Асимптота положительная

Так как в этих случаях потенциальная энергия частицы положительна, а кинетическая энергия ее движения не может быть отрицательной, то полная энергия частицы тоже всегда положительна. Это значит, что движение заряженной частицы, как показано в 38, происходит по гиперболической траектории (рис. 94). Точка В соответствует наибольшему сближению частицы с центром О поля. Расстояние р, на котором частица прошла бы мимо центра О, если бы силовое поле отсутствовало, называют прицельным расстоянием. Угол характеризующий отклонение частицы от первоначального направления ее движения, называют углом рассеяния Угол рассеяния совпадает с углом, который образуют между собой асимптоты гиперболической траектории, и зависит, в частности, от прицельного расстояния. [c.125]

Эта эпюра также представляет собой гиперболу, проходящую через полюс Р. Асимптотой для нее служит прямая, проведенная через точку В параллельно оси . На участке РВ значение отрицательно, а на участке АР — положительно. Участок РВ соответствует ножке зуба верхнего колеса 2, а участок АР — головке зуба этого же колеса. По эпюрам и построенным на участке а В активной линии зацепления, легко построить круговые диаграммы относительных скольжений непосредственно на активных профилях зубьев, перенося ординаты эпюр i и построенных на линии зацепления, на те точки профилей, которые соответствуют взятой на линии зацепления точке. [c.188]

У -> О, оставаясь положительным получается одна и та же асимптота у = О при = со. [c.262]

С поперечной скоростью. Второе слагаемое обусловлено влиянием поперечного ускорения на движение рыскания при полете вперед. Используя ранее примененный прием, построим корневой годограф, принимая за коэффициент усиления характеристику режима JX. Разомкнутая система имеет два нуля — один в начале координат, а другой при s = Lp. Отметим, что s = Lp является полюсом изолированного движения крена, который находится справа от корня, соответствующего ви-сению. На рис. 15.14 показан упомянутый корневой годограф. Путевая устойчивость всегда положительна (Nv > 0). Рулевой виит создает сильную путевую устойчивость, в результате чего коэффициент усиления при полете вперед высок. Поэтому два действительных корня в случае полета вперед находятся близко к нулям разомкнутой системы , которые являются полюсами для изолированного движения крена. Два других комплексных корня устремляются к вертикальной асимптоте, так что инерционная взаимосвязь при полете вперед преобразует длиннопериодические колебания на режиме висения в устойчивые короткопериодические колебания. [c.768]

Задавая волновой аберрации значения, отличные от нуля, положительные или отрицательные, мы получим два семейства гипербол, расположенных между прямыми нулевых волновых аберраций как между асимптотами. [c.116]

Как правило, найти эту кривую нелегко, тем не менее, можно дать некоторые общие полезные рекомендации, а также показать на конкретных примерах, как это можно сделать. Прежде чем перейти к этому, отметим, что линия полной локализации, как и поверхность частичной локализации, которую здесь будем рассматривать, формируется ансамблем точек локализации, определяемых одной фиксированной точкой Р объекта, наблюдаемой с различных направлений. Можно определить линию или поверхность локализации относительно данного положения наблюдателя и всей поверхности объекта аналогично тому, как определяли в п. 4.1.1 оптическую разность хода >(г, к). Заметим, что для линии, относящейся к одной точке Р, каждому направлению полной локализации, как следует из уравнения (4.93), принадлежит только одна точка X, т. е. только одно расстояние L, которое имеет положительный знак, когда К лежит позади поверхности объекта, и отрицательный — в противоположном случае. Далее, условие L- oo, т.е. Nw = О,определяет направление коо асимптоты. Рассмотрим характер изменения линии вблизи поверхности объекта [4.196, стр. 709 4.197, етр. 66]. Ранее полагали, что и поэтому в [c.118]

Если удлинение Вд отрицательно, а е, положительно, то это уравнение представляет гиперболы высшего порядка, имеющие асимптотами оси ОЕ и ОС, которые в частном случае при ei- -Sj = 0 обращаются в гиперболы второй степени ). Когда 1 и 8, имеют одинаковые знаки, то мы получаем гиперболы, проходящие через начало координат, соприкасающиеся в начале с той из осей, которой соответствует меньшее по абсолютной величине удлинение, и имеющие в бесконечности касательную, параллельную другой оси в частном случав, когда ej — Sg == О, эти гиперболы представляют прямые линии, проходящие через начало координат. Сказанное [c.61]

Теперь рассмотрим луч г (г), направленный в узловую точку N1 (рис. 48). Из (4.47) ясно, что асимптота кривой 0(2) также пройдет через эту точку, хотя и под другим углом к оси. Поскольку Т(г) (в (4.51)) всегда положительно, из (4.47) и (4.50) следует, что вторая производная а (г) всегда имеет знак, противоположный знаку г(г), и равна нулю, если г(г)=0. Следовательно, кривая а (г) всегда вогнута к оси и имеет точку перегиба при г(г)=а(г)=0. Очевидно, что эта точка Q должна быть [c.206]

На оболочках отрицательной кривизны через каждую точку срединной поверхности проходят две асимптоты. На оболочках нулевой кривизны они сливаются в одну. На оболочках же положительной кривизны асимптоты отсутствуют. [c.650]

Обозначим наименьший положительный корень этого уравнения через р (а). При заданном и он может быть только функцией а. Впрочем, если, как мы предполагаем, п положительно, то р2 + 2р /пя может равняться единице только при одном единственном положительном р следовательно, уравнение (196) не может иметь другого положительного корня. При р = р(а) движуш,аяся точка достигает той точки А траектории (перигелия), которая лежит ближе всего к т , при этом вектор скорости перпендикулярен к г. Так как при растущем р подкоренная величина стала бы отрицательной, а постоянное р соответствовало бы круговой орбите, которая при отталкивающей силе невозможна, р должно снова уменьшаться, а следовательно, корень меняет свой знак. Вследствие полной симметрии описывается конгруэнтная ветвь кривой, которая является зеркальным изображением описанной до сих пор (относительно плоскости, проходящей через яг Л перпендикулярно к плоскости траектории). Угол между радиусом-вектором р (а) = и обоими направлениями асимптот траектории равен [c.195]

При а = е-— натуральная показательная кривая у = е . Функция у принимает только положительные значения. Асимптота — ось ОХ. [c.203]

Если изобразить кривую, для которой I — ордината, а 6 — абсцисса, то сразу заметим, что эта кривая имеет две асимптоты, задаваемые уравнениями = 1 и 6 = —а/2. Если Ь возрастает от —оо до —а, то I изменяется от 1 до 0 если Ь лежит в интервале от —а до О, то отрицательно и обращается в —оо при Ь = —а/2 когда же Ь возрастает от О до оо, то I изменяется от О до 1. Таким образом, I может принимать произвольные отрицательные и положительные значения, меньшие единицы. [c.443]

Геодезическая 7( и, 1) является предельным положением 7(7 1, ), поскольку экспоненциальное отображение ехр / непрерывно. Геодезическая 7(г , и, t) называется положительной асимптотой к 7. Отрицательные асимптоты определяются подобным образом при 1 —) —00. [c.179]

Пусть 7(a гг, 1) — положительная асимптота к 7, которая пересекает О ) в точке а. Точки у 1) и а определяют геодезическую, на которой выберем точку а 1) так, что а 1), а = 7, О) = = 0, 0 , и точка а лежит между а(1) и 7( ) (см. рис. П21.14). Поскольку экспоненциальное отображение ехр / непрерывно, получаем [c.182]

При S —> +00, 7 (0 стремится к точке j t) положительной асимптоты 7 (а , и, ) к 7, и js t) стремится к Y t), Если r t) обозначает расстояние от j t) до 7 (0i то из неравенств (П21.19) и (П21.20) получаем (при. +00) [c.187]

Используя уравнения (4.19) и (4.21), мы без особых усилий можем получить общее представление о движении, по крайней мере, в той степени, в какой оно касается формы треугольника. Также можно произвести классификацию на различные возможные случаи. Представим, что 51,52,53 — это декартовы координаты точки в пространстве. Тогда уравнение (4.21) определяет сферу радиуса л/З, а уравнение (4.19) описывает поверхность третьего порядка, асимптотами которой являются координатные плоскости и которая пересекает плоскости, параллельные координатным, по равносторонним гиперболам. Поскольку величины 51,52,53 положительны, мы можем ограничиться первым октантом. Плоскости [c.696]

Какие же заключения мы можем вывести из полученной картины на фазовой плоскости Прежде всего, имея в виду, что при положительной скорости координата системы должна возрастать, а при отрицательной — убывать, мы получим во всех четырех квадрантах такие направления движения представляющей точки по фазовой плоскости, которые указаны на рис. 51 стрелками. Рассматривая направления движения представляющей точки, легко убедиться, что, где бы ни находилась представляющая точка в начальный момент (за исключением особой точки и точек на асимптоте у = — / пх, проходящей через второй и четвертый квадранты), она всегда в конечном счете будет удаляться от состояния равновесия, причем движение ее всегда будет не колебательным, а апериодическим. [c.96]

Кривой клин , образованный обеими гиперболами / и 2 (рис. 237), как легко видеть, и представляет собой область комплексных корней. Границей области корней с положительной действительной частью, т. е. границей области устойчивости узлов и фокусов, является кривая -]-/ Ср = 0, т. е. гипербола 3 с осями р и Р в качестве асимптот, расположенная в четвертом квадранте [c.319]

Параметр V > О характеризует отношение удерживающих сил (давление) к расталкивающим центробежным силам инерции (циркуляция). Из (3.1) следует, что О < 0 < 1, а приведенный потенциал и есть положительно-определенная функция 0 < < причем и , V) = и 1, V) = 0. Кроме того, функция V при > 0 - О имеет вертикальную асимптоту, т.е. и °о при о имеются асимптоты и Вблизи положения равновесия справедливо представление [c.7]

Так как расстояние ОВ" при этом также становится бесконечным, то линия QB" должна стать параллельной линии ОВ". Другими словами, предельное значение угла Я есть Hi 90°. Поэтому угол Н может изменяться в пределах от О до 90°, тогда как предельное значение угла г зависит от эксцентриситета гиперболической орбиты. Ясно, однако, что 90°[c.246]

Применяя акалориметр, мы ставим образец испытываемого материала в такие условия, при которых его регулярный режим изобразится дальними точками кривой рис. 8, т. е. теми точками, в которых кривая практически совпадяет со своей асимптотой, точнее говоря, подбираем столь большое С > С, при котором р — р будет весьма малым — меньше наперед заданного весьма малого положительного числа, или, [c.328]

Для материала Муни (п. 4.9 гл. VIII) первая производная 3 по бз остается положительной при —1 < бз < оо, поскольку i O, С2 О — растягивающая сила монотонно растет вместе с бз ее рост замедляется при возрастании бз- Но, в противоположность материалу в упрощенной теории Синьорини (п. 4.4 гл. VIII), диаграл ма растяжения не имеет асимптоты — растягивающая сила, разрывающая стержень (63—>оо), растет неограниченно. [c.689]

При расчете окрестности точки В излом заменялся скруглением малого радиуса (радиус скругления изменялся в пределах 0,01—0,1 радиуса затупления) (рис. 5.2). Из точки Bi выстраивалась разрывная характеристика BiFi, а в точке В2 окружность радиуса г с сопрягалась с гиперболой, имеющей асимптотой прямую с углом наклона, равным углу наклона элемента ВС. При расчете обтекания тел с положительным изломом образующей (С Д) выстраивался присоединенный скачок уплотнения. [c.77]

Будем обозначать через Б и) орисферу, исходящую из начальной точки и Е ТхУ и которая ортогональна положительным асимптотам 7(гл, ). Каждую орисферу можно интерпретировать как (п—1)-мер-ное подмногобразие в Т1У — объединение нормальных к Т1У единичных векторов, ориентированных в сторону > 0. Если и Е Т1У, то плоскость, касательная к орисфере 8 и) и содержащая гл, есть (п — 1)-плос-кость и многообразия Т(Т1У ). [c.65]

Замечание П21.5. Легко доказать, что положительная асимптота к 7, исходящая из данной точки положительной асимптоты и, является ничем иным, как 7 (геометрически). Таким образом, можно говорить о положительной асимптоте к 7, не упоминая определенную точку V. Более того, множество положительных асимптот к 7 является ((11тХ — 1)-параметричес-ким семейством геодезических. [c.179]

Теорема П21Л5. Положительные асимптоты к у являются ортогональными траекториями положительных орисфер на 7. [c.183]

Тем не менее процесс изменения температуры в некоторой степени автомоделей. Так, при конечной разности (к Твх - Т) интенсивность (темп) изменения температуры уменьшается непрерывно с самого начала заправки, так как вместе с уменьшением разности (к Твх - Т) растет т. Итак, изменение состояния газа имеет характер асимптоты, которая приближается к величине к Твх (снизу или сверху). Это обстоятельство положительно отражается на процессе, если будет обеспечена хотя бы. приблизительно начальная температура Твх = Тоб/к. К тому же запас по холоду в СПГ позволит обеспечить температуру около 200 К. Предварительное захолаживание и изотермические условия позволят заправить баллоны в один этап без последующей выдержки и дозаправки. [c.46]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...