Дирака импульс

Дейтрон 292 Дирака импульс 405 [c.410]

Очевидно, что, кроме описанного процесса образования пары электронов с противоположными зарядами должен существовать и обратный процесс перехода электрона из области положительных энергий на свободный уровень в области отрицательных энергий. В этом процессе, названном аннигиляцией, одновременно исчезают обычный электрон и дырка , что в соответствии с законами сохранения энергии и импульса должно сопровождаться переходом энергии покоя обоих электронов в энергию излучения двух Y-квантов. Разумеется, термин аннигиляция (в переводе означает уничтожение ) нельзя понимать в буквальном смысле слова, так как никакого уничтожения материи и энергии не происходит, а имеет место превращение одних частиц (е+ и е-) в другие (у-кванты) и переход энергии из одной формы в другую. Открытие в 1932 г. Андерсоном позитрона в составе космических лучей блестяще подтвердило взгляды Дирака. Электрон и позитрон были названы соответственно частицей и античастицей. [c.546]

Жидкий Не . Имеется еще одна область исследований, оказавшая глубочайшее влияние на проблему гелия, причем значение полученных I этой области результатов нисколько не уступает значению любых отмеченных выше исследований. Мы имеем в виду изучение свойств легкого изотопа гелия с атомным весом 3. В противоположность Не, подчиняющемуся статистике Бозе—Эйнштейна, Не имеет нечетное число нуклонов и подчиняется поэтому статистике Ферми—Дирака. В связи с предположением Ф. Лондона о том, что .-явление происходит из-за конденсации импульсов жидкости Бозе — Эйнштейна, эта разница в статистиках придает особое значение экспериментам с жидким Не . [c.811]

В квазиклассическом приближении, когда все величины медленно изменяются на расстояниях порядка длины волны частицы (т. е. когда состояние частицы определяется координатой и импульсом, но ее импульс и энергия дискретны, частицы квантово неразличимы и удовлетворяют принципу Паули), можно пользоваться кинетическим уравнением Больцмана. Как мы увидим в следующей главе, учет квантовых свойств частиц в этом случае состоит в использовании для приближенного вычисления члена столкновений равновесной функции распределения Ферми — Дирака или Бозе — Эйнштейна. [c.135]

Во-первых, в литературе, особенно старой, можно нередко встретить утверждение, что полный момент электрона нельзя разделить на спиновую и орбитальную части, поскольку каждая из этих частей якобы не сохраняется даже при свободном движении. Это утверждение, однако, неправильно и возникло из-за того, что точное определение спинового (внутреннего) и орбитального моментов в релятивистском случае было сформулировано лишь через много лет после того, как Дирак опубликовал (1928 г.) свое знаменитое уравнение, описывающее движение релятивистского квантового электрона. Из этого точного определения следует, что разделение полного момента частицы с ненулевой массой покоя на спиновую и орбитальную части возможно всегда как в нерелятивистском, так и в релятивистском случаях. Для покоящейся частицы (т. е. при р = 0) полный момент просто равен спиновому. Переход к частице, движущейся с импульсом р, осуществляется посредством преобразования Лоренца, которое для спинового момента имеет довольно сложную, но вполне определенную форму. Релятивистская частица с нулевой массой не может покоиться. Поэтому для таких частиц разделение полного момента на орбитальный и спиновый в общем случае произвести не удается. Например, бессмысленно говорить об орбитальном моменте фотона. Поскольку массы нейтрино и антинейтрино равны нулю, то для них, казалось бы, эта проблема также должна-возникнуть. Здесь, однако, существенно проявляется то обстоятельство, что спины нейтрино и антинейтрино равны i/j. Для спина такой малой величины, оказывается, понятия спинового и орбитального моментов могут быть введены и при нулевой массе. Поэтому учет релятивизма не влияет на все рассуждения предыдущего пункта. [c.245]

Методы определения основных пара-метров преобразователей. Методы измерения параметров преобразователей, наиболее полно характеризующие их свойства, изложены в ГОСТ 23702—79. Характерной особенностью этих методов- является то, что в качестве электрических импульсов возбуждения используются стандартные формы сигналов (радиоимпульс с прямоугольной огибающей, короткий видеоимпульс— импульс Дирака, непрерывный синусоидальный сигнал). Электрическую нагрузку преобразователя в режиме приема выбирают из условий обеспечения режима холостого хода или короткого замыкания. Выполнение этих измерений с помощью специальных средств осуществляется в основном на предприятиях, разрабатывающих преобразователи, и метрологических центрах. [c.221]

К сожалению, квантование нелинейных уравнений также сталкивается с рядом трудностей. Одна из них заключается в том, что нелинейная электродинамика сформулирована в лагранжевой форме, для квантования же необходимо исходить из формализма Гамильтона ). В предлагаемой работе Дирака рассмотрен наиболее общий случай связи гамильтонова и лагранжева формализмов. Автор отказывается от неявно содержащейся в классических формулировках принципов Лагранжа и Гамильтона предпосылки, что импульсы — независимые функции этих скоростей. Считая, что координаты и импульсы q и р = 9 Г [c.916]

При = О, Ь = О и из соотношения (2.31) получаем, что закон распределения xi представляет собой дельта-функцию Дирака. С изменением времени закон распределения Х2 непрерывно изменяется, а при дискретных моментах времени законы распределения Х2 подобны законам распределения модуля случайного импульса (см. рис. 2.2). [c.46]

Импульсная нагрузка, распределенная по всей длине. Если выпуклая параболическая нагрузка приложена импульс-но, то, добавляя в (5.95) функцию Дирака J(f), получим [c.281]

Очень интересна история открытия позитрона. В 1928 г. английский ученый Дирак получил релятивистское квантовоме-ханическое уравнение для электрона. Это уравнение позволило объяснить все основные свойства электрона, в том числе дало правильные значения спина и магнитного момента. Но самой замечательной особенностью уравнения Дирака оказалось то, что из него следовало существование двух областей значений энергии электрона с данным импульсом р [c.97]

Ответ. Н f, g, t)=42 g —2Afg + Bg ), где-/ — координата , g — импульс . Рассмотренная система получается из уравнения Дирака для атома водорода после отделения спиновой и угловой частей [98]. [c.262]

Согласно принципу Паули, два электрона не могут находиться в одном атоме в одинаковых квантовых состояниях (т. е. обладать четырьмя одинаковыми квантовыми числами). Этот принцип был распространен впоследствии на совокупность электронов в молекуле, а Ферми [27] ч Дсграк [28 применили его к случаю идеализированного электронного газа. Следствием этого явился вывод, что совокупность свободных частиц, подчиняющихся статистике Ферми — Дирака, должна обладать некоторой нулевой кинетической энергией. Верхний предел величины импульса определяется просто линейной плотностью частиц, т. е. p ai . (ср. с соотношением Де- [c.158]

Раэложенио оператора ( ) по полной системе решений ур-пин Дирака с опреде.т. импульсами имеет вид [c.632]

Для каждой из пар спиноров в качестве независимых могут быть выбраны решения с определ. спиральиостыо (проекцией спина на направление импульса) Л (Х= = + 2). В представлепии Дирака — Паули (в к ром у диагопальиа) эти решения имеют вид [c.633]

Ряд М. к. э. наблюдается в сверхпроводящих металлах. Поскольку электроны подчиняются статистике Ферми — Дирака, в одном квантовом состоянии не может находиться больше одного электрона. Однако при переходе в сверхпроводящее состояние в металле образуются пары из двух электронов с противополож-ныаш импульсами и спинами — т. н. куперовские пары. Эти дары, являющиеся бозонами, ниже точки перехода находятся в состоянии бозе-конденсации и характеризуются макроскопич. волновой ф-цией фо = = ф 1ехр(гос). Для описания М. к. э. в свмхпровод-никах существенно поведение фо при калибровочных (градиентных) преобразованиях векторного А и скалярного ф потенциалов эл.-магн. поля. Волновая ф-ция пары ведёт себя при этих преобразованиях как волновая ф-ция частицы с зарядом 2е (е — заряд электрона). Соответственно никакие имеющие прямой физ. смысл величины не должны меняться при след, преобразовании А, Ц) и фазы волновой ф-ции а [c.30]

Собств. ф-ция О. координаты, соответствующая собств. значению представляет собой делыпа-функцию Дирака фг г) = б(г — Гд), а собств. ф-ция О. импульса, соответствующая собств. значению р, — плоскую волну [c.411]

ФЕРМИ—ДИРАКА СТАТИСТИКА (ферми-статистика)— квантовая статистика, применяемая к системам тождественных частиц с полуцелым (в единицах h) спином. Такие частицы наз. ферми-частицами или фермионами. К ним относятся, напр., электроны, нуклоны, ядра с нечётным числом нуклонов. Ф.— Д. с. предложена Э. Ферми (Е. Fermi) в 1926. В том же году П. Дирак (Р. Dira ) выяснил её квантовомеханич. смысл волновая ф-ция, описывающая систему из ферми-частиц, антисимметрична относительно перестановок координат и импульсов любой пары частиц. [c.283]

Для удобства мы записали аргумент операторов рождения и уничтожения а , а в виде Йх эта величина имеет размерность импульса. Коммутационные соотношения, которым подчиняются операторы a а, невлного отличаются от (1.5.13), так как б-символ Кронекера заменяется б-функцией Дирака [c.43]

Эффект Капицы — Дирака. Этот зффект заключается в рассеянии влектронов на дифракционной решетке, образованной стоячей световой волной [17]. При нормальном падевии электронов на волну угол рассеяния определяется условпем Брэгга — Вульфа в = 2пггк/р, где р — импульс. электрона. Теория эффекта рассмотрена в работе [18] экспериментальное наблюдение эффекта описано в работе [19]. Стоячая световая волна может рассеивать и атомы за счет силы светового давления [6, 20]. [c.108]

Известно, что обобщенное дифференцирование разрывной функции приводит к импульсам Дирака (об этом более подробно можно справиться в нриложении В). В результате в правой части соотношения (4.7) придется умножить разрывную угловую скорость на импульсное угловое ускорение, что весьма затруднительно, так как каждый момент разрыва угловой скорости сопровождается импульсом в угловом ускорении. Так, в задаче 4.1 возникнет известная проблема умножения обобщенных функций. В данной ситуации для преодоления этого затруднения используется подход, изложенный в приложении В, в рамках которого по определению полагается [c.72]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...