Разрывные колебания мультивибратора

Разрывные колебания мультивибратора. Т аким образом, при 1 рассматриваемый мультивибратор будет совершать разрывные колебания, состоящие из чередующихся друг с другом медленных (с конечными скоростями изменения сеточных напряжений гл ) и быстрых , скачкообразных [c.852]

Систему подобного типа мы уже рассматривали (см. 5 этой главы) при изучении разрывных колебаний мультивибратора с одним НС-зве-ном (таким образом, результаты, полученные в 5, и в частности [c.854]

Другой путь, дающий возможность рассмотреть колебания в мультивибраторе, состоит в исправлении динамической модели первого порядка путем введения некоторых дополнительных постулатов, которые указывали бы закон движения системы из состояний u = U] и и = и , заменяя уравнение (4.41) на определенных этапах колебаний. Эти дополнительные постулаты устанавливаются или на основании экспериментальных данных о колебательных процессах в мультивибраторе и некоторых дополнительных физических соображений, или же путем рассмотрения более полной динамической модели с фактическим учетом существенных паразитных параметров, но полагая их достаточно малыми (точнее, стремящимися к нулю). Последний метод будет нами использован в гл. X при рассмотрении ряда колебательных систем с разрывными колебаниями ). [c.282]

Разрывными колебаниями называются такие колебания, при которых наряду с сравнительно медленными изменениями состояния имеются и весьма быстрые изменения состояния системы. Мультивибратор является типичным представителем генераторов разрывных колебаний. [c.282]

Все сказанное о мультивибраторе с одним / С-звеном относится в равной мере и ко всем другим системам, совершающим разрывные колебания. В этих системах, так же как и в мультивибраторе, сам характер колебаний обусловлен существенностью некоторых малых паразитных параметров на определенных этапах колебательного процесса. Поэтому рассмотрение систем с разрывными колебаниями, что является целью настоящей главы, невозможно без учета в той или иной форме по крайней мере некоторых существенных паразитных параметров этих систем. [c.733]

Рассмотрение дифференциальных уравнений скачков (10.17) особенно необходимо в тех задачах о разрывных колебаниях, в которых условия скачка (10.21) допускают несколько концевых точек скачка (такова, например, задача о разрывных колебаниях связанных мультивибраторов [37]). В таких задачах рассмотрение хода траекторий скачков на основании приближенных уравнений (10.17) снимает эту неоднозначность без введения каких-либо дополнительных (и часто весьма искусственных) предположений и гипотез. [c.757]

Мы перейдем теперь к рассмотрению более сложных систем с разрывными колебаниями, уравнения медленных движений которых имеют второй порядок. В качестве первого примера возьмем знакомую нам схему мультивибратора с одной / С-цепью, но с индуктивной анодной нагрузкой (рис. 553) (для некоторого упрощения задачи мы будем пренебрегать омическим сопротивлением анодной нагрузки). [c.804]

Рассмотрим автоколебания симметричного мультивибратора (рис. 578), предложенного Абрагамом и Блохом и являющегося одним из часто применяемых генераторов разрывных колебаний напряжения [131, 6, 61]. [c.846]

Установление в мультивибраторе периодических разрывных колебаний было показано в работе [6] путем графического интегрирования уравнений и в работе [58] методом точечного преобразования (для кусочно-линейной аппроксимации характеристики ламп). [c.853]

На рис. 581 приведена фотография разбиения на траектории плоскости сеточных напряжений гг,, щ (плоскости Xi, х , полученная с помощью катодного осциллографа ). Эта фотография полностью подтверждает сделанные выше заключения о разрывном характере колебаний мультивибратора и об установлении в нем периодических [c.854]

Разрывные колебания. Ниже мы рассмотрим разрывные колебания симметричного мультивибратора с сеточными токами в наиболее интересном для практических приложений случае [c.860]

К которой, как нетрудно убедиться хотя бы путем построения лестниц Ламерея , сходятся все последовательности точек пересечения траекторий системы с полупрямыми Г1 и Г соответственно в фазовом пространстве существует единственный и устойчивый разрывный предельный цикл, к которому приближаются (при —-[-сх)) все остальные траектории. Таким образом, при — 1 (при в мультивибраторе устанавливаются одни и те же периодические разрывные колебания (разрывные автоколебания) при любых начальных условиях, т. е. имеет место мягкий -режим установления разрывных автоколебаний. [c.884]

Подробное рассмотрение показывает, что и в этом случае существует устойчивое периодическое движение, состоящее из двух движений с конечной скоростью и двух скачков и устанавливающееся при любых начальных условиях (это утверждение может быть доказано, например, путем построения и исследования соответствующего точечного преобразования). Эти движения представляющей точки по предельному циклу и отображают разрывные автоколебания в мультивибраторе. Амплитуда этих колебаний может быть определена сразу именно, изменения переменного х происходят в пределах от х. до —Xj, т. е. амплитуда автоколебаний переменного х равна х.2 = = 2k — 1 (тогда амплитуда колебаний напряжения и на сетке лампы Л, Ui) = (2k—1) о)- Что же касается периода автоколебаний, то его можно определить, взяв интеграл по t вдоль участков предельного цикла, по которым происходит медленное движение изображающей точки. [c.816]

К Р, г. относятся мультивибраторы разных типов, генераторы пилообразного напрямения, блокинг-генераторы и др. Форма колебаний, генерируемых Р. г., может быть раэлнчной. Так, если Р. г. имеет только одну степень свободы (т, в его поведение описывается одним дифференц. ур-нием 1-го порядка), то процессы в нём имеют характер разрывных колебаний, при к-рых медленные изменения состояний системы чередуются со скачкообразными изменениями переменной величины или Направления хода нроцесса в системе. Скорость этих скачкообразных изменений ограничивается лишь величиной паразитных параметров, Р. г., имеющие неск. степеней свободы, могут генерировать разл. типы непрерывных колебаний. Подбором параметров цепи генератора мояшо создать Р. г., в К-ром возбуждаются колебания, близкие к гармоническим (см. Генератор НС). Такие генераторы широко используются в качестве источников колебаний звуковых и инфразвуковых частот (от 200 кГц до долей Гц). [c.327]

Этот предельный цикл и является математическим образом разрывных автоколебаний мультивибратора, при которых медленные движения (с конечными скоростями изменения сеточного напряжения и или д ) периодически чередуются с быстры- д ми , скачкообразными (сх-усо при [X 0). Можно показать, что при малых х на фазовой плоскости также существует предельный цикл (рис. 530), близкий к циклу АВА В А, т. е. стягивающийся к нему при X О (см. предыдущий параграф). Осцилло- -х граммы колебаний переменных лг и у, соответствующих фазовой траектории, начинающейся в точке Ад (рис. 529, б), качественно изображены на рис. 531 колебания переменной х, т. е. сеточного напряжения и, носят разрывный характер колебания переменной у, т. е. напряжения V на конденсаторе С, непрерывны Рис. 531. [c.777]

Следовательно, с прямой х = 4 1 изображающая точка перескакивает по траектории скачка = onst в точку прямой х = — 2k—1), и наоборот, с прямой х = —1—на прямую x = 2k—1. После скачка изображающая точка движется, дальше снова по фазовой траектории медленного движения, пока снова не придет на прямую x = it l. и т. д. Таким путем из кусков фазовых траекторий медленных движений и скачков составляются фазовые траектории (точнее, положительные полутраектории) мультивибратора, отображающие его разрывные колебания (рис. 557 и 558). Покажем, что эти траектории,асимптотически приближаются (при i-> -j-оо) к устойчивому предельному циклу. [c.811]

Таким образом, в мультивибраторе возможны разрывные колебания, которые состоят из чередующихся медленных (с ограниченными скоростями изменения сеточ- [c.860]

В рассматриваемой задаче предельный цикл — замкнутая фазовая траектория в четырехмерном фазовом пространстве Xi, х , Уи уз — проектируется на отрезок 12 биссектрисы лгз = — Xi плоскости xi,x , в силу чего этот отрезок пробегается изображающей точкой Xi, то в одном, то в другом направлении. Однако можно сделать так, чтобы разрывные периодические колебания отображались движением изображающей точки по обычному предельному циклу на некоторой фазовой поверхности, если только соответствующим образом выбрать вид этой поверхности (вместо фазовой плоскости). Мы видели, что, попадая на замкнутую кривую I (рис. 580), изображающая точка перескакивает на кривую Г, после чего траектории медленных движений заключены в области между этими двумя кривыми. Считая точку а тождественной А, точку Ь тождественной Z и т. д., т. е. спрессовывая в точки отрезки траекторий скачков, мы сможем отобразить эту область (взаимно однозначно и непрерывно) на поверхность шара. Разрывные автоколебания при этом отобразятся предельным циклом (например, экватором). Кроме того, на сфере мы получим две особые точки (два неустойчивых узла), расположенные по разные стороны цикла (например, на полюсах) и соответствующие точкам касания кривых Г и Г. После такого отображения сразу видно, что в мультивибраторе не может быть квазипериодических колебаний (такие колебания могли бы существовать только тогда, когда фазовая поверхность — тор). Не может быть также и периодических движений изображающей точки по замкнутой траектории, дважды охватывающей шар. А priori эти результаты не очевидны. [c.853]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...