Электромагнитные волны в вакууме

Электрическое и магнитное поля могут существовать не только в веществе, но и в вакууме. Поэтому должно быть возможным распространение электромагнитной волны в вакууме. [c.248]

Можно считать, что в результате подобных экспериментов скорость электромагнитных волн в вакууме известна с весьма большой точностью. Оценка среднего значения этой важнейшей константы, по данным различных авторов, проводилась неоднократно. В 1941 г. был проведен тщательный анализ всех экспериментов и получено значение с - (299 776 4) км/с. [c.46]

Рассмотрение данных табл. 2.1 (полученных для 5893 А — желтый свет) показывает, что в некоторых случаях л < 1. Отсюда следует, что фазовая скорость и с/л в металле больше скорости электромагнитных волн в вакууме. Это нас не должно особенно удивлять, так как хорошо известно, что никаких ограничений для фазовой скорости нет. [c.105]

В согласии с другими физическими оценками фазовая скорость радиоволн в ионосфере оказывается больше скорости электромагнитных волн в вакууме-, в самом деле, [c.146]

Скорость света распространения электромагнитных волн) в вакууме не зависит от места и направления и остается одной и той же во всех инерциальных системах отсчета. [c.447]

СКОРОСТЬ РАСПРОСТРАНЕНИЯ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН В ВАКУУМЕ (СКОРОСТЬ СВЕТА) [c.111]

Скорость Со электромагнитных волн в вакууме приблизительно равна 3-10 м-с . В других средах скорость спета v меньше и может быть определена, если известен г о-казатель преломления Лг [c.141]

Поскольку скорость электромагнитных волн в вакууме известна, то, зная величину п , по (1-45) нетрудно определить искомую скорость распространения излучения в данной среде. [c.36]

Умножая спектральный и полный тензоры напряжений излучения, компоненты которых определяются согласно (1-91) и (1-93), на величину скорости электромагнитных волн в вакууме с, получаем выражение для спектрального и полного тензоров потока излучения (или просто тензоров излучения) и П, имеющих компоненты [c.52]

Трактовка эффекта Доплера существенно зависит от того, можно ли рассматривать лишь относительное движение источника и приемника (как для электромагнитных волн в вакууме) или же необходимо учитывать, кроме того, относительное движение волны и среды (например, акустические волны в газе, жидкости и твердом теле). [c.303]

Соотношения длины электромагнитной волны в вакууме Я, частоты колебаний f к периода колебаний Г [c.15]

Электромагнитная природа света. Существование электромагнитных волн было теоретически предсказано Максвеллом (1862—1864) как прямое следствие из уравнений электромагнитного поля. Скорость электромагнитных волн в вакууме оказалась равной величине 1/ у/ёфо (в современных обозначениях), называемой в то время электродинамической постоянной. Ее числовое значение (3,1 -10 м/с) было получено несколько раньше (1856) из электромагнитных измерений В. Е. Вебера (1804—1891) и Р. Г. Кольрауша (1809—1858). Оно почти совпадало со скоростью света в вакууме, равной, по измерениям И. Л. Физо (1819—1896) в 1849 г., с= 3,15-10 м/с. Другое важное совпадение в свойствах электромагнитных волн и света обусловлено поперечностью волн.- Поперечность электромагнитных волн следует из уравнений Максвелла, а поперечность световых волн — из экспериментов по поляризации света (Юнг, 1817). Эти два факта привели Максвелла к заключению, что свет представляет собой электромагнитные волны. [c.17]

Поэтому все дальнейшие результаты 2 для электромагнитных волн в вакууме справедливы для диэлектрика, но с заменой 8о->е. Это приводит лишь к изменению скорости волн. Из уравнений (2.8) и (2.9) с заменой Ео-> е для скорости электромагнитных волн в диэлектрике получаем выражение [c.88]

Следовательно, приходим к следующим соотношениям, описывающим эффект Доплера для электромагнитных волн в вакууме [c.445]

Носителями энергии излучения являются электромагнитные волны, в вакууме они распространяются со скоростью света, равной примерно с = ЗОО-Ю ж/сек и характеризуются длиной волны и частотой колебаний V. Перечисленные величины связаны между собой следующим соотношением [c.318]

ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ ВОЛНЫ В ВАКУУМЕ. ИСПУСКАНИЕ ВОЛН. [c.11]

Подчеркнем, что скорость электромагнитных волн в вакууме не зависит от частоты. [c.17]

Инвариантность фазы (и/—кг) относительно преобразований Лоренца позволяет рассматривать это выражение как скаляр ное произведение 4-векторов четырехмерного радиуса-вектора t г) и четырехмерного волнового вектора (со/с, к), пространственной компонентой которого служит трехмерный волновой вектор к, а временной — частота волны со, деленная на с. Для электромагнитной волны в вакууме к=ы/с. поэтому четырехмерныи в л овой вектор имеет нулевую инвариантную длину. [c.411]

Какие причины вызывают изменение периода принимаемых сигналов при движении источника или приемника В чем состоит главное отличие эффекта Доплера для электромагнитных волн в вакууме и для волн в среде С чем связано возникновение поперечного эффекта Доплера [c.412]

Какие свойства и характеристики плоской электромагнитной волны в вакууме изменяются при переходе в другую систему отсчета и какие остаются без изменения Дайте обоснование инвариантности фазы. [c.412]

НИЯ электромагнитных волн в вакууме. [c.278]

Метр равен длине пути, проходимого плоской электромагнитной волной в вакууме за 1/299792488 долю секунды. [c.33]

А поскольку дисперсионные соотношения для электромагнитных волн в вакууме имеют вид со = ск и а = ск, то [c.82]

Убедимся в общности выражения (63). Мы показали, что оно справедливо для волн тока и напряжения в передающей линии. В пространстве между пластинами передающей линии сосредоточено электрическое и магнитное поля. (Электрическое поле определяется напряжением на пластинах, а магнитное поле — током, текущим вдоль них.) Поэтому магнитное и электрическое поля должны распространяться вдоль линии с такой же скоростью, с какой распространяются волны тока и напряжения. (Поля представляют собой те же волны они изменяются в пространстве и времени и имеют все характеристики, соответствующие волне.) В случае, когда среда — вакуум, скорость равна с. Мы знаем, что с—это скорость любых электромагнитных волн в вакууме, в частности электромагнитных волн, распространяющихся между пластинами передающей линии. Если пространство заполнено средой с постоянными е и л, то скорость волн электрического и магнитного полей (связанных с волнами напряжения и тока) равна с/]/ер. [c.167]

В случае электромагнитных волн в вакууме Е и В имеют одинаковые значения. Поэтому второй член в выражении для лоренцевской силы меньше первого на множитель v/ . Если, например, поле создано обыкновенным источником света или даже очень мощным [c.180]

Фазовая скорость равна с и не зависит от частоты, т. е. электромагнитные волны в вакууме—не диспергирующие волны. [c.194]

Мы увидим, что введение дополнительных координат может означать нечто большее, чем простую замену переменных. Действительно, увеличение числа измерений означает увеличение числа степеней свободы. Например, в трехмерном вакууме электромагнитная волна может быть бегущей волной для одного направления, чисто стоячей для другого и экспоненциальной волной для третьего направления В одномерном случае экспоненциальную электромагнитную волну в вакууме получить невозможно, так как дисперсионное соотношение не может превратиться в соотношение со =—для некоторого диапазона частот. Для получения экспоненциальной волны в одномерном случае нам необходимо наличие граничной частоты, т. е. дисперсионное соотношение должно иметь вид соотношения для ионосферы а) =со +Л2, которое для достаточно низких частот может превратиться в соотношение со = = 0) — [c.299]

Мы покажем, что в трехмерном случаев — это величина вектора, который называется вектором распространения. Таким образом, дисперсионное соотношение для электромагнитных волн в вакууме имеет вид + 1). В некоторых случаях можно заме- [c.299]

П р и мер 1. Электромагнитные волны в вакууме [c.302]

Пример 1. Электромагнитные волны в вакууме. Используя уравнения (16) и (10), ыы находим, что волновая функция для отдельной гармонической составляющей с частотой со и волновым числом к удовлетворяет дифференциальному уравнению [c.303]

Физическая природа граничной частоты для волновода. Предположим, что частота фиксирована, а ширина 6 волновода меняется. Если Ь бесконечно велико, то уравнение (26) переходит в дисперсионное соотношение для плоских электромагнитных волн в вакууме, распространяющихся в направлении +г. Волнам кажется , что они распространяются в передающей линии из плоскопараллельных пластин. Для конечного Ь величина к у (которая равна я/6) не равна нулю. Таким образом, если рассматривать волновую функцию как суперпозицию плоских бегущих волн (мы это всегда можем сделать, даже если имеем чисто стоячую волну), то мы видим, что уменьшение Ь от бесконечности до некоторого конечного значения изменяет волну от чисто бегущей волны, распространяющейся вдоль + 2, до суперпозиции с ненулевой компонентой вектора распространения ку вдоль у. В действительности мы должны иметь две бегущие волны, распространяющиеся в направлениях +у и —у, суперпозиция которых дает стоячую волну вдоль у. Величина к всегда определяется дисперсионным соотношением для вакуума [c.306]

Классическое уравнение для электромагнитных волн в вакууме. Мы получим дифференциальное уравнение в частных производных [c.318]

Так как фотон 1всегда движется со скоростью электромагнитной волны в вакууме, то, используя известное из теории относительности соотношение массы и энергии Э = тс ), находим значение массы фотона [c.17]

Полное число различных колебаний равно ЗМ — 6, так как из полного числа степеней свободы 3N надо вычесть три поступательные и три вращательные степени свободы твердого тела как целого здесь N — число атомов или ионов в кристалле, причем атомы рассматриваются как материальные точки. Наконец, следует сказать, что для электромагнитных волн в вакууме закон дисперсии — соотношение между частотой v и волновым вектором / — имеет простой вид v = f /2л (множитель с = onst) отсутствует зависимость фазовой скорости от частоты. В противоположность этому, для волн в кристалле закон дисперсии в общем случае не имеет столь простого вида, ибо скорость распространения как поперечных волн и,, так и продольных волн м/ зависит от частоты. [c.255]

Оно связано с наличием в среде собственных, независимых от параметров волны пространственных или временных масштабов. Если в среде нет никаких характерных масштабов (как, например, при распространении звука в воде или электромагнитных волн в вакууме), т.е. нет характерных частот или периодов, то распространяющаяся несинусои-дальная волна искажаться не будет. Дисперсия в этом случае отсутствует и г ф == onst. [c.179]

Сходящиеся волны постоянной скорости. Сюда относятся ударные электромагнитные волны в вакууме и акустические волны сжатия и сдвига расходимость в их фокусе связана с одновременностью прихода туда фронта со всех сторон, что особенно ясно из представления сходящейся волны как суперпозиции плоских волн, использованного Я. Б, Зельдовичем (1957). Если симметрия волны нарушена, то при постоянстве ее скорости это неизбежно расстраивает фокусировку, время встречи волн из нулевого становится конечным, амплитуда не обращается в бесконечность. Таким образом, асимметрия волны в этих случаях устраняет неограниченную кумуляцию, [c.340]

В соответствии с решениями XVH ГКМВ метр теперь определен как, длина пути, проходимого светом в вакууме за интервал времени, 1/299792458 с . Из этого следует, что помимо физической постоянной СИ - магнитной постоянной вакуума с ее точным значением, указанным ранее, теперь в эту систему следует ввести еще две физические постоянные с — скорость распространения плоских электромагнитных волн в вакууме, точно равную с = 299792458 м е электрическую постоянную е вакуума с точным значением, равным [c.15]

Тензор диэлектрич. проницаемости позволяет единым образом трактовать самые различные тины волновых движений в П. Характер этих движений определяется соотношением между частотой колебаний со и характерными частотами Шо, сод и их комбинациями. Так, при частотах, значительно превышающих характерные, е 1,и мы имеем дело с обычными электромагнитными волнами в вакууме. В обратном предельном случае очень малых частот можно получить рассмотренные выше магнитогидродинамич. волны (альфвеновскую и др.). Наконец, вблизи указанных выше резонансов появляется довольно сложная зависимость ш от к, аналогичная аномальной дисперсии в оптике. [c.21]

Так как с не зависит от частоты, то волновое уравнение (17) справедливо для каждой гармонической составляющей, а также для произвольной суперпозиции стоячих и бегущих электромагнитных волн в вакууме. Уравнение (17) представляет собой трехмерное классическое волновое уравнение для недиспергирующих волн. Аналогичное уравнение справедливо для любой другой трехмерной недиспергирующей волны, например звуковой волны в воздухе. Правая часть уравнения (17) представляет собой произведение с на с11у тас1 г)), что иначе можно записать в виде или [c.303]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...