым на фазовой плоскости соответствует предельный цикл AB DA (рис. 542) и при которых колебания силы тока г носят разрывный характер, а колебания напряжения и имеют пилообразную форму (рис. 543). Мы не будем вычислять амплитуд и периода автоколебаний, так как они, очевидно, будут выражаться формулами, полученными в 6 гл. IV. [c.789]

Таким образом, мы приходим к выводу, что на фазовой плоскости существует предельный цикл AB DA, в который переходят все траектории системы. Соответственно в схеме при любых начальных условиях устанавливаются автоколебания, при которых в отличие от схемы с неоновой лампой разрывный характер имеют колебания напряжения и, а колебания силы тока i имеют пилообразную форму (рис. 547) ). Наибольшие размахи колебаний силы тока и напряжения, очевидно, равны соответственно /д — [c.792]

Таким образом, учитывая малые паразитные емкости схемы, существенные во время скачков состояний, мы получаем доброкачественную модель блокинг-генератора (модель третьего порядка), удовлетворительно отображающую поведение блокинг-генератора и приводящую в пределе, при С — О, к сформулированным выше постулатам о разрывном характере колебаний блокинг-генератора. [c.832]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...