Асимптота отрицательная

Под действием отталкивающей силы фазовая точка стремится покинуть окрестность положения равновесия, если только она не принадлежит асимптоте с отрицательным наклоном х = —изх. Точки, при- [c.225]

Так как в этих случаях потенциальная энергия частицы положительна, а кинетическая энергия ее движения не может быть отрицательной, то полная энергия частицы тоже всегда положительна. Это значит, что движение заряженной частицы, как показано в 38, происходит по гиперболической траектории (рис. 94). Точка В соответствует наибольшему сближению частицы с центром О поля. Расстояние р, на котором частица прошла бы мимо центра О, если бы силовое поле отсутствовало, называют прицельным расстоянием. Угол характеризующий отклонение частицы от первоначального направления ее движения, называют углом рассеяния Угол рассеяния совпадает с углом, который образуют между собой асимптоты гиперболической траектории, и зависит, в частности, от прицельного расстояния. [c.125]

Эта эпюра также представляет собой гиперболу, проходящую через полюс Р. Асимптотой для нее служит прямая, проведенная через точку В параллельно оси . На участке РВ значение отрицательно, а на участке АР — положительно. Участок РВ соответствует ножке зуба верхнего колеса 2, а участок АР — головке зуба этого же колеса. По эпюрам и построенным на участке а В активной линии зацепления, легко построить круговые диаграммы относительных скольжений непосредственно на активных профилях зубьев, перенося ординаты эпюр i и построенных на линии зацепления, на те точки профилей, которые соответствуют взятой на линии зацепления точке. [c.188]

По значениям постоянных времени Та, Т , Т , и Т , а также по значению коэффициента усиления К при помощи общеизвестных правил строятся асимптоты логарифмической амплитудно-частотной характеристики (рис. 6.4), причем участок 1—1 определяется значением коэффициента усиления /С, а уклон каждого последую-п его — порядком множителя, определяемого индексом постоянной времени Т начала этого участка. Так, сомножителем характеристического уравнения соответствует отрицательный уклон асимптоты в 20 дб на декаду для сомножителя первого порядка н 40 дб на декаду для сомножителя второго порядка, а для сомножителей, входящих Б числитель выражения передаточной функции, уклоны соответственно меняют знак. [c.179]

Задавая волновой аберрации значения, отличные от нуля, положительные или отрицательные, мы получим два семейства гипербол, расположенных между прямыми нулевых волновых аберраций как между асимптотами. [c.116]

Как правило, найти эту кривую нелегко, тем не менее, можно дать некоторые общие полезные рекомендации, а также показать на конкретных примерах, как это можно сделать. Прежде чем перейти к этому, отметим, что линия полной локализации, как и поверхность частичной локализации, которую здесь будем рассматривать, формируется ансамблем точек локализации, определяемых одной фиксированной точкой Р объекта, наблюдаемой с различных направлений. Можно определить линию или поверхность локализации относительно данного положения наблюдателя и всей поверхности объекта аналогично тому, как определяли в п. 4.1.1 оптическую разность хода >(г, к). Заметим, что для линии, относящейся к одной точке Р, каждому направлению полной локализации, как следует из уравнения (4.93), принадлежит только одна точка X, т. е. только одно расстояние L, которое имеет положительный знак, когда К лежит позади поверхности объекта, и отрицательный — в противоположном случае. Далее, условие L- oo, т.е. Nw = О,определяет направление коо асимптоты. Рассмотрим характер изменения линии вблизи поверхности объекта [4.196, стр. 709 4.197, етр. 66]. Ранее полагали, что и поэтому в [c.118]

Если удлинение Вд отрицательно, а е, положительно, то это уравнение представляет гиперболы высшего порядка, имеющие асимптотами оси ОЕ и ОС, которые в частном случае при ei- -Sj = 0 обращаются в гиперболы второй степени ). Когда 1 и 8, имеют одинаковые знаки, то мы получаем гиперболы, проходящие через начало координат, соприкасающиеся в начале с той из осей, которой соответствует меньшее по абсолютной величине удлинение, и имеющие в бесконечности касательную, параллельную другой оси в частном случав, когда ej — Sg == О, эти гиперболы представляют прямые линии, проходящие через начало координат. Сказанное [c.61]

Она включает стенку и отрицательную часть оси х. Далее, у— тл/и = к при 6—>0, следовательно, имеется асимптота у = к (рис. 143). В силу [c.199]

Рассмотрим теперь узловые точки. Как мы знаем из разд. 1.4.2, они определяются для луча с единичным угловым увеличением (рис. 3), как пересечения продолжений асимптот с осью. Рассмотрим сначала параллельный пучок лучей, приходящий из пространства предметов под определенным углом 7 к оси (рис. 47). Можно считать, что этот пучок выходит из внеосевой точки, бесконечно удаленной в отрицательном направлении оси, поэтому он будет сфокусирован в лежащей на задней фокальной плоскости точке Р, радиальная координата которой определяется пересечением асимптоты, проходящей через 1, с задней асимптотической главной плоскостью (см. рис. 47). Разные лучи выйдут из линзы в пространстве изображений под разными углами, но один луч обязательно выйдет [c.205]

На оболочках отрицательной кривизны через каждую точку срединной поверхности проходят две асимптоты. На оболочках нулевой кривизны они сливаются в одну. На оболочках же положительной кривизны асимптоты отсутствуют. [c.650]

Обозначим наименьший положительный корень этого уравнения через р (а). При заданном и он может быть только функцией а. Впрочем, если, как мы предполагаем, п положительно, то р2 + 2р /пя может равняться единице только при одном единственном положительном р следовательно, уравнение (196) не может иметь другого положительного корня. При р = р(а) движуш,аяся точка достигает той точки А траектории (перигелия), которая лежит ближе всего к т , при этом вектор скорости перпендикулярен к г. Так как при растущем р подкоренная величина стала бы отрицательной, а постоянное р соответствовало бы круговой орбите, которая при отталкивающей силе невозможна, р должно снова уменьшаться, а следовательно, корень меняет свой знак. Вследствие полной симметрии описывается конгруэнтная ветвь кривой, которая является зеркальным изображением описанной до сих пор (относительно плоскости, проходящей через яг Л перпендикулярно к плоскости траектории). Угол между радиусом-вектором р (а) = и обоими направлениями асимптот траектории равен [c.195]

Если изобразить кривую, для которой I — ордината, а 6 — абсцисса, то сразу заметим, что эта кривая имеет две асимптоты, задаваемые уравнениями = 1 и 6 = —а/2. Если Ь возрастает от —оо до —а, то I изменяется от 1 до 0 если Ь лежит в интервале от —а до О, то отрицательно и обращается в —оо при Ь = —а/2 когда же Ь возрастает от О до оо, то I изменяется от О до 1. Таким образом, I может принимать произвольные отрицательные и положительные значения, меньшие единицы. [c.443]

Геодезическая 7( и, 1) является предельным положением 7(7 1, ), поскольку экспоненциальное отображение ехр / непрерывно. Геодезическая 7(г , и, t) называется положительной асимптотой к 7. Отрицательные асимптоты определяются подобным образом при 1 —) —00. [c.179]

Для второй характеристики, лежаш,ей выше горизонтальной асимптоты, соотношение будет иметь отрицательный знак и соответствующий изгиб вала (рис. 7.10, в). Это — вторая форма изгиба. [c.348]

Какие же заключения мы можем вывести из полученной картины на фазовой плоскости Прежде всего, имея в виду, что при положительной скорости координата системы должна возрастать, а при отрицательной — убывать, мы получим во всех четырех квадрантах такие направления движения представляющей точки по фазовой плоскости, которые указаны на рис. 51 стрелками. Рассматривая направления движения представляющей точки, легко убедиться, что, где бы ни находилась представляющая точка в начальный момент (за исключением особой точки и точек на асимптоте у = — / пх, проходящей через второй и четвертый квадранты), она всегда в конечном счете будет удаляться от состояния равновесия, причем движение ее всегда будет не колебательным, а апериодическим. [c.96]

В высокочастотной области для уменьшения влияния помех на работу системы автоматического регулирования назначается обычно наибольший осуществимый в данной системе отрицательный наклон асимптоты желаемой логарифмической амплитудной характеристики. При ЭТОМ следует иметь в виду, что во избежание чрезмерного усложнения корректирующих элементов желаемая логарифмическая амплитудная характеристика во всех трех областях, по возможности должна иметь наименьшие отклонения от логарифмической амплитудной характеристики некорректированной системы. [c.136]

Уравнение линий тока ху = С характеризует семейство равносторонних гипербол с осями X я у, которые являются их асимптотами. Если принять ось X как преграду, то асимптота х = О, т. е. ось у (при этом С = 0) отвечает центральной линии тока. При отрицательных значениях С линии тока располагаются левее оси у. Общая картина течения при обтекании преграды представлена на рис. 3.4. [c.26]

Так как расстояние ОВ" при этом также становится бесконечным, то линия QB" должна стать параллельной линии ОВ". Другими словами, предельное значение угла Я есть Hi 90°. Поэтому угол Н может изменяться в пределах от О до 90°, тогда как предельное значение угла г зависит от эксцентриситета гиперболической орбиты. Ясно, однако, что 90°[c.246]

Покажем, что если о убывает до — я/2, то время неогранийенно увеличивается, и у становится бесконечным, но отрицательным, тогда как V н х оба имеют определенные пределы, так что кривая имеет вертикальную асимптоту на конечном расстоянии и движение стремится стать прямолинейным и равномерным. [c.311]

Получается кривая, изображеьшая на фиг. 114. С возрастанием отрицательных значений ах Ф делается логарифмически бесконечным. что опять соответствует уменьшению скорости обратно пропорционально расстоянию от насадки. С приближением к насадке скорость все более и более возрастает это увеличение продолжается и в самой насадке, где скорость псе более и более приближается к значению а, соотв-5тственно увеличивающемуся наклону кривой Ф, имеющей в качестве асимптоты опять прямую, наклоненную к оси ах на угол в 45°. [c.160]

Отметим, что поверхность постоянной отрицательной кривизны, образованная вращением трактрисы вокруг асимптоты, представляет собой псевдосферу (псевдо, от гр. pseudos — ложь) Э. Бельтрами (1868 г). Внутренняя геометрия псевдосферы локально совпадает с геометрией Лобачевского. [c.10]

Наконец, заметим, что отрицательные орисферы Н у, О) определяются аналогично из отрицательных асимптот (1 —) —сх)). [c.183]

Рассмотренные л. а. х., имеющие в области низких и средних частот асимптоты с отрицательными наклонами—40—20—40дб дек, называются л. а. х. типа 2—1—2 [3, 4]. (Здесь и ниже цифры обозначают кратность наклона л. а. х. величине —20 дб1дек.) [c.52]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...