Энтропия излучения

Зная эти уравнения состояния, нетрудно вычислить энтропию излучения. Действительно, из уравнения [c.213]

Передача кинетич. энергии атомов излучению не противоречит второму началу термодинамики, т. к. излучение люминесценции не является равновесным. Происходящее при этом понижение энтропии вещества меньше, чем рост энтропии излучения вследствие расширения спектра и телесного угла, в к-ром распространяется излучение люминесценции [2]. [c.108]

Пусть [/ — внутренняя энергия и 5 —энтропия излучения в объеме V. Тогда [c.112]

Энтропия излучения определяется формулой статистики Бозе (1.21), применённой к фотонному газу. Энтропия излучения 5, проходящего через площадку в 1 см за 1 сек, равна [c.31]

Если, однако, люминесценция, происходящая в результате облучения монохроматическим светом, не состоит из отдельных достаточно узких спектральных линий, то необходимо ввести поправку, учитывающую энтропию излучения. Следует заметить, что отражённый свет также является монохроматическим и его можно не учитывать. [c.33]

Посмотрим теперь, какие изменения происходят с энергией Е) и энтропией (б ) при работе радиационно-сбалансированного лазера [157]. На рис. 4.5 обозначены скорости изменения энергии и энтропии Ёр и 5р — скорость поглощения энергии и энтропии излучения накачки, и — скорость, с которой энергия и энтропия поступают в излучение радиационно-сбалансированного лазера, Ер и Зр — скорость, с которой энергия и энтропия уносятся из системы вместе со спонтанным излучением. В стационарном режиме работы из первого [c.149]

Из выражения энтропии излучения 5 = -3-07 находим [c.174]

Здесь S — энтропия излучения. [c.104]

Энтропию излучения можно найти с помощью общих термодинамических соотношений [c.171]

Излучение, заполняющее Вселенную, в настоящее время имеет температуру около 2,8 К. Эффект, производимый расширением Вселенной на заполняющее ее излучение, может быть приближенно описан адиабатическим процессом. (В ходе эволюции Вселенной ее полная энтропия непостоянна. Необратимые процессы порождают энтропию, но обусловленное необратимыми процессами увеличение энтропии излучения мало.) Используя соотношение (11.3.6) и текущее значение Т, можно вычислить температуру в тот момент, когда объем Вселенной составлял лишь небольшую долю ее современного объема. Таким образом, термодинамика позволяет установить соотношение между объемом Вселенной и температурой заполняющего ее теплового излучения. [c.286]

В своем Нобелевском докладе 2 июля 1920 г. Планк сказал Если бы даже формула излучения оказалась совершенно точной, то она имела бы очень ограниченное значение, исключительно как удачно подобранное интерполяционное выражение. Поэтому со дня установления этой формулы я поставил себе задачей сообщить ей реальное физическое содержание. Этот вопрос привел меня к изучению зависимости между энтропией и вероятностью, т. е. к больцмановскому ходу мыслей. После нескольких недель наиболее напряженной за всю мою жизнь работы потемки прояснились и передо мной забрезжил свет новых далей [82]. [c.155]

Пусть So —энтропия того же самого излучения, но в объеме Vo [c.47]

Аналогично, если —энтропия единицы объема излучения с частотами в интервале v, v + dv, то полная удельная энтропия равновесного излучения [c.207]

Термическое и калорическое уравнения состояния и энтропия равновесного излучения. Теперь можно написать как термическое, так и калорическое уравнения состояния равновесного излучения [c.213]

Определить, во сколько раз увеличится энтропия черного излучения в полости объема V с белыми стенками при его расширении в полностью откачанный объем Vi с такими же стенками. [c.221]

Показать, что формула для спектральной плотности энтропии равновесного излучения имеет следующую структуру v(v, T) = v (fi(vlT), где ф(у/7 ) — некоторая функция. [c.222]

Излучения от разных тел, впущенные в полость с белыми стеклами, находится в термодинамическом равновесии, хотя температуры различных лучей разные. Это равновесие не является устойчивым, так как но обладает максимумом энтропии. Но если в полость внести пылинку, то получается равновесное излучение, соответствующее устойчивому равновесию с одной и той же температурой для всех лучей. [c.358]

Устойчивое равновесие между излучениями различных частот наступает при максимуме энтропии [c.358]

Полная плотность энтропии равновесного излучения равна [c.359]

Изменением объема проводника при прохождении электрического тока будем пренебрегать из-за малости этого изменения, а плотность тока будем считать медленной функцией времени, чтобы можно было не учитывать электромагнитного излучения. Внутреннюю энергию и энтропию проводника [c.357]

Рассмотрим теперь обратный процесс адиабатного сжатия до начальной плотности 1(1. Энтропия излучения при этом не изменится, но излучение, по нашему предположению, обладает другим составом, чем черное излучение при начальной температуре Т . В то же время энтропия его больше энтропии черного излучения при той же энергии. При соприкосновении с телом Tj это излучение станет черным, соответствуюцщм устойчивому равновесию, однако этот процесс перехода в устойчивое равновесие должен быть связан с уменьшением энтропии без всякой компенсации, т, е. без изменения в окружающих телах, что противоречит второму началу. [c.359]

Согласно второму закону термодинамики энтропия в изолированной системе, которая в изучаемом случае представляет собой люминесци-рующее тело+излучение, должна возрастать. Поэтому следует учесть энтропию излучения как такового ). Известно, что перенос тепла может происходить в виде лучистой энергии (излучением). Таким образом, излучение может быть рабочим телом в тепловой машине, и, как следствие, для света должно иметь смысл тепловое равновесие, свет должен иметь энергию, теплоемкость, энтропию и температуру. Представление о температуре излучения (и о функции распределения для спектра излучения нагретого тела) было одним из первых успехов квантовой физики. [c.29]

Энтропия излучения. Распределение излучения по частотам и направлениям можно описать посредством плотности р у, п) его энергии. Величина р и,п)с11У(1о представляет собой отнесённую к единице объёма энергию излучения в интервале частот 1 , имеющего направление п в элементе телесного угла йо. Вместо функции р ь, п) удобно ввести функцию определённую следующим образом [c.31]

Полученные здесь неравенства выражают термодинамические ограничения на энергетический выход люминесценции. Температура Тдфф обычно порядка нескольких десятков тысяч градусов, в то время как Т — комнатная температура. Поскольку отношение Т/Тдфф очень мало, то можно сделать вывод, что учёт энтропии излучения приводит лишь к незначительным (порядка нескольких процентов) поправкам в простом неравенстве (1.28). Неравенства (1.34) и (1.35) показывают принципиальную допустимость того, что отношение ////о может быть больше единицы, не вступая в противоречие со вторым законом термодинамики. Недостатком полученного результата является то обстоятельство, что полученная верхняя граница для энергетического выхода не накладывает почти никаких ограничений на его значение, поскольку при достаточно малой плотности излучения сама граница стремится к бесконечности. Другой подход к разрешению этого вопроса изложен в 2.3. [c.34]

Однако способ, которым шел к нему Планк, бьш весьма необычным для теоретика. В письме 1931 г. американскому физику Р. Вуду он писал ...единственное, что меня занимало,— это любым способом получить положительный результат, чего бы это ни стоило [81]. 19 октября 1900 г. он представил Немецкому физическому обществу работу, в которой сконструировал совершенно произвольное выражение для энтропии [49] и получил следующую двухконстантную формулу излучения [c.155]

Чтобы придать формуле (107) реальное физическое содержание, Планк вводит гипотезу естественного излучения, аналогичную гипотезе молекулярного хаоса. Ее суть в том, что отдельные волны, из которых со(лоит электромагнитное излучение, полностью не когерентны, или, что то же самое, отдельные излучатели непосредственно не взаимодействуют между собой. Мерой энтропии построенной Tai HM образом системы будет, следуя Больцману, число всевозмо сных электромагнитно различных размещений энергии между излучателями. Для того чтобы число таких размещений oкaзaJЮ ь конечным, Планк вынужден был предположить, что полная энергия системы складывается из конечного числа элементарных порций энергии Мы рассмотрим, и в этом состоит самый важный момент всего расчета, что Е может быть разделена на совершенно определенное число конечных равных частей, и введем при этом универсальную постоянную А=6,55 10 эрг-с. Эта постоянная, умноженная на частоту резонаторов v, дает элемент энергии е в эргах, и при делении на е мы получим число элементов энергии, которые [c.155]

К формуле (2.2.1) Планк пришел, опираясь на формулу Вина (2.1.9) и исследуя равновесие между процессами испускания и поглощения электромагнитного излучения равновесным коллективом линейных гармонических осцилляторов (так называемых вибраторов Герца). Он рассматривал энтропию осцилляторов, в частности вторую производную энтронии S по средней энергии осциллятора < >. Обратная величина этой производной фактически есть средняя квадратичная флуктуация энергии [c.43]

Величина С имеет для каждого черного излучения определенное значение, одно и то же для всех частот. Отсюда следует, что она может быть только функцией температуры и, как мы сейчас покажем, равна l/r. Действительно, пусть при сообщении полости объемом Г=1 см = onst некоторого количества теплоты температура излучения стала T+dT. Тогда энтропия S изменилась на d5 I du [c.359]

Предположим противное пусть после равновесного адиабатного расширения от плотности м, до плотности излучение перестало быть черным по спектральному составу. Так как излучение — система, которая находится в устойчивом равновесии, то, если излучение привести в соприкосновение с телом температуры Гг, с которым оно будет находиться в равновесии (т. е. общая энергия излучения не изменится), излучение с течением времени будет черным. Система без изменения полной энергии перейдет в устойчивое равновесие, что связано с ростом энтропии. Следовательно, энтропия черного излучения с плотностью 2 должна быть больще энтропии черного излучения начального состояния с плотностью Ml- [c.359]

Насколько увеличится энтальпия и энтропия тол стослойной плазмы за счет излучения при температуре 10 К, если ее объем равен 1 м . [c.169]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...