Приведенная постоянная Планка

Скорость света в вакууме Элементарный заряд Постоянная Планка Приведенная постоянная Планка Масса покоя электрона Масса покоя протона Гравитационная постоянная Ускорение силы тяжести на уровне моря Боровский радиус Число Авогадро Постоянная Больцмана Нормальная температура Нормальное давление Объем грамм-моля газа при нормальных условиях Тепловая энергия при нормальных условиях Скорость звука в воздухе при нормальных условиях Звуковой импеданс воздуха при нормальных условиях Единица интенсивности звука Длина волны фотона с энергией в 1 эв Один ферми Один электрон-вольт Один ватт [c.517]

Практическая ширина резонанса 338 Приближение мгновенного скачка 381—383 Приведенная постоянная Планка 8 [c.482]

Эта центробежная энергия складывается с кулоновской и тем самым увеличивает потенциальный барьер. Искажение формы барьера за счет центробежной энергии довольно незначительно главным образом из-за того, что центробежная энергия спадает с расстоянием значительно быстрее кулоновской (как а не как г" ). Однако, поскольку это изменение делится на постоянную Планка и попадает в показатель экспоненты, то при больших I оно приводит к изменению времени жизни, выходящему за пределы, обусловленные степенью неопределенности теории. В табл. 6.1 приведен коэффициент k уменьшения вероятности распада для разных / при типичных значениях Е = 5 МэВ, R = 9,6-10"см. [c.227]

Здесь и ниже постоянная Планка и приведенная масса системы приняты равными единице. [c.298]

Приведение окончательного выражения для решения g t) к формуле типа (V. 3.4) требует преобразования этих операторов к виду ,,(Т )1 д (Т7), где элементы go Ts) группы Со уже не сводятся только к до Тз), а содержат множители, зависящие от постоянной Планка. Процедура такого приведения будет продемонстрирована в УП. 3 на примере обобщенной цепочки Тода. [c.232]

С позиций квантовой механики Яо является оператором кинетической энергии относительного движения пары частиц их приведенная масса считается равной 1/2, постоянная Планка Й = 1 q x)—потенциальная энергия взаимодействия частиц Я—оператор полной энергии. Плоская волна ехр(г < р,х >) описывает в этой картине поток частиц с импульсом р = падающий на рассеивающий центр плотность потока равна здесь скорости у = 2 р . Вдали от центра рассеянные частицы описываются суммой второго и третьего слагаемых в правой [c.15]

Если постоянный сигнал не включен в действие, то он должен быть приведен в запрещающее положение (светофор погашен) и закрещен двумя планками (рис. 25). В этом случае постоянный сигнал сигнального значения не имеет, и машинист не должен выполнять его показания. [c.47]

ИЛИ к осям второго порядка, перпендикулярным этим осям более высокого порядка. Поэтому, если такие плоскости илп оси отсутствуют, применимо только (2,82). В этом случае говорят, что колебания вырождены раздельно (см. Плачек [700]), так как может быть найдена пара координат, а именно, пара комплексных нормальных координат -/ и в (2,81), такая, что каждая из них при любой операции симметрии, допустимой для системы, преобразуется сама в себя (по крайней мере, с точностью до постоянного множителя). Однако в приведенных ранее примерах вырожденные колебания нельзя разделить, так как имеются плоскости, проходящие через ось симметрии, и перпендикулярные к ней оси симметрии второго порядка, к которым применимо преобразование (2,82а). Системой, которая обладала бы только раздельно вырожденными колебаниями, была бы, например, молекула типа ХзУ, если бы треугольник, образованный атомами Хз, был повернут относительно треугольника Уд. [c.113]

Приведенные выражения позволяют найти квазиклассическое разложение для произвольных величин, представимых в виде фазовых средних. Получаемые при этом разложения, вообще говоря, являются асимптотическими и, как правило, оказываются знакопеременными рядами по четным степеням постоянной Планка плюс экспоненциально малые обменные члены. В этих случаях высшие члены разложения дают возможность получить мажорирующую оценку погрешности квазиклассических формул. [c.224]

Пдес1> Ъ — атомный номер элемента, т — приведенная масса элек Г])она, а = е //1с — постоянная тонкой структуры (в — заряд электргага, Л — постоянная Планка, деленная яа 2я, [c.502]

Рис, 2. Лазерные колебания, возникающие при переходах между двумя вращательными подуровнями, принадлежащими двум различным колебательным уровням одного электронного состояния молекулы углекислого газа, приводят к излучению инфракрасного света с набором различных длин волн. Он образует так называемую колебательно-вращательную полосу. Кривая показывает положения переходов по наблюдениям спектра поглощения невозбужден-яого углекислого газа. Центр полосы соответствует расстоянию между колебательными уровнями при отсутствии вращательной анергии. Переходы в длинноволновой области соответствуют изменению вращательного углового момента на +к 2л и называются Р-переходами, в то время как переходы в коротковолновой области соответствуют изменению на —Л/2я и называются Н-переходами (Л — постоянная Планка). Приведенная полоса соответствует излучению с длиной волны 10,в микрон. [c.60]

По поводу этого уравнения авторы работы делают следующее заключение Полученное нами уравнение является одномерным обобщенным уравнением Фоккера—Планка в случае переменных структурных чисел Оно справедливо, если время корреляции т ор много меньше постоянных времени системы и если не учитывать интервалы времени порядка времени корреляции, другими словами, если можно считать случайную функцию х (i) марковским случайным процессом. Вывод уравнения, приведенный здесь, интересен тем, что в нем не используется понятие процесса Маркова. Общепринятый аппарат процессов Маркова заменен аппаратом обобщенных корреляционных функций, позволяющим проводить исследования в общем случае, переходящем при определенных условиях в случай процессов Маркова. Оценка членов уравнения (3.51) для s > 3 произведена Р. Л. Стратоно-вичем в работе [81 ], где показано, что если время корреляции процесса внешних возмущений мало по сравнению с временем переходного процесса в системе, то можно использовать обычное уравнение ФПК, параметры которого зависят от интегральных характеристик корреляционных функций внешних возмущений, так как при t > т ор важными являются не корреляционные функции, а их интегральные характеристики. [c.164]

Последнее замечание, может быть, неясно выражает приведенное выше соображение о неправильности введения представления об энтропии ансамбля с неопределенной энергией. Однако буквальный смысл сказанного Лоренцом допускает ответ, заключающийся в том, что искомый ансамбль может быть определен функцией р, постоянной внутри области заданного неравновесного состояния и равной нулю вне этой области. В случае, когда заданное состояние имеет определенную энергию, этот ответ согласуется, как легко видеть, и с гиббсовой формулой S = — кг] и с обычным определением энтропии, 9 = Л1пДГ. Кроме того, Эренфесты [1, стр. 71] пишут, что при учете указаний Планка и Лоренца изменение величины S может характеризовать среднее по различным микросостояниям пзменение больцмановской энтропии. Не ясно, что, по мнению Эренфестов, должен дать учет указания Лоренца для названного ими свойства 2 наоборот, как можно показать, по существу это указание [12] означает возвращение к больцмановскому [c.50]

По поводу этого уравнения авторы работы делают следующее заключение ...Полученное нами уравнение является одномерным обобщенным уравнением Фоккера — Планка в случае переменных структурных чисел [Кв — структурные числа). Оно справедливо, если время корреляции Хкор много меньше постоянных времени системы и если не интересоваться интервалами времени порядка времени корреляции другими словами, если можно считать случайную функцию х 1) марковским случайным процессом. Вывод уравнения, приведенный здесь, интересен тем, что в нем не используется понятие процесса Маркова. Общепринятый аппарат процессов Маркова заменен аппаратом обобщенных корреляционных функций, позволяющим проводить исследования в общем случае, переходящем при определенных условиях в случай процессов Маркова... . Оценка [c.35]

Переход к более общей и более сложной модели несерой среды связан с учетом дисперсии радиационных характеристик. Однако, как показано в работе [42], можно реализовать сравнительно простой феноменологический подход, учитывающий в среднем эффект несерости путем введения двух разных средних коэффициентов поглощения - по Планку ар и по Росселанду ац. При этом в общем сохраняются приведенные выше соотношения, однако в (29.4) и (29.6) фигурирует постоянная Лр, а в (29.8) ац. [c.196]

Пример. Рассмотрим точение детали в патроне. Жесткость системы заготовки в точке приложения силы резания — кгс/см постоянная времени демпфирования 7ft,j = 5-10 с приведенная масса т =5,6-10" кгс-с /см приведенная масса пружинящего резцедержателя т2=5 10 кгс- V m жесткость 2= 10 кгс/см. Требуется найти величину натяга упругих планок для создания оптимальной величины демпфирования. Используя (61), найдем, что [c.146]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...