Сечение атома эффективное

Сечение атома эффективное 431, 444, 467 [c.639]

Наиболее прост анализ рассеяния электронов на примесных атомах. В этом случае эффективное сечение рассеяния равно поперечному сечению атома, которое несущественно меняется с температурой и может считаться постоянной величиной. Поэтому (1/п ), где Пд — число примесных атомов в единице объема. [c.458]

Уточним понятие эффективного сечения атома по отношению к данному типу столкновений. Для этого сперва введем понятие о полном сечении атома. Предположим, что узкий пучок частиц, движущихся по параллельным траекториям с одинаковыми скоростями, пронизывает газ, в котором имеется, атомов в единице объема. Пусть в начале пути пучка через единицу его поперечного сечения в единицу времени пролетает Яц частиц. Число столкновений dn, которое частицы испытывают на длине пути пучка dx, можно положить равным [c.430]

Величина = называется эффективным сечением атома [c.431]

Опыты показывают (см. 78), что эффективные сечения, характеризующие неупругие столкновения 1-го рода атомов с нейтральными атомами или ионами, значительны лишь при больших энергиях сталкивающихся частиц эффективные же сечения атомов по отношению к неупругим столкновениям [c.431]

Экспериментальное определение функций возбуждения и эффективных сечений атомов [c.444]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ФУНКЦИЙ ВОЗБУЖДЕНИЯ И ЭФФЕКТИВНЫХ СЕЧЕНИЙ АТОМОВ 445 [c.445]

Формулы (14) и (15) позволяют вычислить эффективное сечение атома водорода, ведущее к переводу его из нормального в п-е состояние. Метод пригоден для быстрых электронов (приближение Борна). Вообще говоря, быстрым можно считать падающий электрон, если его скорость v удовлетворяет условию (г /и) 1, где а — скорость порядка скорости электрона, движущегося внутри атома. [c.470]

Здесь — эффективное сечение атома. — число атомов в единице объема. Отсюда, воспользовавшись формулой (7), получим [c.491]

Законы рассеяния рентгеновских лучей, электронов и нейтронов существенно различны. Рентгеновские лучи рассеиваются только электронами атома, электроны — электрическими полями электронов атома и атомных ядер, а нейтроны, не имеющие электрического заряда, рассеиваются только под действием ядерных сил. Амплитуды рентгеновских лучей, рассеянных атома яи элемента с атомным номером г, примерно пропорциональны Для разных углов рассеяния зависимость амплитуды рассеянных электронов от атомного номера различна, но в среднем амплитуда примерно пропорциональна т. е. зависит от атомного номера рассеивающего элемента в меньшей мере, чем амплитуда рассеянных рентгеновских лучей. Эффективные сечения рассеяния электронов — величины того же порядка, что и действительные сечения атомов, а абсолютные амплитуды рассеяния на 2—3 порядка превышают абсолютные амплитуды рассеяния рентгеновских лучей. Благодаря этому в рассеянии участвуют только тончайшие слои вещества (практически толщиной 10 —Ю" м), в то время как рентгеновскую интерференционную картину дают обычно слои толщиной 10 —10 м. В рассеянии тепловых нейтронов участвуют слои толщиной в несколько миллиметров и даже сантиметров [93, 75]., [c.64]

Вероятность ро зеркального отражения от чисто металлической пленки уменьшается до нуля при покрытии 6 от 0,25 до 0,33 г-атомами, эффективные сечения рассеяния на которых, как было замечено в п. 1, равны (3 4)ял , что приводит к приращению [c.42]

При низких температурах Т 0д) полная энергия фононов пропорциональна Т поэтому число фононов (равное частному от деления полной энергии всех фононов на среднюю энергию фонона, равную по порядку величины кТ) пропорционально Следовательно, для процесса теплопроводности 1/Г , а для процесса электропроводности на основании приведенного выше соотношения Ае-ф а 1/Т . Наиболее простым является рассеяние электронов на примесных атомах. В этом случае эффективное сечение рассеяния равняется поперечному сечению атома, которое несуш,ественно меняется с температурой и может считаться постоянной величиной, поэтому 1/Пд, где — число примесных атомов в единице объема. [c.114]

В первом приближении число таких дефектов, вызванных смещениями атомов в кристаллической решетке, пропорционально анергии, переданной веществу нейтронами при их замедлении. Действительно, при малых энергиях атомов отдачи их столкновения с другими атомами являются в основном упругими. Однако с ростом их энергии увеличивается вероятность неупругих столкновений, при которых энергия может передаваться в форме электронного возбуждения или ионизации. Таким образом, часть энергии расходуется не на повреждение кристаллической решетки. Кроме того, отклонение энергетической зависимости радиационной эффективности нейтронов от линейного закона обусловлено колебаниями энергетической зависимости сечений рассеяния, наличием анизотропии рассеяния и неупругого рассеяния нейтронов. Результирующая относительная энергетическая зависимость радиационной эффективности нейтронов 2д( ) в образовании элементарных дефектов для энергий Е> >0,1 Мэе приведена на рис. 9.19, кривая 1 (при нормировке [c.70]

Взаимодействие-столкновение пролетающей частицы с атомами, сопровождающееся например, ионизацией (или другими процессами), при данной скорости v имеет свою определенную вероятность, которая в атомной физике обычно характеризуется эффективным сечением о ионизации (или другого процесса). Выясним смысл эффективного сечения. [c.25]

Величина а, имеющая размерность площади, называется эффективным сечением по отношению к данному процессу (в нашем случае, сечение ионизации и возбуждения), она может быть представлена как Следовательно, при рассмотрении взаимодействия каждый атом можно заменить мишенью в виде кружочка радиусом Го и площадью а, выбранных так, что каждая пролетающая частица, которая пройдет внутри этой мишени, испытает взаимодействие-столкновение с атомом. Величина No называется макроскопическим сечением и представляет собой сумму эффективных сечений в единице объема. [c.26]

Величины Qa, 0э имеют размерность площади (м ). Чтобы получить наглядное истолкование этих величин, окружим центр атома площадкой, равной или центр электрона — площадкой о вероятность взаимодействия v-фотона с атомом или электроном будет такова, что как будто это взаимодействие происходит лишь в тех случаях, когда 7-фотон проходит через эти площадки. Поэтому коэффициенты а , называются эффективными поперечными сечениями для того или иного процесса и выражают вероятность осуществления этого процесса. [c.31]

Для действия лазера необходимо не только эффективное заселение верхнего уровня рабочего перехода, но и быстрое опустошение нижнего уровня. В Не—Не-лазере нижние уровни 2р и Зр опустошаются в основном вследствие спонтанных переходов на уровни 1л. Вероятность этих переходов достаточно велика. Так, время жизни уровня 2р и большинства других уровней 2р составляет всего 2-10 с. Однако эффективному опустошению р-уров-ней может препятствовать значительная населенность уровней 1л. Два из них являются метастабильными, но и остальные опустошаются очень медленно вследствие пленения резонансного излучения. Поглощение излучения, испускаемого при спонтанных переходах с уровней 2р и Зр, атомами, находящимися на уровнях 1л, приводит к дополнительному заселению уровней 2р и Зр. Еще большую роль в заселении этих уровней играет электронное возбуждение с уровней 1л, эффективное сечение которого очень велико. Вследствие этого необходимым условием создания инверсной населенности является не слишком высокая концентрация атомов на уровнях 1л. Опустошение этих уровней происходит в основном при столкновениях со стенками разрядной трубки, к которым диффундируют возбужденные атомы. Процесс диффузии протекает тем быстрее, чем меньше диаметр трубки. Именно этим объясняется экспериментально установленная зависимость ненасыщенного коэффициента усиления от диаметра разрядной трубки [c.304]

ЭФФЕКТИВНЫЕ СЕЧЕНИЯ ИОНИЗАЦИИ АТОМОВ И МОЛЕКУЛ ЭЛЕКТРОНАМИ [c.422]

Эффективное сечение упругого рассеяния зависит от энергии. Очевидно, что чем больше энергия электрона, тем меньше он будет отклоняться при столкновении от направления своего движения при прочих равных условиях. Это означает, что поперечное сечение упругого рассеяния электрона атомами уменьшается с увеличением энергии электрона. Это уменьшение подтверждается более точными количественными расчетами. [c.54]

Для того чтобы выбивание атомов шло с заметной интенсивностью, необходимо, чтобы эффективное сечение выбивания было не очень мало по сравнению с сечениями других конкурирующих процессов. Для нейтронов это сечение имеет порядок нескольких барн (в области энергий, достаточных для выбивания) и вполне сравнимо с сечениями конкурирующих неупругих процессов. Для электронов сечение выбивания имеет порядок десятков барн, но сечения возбуждения и ионизации электронов (в пересчете на один атом) имеют значительно большую величину. Для у-квантов в наиболее интересной для практики области энергий в несколько МэВ наибольшее сечение имеет процесс образования комптоновских электронов (см. гл. VHI, 4). Поэтому при у-облучении атомы выбиваются из решетки в основном комптон-электронами. Но если электронный пучок создает выбитые атомы только в поверхностном слое, то v-излучение выбивает атомы во всем объеме вещества. [c.651]

Рис. 243. Эффективное сечение возбуждения ls->2p в атоме водорода.

На рис. 249 приведены значения эффективных сечений при соударении атомов гелия с другими нейтральными атомами гелия. Отмечая возбужденное состояние атома звездочкой, можно записать этот процесс возбуждения в следующем виде [c.456]

Рис. 249. Эффективные сечения возбуждения при соударении атомов гелия между собой.

В противоположность электронографическому методу образцы для нейтронографических исследований из-за малого эффективного сечения атома при рассеянии нейтронов должны иметь толщину по крайней мере несколько миллиметров. Интересно отметить некоторые возможности нейтронографии, когда практически бессилен и рентгенографический, и электронографический методы. С помощью нейтронной дифракции можно устанавливать в кристалле взаимное расположение атомов, принадлежащих соседним элементам по периодической системе, определять расположение очень легких атомов в соединениях, содержащих тяжелые атомы. Методами нейтронографии определено расположение атомов водо- [c.65]

Итггонсивность спектральных линий, испускаемых за счет С., в., нелинейно зависит от концентрации возбуждающих электронов. С. в. определяется эффективным сечением и продолжительностью жизпи атома в проме куточном состоянии. Эффективное сечение атома в возбужденном промежуточном состоянии больнге эффективного сечения нормального атома, что увеличивает роль С. в. Если промежуточное состояние метастабильно с большой продолжительностью жизни, то роль (. в. особенно велика. [c.101]

Вспоминая определение коэффициента поглощения (см. формулу (2.6)), ползгчаем, что Ху = т. е. эффективное сечение Оу есть как бы площадь непрозрачного (для частоты V) диска, соответствующего одному поглощающему атому. Точно так же можно говорить и об эффективном сечении атома или какой-либо другой частицы для рассеяния квантов. [c.101]

Если ионизация возбужденных атомов происходит быстро по сравнению с дезактивацией и возбуждением невозбужденных атомов, то скорость ионизации по существу определяется только скоростью возбуждения (по формуле (6.79)). Именно такое предположение делали Петшек и Байрон [35], считая, что каждый атом мгновенно ионизуется вслед за актом возбуждения. Возбужденные атомы частично высвечивают свою энергию. Возникающий в результате высвечивания квант поглощается по соседству другим, невозбужденным, атомом (эффективное сечение поглощения резонансных квантов очень велико), который в свою очередь высвечивается и т. д. ). [c.392]

Атомы не являются твердыми сферами. При большом удалении друг от друга потенциальная энергия двух атомов определяется ван-дер-ваальсовым взаимодействием. Оно обусловлено взаимным притяжением атомов, изменяющимся приблизительно как 1/г , где г — расстояние между ядрами. При малых расстояниях между атомами они отталкиваются друг от друга с силой,. изменяющейся примерно как 1/г 2 При большой относительной скорости двух атомов эффективное сечение столкновения, как правило, меньше, чем в случае малой относительной скорости. [c.176]

Рис. 2.11. Зависимость общего эффективного сечения соударения электронов и атомов для различных газов от энергии электронов по Рамзауэру (штриховые линии — газокинетические сечения)

Рис. 2.12. Эффективные поперечные сечения электронных соударений для атомов с различным числом внешних электронов (по Меккеру)

В сварочных дугах имеются три характерные зоны — катодная, анодная и столб дуги. Столб сварочных дуг при атмосферном давлении представляет собой плазму с локальным термическим равновесием, квазинейтральностью и свойствами идеального газа. В столбе вакуумных сварочных дуг термическое равновесие может не наблюдаться, т. е. Te> Ti=Tn). С помощью физики элементарных процессов в плазме определяют потенциал ионизации газов Ui, эффективное сечение взаимодействия атомов с электронами (по Рамзауэру) Qe и отношение квантовых весов а . С использованием термодинамических соотнощений (первое начало термодинамики, уравнение Саха) определяют эффективный потенциал ионизации о, температуру плазмы столба Т, напряженность поля Е и плотность тока / в нем. [c.60]

Если энергия фотона много больше энергии связи злек-трона в атоме, то теория комптоновского рассеяния может быть применима и для расчета эффективного сечения реакций рассеяния фотонов на атомах. [c.146]

Взаимодействие электронов с колеблющейся решеткой, называемое электрон-фононным рассеянием, сопровождается возбуждением одного из нормальных колебаний решетки. Это означает, что результатом электрон-фонон-ного взаимодействия будет излучение или поглощение фонона. Эффективное сечение рассеяния электронов на колеблющихся атомах определяется квадратом амплитуды колебаний атома и, следовательно, пропорционально температуре Т. Собственное сечение неподвижного атома не оказывает влияния на значение электрон-фононного рассеяния, так как оно учтено в т. [c.457]

Для сравнения с теоретическими данными наиболее интересно знание эффективных сечений возбуждения атомов водорода. Однако из-за того, что водород обычно двуатоме.н, соответствующее экспериментальное определение затруднительно. Кроме того, у водорода уровни с разными квантовыми числами I, при одном и том же главном квантовом числе п, расположены очень близко друг к другу (тонкая структура уровней водорода), в результате чего экспериментально отделить их эффективные сечения друг от друга невозможно. В последнее время Фитом и сотрудниками был выполнен ряд наблюдений соударений электронов разных скоростей с пучком водорода, [c.452]

Рис. 250. Эффективные сечения возбуждения линий гелия и ионизо.ваиного цезия при столкновениях ионов цезия с нейтральными атомами гелия.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...