Спектр аргона

Рис. 5.6. Спектр аргона, возбуждаемый протонами .-=4 Мэв (без поправок на чувствительность приемника и коэффициент отражения решетки). I — р = Ш юр, 2 —р = 50 гор.

Газовый лазер на аргоне генерирует излучение с длинами волн Х = 0,4880 мкм и i,2 = 0,5145 мкм в видимой сине-зеленой части спектра с мощностью излучения до 150...500 Вт в непрерывном режиме. [c.122]

Широкое применение нашли ртутные лампы, обладающие свойством создавать как линейчатые, так и сплошные спектры с заметной интенсивностью линий. Ртутная лампа представляет собой баллон из стекла или кварца, наполненный инертным газом (например, аргоном) и парами ртути в малых количествах (несколько миллиграммов). Под действием разряда инертного газа внутри лампы, возникшего при зажигании, возбуждаются пары ртути и наблюдается их свечение. Давление паров ртути внутри лампы высокого давления достигает примерно 700 мм рт. ст. Эти лампы дают в основном яркий линейный спектр в видимой и ультрафиолетовой областях. [c.377]

Большим шагом вперед в деле улучшения осветительной техники явилось предложение Лэнгмюра (1913 г.) наполнять баллоны ламп нейтральным газом, например азотом или, еще лучше, аргоном давление газа достигает примерно /3 ат, и присутствие его сильно замедляет распыление волоска, что позволяет увеличить температуру нити до 3000 К и больше без заметного сокращения срока службы лампы (около 1000 час). При этом сильно повышается световая отдача. Однако общий коэффициент полезного действия лампы равен отношению энергии полезной части спектра к общей энергии, питающей лампу, т. е. приходится учитывать не только потери на невидимое излучение, но также на теплопроводность и конвекцию. Последние виды потерь сильно увеличиваются при заполнении колбы лампы газом, так что газонаполненные лампы в смысле увеличения к. п. д. не имели бы преимущества перед пустотными, хотя свет их был бы приятен для глаз, ибо он ближе подходит к составу дневного ( белого ) света. Уменьшения потерь на охлаждение можно достигнуть, заменив прямой волосок тонкой спиральной нитью, отдельные витки которой обогревают друг друга. Именно так и осуществляются современные экономические лампы накаливания, к. п. д. которых значительно выше, чем у пустотных ламп. [c.708]

Основным механизмом возбуждения и ионизации атомов в полом катоде являются неупругие столкновения с электронами. Заметную роль в ионизации, а в ряде случаев и в возбуждении атомов исследуемого вещества, могут также играть соударения с возбужденными атомами инертных газов, находящихся в долгоживущих (метастабильных) состояниях. Гелий обладает наиболее высоким потенциалом возбуждения (19,8 эВ) и потенциалом ионизации (24,6 эВ). Вследствие этого средняя энергия электронов, характеризуемая электронной температурой, в разряде с гелием выше, чем с другими инертными газами. Поэтому в разряде с гелием удается получать спектры трудновозбудимых элементов и их ионов. Наоборот, в случае легковозбудимых элементов лучшие результаты дает использование более тяжелых газов, например аргона, поскольку они вызывают более интенсивное катодное распыление. [c.74]

Первоначально снимите несколько спектрограмм при разных давлениях газа (гелия или аргона) в диапазоне от 50 до 400 Па. Силу тока поддерживайте постоянной ( 50—100 мА). Затем сфотографируйте спектры при разной силе тока и постоянном давлении. Давление установите вблизи оптимального для линии лития 670,78 нм (последнее оценивают путем визуального сравнения снятых спектрограмм). Силу тока изменяйте от 20 до 100 мА через 20 м А. [c.86]

Короткие, интенсивные, узкополосные лазерные импульсы являются хорошим средством для возбуждения молекул на определенные энергетические уровни. Энергия возбуждения может расходоваться либо на излучение (флуоресцирующая эмиссия), либо на поглощение возбужденными частицами (двойная резонансная спектроскопия). На рис. 130 показан спектр флуоресценции молекулы Ja, возбужденной на длине волны 1 = 5145 А от лазера на аргоне [238]. Полосы, обозначенные 43-0, 43-1 и 43-2, представляют собой резонансно флуоресцирующий контур. [c.220]

На рис. 5 приведен характерный спектр свечения адиабатически сжатого аргона. Линии принадлежат в основном железу, хрому, натрию. Спектр свечения гелия имеет тот же характер, что и аргона. [c.199]

Рис. 5. Спектр свечения аргона

В области спектра, вырезаемого фильтром, содержится несколько полос азота, свет которых попадает на катод фотоэлектронного умножителя, расположенный за светофильтром. Анализ осуществляется по известному методу эталонов, с помощью которого строится график зависимости фототока от концентрации азота в аргоне. Описанный вариант особенно удобен в цеховых условиях и дает возможность контролировать качество очистки аргона от азота непосредственно на газоочистительной установке. [c.159]

При возбуждении свечения в ампуле от генератора (60—75 Мгц, 20 вт) в первый момент в ампуле появляется интенсивный разряд аргона, в котором и разогревается кадмий. Спустя несколько минут после начала свечения пары кадмия достигают достаточной для возбуждения его линии упругости, и яркий спектр пол- [c.63]

Два ионных пучка выходят из одного источника и попадают в два отдельных, симметрично расположенных магнитных анализатора с углом отклонения ионов 180°. Камеры анализаторов соединены друг с другом и откачиваются одновременно двумя диффузионными насосами. Ионы, вышедшие из источника в противоположных направлениях, описывают симметричные траектории и после поворота на 180° в каждом анализаторе попадают на два самостоятельных коллектора. Меняя напряженность поля в зазоре электромагнита каждого анализатора, можно сфокусировать на коллекторы приемников любую пару ионных пучков. Интенсивности ионных токов усиливаются с помощью двух усилительных каналов и измеряются компенсационным методом. Так, например, на первый коллектор можно принять и измерить ток пучка ионов водорода, а на второй — аргона. Кроме того, с помощью компенсационной схемы определяют отношение указанных токов. Этим прибором одновременно с помощью стрелочных измерительных приборов измеряют ионные токи или с помощью самопишущих электронных потенциометров записывают масс-спектры по двум независимым каналам. [c.143]

В работе [759] измеренные спектры оптического поглощения димеров Сга, М02 и СгМо, образующихся в твердом аргоне, сравнивали с предсказаниями вычислений методами ЕН и Ха. Было показано сильное различие электронных структур, даваемых этими методами. Например, ширина d-полосы согласно методу Ха оказалась приблизительно в 5 раз больше, чем следует из расчетов методом ЕН. В то же время экспериментальные и рассчитанные методом Ха положения пиков поглощения света достаточно хорошо согласовывались друг с другом. [c.260]

Эксперимент полностью подтверждает это ожидание [972]. На рис. 136 представлены спектры оптического пропускания осадков аэрозольных частиц Ag диаметром 200 А на кварцевой подложке, полученных путем испарения металла в аргоне а) и остаточно.м воздухе (6). Спектры образцов, приготовленных в аргоне, как правило показывали пик РОП, смещающийся к длинным волнам по мере увеличения плотности осадка (см. рис. 136, а, кривая 2). Иногда удавалось получать кривую с плечом, начинающимся при длине волны плазменного резонанса (рис. 136, а, кривая 1). В то же время спектры образцов, приготовленных в остаточном воздухе, отчетливо показывали наличие одновременно плазменного резонанса и резонанса оптической проводимости, причем с увеличением плотности осадка (в порядке увеличения номера кривой на рис. 136, б) Япр практически пе изменяется, а роп смещается по направлению к длинным волнам. С уменьшением размера частиц, что достигалось путем пониже- [c.306]

Различные цианины сменяли друг друга, и в 1935 г. Меджерс, продолжая работы Миза над карбоцианинами, достиг 13 000 А. Спектр аргона был сфотографирован до полосы 13 008 А, а спектр гелия — до полосы 12 791 А. [c.178]

Твердые вещества имеют широкие полосы поглощения и для накачки целесообразно использовать газоразрядные лампы с широким спектром излучения. Газообразные вещества имеют относительно узкие и весьма интенсивные линии поглощения и возбуждаются нередко с помощью газового разряда в самой активной среде, — т. е. в газе. Для газовой смеси удается получить высокую инверсию населенности при определенном режиме газового разряда. К таким средам относятся смеси гелия и неона, гелия и ксенона, неона и кислорода, аргона и кислорода и др. Обычно газовая среда состоит из двух газов, в которой активным является один из газов, а второй лишь используется для не-, редачи энергии накачки к частицам активного газа например, в ге-лийнеоновом ОКГ в состав смеси входит гелий Не и неон Ne в соотношении 10 I давление составляет 1 мм рт. ст. Источником стимулированного излучения служат атомы неона. Возбуждение достигается либо с помощью высокочастотного генератора, либо с помощью тлеющего разряда в трубке при высоком постоянном напряжении. Возбужденные атомы гелия с большим временем жизни, 1000 мксек, передают при столкновениях свою энергию атомам неона. В смеси азота с углекислым газом излучательные переходы совершаются между уровнями молекул СОз, а возбужденные атомы азота лишь передают свою энергию углекислому газу. В генераторах на аргоне генерация возникает при дуговом разряде в аргоне. Возможно использование и других газов. — [c.223]

Точно также изучение спектра KI и сходных с ним ионов показывает, что в нормальном состоянии самый внешний электрон калия находится на орбите с п 4. В промежуточных элементах, начиная с натрия и кончая аргоном, идет заполнение электронами трехквантовой оболочки. Восемь трехквантовых электронов аргона составляют симметричную группу и обусловливают сходство его физико-химических свойств с неоном. [c.53]

С 11-го элемента периодической системы — натрия — начинается заполнение трехквантовой оболочки. Таким образом, этот элемент имеет вне замкнутых оболочек один электрон, что и обусловливает дублетный характер его спектра, аналогичный спектру лития, а также сходство с литием в остальных физико-химических свойствах. Следующий элемент—магний — имеет вне замкнутых оболочек два электрона 3s, что делает его сходным с бериллием. В последующих элементах идет дальнейшее заполнение трехквантовой оболочки. Так как по принципу Паули в состояниях Зр не может располагаться больше 6 электронов, то заполнение этих состояний заканчивается на 18-м элементе периодической системы — аргоне. Таким образом, аргон имеет вне замкнутых одноквантовой и двухквантовой оболочек еще 8 электронов два Зз-электрона и шесть Зр-электронов. В согласии со сказанным выше, эти 8 электронов приводят к единственному результирующему состоянию и, следовательно, обусловливают полное сходство спектра и прочих физико-химических свойств аргона со свойствами неона. Однако между неоном и аргоном, с точки зрения принципа Паули, имеется существенная разница неоном заканчивалось построение двухквантовой оболочки, в то время как аргоном заканчивается лишь заполнение групп эквивалентных 3s- и Зр- электронов. Согласно табл. 57 с главным квантовым числом л = 3 могут существовать еще 10 электронов с / =2, т. е. в состояниях 3d. Таким образом, аргоном не заканчивается построение трехквантовой оболочки. [c.231]

Однако тот факт, что трехквантовая оболочка оказывается незаконченной у аргона (остаются места в состояниях 3d), сказывается на последующих элементах и служит причиной того, что короткие периоды из 8 элементов, намечающихся во второй и третьей строках таблицы Менделеева, не сохраняются в дальнейшем. Здесь весьма интересные результаты дает изучение спектров ионов all, S 111, Ti IV.....изоэлектронных с К I- Графики [c.231]

Изотопические сдвиги удобнее всего наблюдать на разделенных четных изотопах элементов, которые не обнаруживают сверхтонкой структуры. Такие сдвиги были, например, изучены Герцем [5 ] на смесях изотопов неона Ne2o и Ne s и Копферманом и Крюгером [ ] на смесях изотопов и в которых искусственно отношение изотопов было получено близким к 1 1, В табл, 116 эти экспериментальные данные для нескольких линий неона и аргона сравнены с величиной нормального сдвига, вычисленной по формуле (5), Как видно из таблицы, для линий нейтральных атомов наблюденные сдвиги не сильно отличаются от вычисленных значений для линий ионов наблюденные сдвиги относительно велики. Вообш.е, как правило, линии ионов обнаруживают большие сдвиги, чем линии нейтральных атомов. В некоторых случаях и для нейтральных атомов наблюденные сдвиги сильно отличаются от вычисленных значений Av . Так, для ряда линий видимой части спектра Мо1(Мо — Mo ) сдвиги в среднем равны Av = — 0,0126 см знак — означает, что линии более тяжелого изотопа сдвинуты в красную сторону спектра. Значение Avj, для этих линий получается равным -f-0,0020 [c.558]

Для определения д.тин волн линий рядо.м со спектром исследуемого астр, объекта обычно впечатывается эмиссионный лииейчатьп спектр к.-л. элемента, длины волн линий к-рого хороню известны. Стандартные д-чнны волн определяются по лаб. измерениям спектров >келе-за, ртути, неона, аргона и криптона, В свою очередь, эти стандарты опираются на первичные реперные лаб. измерения длин воли криптона (напр., Я=6057, 802105 А), ртути и кад.чия. [c.128]

При АЭСА растворов в качестве источников возбуждающего света применяют пламя горючих газов (смеси ацетилен — кислород, ацетилен — закись азота и др.), В качестве источников света начали использовать также беззлектродный разряд и особенно индуктивносвязанную плазму. Во всех случаях раствор в виде аэрозоля потоком аргона вводят в зону возбуждения спектра (темп-ра 2500—3000 К в пламёнах и 6000— 10000 К в плазме разряда), где происходит высушивание, испарение и атомизация аэрозоля. [c.617]

Ток, проходяш ий через газ, достигает в лампах с кадмием фирмы Осрам 1,8—2 а при напряжении 220 в. Сначала светится аргон, в разряде которого разогревается кадмий. Через несколько минут упругость паров кадмия достигает достаточного для возбуждения спектра значения и появляются яркие линии кадмия, а линии аргона постепенно ослабевают. [c.60]

Постоянство отношения компонент газа в объеме пробы и в источнике можно легко установить по результатам измерений на масс-спектрометре, сняв следующие зависимости 1) отношение интенсивности ионных токов, например аргона и азота, Jat/Jn , в зависимости от давления этой смеси перед капилляром газонапускного устройства при неизменном положении игольчатого вентиля 2) величину ионного тока какой-либо одиночной линии масс-спектра измеряемой смеси от давления в пробе, также при неизменном положении игольчатого вентиля 3) интенсивность ионного тока одной из компонент в зависимости от общего ионного тока при постоянном давлении в объеме пробы и установке величины общего тока в пучке с помощью регулировки натечки газа в ионный источник игольчатым вентилем 4) отношение интенсивности компонент, полученное регулировкой натечки газа в источник при постоянном давлении газа в пробоотборнике. [c.134]

Эксперименты по совместной конденсации паров Mg и SiOg в атмосфере аргона при полном давлении в 5 Тор, а также в матрице из N2 при Г = 12 К показали, что получаемые аморфные частицы Mg2Si04 размером в несколько сотен ангстрем имеют спектр ИК-поглощения, очень похожий на спектры ИК-поглощения и ИК-радиации межзвездных и околозвездных облаков [351]. При объяснении возникновения и роста частиц сложного состава в космическом пространстве, очевидно, можно обойтись без привлечения концепций критического зародыша и пересыщения паров. [c.130]

Экспериментальные сведения по этому вопросу крайные скудны. По мнению Шульце и др. [51, 7551, существование только одного сильного пика в рамановском спектре кластера Agg свидетельствует о его линейной конфигурации, исключая две другие возможные формы в виде равнобедренного и равностороннего треугольников, имеющих соответственно 2 и 3 активные рамановские моды. Однако, как отметили Московиц и Дилелла [756], это утверждение не доказательно, ибо вообще. молекулы с симметрией равностороннего треугольника обладают очень слабыми асимметричными пиками в рамановском спектре. Более того, одна из рамановских частот кластера Agg согласно ожиданиям должна быть столь низкой, что ее невозможно детектировать в обычных измерениях. Авторы работы [756] наблюдали резонансные рамановские спектры конденсата никеля в твердом аргоне, которые они приписали триметру Nij в виде равнобедренного треугольника с углом при вершине между 90 и 100°. [c.259]

Сопоставление оптических и ЭПР-спектров Ag в твердом аргоне привело Озина [778, 49] к заключению, что уже у агрегации из трех атомов наблюдаемые линии ЭПР наилучшим образом описываются как спиновый резонанс электронов проводимости, характерный для массивного металла. При высокой концентрации серебра после отжига или процесса фотоагрегации образцы показывали спектры ЭПР, у которых оставались только слабые линии, соответствующие сверхтонким компонентам изолированных в матрице атомов Ag, но зато появлялась резонансная линия, обусловленная свободными электронами ( =2,0), интенсивность которой зависела от условий приготовления и обработки образцов. Согласно более ранним исследованиям СРЭП (см., например, [6, 81) этот резонанс, по-видимому, составлен двумя вкладами 1) совокупностью острых линий, связанных с агрегациями скорее молекулярного, чем металлического, типа п — 4-н [c.271]

Изотопы ртути Hg получаются бомбардировкой химически чистого золота мощным пучком нейтронов 1261. Конструкция лампы с изотопом ртути исключительно проста. Колба из специального кремниевого сгекла заполняется I—3 мг изотопа ртути и аргоном при давлении 5 тор. Свечение возбуждается полем высокой частоты (30—100 ЛГгч). Чем выше частота возбуждающего генератора, тем ярче спектр и больше срок службы лампы, В настоящее время использование магнитронных генераторов позволяет получить частоту возбуждения безэлектродного разряда 2700—3000 Шц- [c.63]

ЮТ ультрафиолетовый и рентгеновский участки диапазона спектра частот. Однако первый освоен крайне слабо. Создана часть приборов на аргоне, криптоне и азоте.. Онн излучают в диапазоне волн 0,29...0,33 мкм и имеют очень незначительную мощность. Лишь работы последнего времени показали, что могут быть созданы и лазеры высокой мощности [14]. Для этого пригодны так называемые эксимерные лазеры на аргоне, криптоне и ксеноне. Эти инертные газы устойчивы только в виде одноатомных молекул. Однако некоторые возбужденные состояния Агг, Кгг, Хег могут образовывать связанные состояния, они-то и получили название эксимеров (молекула, устойчивая в возбужденном состоянии,.не связанная в основном состоянии). Эксимеры инертных газов при высоком давлении испускают молекулярное излучение в области вакуумного ультрафиолета и обладают высоким коэффициентом преобразования кинетической энергии в световое излучение. Возбуждение происходит при взаимодействии с быстрыми электродами. На рис. 16 показана последовательность реакций, происходящих в экси-мерном лазере на Хег. Верхнее возбужденное состояние лазерного перехода возникает в результате сложной последовательности соударений, в которой участвуют ионы Хе, Хеа, атомы Хе, молекулярные эксимеры Хег и свободные электроны [c.42]

В первом кристалле KDP образуется вторая гармоника излучения лазера. Во втором кристалле вторая гармоника смешивается с основным излучением, т. е. возбуждается излучение с суммарной частотой 3 oi = 2 oi + oi. Затем в парах кадмия, обладающего высоким коэффициентом нелинейности, генерируется третья гармоника от излучения с длиной волны 0,3547 мкм (т. е. девятая гармоника исходного лазерного излучения). Условие фазового синхронизма Ak = 3ki — йд = 0 может быть выполнено добавлением к парам кадмия, обладающим в этой области спектра аномальной дисперсией, аргона, обладающего здесь нормальной дисперсией. Регистрация излучения с длиной волны 0,1182 мкм производится спектрометром, оптические элементы которого изготовлены из фторида лития (хорошо пропускающего ультрафиолетовое излучение ). [c.285]

С о с т а в с р е д ы при р е з а ih и и в вакууме. Атмосферный воздух имеет следуюш,ий примерный состав (% по объему) азот N2 — 78, кислород О2 — 21, аргон Аг — 1 %, водяной пар Н26 — 1,6. Остальные компоненты (водород Н2, (Неон Ne, гелий Не, криптон Кг) содержатся в очень малых количествах (- 2,5 10 %). При понижении давления ввиду селективности откачки вакуумными насосами и поступления газа через неплотности, а также газоотделения с йнутренних поверхностей и обратной миграции паров масел из насосов в объеме камеры состав газа сильно изменяется. Расшифровка масс-спектра, полученного на времяпролетном масс-спектрометре МСХ-4 при давлении 5-10 Па, дала следующие результаты [c.74]

Газовый лазер, в котором активной средой являются ионы аргона, создает мощное излучение до 1 Вт (этого достаточное чтобы от лазера можно было зажечь спичку) с длиной волны Я=488нм в зеленой области спектра. Лазер состоит из высоковольтного источника питания 1, разрядной трубки 2 с капилляром [c.147]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...