Точка излома

Линии связи между видом сверху и видом слева— ломаные прямые точки излома располагаются на так называемой постоянной прямой чертежа, которую всегда проводят под углом 45 , как показано на рис. [c.13]

Линии связи между этими изображениями —вертикальные прямые. Вид слева располагается с правой стороны,линии связи —горизонтальные прямые. Линии связи между видом сверху и видом слева — ломаные точки излома располагаются на так называемой постоянной прямой чертежа, которую всегда проводят под углом 45°, как показано на рис. 5, г. [c.13]

Точка Аз кривой (рис. 120, в), в которой секущие типа 1 и /3 приближаются к разным ti и 1з касательным, называется точкой излома. [c.118]

К особым точкам относятся также точки излома, имеющие две касательные (рис. 3.5, а, б), кратные точ- [c.50]

Точки излома и остановок (горизонтальные площадки) соответствуют критическим точкам. Чистый РЬ (кривая /) и чистая ЗЬ (кривая VII) имеют лишь по одной критической точке при температурах 327 и 631° С соответственно. Сплав с 13% ЗЬ (кривая IV) имеет тоже [c.35]

Элемент сухого трения представляется нелинейным элементом механического трения с характеристикой, показанной на рис. 2.24, в. Параметры модели — координаты точки излома и тангенс угла наклона пологой части характеристики. Крутой участок характеристики может быть и вертикальным, но при этом возможны затруднения вычислительного плана, связанные со сходимостью решения системы нелинейных алгебраических уравнений. Поэтому рекомендуется наклон этой части характеристики делать конечным, тем -более что в реальном случае он также существует хотя бы за счет изгиба микроскопических шероховатостей. [c.104]

Точки обтекаемого контура у = К(х), в которых функция К х) непрерывна, а производная Е (х) имеет разрыв, называются точками излома контура. [c.61]

На участке Ък имеем А5( /) = 0. В точке к величина Х Ун) = 0, а величина Аг имеет некоторое значение Х2(Уь)- На отрезке кд функции Аг(у) и Аз(у) подчиняются дифференциальным уравнениям (2.30) и (2.29) при Аз(1 - I/) = 0. Тем самым величины Од, дд, 2 Уд) и Х уд) определены и зависят только от уд. Точка д принадлежит экстремали дс, то есть в ней должны выполняться, в частности, равенства (2.28) и (2.34). Эти равенства связывают величины уд, ад, д, 2 Уд), 5(Уд)- Один произвол, который может рассматриваться как свобода в выборе у , вообще говоря, не позволяет удовлетворить уравнениям (2.28) и (2.34 Следовательно, предположение о том, что точка излома контура аЬ не совпадает с точкой а, приводит к неразрешимости задачи. [c.82]

При 4,26 > к > 1,98 (на рис. 4.7 пример приведен при к = 3,22) сечение вихревого кольца отрывается от прямой г = jn и принимает форму петли с точкой излома контура этого сечения, являющейся точкой торможения. Ниже сечения кольца и выше него и > 0. По мере стремления к к значению 1,98 точка торможения приближается к оси х. [c.210]

Рассматривается газовый поток, имеющий скорость звука на прямой О А в меридиональной плоскости течения (рис. П1), и параллельный оси симметрии X. Если вниз по потоку канал расширяется и его образующая САВ имеет излом в точке А, то скорость течения становится сверхзвуковой и из точки излома выходит пучок характеристик с номерами х-Вне окрестности прямой О А течение без труда можно рассчитать, например, методом характеристик. Для этого предварительно необходимо определить трансзвуковое течение в окрестности О А. [c.224]

В частности, в точках излома после исчерпания следа запаздывания, а также при а—Ф = 0 имеем аппроксимацию [c.109]

В точке излома р->0 и мы получаем [c.263]

Таким образом, по положению вершины крюка можно определить с1п/с1Х, т. е. дисперсию изучаемого вещества при том значении X, которое соответствует точке излома интерференционной полосы. Меняя толщину Я стеклянной пластинки, можно смещать положение вершины крюка вдоль шкалы длин волн, переходя к местам различных значений йп/кХ, исследуя таким образом дисперсию в желаемом интервале длин волн. [c.546]

Рис. 6.32. Влияние числа Рейнольдса на распределение давления в области взаимодействия при обтекании тупого угла сверхзвуковым потоком, Мо = 2,7 Ха — расстояние от передней кромки до точки излома контура

Решение при ламинарном режиме у стенки показано кривой 1, это решение хорошо согласуется с опытными данными непосредственно у стенки, с удалением от стенки различие между кривой 1 и опытными точками увеличивается. Лучшее соответствие достигается, если часть профиля скорости непосредственно у стенки описывать формулой (1.85), часть, удаленную от стенки,—формулой (1.84). В этом случае расчетный профиль скорости, показанный на рис. 1.2 сплошными линиями, содержит точку излома и состоит из двух частей одна соответствует ламинарному режиму течения, вторая — турбулентному. Подобный подход соответствует разделению пристеночного течения на две области ламинарный подслой и турбулентное ядро. В ламинарном подслое течение определяется молекулярным переносом, в турбулентном ядре — молярным (турбулентным) переносом. В этой модели, называемой двухслойной, переход от ламинарного подслоя к турбулентному ядру осуществляется скачком при некотором значении величины [c.46]

Первое сечение 2 = —0,45 м расположено по обе стороны от линии Маха, выходящей из точки излома крыла, а второе сечение = —1,5 м находится за пределами этой линии. Находим угол Маха tgp = Ma =0,8944, [c.451]

Наличие точек излома Н, Ai, Аг на адиабате нагрузки и точек излома Е, Mi, Ml на адиабате разгрузки приводит к тому, что В общем случае как нагрузка, так и разгрузка будут реализовываться в трех волнах, движущихся с разными скоростями. [c.257]

С. А. Новиков, Ю. И. Тарасов, 1962) привело к экспериментальному обнаружению ударных волн разрежения, возможность которых следует из отрицательности кривизны адиабаты разгрузки (d p/dV <0). В экспериментах, описанных в последних двух статьях, при столкновении встречных волн разрежения, обусловленных обратным фазовым превращением в железе, наблюдался гладкий откол металла, что свидетельствует об очень малой толщине ударных волн разрежения из-за чрезвычайно высоких скоростей обратного фазового перехода е а. Эти исследования явились доказательством существования ударных волн разрежения у веществ, имеющих точки излома на ударной адиабате. [c.274]

Рассмотрим ударную адиабату с точкой излома, показанную на рис. 1.7. Скорость распространения ударной волны, давление за фронтом которой равно р2, выражается следующим образом [c.36]

Как мы видели, наличие точек излома на ударной адиабате приводит к распаду ударной волны. [c.40]

Другой подход связан с исследованием возможности распада ударной волны. Если адиабата Гюгонио имеет точки излома или перегиба, то ударная волна может распасться на возмущения. [c.83]

На рис.52, б точка А - точка излома. В этой точке кривая имеет две касательные. [c.54]

Чтобы найти проекции линий пересечения цилиндра диаметра dr с поверхностью пирамиды, строят профильную проекцию цилиндра диаметра dj, которая спрсецирует-ся в окружность. На нее спроецн-руются и профильные проекции линий пересечения цилиндра с пирамидой, так как боковая поверхность цилиндра является профиль-но-проецирующей. Отмечают на профильной проекции окружности профильные проекции 5w и 6w точек и обычным проецированием находят фронтальные 5у и 6у а горизонтальные 5и и вн проекции точек излома кривой пересечения цилиндра с пирамидон. [c.124]

Большое значение имеет порядок гладкости сопряжения. Различают нулевой порядок — касательные в точке сопряжения (здесь ее лучше называть точкой излома) образуют угол, отличный от 0° и 180° (рис. 3.74, а, б) первый порядок — касательные совпадают, но кривиз1ш линий в точке сопряжения различна (рис. 3.74, й, г) второй порядок — совпадают касательные и центры радиусов кривизны (рис. 3.74,д,е). (Подразумеваются обыкновенные точки, см. п. 3.1.) [c.78]

Точки кривых разделяются на обыкновенные и особые. На рис. 121, а показана обыкновенная точка М, а на рис. 121, б, в, г, д, е—. екоторые особые точки (точка перегиба Л точки возврата Р первого рода, и Q второго рода, узловая точка Р и точка излома Т). При проецировании сохра- [c.118]

Форма обтекаемого тела может быть такова, что в потоке образуются ударные волны. Если контур обтекаемого тела имеет такой излом, что при движении по жесткой границе в направлении течения величина д скачком увеличивается, то ударная волна начинается в точке излома контура. Гладкие контуры тел могут приводить к возникновению ударных волн начинаюшихся внутри поля течения. [c.52]

Последнее равенство выполняется в точке излома а, где реализуется течение Прандтля—Майера. На рис. 3.34 приведены кривые для к = 1,4. Расчеты [36] показывают, что все течение свободно расширяющегося газа лежит в области, ограниченной линиями а = 0,1 = 0и1 = /(а) -/( г/2). Из рис. 3.34 видно, что при а = 1,4 область исходного течения и область PWQS имеют сравнительно небольшую общую область РРЕ. Последняя примыкает к линии иТ, определяемой равенством (5.8). Это обстоятельство указывает на то, что разрывные ударные течения при а = о и принадлежащих области (5.7), могут иметь место в случае [c.137]

Xi->oo в точках излома), очень малой сен-венановской о i 2 j Ъ Ло кривизны — траекто- [c.107]

След запаздывания векторных свойств материалов hu определяют из испытаний по траекториям в виде двузвенных ломаных как расстояние s—so, на которое нужно удалиться от точки излома 5о, чтобы угол излома 1 0 уменьшился в k раз ( >1). Так как след запаздывания hk so) является медленно изменяющей- [c.264]

Необходимо показать построение кривой усталости (кривой Вёлера). Конечно, полезно показать кривую усталости в логарифмических или полз логарифмических (по оси абсцисс отложены логарифмы числа циклов, а по оси ординат — максимальные напряжения) координат, так как при этом хорошо видна точка излома этой кривой (она состоит из двух прямых). К сожалению, недостаток времени может помешать это сделать. [c.173]

Точка излома Ai соответствует появлению второй, более плотной фазы, когда сжатие среды компенсируется фазовым переходом, и продольное напряжение практически не растет. Точка излома соответствует полному переходу среды во вторую, более плотную фазу, и дальнейшее пагруженпе А Ь происходит за счет сжатия этой фазы в режиме пластического течения. [c.255]

Сжатие порошка сильной ударной волной можно описать идеализированной схемой (Я. Б. Зельдович, Ю. П. Райзер, 1966), проиллюстрированной на рис. 3.1.5. Согласно этой схеме порошок сжимается до плотности сплошной фазы, не оказывая сопротивления, вдоль линии О О (р 0), а затем вещество сжимается согласно уравнению состояния сплошного вещества, когда давление холодного сжатия изменяется вдоль линии Pp V). Фактически это соответствует тому, что давление холодного сжатия лмеет точку излома О при F = У°лг 1/Рю-17 [c.259]

Рассмотрим особые точки кривой. Пояукасательные образуют между собой угол 5. Кривая в точке А имеет излом. А - точка излома (рис. 52, а). [c.53]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...