Меры частичное упорядочение

Важным обстоятельством является то, что после разложения упорядоченных экспонент в ряды по S все средние значения в правых частях уравнений (6.1.15) и (6.1.17) вычисляются с помощью теоремы Вика, поскольку невозмущенный оператор энтропии (6.1.10) есть билинейная форма от операторов рождения и уничтожения. Для слабо неидеальных квантовых газов множитель Лагранжа 52(/ /2 1 2) играет роль малого параметра. В этом случае уравнения (6.1.15) и (6.1.17) можно решить методом итераций (см. задачу 6.1). Если корреляции дают существенный вклад в неравновесные термодинамические величины, то метод итераций непригоден и требуется по крайней мере частичное суммирование формальных рядов теории возмущений. Как уже отмечалось, для равновесных систем суммирование такого рода наиболее удобно проводится в технике температурных функций Грина. Поэтому естественно построить аналогичную технику и для неравновесных состояний. [c.12]

На качество изделий, отформованных из термопластичных ма-.териалов, аморфных или кристаллических, оказывает существенное значение не только степень их уплотнения, но еще в значительно большей мере степень упорядоченности расположения макромолекул (ориентация аморфных и кристаллизующихся полимеров). Достигаемый при этом эффект повышения прочностных свойств изделия настолько велик, что, создавая современную технологию изготовления изделий из термопластов, стремятся создать условия, обеспечивающие хотя бы частичную ориентацию их внутренней структуры. Процесс ориентации предшествует штамповке листовых термопластов, а в производстве труб вводится как дополнительная операция после придания материалу формы методом экструзии. Частично ориентация материала достигается продавливанием его через длинные литниковые каналы перед заполнением формы, а также при изготовлении высокопрочных плит и изделий прессованием ориентированных пленок или волокон, предварительно полученных из термопласта. [c.98]

Меры, имеющие один и тот же результант 281 —, частичное упорядочение 282 Метод молекулярного Поля 265 [c.417]

Частичная упорядоченность на множестве операторов проектирования 173 Частичное упорядочение мер 282 [c.420]

Формирование структуры е-мартенсита в сплаве Г20 изучали в электронном микроскопе [30] непосредственна в процессе превращения. При охлаждении с 400 °С образуются широкие единичные дефекты упаковки. По мере охлаждения количество этих дефектов возрастает, и она удлиняются. Край дефекта ограничен частичными дислокациями и является местом зарождения нового дефекта,, т. е. происходит эстафетный рост дефектов в определенном направлении. Дефекты упаковки выстраиваются плотно — один возле другого, причем с развитием охлаждения плотность таких упорядоченных дефектов возрастает. Увеличение плотности дефектов упаковки приводит к образованию пластин гексагональной структуры. После закалки сплавов могут быть зафиксированы дефекты упаковки различного-характера одиночные, пересекающиеся и т. д. [c.31]

Существенно, что в указанной флуктуационной картине проявляются определенные элементы упорядоченности. Дело в том, что некоторая доля спонтанно испущенных фотонов будет возвращаться зеркалами резонатора обратно в активную среду, что будет приводить к частичному регенеративному усилению шумов. По мере приближения [c.399]

Компоненты полностью взаимно растворимы в жидком состоянии, и по крайней мере в o-Pu растворяется заметное количество In [1]. Соединение Puing имеет частично упорядоченную структуру типа АиСиз, а = 4,607 0,001 А подтверждено также, что аналогичную структуру имеет Pugln, а = 4,702 0,001 А [2[. [c.123]

ЛИЯМИ Д, Джорджа и Д. Лью и включает ряд методов прямого решения. Для работы пакета нужно задать ненулевые элементы матрицы, их положение (номера строки и столбца) и один рабочий вектор в пакете предусмотрены средства распределения памяти, отведенной под рабочий вектор. Среди методов, включенных в пакет SPARSPAK, имеются алгоритм по-гнездовой обработки и алгоритм частично упорядоченной неявной блочной факторизации [16.19, 16.20]. Первый используется для упорядочения коэффициентов матрицы, чтобы эффективно осуществлялась LU-факториза-ция. Это упорядочение приводит к уменьшению числа операций умножения, что является хорошей мерой объема вычислений. Методом частично упорядоченной неявной блочной факторизации упорядочение производят так, что матрица приобретает блочную структуру. Такой вид матрицы позволяет осуществлять LU-факторизацию неявно, без выделения дополнительной памяти под факторизованные матрицы. При этом за счет увеличения объема вычислений достигается значительная экономия памяти. [c.471]

Если старение идет по обычному механизму зародышеобразования (например, в сплавах алюминий — медь), процесс, по-видимому, характеризуется следующей последовательностью [185, 149]. В растворе возникают области, обогащенные атомами растворенного элемента кластеры или зоны Гинье — Престона (зоны Г—П). Этот процесс идет при комнатной и более низких температурах (естественное старение). Вслед за ним происходит образование упорядоченных зон 9". Обе фазы (Г — П и 0") когерентно связаны с матрицей, на что указывает, в частности, наличие искажений решетки матрицы вблизи них. Затем образуется промежуточная фаза 6 , которая лишь частично когерентно (т. е., по крайней мере, по одной поверхности раздела) связана с матрицей и определенным образом ориентирована по отно [c.222]

В первом приближении микроскопическую структуру магнитных кристаллов можно представлять как систему атомов, расположенных в узлах кристаллической решетки, причем каждый атом обладает спином и связанным с ним магнитным моментом. Атомы взаимодействуют друг с другом посредством сил, зависянщх не только от расстояния между ними, но и от величины и взаимной ориентации спинов. В присутствии внешнего магнитного поля спины "ориентируются преимущественно параллельно направлению поля, но это упорядочение нарушается тепловым возбуждением. В результате типичная изотерма при достаточно высоких температурах ведет себя следующем образом (фиг. 9.1.2). В нулевом поле М = О, так как спины имеют случайную ориентацию. По мере увеличения магнитного поля спины частично ориентируются и появляется отличный от нуля средний макроскопический момент. Его величина растет с ростом SS, пока не будет достигнуто максимально возможное значение, соответствующее полной ориентации [<всех спинов вдоль направления магнитного поля (насыщение). Если продолжить кривую намагничивания в область отрицательных значений ей , то она, естественно, оказывается симметричной относительно начала координат. При низких температурах S-образная форма кривой выражена более резко, поскольку здесь спины легче ориентируются и насыщение достигается в более слабых полях. [c.324]

Первым методом достижения температур ниже 1 °К был метод адиабатического размагничивания ). Этот метод дает возможность понизить температуру до 10 °К и даже ниже. В основе метода лежит тот факт, что при фиксированной температуре энтропия системы магнитных моментов уменьшается при помещении системы в магнитное поле. (Энтропия есть мера упорядочения в любой системе чем меньше степень упорядочения в системе, тем больше ее энтропия.) В магнитном поле моменты будут частично выстраиваться вдоль направления поля (упорядочиваться) и, следовательно, энтропия уменьшится, т. е. энтропию такой системы можно понизить включением поля. Энтропия будет уменьшаться также при понижении температуры, поскольку снижается разупорядочивающее действие теплового движения и доля параллельных моментов будет больше. [c.529]

Как известно, несовершенство упорядоченного расположения атомов в поликристаллических металлах и минералах оказывает влияние на скорость и поглощение акустических волн в этих материалах. Поскольку многие породы состоят из зерен, которые имеют очевидную кристаллическую структуру или, по крайней мере, химическое строение которых предполагает упорядоченность атомов, можно ожидать, что такие же эффект могут проявляться и при распространении сейсмических волн. Полный обзор исследования по этому вопросу и обсуждение наиболее важных идей было дано Мэйсоном (1976 г.). Главная идея заключается в том, что напряжения могут изменять положение дефектов в кристаллической решетке. Это изменяет связь деформации с напряжением в среде, увеличивая значения упругих модулей и добавляя к ним мнимую часть. Чтобы изменить положение дефекта, требуются как тепловая энергия, так и механическое напряжение. Тепловая энергия затрачивается на преодоление энергетического барьера, который смещается под воздействием напряжений. Согласно Мэйсону дефектом, который наиболее сильно влияет на скорость и поглощение волн, является дислокация, представляющая линейную область нарушенного порядка, удерживаемая на обоих концах некоторыми дефектными атомами. В одном слу тае сейсмические волны заставляют дислокацию колебаться подобно растянутой струне, излучая энергию при взаимодействии с тепловыми фоно-иами. Это явление обусловливает широкий максимум поглощения в мегагерцовом диапазоне частот. Более вероятно, что дислокации пересекают энергетический барьер и только частично находятся в области мини-чума потенциальной энергии. Каждая дислокация может содержать некоторое число узлов, при этом движение дислокации происходит в том случае, когда все узлы переходят через потенциальный барьер в соответствии с приложенным напряжением, Этот механизм ведет к независимости Q от частоты. Оба механизма дают значения Q, находящиеся в хорошем согласии с экспериментами на гранитах формации Уистерли и других породах, если использовать некоторые правдоподобные предположения о размере и плотности дислокаций. Результаты более поздних экспериментов [99] не удалось объяснить движением дислокаций в твердой фазе пород. В связи с этим была развита модель, базирующаяся на теории Герца для контактируюш,их сфер, в которой учитывается движение дислокаций на поверхности трещин. Искажения материала, наблюдаемые при деформациях, достигающих 10-, могут быть Объяснены наличием дислокаций, отрывающихся от концевых дефектных атомов. [c.141]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...