Температура средняя термодинамическая

Температура средняя термодинамическая 43 [c.465]

Формулы (4.5) —(4.7) находятся в согласии с одним из результатов, полученных в 3.5 в условиях термодинамического равновесия, т.е. при одинаковой температуре, средняя энергия колебания атомов твердого тела = ЗТ вдвое выше средней энергии поступательного движения молекул газа Uf = AT. В 3.5 мы установили также, что среднее значение любого вклада в энергию, квадратичного по одной из координат или по одной из компонент импульса частицы, в равновесном состоянии одно и то же. При нормальных условиях величина этого вклада Uq дается формулой [c.77]

Дополним это уравнение выражением баланса энтропии, которое является следствием второго за]<она термодинамики. В рассматриваемой системе, где источник теплоты изменяет свое состояние при средней термодинамической температуре Тср, а окружающая среда имеет постоянную температуру То, суммарное изменение удельной энтропии равно алгебраической сумме изменений удельной энтропии источников теплоты и потока [c.143]

Большое внимание в учебнике уделено циклам тепловых двигателей и холодильных установок, что необходимо для последующего изучения специальных курсов. Введение понятия средней термодинамической температуры подвода (отвода) теплоты позволило современными более наглядными методами и в полном соответствии с духом термодинамики (с ее вторым началом) выполнить анализ термодинамических циклов тепловых двигателей. [c.4]

В процессах подвода (или отвода) теплоты температура рабочего тела в общем случае изменяется, поэтому удельную теплоту определяют по формуле (3.34) через интеграл. В анализе идеальных циклов весьма удобным оказывается использовать такую среднюю температуру Т подвода (отвода) теплоты, которая, будучи умноженной на приращение энтропии в процессе, позволяет найти удельное количество теплоты 1,2 = 7 (Sa —Sj). Величина Т носит название средней термодинамической температуры. [c.37]

Средняя термодинамическая температура равна отношению удельной теплоты, сообщаемой рабочему телу в процессе, к приращению его удельной энтропии, т. е. [c.38]

Воспользовавшись уравнением (6.12) и выражением = = с Т — Т ), можно для введенной в 3.7 средней термодинамической температуры по формуле (3.35) Т = 2/(52— Sj) получить следующее выражение, справедливое для процессов при постоянной удельной теплоемкости [c.67]

Далее через точки контура основного цикла, отвечающие средним термодинамическим температурам (3.35) подвода и отвода теплоты в каждом элементарном цикле, проводим обратимые изотермы. [c.111]

Увеличивая неограниченно число адиабат п, получаем бесконечное множество элементарных циклов Карно. При этом температуры начала Т и конца Ti подвода теплоты и средняя термодинамическая температура Г, подвода теплоты будут отличаться на бесконечно малую величину. Поэтому их можно принять одинаковыми и равными Т, т. е. Т = ГГ = Т, = Т,. [c.112]

Обратимся к рис. 16.1, на котором изображен произвольный обратимый цикл a-b- -d. Максимальная температура цикла Т , минимальная Tj- Средняя термодинамическая температура подвода теплоты 7 i, отвода Т. Тогда [c.229]

Средняя термодинамическая температура подвода теплоты в цикле Ренкина определится из равенства [c.251]

Физические параметры в этой формуле отнесены к средней термодинамической температуре газа Гг в рассматриваемом сечении. Определяющим размером является внутренний диаметр трубы. В критерий Рейнольдса входит средняя в данном сечении скорость газа. [c.254]

Принятое направление в теплотехнике — внедрение высоких параметров пара для повышения к. п. д. установок — требовало новых научных исследований. В 1939 г. советские ученые внесли ценный вклад в теоретические основы теплотехники было предложено уравнение состояния водяного пара, проведено исследование регенеративного цикла, разработана методика сравнения циклов двигателей внутреннего сгорания и введено понятие о средней термодинамической температуре. [c.43]

Термодинамический выигрыш подогрева питательной воды основывается на том, что при высокой ее температуре среднее значение т)к (Т), распространенное на весь процесс подвода тепла, будет выше. На рис. 28 показан достижимый выигрыш при бесконечно большом числе ступеней регенеративного подогрева. [c.105]

В предыдущем параграфе было выяснено, что повысить термодинамический к. п. д. цикла паросиловой установки можно путем повышения начального давления пара или повышения температуры его перегрева. Наибольшее повышение экономичности достигается одновременным увеличением обоих этих начальных параметров, а не только одного из них. Так, например, если средним начальным параметрам пара в 30 ата и 400° С соответствует термодинамический к. п. д. 0,367, то при высоких параметрах пара (90 ата и 480° С) термодинамический к. п. д. составляет 0,419. Таким образом, при переходе на высокие параметры пара со средних термодинамический к. п. д. цикла паросиловой установки увеличивается примерно на 14 /о. Расчеты показывают, что столь большой эффект в повышении экономичности с увели- [c.182]

Го.с = бо.с (1 То Та.с) потеря эксергии в камере печи вследствие теплообмена с внешней средой, здесь суммарный отвод теплоты в окружающую среду (принимается по энергетическому балансу), кВт Тс - температура внешней среды Гп.с — средняя термодинамическая температура продуктов сгорания [c.23]

Теперь воспользуемся тем, что микроканонический и канонический ансамбли термодинамически эквивалентны друг другу. В данном случае это означает, что энтропия микроканонического ансамбля S H) N V) практически равна энтропии канонического ансамбля S T, N, V), если средняя энергия U = (Я) и температура связаны термодинамическим уравнением состояния U = U T N V). Тогда с учетом термодинамических соотношений [c.70]

Давление греющего пара выбирается таким образом, чтобы температура насыщения была равна или на 5— 10° С выше в — температуры питательной воды на выходе из подогревателя. Средняя разность температур теплообмена с достаточной точностью определяется как разность между средней термодинамической температурой пара Гп и средней термодинамической температурой [c.215]

Отметим еще раз, что эта температура характеризует только среднее (термодинамическое) состояние внутренних степеней сво- [c.601]

Хотя очень часто в каждой ячейке в силу имеющейся неоднородности температур и отсутствует термодинамическое равновесие даже в пределах фазы, будем считать, что можно ввести средние температуры фаз [c.189]

Рассмотрим газ, состоящий из одинаковых атомов. Согласно теории Бора каждый из атомов может находиться в определенном стационарном состоянии 1, 2, 3,. .. и характеризоваться своим значением энергии Е], 2, 3,. ... Среднее значение атомов, находящихся в состоянии 1 и обладающих энергией ,, называется заселенностью уровня I. Заселенность уровня зависит от внешних условий. Если, например, газ находится в состоянии термодинамического равновесия при температуре Т, то заселенность определяется распределением Больцмана [c.142]

Температура реактора tp определяется предельно допустимой температурой ядерного горючего и представляет собой среднее значение температуры в центре тепловыделяющих элементов реактора. Средняя разность температур теплоносителя и рабочего тела е зависит главным образом от рабочего тела термодинамического цикла. [c.592]

Термический к.п.д. цикла Карно выражается формулой (8.4) т с = 1 — rj/Tj. Термический к.п.д. произвольного цикла (8.2) т] = = 1 —IQsI/Qi- Количество подведенной теплоты Qj равно произведению средней термодинамической температуры на приращение энтропии = TjAS аналогично Qa I == T AS. [c.114]

Цикл, состоящий из двух изотерм, проведенных при средних термодинамических температурах и Т. , и двух адиабат, проведенных при значениях 5 = onst и Sj = onst, равных наименьшему и наибольшему значениям энтропии в заданном цикле, называется эквивалентным циклом Карно (эквивалентным данному гщклу по размеру работы и по эффективности превращения теплоты в работу). [c.114]

Как видно из рисунка, средняя термодинамическая температура подвода теплоты в цикле с изохорио-изобарным (смешанным) подводом теплоты 7 с больше, чем в цикле с изохорным подводом теплоты но меньше, чем в цикле с изобарным подводом теплоты П., а средняя термодинамическая температурка отвода теплоты для всех циклов одинакова. Следовательно, TjTip и [c.237]

Рассматриваемый цикл можно разбить на два цикла обычнвш цикл Ренкина 3-1 -1"-1-2-3 и цикл 2-а-Ь-с-2. К. п. д. цикла с промежуточным перегревом пара будет выше tjr, если средняя термодинамическая температура подвода теплоты в цикле 2-а-Ь-с-2 будет выше, чем в цикле 3-1-1-I-2-3. [c.251]

Химически реагирующая газовая смесь N2O4 достаточно полно исследована [53], позволяет организовать термодинамический цикл с конденсацией рабочего тела и сжатием его в жидкой фазе. При температуре конденсации 18—22° С давление составляет (1,2- 1,4) 10 Па. Благодаря эндотермическим реакциям средне-термодинамическая температура подвода тепла при заданной максимальной температуре цикла получается более высокой по сравнению с недиссоциирующими газами. Экзотермические реакции при охлаждении соответственно понижают температуру отвода тепла. [c.32]

Среднюю термодинамическую температуру нагретого воздуха и продуктов сгорания рассчитывали по балансу тепла в предположении,что поток находится в состоянии равновесия.Для измерения э.д.с. термопар применялся цифровой вольтамперметр. Тешература поверхности трубок определялась расчетным путем из баланса тепла,отдаваемого трубкой калориметрической воде,при этом теплообмен в трубе определялся по известными критериальными згвисимостями.В проведенных экспериментах температуру поверхности трубок поддерживали в пределах 400-600 К. [c.125]

Здесь мартенситное превращение рассматривается как фазовый переход первого рода [172], в результате которого образуется макроскопи- чески однородная, монокристаллическая, однодоменная и неискаженная фаза. При этом состояние системы характеризуется удельным термодинамическим потенциалом <Ра = <р (Т,Р ), являющимся функцией температуры Т, давления Р (в общем случае вместо Р следует использовать тензор напряжений и внутреннего параметра — собственной деформации мартенситного превращения е [172], Если величины Т,Р представляют независимые параметры состояния, то равновесное значение Со = о( параметра мартенситного превращения фиксируется условием равновесия д<р /д р = О, причем для его устойчивости требуется д щ/де ,р > О [17]. Данный подход позволяет представить характерную черту мартенситного превращения — сосуществование фаз. В этом случае неоднородность системы, характеризуемая координатной зависимостью определяется средним по объему кристалла е(,(г)р, которое, очевидно, сводится к объемной доле мартенситной фазы р. В макроскопическом приближении средний термодинамический потенциал неоднородной системы = <Ра(Т, Р, (,(г)) имеет вид [c.182]

Температура. Средняя кинетическая энергия хаотического движения молекул характеризует температуру газа. Чем интенсивней движутся его молекулы, т. е. чем больше кинетическая энергия хаотического движения, тем выше температура. В Международной системе (СИ) в качестве единицы температуры принят кельвин (К). По термодинамической шкале один кельвин равен 1/273,15 части тройной точки боды. Тройной точкой называется температура, при которой все три фазы вещества (твердая, л<идкая и газообразная) находятся в равковесии. [c.91]

Если обозначить абсолютную температуру конденсации через Тк и среднюю термодинамическую температуру подвода тепла к водяному пару через 71ср, получим [c.344]

Отмстим еще раз, что эта температура характеризует только среднее (термодинамическое) состояние внутренних степеней свободы молекул системы, которые сами по себе продолжают совершать трансляционное движение, характеризующееся всегда положительной температурой, меньшей бесконечности. Вся система в целом, конечно, равновесной не является. Наличие двух температур (их может быгь в принципе и больше), характеризующих разные типы движения (как бы дце разные, но пространственно совмещенные термодинамические [c.277]

Нетрудно показать, что контур линии при таком уширении будет гауссовским. Доплеровская ширина спектральной линии б д зависит от длины волны излучаемого света и пропорциональна V т/м, где Т — термодинамическая температура гаал, М — его молярная масса. Она в среднем более чем на два порядка превышает естественную ширину спектральной линии, обуслов ленную процессами излучения. В грубом приближении можно [c.232]

Изложенная термодинамическая картина возбуждения и распада возбужденного ядра должна быть уточнена в то>1 смысле, что нуклоны в ядре образуют не обычный газ, а вырожденный ферми-газ, о чем указывалось в 30. В таком вырожденном ферми-газе часть нуклонов заморожена . Поэтому энергия возбуждения распределяется не между всеми нуклонами ядра, как мы принимали выше, а лишь между незамороженными нуклонами. Чем меньше в ядре таких незамороженных нуклонов, тем выше будет температура. Однако по мере ув еличения энергии возбуждения происходит размораживание нуклонов ядра, т. е. нуклоны с заполненных уровней подымаются на более высокие пустые энергетические уровни. Поэтому число нуклонов Л/, между которыми происходит распределение энергии возбуждения, возрастает пропорционально ]/S- Внутриядерная температура пропорциональна средней энер- [c.279]

Обработка опытных данных по среднему коэффициенту теплоотдачи между воздухом и сферой в условиях вынужденного движения, выполненная Каванау в соответствии с формулой (11.29), позволила получить ф = 2,63. Опыты проводились в потоке газа при М = = 0,1 — 0,69 и Re = 1,75— 124. При обработке опытных данных коэффициент теплопроводности определялся по адиабатной температуре стенки, а остальные физические параметры — по термодинамической температуре потока. Определяющий размер — диаметр сферы. [c.402]

Допустим, что может быть осуществлен механизм, например, поршень с кривошипом, который приводится в одностороннее движение флуктуациями плотности среды, находящейся в цилиндре под поршнем. При помощи такого рабочего механизма можно было бы извлекать из среды, находящейся в термодинамическом равновесии (т. е. имеющей повсюду одинаковую температуру), положительную работу. Легко убедиться, что в действительности осуществление подобного механизма невозможно. Это ясно, поскольку сам рабочий механизм, так же как и среда, подвержен в силу своей молекулярной структуры флуктуациям. Флуктуации плотности среды и дгеханизма независимы н будут происходить в различные мо.менты времени в разных направлениях, так что если под действием флуктуаций среды поршень сместился вверх, то через некоторое время из-за собственных флуктуаций он сместится вниз, в результате чего среднее по времени смещение поршня окажется равным нулю. Поэтому будет равна нулю и работа, произведенная поршнем. Следовательно, использовать флуктуации для создания вечного двигателя второго рода невозможно и утверждение второго начала термодинамики о неосуществимости вечного двигателя второго рода сохраняет свою силу и при статистическом рассмотрении физических сил. [c.95]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...