Удельный объем жидкости (газа)

Поскольку удельный объем жидкости растет, а пара падает, то при постоянном увеличении давления мы достигнем такой точки, в которой удельные объемы жидкости и пара сравняются. Эта точка называется критической. Так как все различия между газом и жидкостью связаны с разницей в плотности (или удельном объеме), то в критической точке свойства жидкости и газа становятся одинаковыми. Для воды параметры критической точки К составляют ркр = 221,29-10 Па, [c.38]

Для равновесной термодинамической системы существует функциональная связь между параметрами состояния, которая называется уравнением состояния. Опыт показывает, что удельный объем, температура и давление простейших систем, которыми являются газы, пары или жидкости, связаны тер- [c.8]

Если сухому насыщенному пару сообщить некоторое количество теплоты при постоянном давлении, то температура его будет возрастать. Пар, получаемый в этом процессе, называется перегретым. Перегретый пар имеет при данном давлении более высокую температуру и удельный объем, чем сухой насыщенный пар. Перегретый пар над поверхностью жидкости получить нельзя. Температура перегретого пара, так же как и газа, является функцией объема и давления. [c.173]

На рис. 3 изображены изотермы Ван-дер-Ваальса, выражающие зависимости удельного объема от давления (и = / (р)) при различных постоянных температурах. Жидкому состоянию на этих кривых соответствует участок АВ, а газообразному — участок СО. Как показывают кривые АВ и СО, с увеличением давления объем жидкостей и газов уменьшается. Разные наклон и кривизна этих участков свидетельствуют о разной степени сжимаемости рассматриваемых сред. [c.15]

Для иллюстрации методики расчета газопроводов рассмотрим часто встречающийся случай движения газа по трубопроводу постоянного поперечного сечения. При движении газа по такому трубопроводу вследствие неизбежных потерь напора давление газа, обычно превышающее атмосферное давление в начальном сечении, по длине трубопровода непрерывно снижается. При этом происходит расширение газа — удельный объем газа увеличивается, а его плотность, наоборот, уменьшается указанное изменение плотности газа, в отличие от случая капельных жидкостей, оказывается весьма существенным и должно обязательно учитываться при расчете. [c.252]

Удельный объем газа при помощи методов термодинамического подобия можно определить с погрешностью около 2 /о (при малых я несколько точнее), а для жидкости— с погрешностью около 3 /о, т. е. на порядок хуже, чем экспериментально. Большое число приближенных методов расчета свойств веществ описано в 5]. [c.37]

Для сжимаемой жидкости увеличение скорости потока может иметь место как в суживающемся, так и в расширяющемся канале в зависимости от абсолютного значения самой скорости. Это объясняется тем, что удельный объем рабочего тела (газа, пара) меняется в зависимости от изменения давления и температуры потока. [c.209]

Теория ассоциации реальных газов объясняет механизм процесса конденсации насыщенного пара. Явление конденсации согласно этой теории состоит в преимущественном образовании комплексов больших размеров (капель жидкости), начинающемся, как только удельный объем пара достигнет значения v", равного удельному объему насыщенного пара. [c.257]

Для авиационных рабочих жидкостей и масел его определяют (ГОСТ 21058—75) по двум показателям удельному объему газа в испытуемой жидкости и коэффициенту устойчивости пены. [c.442]

Это соотношение показывает, что работа, расходуемая на проталкивание потока d pv), на изменение кинетической энергии потока wdw, на изменение потенциальной энергии потока gdh, на преодоление сил трения dl , и техническая работа совершаются за счет работы расширения газа (или жидкости), движуш егося в потоке, pdv. Это и понятно если газ в потоке расширяется (т. е. возрастает его удельный объем v), то обязательно совершается работа, связанная с увеличением v, дифференциал этой работы всегда равен pdv. [c.45]

Адиабатно-изохорный процесс совершается только при одном массовом воздействии. Если в адиабатно изолированный сосуд постоянного объема, содержащий ненасыщенный газ, впрыскивать жидкость,она будет испаряться, и состояние смеси будет изменяться. Изменится давление и температура, но при этом объем, отнесенный к 1 кГ сухого газа, так же как и объем всей смеси, останется неизменным. Удельный объем смеси будет уменьшаться, так как увеличивается вес смеси при неизменном ее объеме. [c.70]

Уравнение Ван-дер-Ваальса может быть использовано для расчета термодинамических свойств веществ, если известны только критические давления, температура и удельный объем. Уравнение Ван-дер-Ваальса — одна из первых попыток отойти от уравнения состояния идеального газа. Оно неприменимо к областям, где вещество обладает резко выраженными свойствами реального газа (область вблизи линии насыщения, около-критическая область, область жидкости). [c.124]

Обозначая через и, и 2 удельный объем на одну молекулу в газе и жидкости, получим [c.21]

Если объем v" пара определить по уравнению состояния идеального газа и учесть, что удельный объем жидкости v мал по сравнению с объемом пара I ", то о == о и v" RyJ lp. Предполагая, что растворенное вещество нелетучее х" = 0), уравнение (551) для процесса Т = onst можно записать в виде [c.225]

Повыщение давления тоттлива н окислителя от pi до рг осуществляется насосами, а так как жидкости практически несжимаемы, то, как показано на рис. 11-26, яроцесс идет по изохоре 1-2, совпадающей с осью ординат (поскольку удельный объем жидкостей очень мал и им можно пренебречь). Горению тоилива соответствует изобара 2-3, расширению газов в реактивном соиле — адиабата 3-4, а смене отработавших газов топливом и окислителем — изобара 4-1, условно замыкающая цикл. [c.203]

Бутан, теплоемкость жидкости 19Гл —, теплопроводность газа 192 —, теплота парообразования 194 —, термодинамические свойства 192 —, удельный объем жидкости 194 [c.700]

Если сжимать газ при постоянной температуре, то можно достигнуть состояния насыщения (сжижения газа), соответствующего этой температуре и некоторому определенному давлению. При дальнейшем сжатии пар будет конденсироваться и в определенный момент полностью превратится в жидкость. Процесс перехода пара в жидкость проходит при постоянных температуре и давлении, так как давление насыщенного пара однозначно определяется температурой. На р— у-диаграмме (рис. 9.1) область двухфазных состояний (пар и жидкость) лежит между кривыми кипящей жидкости и сухого насыщенного пара. При увеличении давления эти кривые сближаются. Сближение происходит потому, что объем пара уменьшается, а объем жидкости увеличивается. При некотором определенном для данной жидкости (пара) давлении кривые кипящей жидкости и пара встречаются в так называемой критической точке, которс1Й соответствуют критические параметры давление р , температура удельный объем характеризующие критическое состояние вещества. При критическом состоянии исчезают различия между жидкостью и паром. Оно является предельным физическим состоянием как для однородного, так и для распавшегося на две фазы вещества. При температуре более высокой, чем критическая, газ ни при каком давлении не может сконденсироваться, т. е. превратиться в жидкость. [c.103]

Если удельный объем вещества меньше критического (изохора /), то изохорное нагревание приводит к полной конденсации пара, в результате чего изохора в р—и-диаграмме пересекает левую пограничную кривую. При дальнейшем нагревании вещество будет находиться в однофазном — жидком — состоянии и зависимость между температурой и давлением принимает характерный для жидкости вид — резкий рост давления при незначительном изменении температуры. Если же удельный объем вещества больше критического (изохора II), то изохора пересекает правую пограничную кривую, т. е. вещество переходит в состояние перегретого пара (газа). Таким образом, в однофазной области изохоры для значений удельного объема, меньших критической, располагаются в / — 2 19 [c.19]

ТЕПЛОЕМКОСТЬ (решеточная — теплоемкость, связанная с поглощением теплоты кристаллической решеткой удельная— тепловая характеристика вещества, определяемая отношением теплоемкости тела к его массе электронная — теплоемкость металлов, связанная с поглощением теплоты электронным газом) ТЕПЛООБМЕН (излучением осущесгв-ляется телами вследствие испускания и поглощения ими электромагнитного излучения конвективный происходит в жидкостях, газах или сыпучих средах путем переноса теплоты потоками вещества и его теплопроводности теплопровод-ноетью проходит путем направленного переноса теплоты от более нагретых частей тела к менее нагретым, приводящего к выравниванию их температуры) ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ (решеточная осуществляется кристаллической решеткой стационарная характеризуется неизменностью температуры различных частей тела во времени электронная — теплопроводность металлов, осуществляемая электронами проводимости) ТЕПЛОТА (иенарения поглощается жидкостью в процессе ее испарения при данной температуре конденсации выделяется насыщенным паром при его конденсации образования — тепловой эффект химического соединения из простых веществ в их стандартных состояниях плавления поглощается твердым телом в процессе его плавления при данной температуре сгорания — отношение теплоты, выделяющейся при сгорании топлива, к объему или массе сгоревшего топлива удельная — отношение теплоты фазового перехода к массе вещества фазового перехода — теплота, поглощаемая или выделяемая при фазовом переходе первого рода) ТЕРМОДЕСОРБЦИЯ — удаление путем нагревания тела атомов и молекул, адсорбированных поверхностью тела ТЕРМОДИНАМИКА — раздел физики, изучающий свойства макроскопических физических систем на основе анализа превращений без обращения к атомно-молекулярному строению вещества [c.286]

Изотермы реального газа, жидкостей и твердых тел имеют более сложный характер (рис. 7-5). Важно подчеркнуть, что у любых веществ, как отмечалось в гл. 5, величина (dvldp)T не может быть положительной и, следовательно, всюду на изотерме с ростом давления удельный объем уменьшается. [c.220]

В обш ем случае величина а,, отлична от нуля. Явление изменения температуры газов и жидкостей при адиабатном дросселировании называется эффектом Джоул я—Т о м с о н а величину часто называют коэффициентом Джоуля — Томсона. Измеряя дифференциальный дроссель-эффект (весьма малую конечную разность талшератур АТ при такого же порядка разности давлений по обе стороны дросселя Др), можно по результатам этих измерений найти величину а., а зная а , построить г, Г-диаграмму исследуемого вещества, определить теплоемкость с , ряд калорических функций, удельный объем и т. д. [c.242]

Удельным весом горючих газов называется вес 1 газа в килограммах, взятого при температуре 0° и при нормальном атмосферном давлении 760 мм рт. ст. (нм 1кГ). Из табл. 1 видно, что различные газообразные тоцлива имеют различный вес. Например, 1 нм саратовского природного газа весит 0,8 кГ, а 1 нМ генераторного паровоздушного газа — 1,2 кГ. Это объясняется различием состава газов и веса составляющих их газов. Наиболее легкий газ — водород тяжелее его в 8 раз — метан, в 14 раз — азот и окись углерода и в 22 раза — углекислый газ и тяжелые углеводороды (пропан). Почти все газообразные топлива легче воздуха, 1 нм которого весит 1,293 кГ. Поэтому при проникновении в помещение горючего газа с удельным весом, меньшим удельного веса воздуха, он будет сосредоточиваться в верхней части помещения. Газ с удельным весом, большим удельного веса воздуха, будет располагаться в нижней части помещения. Вследствие этого при использовании сжиженных и аналогичных им газов на случай утечки их в помещении следует иметь вентиляцию на уровне пола. Из табл. 1 видно, что удельный вес воздуха при 0° и при давлении 760 мм рт. ст. равен 0,00129 и удельные веса газов в сотни раз меньше, чем удельные веса твердых тел и жидкостей. Если объем изгЛеряется в кубических сантиметрах, то вес получается в граммах, а если объем измеряется в кубических метрах, то вес получается в тоннах, потому что в 1 дм —1000 см , а в 1 м — 1000 дм и 1 м весит в 1000 раз больше 1 дм . Например, удельный вес нефти 0,8, вес 1 дм ее равен 0,8 кГ 0,8 ГХ XI 000=800 Г=0,8 кГ), вес 1 м нефти равен 0,8 т (0,8 кГХ1000= 800 кГ=0,8г). [c.22]

Работа компрессорных стуненей с влажным газом принципиально отличается от работы паротурбинных ступеней с влажным паром. В паротурбинной ступени в пограничном слое у поверхности лопаток происходит интенсивная конденсация пара, что приводит к налипанию капель и образованию пленки жидкости на поверхности лопаток и в конечном счете к увеличению потерь энергии на дробление и ускорение капель [15]. В компрессорной же ступени из-за перегрева пограничного слоя у поверхности лопаток капли эффективно испаряются, что уменьшает вероятность их налипания и образования пленки жидкости на поверхности лопаток и, следовательно, потери энергии на ускорение и дробление капель, а также снижает износ лопаток вследствие эрозии. Так как удельный объем влажного водяного пара на выходе паровой турбины приблизительно в 35 раз больше удельного объема влажного газа на входе компрессора, то при одном и том же весовом расходе рабочего тела длина первых ступеней осевого компрессора значительно меньше длины лопаток последних ступеней паровой турбины. [c.43]

В результате отжига при 560 С, когда образцы находились в твердо-жидком состоянии, удельный объем увеличился, особенно в начале отжига, В сплаве с 6% Си после 4— 6 часов он увеличился на 0,2% ив дальнейшем оставался неизменным, а в сплаве с 9,0% Си увеличение объема за то же время превышало 1 % и продолжалось, хотя и с меньшим темпом, при последующей выдержке. Разуплотнение сплава с 9,0% Си, по-видимому, связано с образованием пор, заполненных газами, в частности водородом, и удалением из объема образцов относительно тяжелой жидкости. Об этом свидетельствуют результаты металлографического исследования. В структуре отожженных образцов обнаруживали микропоры, размещенные на границах зерен и в сфероидизированных включениях внутризеренной эвтектики (рис. 41, в). В результате изотермической обработки ниже и выше эвтектических температур удельный объем алюминиевокремнистых сплавов изменялся в пределах 0,06— 0,3%. При термоциклической обработке сплавы с кремнием [c.115]

Рассмотрю один из наиболее простых частных случаев уравнения (12). Допустим, что жидкость несжимаема и имеет во всех своих точках одну и ту же температуру тогда p= onst. Кроме того, предположим, что в жидкости отсутствуют силы трения иными словами, предположим, что жидкость не имеет вязкости, которая, в частности, проявляется в касательных напряжениях. Такая жидкость, не имеющая сил трения, или, что все равно, не имеющая вязкости, называется идеальной жидкостью (можно сказать, что она является идеально скользкой). В действительных жидкостях и газах, как у же указывалось, касательные напряжения обычно во много раз меньше нормальных, и поэтому во многих вопросах аэродинамики можно пренебрегать касательными напряжениями по сравнению с нормальными, т. е. рассматривать жидкость как идеальную. Предположим далее, что отсутствует теплообмен между выделенной струйкой и окружающей средой. При этих предположениях уравнение (12) значительно упрощается. Так как жидкость идеальная, то работа напряжений, происходящих от вязкости dK, равна нулю правая часть уравнения также равна нулю. В несжимаемой жидкости внутренняя энергия определяется температурой (давление, но определению несжимаемой жидкости, не влияет на ее вн треннюю энергию) так как температура во всех точках- постоянна, то С/= 0. Удельный объем V в несжимаемой жидкости есть величина постоянная заменив [c.64]

Вопрос О ТОМ, В какой мере единообразны или, наоборот, различны процессы s гидравлических и пневматических каналах, в основном определяется следующим. Для капельных жидкостей изменение давления р и относительное изменение объема V связаны между собой соотношением бр = — 6У/К причем обычно принимают величину Е постоянной, не зависящей от давления и температуры. Заметим также, что при изотермических условиях для капельных жидкостей можно рассматривать не объем V, а удельный объем и при этом 8р = —Ebv lv. Для газа из уравнения состояния pv = RT при постоянной температуре Т получаем pbv + v bp = 0, причем в случае бр<Ср, bv < v можно принять р = Р р = onst, V = И р = onst, где р и — соответственно средние значения абсолютного давления р и удельного объема и и тогда 6р = —p v v v. Таким образом, если только величины абсолютного давления р и удельного объема V меняются мало, то указанные выше выражения Ьр = = —E6v lv для капельной жидкости и бр = —p v v lv для газа оказываются полностью идентичными ). [c.385]

Состояния газа в точках g принято называть сухим насыщенным паром, а линию KN, соединяющую эти состояния для разных давлений, — верхней пограничной кривой, или линией сухого насьиценного пара. Состояния в точках h называются кипящей жидкостью, а линия КМ — нижней пограничной кривой, или кривой кипящей жидкости. Обе пограничные кривые имеют точку встречи К, называемую критической (см. гл. VI, 38). Изотерма, проходящая через критическую точку, называется критической. Давление, удельный объем и температура в точке К называются также критическими и обозначаются соответственно р у. и ир. [c.233]

Наиболее простую форму уравнение (8.8) получает в том случае, когда плотность и, следовательно, удельный объем не зависят от давления и температуры (как, например, при течении газа с малой скоростью или при течении капельной жидкости). Если у=1/о = соп51, то [c.137]

Справочник содержит подробные данные по теплофизмческим свойствам наиболее важных для современной техники газов и жидкостей. В книге приведены удельный объем, энтальпия, энтропия, теплоемкость, скорость звука, теплота парообразования, поверхностное натяжение, коэффициенты вязкости, теплопроводности, диффузии, термодиффузни, а также критерий Прандтля для широкого диапазона температур и давлений. [c.2]

Смотреть страницы где упоминается термин Удельный объем жидкости (газа) : [c.328] [c.140] [c.208] [c.290] [c.290] [c.41] [c.51] [c.173] [c.478] [c.48] [c.706] [c.409] [c.101] [c.189] [c.168] [c.17] [c.206] [c.278] [c.42] [c.114]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...