Пузырьки воздушные

Как только гильза и плунжер займут свои предельные положения и из воздушного клапана пойдет масло без пузырьков, воздушный клапан при работающем масляном насосе закрывают и масляный насос выключают. При соединении плунжера подъемника с рамой платформы последнюю немного поднимают вручную. [c.505]

Пузырьки воздушные 70 Пучок коллимированный 192, 201, 204, 217 [c.276]

При пневматическом испытании в сосуды нагнетают сжатый воздух под давлением, которое на 0,01—0,02 МПа превышает атмосферное. Соединение смачивают мыльным раствором или опускают в воду, Наличие неплотности в швах определяют по мыльным или воздушным пузырькам. [c.243]

В. Г. Левичем [25]. Для случая капель это вполне понятно, но для случая пузырьков — неожиданно. Тем не менее данный факт подтверждается и для пузырьков большей устойчивостью водородных и гелиевых пузырьков по сравнению с воздушными в ударных волнах [13]. [c.258]

Рис. 5.6,1. Изменение радиуса а воздушного пузырька в воде (п = 0,1 мм, р, = 1 бар), теплоты О, отданной в жидкость, распределения температур внутри пузырька в различные моменты времени после мгновенного повышения давления жидкости от Pj = 1 бар ДО Ре = 2 бар. Моменты времени lat = О а Ш = 2я соответствуют состояниям А и В — е последовательным состояниям максимального сжатия пузырька.

Недостатками их являются чувствительность к колебаниям режима, необходимость дополнительной насосной установки, тщательной фильтрации масла и сепарирования воздушных пузырьков. [c.443]

Рис. 6.17. Изменение основных характеристик системы после подключения к гидравлическому стенду воздушного пузырька (образец 4, G = 0,254 кг/ (м с), q = 8 10 Вт/м ). Обозначения см. на рис. 6.14

Например, для воздушных пузырьков в воде прп температуре 20 "С справедливо [17] Рр/р.=0.019 рр/р=0.0012, тогда [(Рр/р) (рр/р)] " 0.0048. [c.48]

Следует отметить, что несжимаемая жидкость имеет только один коэффициент вязкости, так как по определению не происходит изменения объема. При анализе жидкости, содержащей малые объемы пузырьков воздуха, Тейлор [789] учитывал сжимаемость воздушных пузырьков путем введения второго коэффициента вязкости Он рассматривал уравнение движения сферического пузырька в вязкой жидкости в виде [c.231]

Перегрев жидкости является необходимым условием кипения без перегрева возникновение паровых пузырьков в чистой жидкости невозможно. При наличии в жидкости растворенного воздуха или других газов испарение происходит в воздушные пузырьки, вследствие чего действие сил поверхностного натяжения оказывается компенсированным и не сказывается на кипении, в частности не приводит к заметному перегреву жидкости. [c.224]

Рис. 5.6. Опытные кривые зависимости скорости всплытия воздушных пузырьков в дистиллированной воде (кривая а) и в минеральном масле (кривая б) (кривая в — по формуле (5.33))

На рис. 5.10 показано сопоставление формулы (5.31) с опытными данными по всплытию воздушных пузырьков в маловязких жидкостях (значения безразмерного параметра 1/Ка лежат в пределах —11 —9 [c.217]

При построении приближенных моделей необходимо учитывать несколько важных особенностей анализируемой задачи. Прежде всего паровой пузырек на стенке, несмотря на внешнее сходство, вовсе не аналогичен воздушному шару, привязанному за нитку ко дну сосуда с водой (хотя такая аналогия и кажется естественной). По существу у пузырька нет каких-либо механических связей с твердой стенкой, кроме поверхностного натяжения на линии контакта трех фаз. Ясно, что роль поверхностного натяжения совершенно ничтожна в случае крупных пузырьков, характерных для низких приведенных давлений (больше числа Якоба). Кроме того, поверхность пузырька легко изменяет свою форму локальный импульс давления (например, за счет турбулентных пульсаций), воздействующий на участок поверхности пузырька, не передается центру масс пузырька, но может изменить его форму. В экспериментах наблюдали как расположенный в жидкости вблизи стенки термометрический проволочный зонд свободно входит в паровой пузырек, не влияя на его эволюцию (фактически пузырек растет, не замечая малого в сравнении с его размером твердого препятствия). Ясно, что в случае с воздушным шариком ситуация совершенно иная. [c.273]

Рис. 2.5.3. Изменение радиуса а воздушного пузырька в воде аа = 0,1 мм, Ро = 0,1 МПа), его среднемассовой температуры <7 > и чпсла Нуссельта Nu2 во времени при расширении пузырька после мгновенного падения давления жидкости Рос вдали от ро до р<, кривые 1, 1, 1" —для ре = 0,01 МПЛ, кривые 2, 2 2" — для Ре = 0,02 МПа, кривые 3, 3, 3" - для ре = 0,03 МПа

Рис. 6.4.4. Изменение температуры, )аза, радиуса пузырьков, давлений и скоростей фаз в стационарной ударно волне с осциллирующей структурой (Do = 51 м/с, = 3,3) в смеси рас вора 1 1 глицерина с водой с воздушными пузырьками (ао = 1,5 мм, го = 0,042, рц = 0,036 МПа)

На водотоках при больших скоростях наблюдается насыщение потока воздухом такой насыщенный воздушными пузырьками поток называют аэрированным потоком. Присутствие воздуха в аэрированном потоке улучшает работу быстротока, увеличивая глубину потока по сравнению с расчетной и несколько замедляя его скорость. Глубину аэрированного потока определяют по формуле ка 1 + е)Н, где А —глубина неаэрированного потока е — степень насыщения потока воздухом. [c.126]

В воде обычно содержится растворенный воздух. Как известно, при понижении давления он начнет выделяться, в результате чего образуются воздушные пузырьки. Это вызывает нарушение сплошности потока. Если давление понизится до давления насыщенных паров воды, то начнется образование пузырьков, заполненных насыщенными парами воды и частично воздухом. [c.14]

Воздушные пузырьки в воде % ванилине + [c.53]

Будем далее рассматривать движение жидкой капли в жидкости поведение пузырька газа в жидкости или капли в воздушной среде будет аналогичным. [c.265]

Повышенная пульсация давления в области А в некоторых случаях может вызвать опасную вибрацию затвора. С тем чтобы снизить вакуум, а также вибрацию затвора, в область А по особому аэрационному каналу В подводят воздух, который, смешиваясь с водой (в виде отдельных пузырьков ), создает непосредственно за затвором воздушно-водяную смесь эта смесь, являясь сжимаемой, обусловливает снижение вибрации затвора (пузырьки воздуха являются как бы компенсаторами, демпферами). [c.227]

Максимальному разрушению металлические конструкции подвержены в прибрежной зоне, где интенсивно действует прибой и вода переносит много песка, гальки и воздушных пузырьков на высоте 0,2-1,0 м над уровнем моря. Скорость коррозии здесь достигает 0,4-0,8 мм в год. Особенно интенсивно корродируют участки, расположенные с теневой стороны, где менее благоприятны условия для испарения влаги. Сильному коррозионному разрушению подвержены сварные швы и околошов-ные зоны, имеющие меньшую коррозионную стойкость из-за неоднородности состава и структуры шва, наличия в нем шлаков и газовых включений, а также остаточных сварочных напряжений, величина которых может достигать предела текучести. Коррозионное разрушение этих зон [c.16]

При наличии в жидкости растворенного воздуха или других газов испарение происходит в воздушные пузырьки, вследствие чего действие сил поверхностного натяжения оказывается компенсированным и не сказывается на кипении, в частности не приводит к заметному перегреву жидкости. [c.215]

Один из вариантов метода предполагает погружение стандартно подготовленных труб в морскую воду, где они подвергаются действию струи морской воды, содержащей пузырьки воздуха. Коррозионное сопротивление удару может быть также оценено в испытаниях, в которых поток воздушных пузырей направляется на поверхность испытываемого образца, погруженного в морскую воду или в раствор хлорида натрия. [c.180]

При малых значениях сро (ДЛя рассматриваемого на рис. 5.8.1 случая воды при Ра = бар фо = 200р) кривые зависимости Л(а) приближаются к предельной кривой, соответствующей фо = О, т. е. отсутствию фазовых переходов, а при фо 0,04 (что для коэффициента аккомодации соответствует р< 0,2-10 ) практически совпадают с ней. Кривая фо == О характеризует затухание пульсаций только за счет тепловой диссипации и она приближенно характеризует Л< ) (а) для случая пульсаций воздушного пузырька в воде. Эта кривая имеет характерный максимум, так как колебания крупных газовых пузырьков с Uq 10 мм происходят практически адиабатически, а очень мелких с о 10 мм — изотермически и в обоих предельных случаях тепловая диссипация отсутствует. [c.303]

Для определения устойчивости системы к внешним возмущениям проведены специалыше эксперименты. К иэмерителыюму стенду между создающим больщой перепад давлений регулирующим вентилем и образцом через вентиль подключался заглушенный с другого конца отрезок прозрачной толстостенной пластиковой трубки, в котором находился воздушный пузырек объемом - 1,6 см при атмосферном давлении. После достижения стационарного режима с полностью сухой внешней поверхностью вентиль открывался и отрезок трубки с воздушным пузырьком подключался к стенду. Начиная с этого момента (т = О с), изменение характеристик системы изображено на рис. 6.17. Здесь же условно показано и изменение расхода охладителя G через образец. [c.151]

Примерно в течение 20 с основная доля подаваемой жидкости поступает на заполнение объема сжимаемого воздушного пузырька. Расход охладителя через образец резко падает, температура возрастает во всех его точках, в том числе и на внутрашей поверхности, где она значительно превышает температуру насыщения е°. Охладитель закипает до входа в образец с образованием паровой прослойки. При этом на расстоянии 3 мм до входа температура его выше Г - пар перегрет даже здесь. Важно отметить, что в этот момент резко возрастает и давление перед стенкой в результате испарения жидкости до входа в нее. После сжатия воздушного пузырька весь подаваемый в стенд охладитель поступает к образцу и постепенно вдавливает в него паровую прослойку. Примерно через 12 мин все параметры системы возвращаются в исходное состояние и больше колебаний не наблюдается. После этого отрезок линии со сжатым воздушным пузырьком отключается от стенда. [c.151]

Рассмотрим условия применимости соотношения (6. 1. 33). Напомним, что уравнение (6. 1. 1) и выражения для компонент скорости (6. 1. 5), (6. 1. 6) справедливы для сферических пузырьков газа при безотрывном обтекании их жидкостью. Согласно экспериментальным данным [86], эти условия выполняются для пузырьков диаметром до 5 мм. На рис. 78 проводится сопоставление экспериментальных значений средней концентрации целевого компонента, полученных при исследовании массопереноса внутри одиночных пузырьков воздуха диаметром 4.2 мм при поглогцении амлшака водой из воздушно-аммиачной смеси [86], со значениями концентрации (Фр) , рассчитанными по формуле (6. 1. 33) при Е = = 2.1 мм, /3 = 1.67-10 м /с, П(, = 0.25 м/с. Бидно, что отклонение расчетных значений (Ф / р от экспериментальных для пузырьков газа диаметром 4 мл1 не превышает 10 %. [c.243]

Наиболее полное опытное исследование закономерностей всплытия газовых пузырьков в различных жидкостях выполнили Хаберман и Мортон [57]. На рис. 5.6 представлены заимствованные из этой работы зависимости скорости всплытия (U a) воздушных пузырьков в воде ([х = 1 кг/(м с)) и минеральном масле [c.205]

Область 3 характеризуется прямолинейным движением сплющенных в виде эллипсоида вращения пузырей. Наблюдения за воздушными пузырьками в воде показывают, что эта область охватывает значения Re от 300—400 до приблизительно 500 (R 0,6—0,8 мм). По данным Харпера [59], верхняя граница рассматриваемой области для маловязких жидкостей соответствует We = 3,2—3,7. При больших значениях We движение пузырей становится неустойчивым. В работе Хабермана и Мортона нет прямого указания о верхней границе области устойчивого прямолинейного всплывания эллипсоидальных пузырей в вязких жидкостях. На рис. 5.6 эта граница обозначена, исходя из условия We = 3,5. [c.207]

Va J что свидетельствует о преобладапии тепловой диссипации. Диссипация из-за вязкости жидкости может преобладать только в очеаь вязких жидкостях и с очень мелкими пузырьками. Например, для воздушного пузырька в чистом глицерине, вязкость которого в 10 раз больше вязкости воды, при До = 1 мм отношение =0,17. [c.119]

Из сравнения кривых 7, 2 и 5 на рис. 1.6.2, показывающих значения декрементов затухания радиальных или объемных колебаний пузырьков из трех газов углекислого газа, воздуха и гелия (для которых Va -lO" ы /с соответственно равны 1,0, 1,2 и 18), в воде видно, что при прочих равных условиях пульсации гелиевых пузырьков будут затухать гораздо быстрее, чем воздушных п пузьцрьнов с углекислым газом. Этот факт, несмотря на то, что оп следует из решения математической задачи, которое не- [c.119]

Приведем одну оценку, которая наглядно иллюстрирует роль двух рассматриваемых причин диссипации в пузырьковых смесях. Для воздушного пузырька в воде уже нрн > 0,3 10 мм вклад тенлово11 днссинации на порядок превышает вклад диссппацни из-за вязкости жидкости (воды) > 10. Таким [c.126]

В очень вязких жидкостях может преобладать диссипация радиального движения пузырька из-за вязкости кидкости над тепловой дпссинацпей. В частности, для воздушного пузырька в глицерине прп нормальных условиях (ро 10 Па, 20°С) при 0= 1 мм имеем < 0,17. [c.126]

Отметим, что в рамках схемы б условие дробления задается динамическим напором в газовой фазе. Для случая капель это вполпо понятно, но для случая пузырьков кажется на первый взгляд парадоксальным. Тем не менее данньи факт подтверждается и для пузырьков больше УСТ01П1ИВ0СТЫ0 водородных и гелиевых пузырьков по сравнению с воздушными в ударных волнах (см. 8 гл. 6). [c.163]

Рпс. 2.5.4. Изменение показателя политропы к и чпсла Нуссельта NUj во времени при экспопепцпальпом сжатии (см. (1.6.40) воздушного пузырька в воде (яо = 1 мм, Ро = 0,1 МПА, А = —10 ) для двух показателей крпвые 1, 1, Г — для oj = 5500 с , кривые 2, 2, Г-для й) =1100 с- [c.189]

Рис. G.45. Изменение температуры гааа, радиуса пузырьков, дап-лепий и скоростей фаз в стационарной ударной волне с моиоюп-пой структурой Т>а = 66 м/с, Ре = 1,32) в растворе глшдерина с водой (1 1) с воздушными пузырьками (Я-о = 1, 1 ми, 20 = = 0,02.5, ро = 0,09 МПа)

Подготовленная поверхность свай обворачивается полиэтиленовым листом. Листы необходимо обматывать с натяжкой, в противном случае полная прилипаемость полиэтиленовых листов к сваям нарушается. Такое явление окажется самым нежелательным, так как под покрытием могут образоваться воздушные пузырьки — источники зародышей коррозии. [c.134]

Важным рабочим свойством жидкости для гидравлических систем является зависимость вязкости от давления. Значительные изменения вязкости происходят при высоких давлениях, а при существующих рабочих давлениях в гидросистемах значительного изменения вязкости не происходит. От вязкости рабочей жидкости зависит ее смазочная способность. Вязкость ясидкости должна мало изменяться в зависимости от колебаний температуры. Хранение жидкости при изменяющихся температу]зах не должно приводить к выпадению или вымораживанию ее компонентов. Жидкость не должна воздействовать на материалы, из которых изготовлены элементы гидросистем (металлы, пластмассы, резина и т. п.). Жидкость должна обеспечивать хороший теплоотвод. При работе гидросистемы рабочая жидкость переносит тепло от нагретых частей к холодным. Это одна из дополнительных функций, которую выполняет рабочая жидкость. Жидкость должна имет]) высокий модуль объемной упругости. Чем выше модуль объемно] упругости, тем меньше с увеличением давления будет сжиматься жидкость. От модуля упругости жидкости зависит точность работы гидросистем. Модуль упругости рабочей жидкости резко снижается при наличии в ней пузырьков воздуха. Жидкость должна быть мало летучей. Желательно, чтобы жидкость имела низкое давление насыщенных паров и высокую температуру кипения. Жидкость должна иметь малую вспенива-емость. Обильное вспенивание является причиной ненормальной работы гидросистемы, образования воздушных мешков. [c.9]

Ладыженский Р., М. Исследование движения воздушного пузырька в воде при высоких значениях Re.— ЖПХ , 1954, т. XXVII, вып. 1. [c.288]

Низкая прочность композитов во влажном состоянии может быть также связана с пористостью, образовавшейся в результате попадания воздуха в материал при его изготовлении. При действии на1грузки существование таких воздушных полостей приводит к появлению внутренних трещин и тем самым создается возможность проникновения влаги в материал. Наличие больших пустот, размеры которых в несколько раз превосходят размеры волокон, довольно частое явление в композитах, однако его можно избежать, принимая соответствующие меры при изготовлении материала. Следует отметить, что образование микрополостей происходит при всех методах изготовления композитов в процессе пропитки связующим прядей волокна или ткани [9]. При умеренных скоростях пропитки смола не успевает полностью вытеснить воздух, находящийся между волокнами, и в материале остается большое количество воздушных пузырьков диаметром, сравнимым с диаметром волокна. Захват таких микропустот нельзя предотвратить, однако их количество можно существенно уменьшить [45]. Из табл. 4 видно, что при снижении содержания пустот значительно улучшаются усталостные характеристики ком1позитов. [c.112]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...