Ионизованный частично газ

Давление частично ионизованного газа в случае, когда плотность газа настолько мала, что кулоновским взаимодействием частиц можно пренебречь, [c.638]

Плазма — частично или полностью ионизованный газ, в котором плотности положительных и отрицательных зарядов практически одинаковы. [c.280]

ВЛИЯНИЕ АБЛЯЦИИ НА КОНВЕКТИВНЫЙ НАГРЕВ В КРИТИЧЕСКОЙ ОБЛАСТИ НРИ ТЕЧЕНИИ ДИССОЦИИРОВАННОГО И ЧАСТИЧНО ИОНИЗОВАННОГО ГАЗА В ПОГРАНИЧНОМ СЛОЕ i) [c.369]

Движение заряженных частиц в газах может быть изотропным, т. е. равновероятным по всем направлениям, лишь в однородной плазме при отсутствии электрического поля. При наложении электрического поля на частично ионизованную газовую среду распределение скоростей заряженных частиц перестает быть изотропным, что приводит к появлению направленного перемещения всей массы частиц данного сорта, называемому дрейфом. [c.83]

Теория Грима [1] позволяет рассчитать контур линии. Следовательно, получив из эксперимента контур линии, можно проверить теорию. Теория дает сравнительно хорошее совпадение для линий атома водорода и ионизованного гелия. Отклонения экспериментальных контуров от теоретических не превышают 10—15% и только для отклонения достигают 20% [79]. В вакуумной области спектра теория прежде всего проверялась на линиях Ьа, Ь(, [80—82]. Центр резонансных линий настолько искажен реабсорбцией, что проверять теорию можно только исследуя крылья линий. Для проверки теории необходимо было исследовать плазму в условиях, близких к больцмановскому равновесию. Эксперимент проводился с частично ионизованной гелиевой плазмой, возбуждаемой в ударной трубе длиной 75 см, диаметром 24 мм и при начальном давлении газа 40 тор. [c.364]

Неидеальная плазма характеризуется значительным вкладом эффектов межчастичного взаимодействия — неидеальности. Поясним это понятие. При малых плотностях низкотемпературная частично ионизованная плазма может рассматриваться как смесь идеальных газов электронов, ионов и нейтральных атомов. Частицы движутся с тепловыми скоростями, лишь изредка сталкиваясь друг с другом. При повышении плотности средние расстояния между частицами уменьшаются и все большее время частицы начинают проводить, взаимодействуя друг с другом. При этом возрастает средняя энергия взаимодействия между частицами. Когда средняя энергия межчастичного взаимодействия оказывается сопоставимой с характерной кинетической энергией теплового движения, плазма становится неидеальной. Свойства такой плазмы перестают описываться простыми соотношениями теории идеальных газов и плазмы и становятся весьма необычными. [c.338]

Когда рассматривается диапазон температур, при которых газ частично ионизован (т. е. ионизация и не полная и не очень слабая), и необходимо уравнение состояния, требуется точное вычисление сумм состояний [формулы (5.72)]. В условиях частичной ионизации обычной является ситуация, когда изменение величины р [— бе ( )] от одного состояния к другому для нескольких наинизших атомных состояний является большим по сравнению с единицей. Для высших состояний, соответствующих возбуждению единичного электрона, величина р [— бе (х)] стремится почти к постоянной, независимой от 5. При соответствующем разделении [c.223]

Использование условия (5.100) для вывода уравнения состояния частично ионизованного газа будет описано в 6.11. [c.226]

Пусть рассматриваемый газ содержит С различных химических компонент. (Например, в случае воздуха такими компонентами могут быть N2, Ог и т. д. Опять же в чистом, частично ионизованном азоте такими компонентами могут быть N и N2. В частично ионизованном газообразном водороде могут содержаться три компоненты электроны, прогоны и нейтральные атомы водорода.) Обозначим функцию распределения а-й компоненты (а = 1, 2,... [c.269]

Проиллюстрируем эти рассуждения на примере описания частично ионизованного газа, находящегося в термическом равновесии в сосуде объема V. Для простоты предположим, что газ содержит только три компоненты нейтральные атомы, электроны и однократно ионизованные ионы ). Соответствующие функции распределения для этих частиц можно тогда записать в виде [c.282]

Применим теперь изложенную в предыдущем параграфе теорию для расчета электропроводности частично ионизованного газа. Пусть имеется электрическое поле Е, а магнитное поле В отсутствует. Предположим, что электрическое поле Е меняется медленно по сравнению с временем столкновения т, так что производную по времени д1 д1 в уравнении (8.91) можно опустить. В таком случае это уравнение можно разрешить относительно I [c.331]

Для частично ионизованных газов типичные значения показателей степеней будут 1 < г < (3/2), л 3, т 2. [c.430]

Установление равновесной степени ионизации в частично ионизованном газе осуществляется путем различных элементарных актов столкновительной ионизации и обратной рекомбинации сталкивающихся заряженных частиц. В простейшем случае, когда [c.130]

При обтекании поверхности тела потоком частично ионизованного газа (низкотемпературной плазмы) наряду с переносом тепла теплопроводностью, конвекцией и диффузией необходимо учитывать также и лучистый теплообмен. Радиационный перенос тепла в высокотемпературном ионизованном потоке (Г > 10 К) становится сравнимым, а с увеличением температуры — и преобладающим по сравнению с конвективным теплообменом. [c.397]

В этом случае полная энергия плазмы практически совпадает с ее тепловой энергией, а давление находится по уравнению (64) сосгоя- 1ИЯ идеального газа, которое для частично ионизованной и полностью иотизоваипой плазмы соответственно иринимае 1 вид [c.390]

Описанию электропроводности термоионизованной плазмы посвящено большое количество экспериментальных и теоретических работ. Обычно теоретически рассматривается электропроводность для двух крайних случаев очень слабо ионизованных и полностью ионизованных газов однако до недавнего времени не исследовали промежуточный случай, характерный для МГД-генераторов,— частично ионизованные газы [105, 106]. [c.112]

АГРЕГАТНЫЕ СОСТОЯНИЯ вещества (от лат. aggrego — присоединяю) — состояния одного и того же вещества в разл, интервалах темп-р и давлений. Традиционно агрегатными считают газообразное, жидкое и твёрдое состояния, переходы между к-рыми сопровождаются скачкообразными изменениями свободной энергии вещества, энтропии, плотности и др. физ. характеристик. С увеличением темп-ры газов при фиксир. давлении они переходят в состояние частично, а затем полностью ионизованной плазмы, к-руш также принято считать А. с. С увеличением давления (в звёздах) вещество переходит в состояние вырожденной плазмы, нейтронной жидкости и т. д. [c.23]

М, г. сильно ионизован. Облака нейтрального водорода наблюдаются только в окрестностях галактик. В коронах и скоплениях галактик ионизация связана с высокой темп-рой газа. Газ, расположенный вдали от галактик, вероятно, был ионизован излучением квазаров и молодых галактик в период их образования. При низкой плотности этот газ не успел рекомбинировать и сохранил высокую степень ионизации. В скоплениях и коронах галактик М. г. содержит тяжёлые йлементы (вплоть до железа) с относительной концентрацией, прибл. в 10 раз меньшей, чем на Солнце. Это связано с частичным перемешиванием М. г. с внутрига-иактич. газом. Состав газа вдали от галактик неизвестен. [c.81]

ПЛАЗМА (от греч. plasma, букв.— вылепленное, офор- левы магнитные бури и полярные сияния. Отражение м.чонное) — частично или полностью ионизованный радиоволн от ионосферной П. обеспечивает возможность газ, в к-ром плотности положит, и отрицат. зарядов дальней радиосвязи на Земле. [c.594]

В недрах С. атомы (в осн. это атомы водорода) находятся в иовиэов. состоянии. Если водород полностью ионизован, то поглощение излучения связано гл. обр. с отрывом электронов от ионов более тяжёлых элементов (с нх фотоионизацией). Однако таких элементов в ведрах С. мало. Движущиеся из солнечных недр фотоны частично рассеиваются и поглощаются свободными электронами. Суммарное поглощение в иони-зов. газе центр, области С. всё же относительно мало. По мере удаления от центра С. темп-ра и плотность газа падают, и на расстояниях, больших 0,7—0,8 Д , уже могут существовать нейтральные атомы (в более глубоких слоях — атомы гелия, блцже к поверхности С,— атомы водорода). С появлением нейтральных атомов (особенно многочисл. атомов водорода) резко возрастает поглощение, связанное с их фотоионизацией. Перенос энергии излучением сильно затрудняется. Включается др. механизм переноса энергии — развиваются крупномасштабные конвективные движения, и лучистый перенос сменяется конвективным (см. Конвективная неустойчивость). Протяжённость по высоте солнечной конвективной зоны 200 тыс. км ( 0,3 Д - Скорости конвективных движений в глубоких слоях малы — порядка 1 м/с, в тонком верх, слое они достигают [c.589]

В любом сечении длинного однородного положит, столба ионизация компенсирует гибель электронов за счёт рекомбинации, амбиполярной диффузии к стенкам, прилипания (к-рое может частично компенсироваться отлипанием). Этим определяется зависимость поля в столбе от плотности зарядов в плазме (эквивалент ВАХ столба). При сильном нагреве газа ВАХ — падающая. В тлеющем разряде возникают разл. неустойчивости. Наиб, распространена иони-зационно-перегревная, связанная с увеличением частоты ионизации при тепловом расширении газа, вызванном случайным локальным перегревом. Рост v ведёт к увеличению и, дополнит, тепловьщелению и дальнейшему росту Т. Эта неустойчивость вызывает контракцию газового разряда— стягивание разряда в токовый шнур. Др. неустойчивости приводят к возникновению страт—расслоению положит, столба вдоль тока на сильно и слабо ионизованные участки. Чаще всего страты бегут от анода к катоду и глазом не видны (см. также Низкотемпературная плазма). [c.512]

Необходимо ввести поправку в теплопроводности для учета термоэлектрического эффекта, подобно тому как это сделали Спитцер и Хёрм для полностью ионизированной плазмы [8]. Выполнение подобных выкладок для частично ионизованных газов с использованием уравнений (3) — (10) привело к следующему результату [c.352]

В задачах аэрономии, в которых переносные свойства определяются, в основном, нейтральными компонентами газовой смеси, величина 1о мало отличается от истинного коэффициента теплопроводности 1, и вторым членом в (2.3.27) часто можно пренебречь. Однако, с появлением, например, электронной компоненты в ионосфере вклад второго члена в (2.3.27) делается весьма существенным и может достигать порядка 30% Ферцигер, Капер, 1976 Маров, Колесниченко, 1987). Использование формулы (2.3.27) в случае сме и частично ионизованных газов чрезвычайно затруднительно, поскольку соответствующие расчеты требуют двукратного обращения матриц высоких порядков одно обращение связано с [c.97]

Трусделл, 1962) было высказано предположение, что во втором приближении матрица несимметрична (другими словами, по мнению Трусделла соотношения Стефана-Максвелла (2.3.29) не носят универсального термодинамического характера, а являются математическим феноменом, присущим лишь первому приближению теории Чепмена-Энскога). Позднее, в работе Макенфус, 1973) предпринималась попытка получить соотношения (2.3.28) из кинетической теории газов в любом приближении, но был сделан неверный вывод о том, что поправочные множители к бинарным коэффициентам диффузии (учитывающие высшие приближения при разложении возмущенных функций распределения отдельных компонентов в ряды по полиномам Сонина-Лаггера) зависят только от числа приближений теории Чепмена-Энскога и числа N (количество компонентов в системе), но не зависят от самих взаимодействующих компонентов кроме того не был получен явный вид этой поправки. Обобщенные соотношения Стефана-Максвелла и формулы для поправок к бинарным коэффициентам диффузии в любом приближении коэффициентов молекулярного переноса были выведены для частично ионизованных смесей впервые в работе Колесниченко, 1979) (в которой был рассмотрен предельный случай нулевого магнитного поля) и в работах Колесниченко, 1982 Колесниченко, Маров, 1982) (с учетом сильного магнитного поля, вносящего анизотропию в коэффициенты переноса). Там же была показана симметрия коэффициентов сопротивления в полном согласии с соответствующим результатом термодинамики необратимых процессов Колесниченко, Тирский, 1976). [c.99]

Полное уравнение движения для нейтральной составляющей атмосферы. Рассматривая верхнюю атмосферу как частично ионизованную многокомпонентную смесь газов, можно при использовании соотношений Стефана-Максвелла (2.3.69) получить уравнение движения только для нейт эальной атмосферной составляющей. В случае, когда гидродинамическая скорость системы Ку приближенно совпадает со скоростью нейтрального газа V J, компоненты [c.111]

Метод ионной сферы является характерным для приближений, которые используются при расчете чисел заполнения для частично ионизованных газов. При высоких температурах, когда только несколько электронов заполняют весь ряд уровней, обычно используется метод, принадлежащий Мейеру [1]. В этом случае волновые функции энергетических состояний образуются из произведений одноэлектронных волновых функций. Взаимодействием электронов полностью пренебрегают, кроме требований, налагаемых принципом исключения Паули. В работах Кокса [6, 71 и Витенса 18] описывается приложение этого метода к типичным задачам астрофизики. [c.382]

Грей Д., Джекобе П. Экспериментальное исследование турбулентного перемешивания в частично ионизованном газе. — Ракетная техн. и косм., 1964, № 3, с. 25—31. [c.216]

В общем случае в суммарный поток массы может входить составляющая, возникающая в случае, если на компоненты смеси действуют различные внещние силы. Примером является диффузия 1лектрически заряженных частиц в частично ионизованном газе под действием электрического или магнитного поля. Может также иметь место разделение смеси, вызванное процессом внутреннего трения. Молекулы с большей массой перемещаются в направлении меньшей скорости Л. 160]. [c.322]

При полете летательных аппаратов в плотных слоях атмосферы Земли или других планет (Марса, Венеры, Юпитера и др.) со сверхорбитальными скоростями одной из ос]ювных и очень сложных проблем является расчет теплообмена при обтекании поверхности тела потоком частично ионизованного газа. [c.397]

При обтекаини тела потоком частично ионизованного газа на поверхности образуется пограничный слой (рис. 16.2). [c.398]

При отсутствии внешних электрических и магнитных нолей ста-ниопарпое течение частично ионизованного газа, состояндего из V Рис. 16.2. Схема обтекания тела элементов и п ко.мнонентов, ОНИ-потоко.м частично иони. ирован- сывается следующей системой урав-иого газа [c.398]

Процессы неупругих С. а. весьма разнообразны. Перечень не упругих процессов, к-рые могут происходить в газе или слабоионизов. плазме, приведён в таблице. В различных лаб. условиях и явлениях природы гл. роль играют те или иные отдельные неупругие процессы соударения ч-ц. Напр., излучение с поверхности Солнца обусловлено б, ч. столкновениями между эл-нами и атомами водорода, при к-рых образуются отрицат. ионы водорода (табл., п. 26). Осн. процесс, обеспечивающий работу гелий-неонового лазера (см. Газовый лазер),— передача возбуждения от атомов гелия, находящихся в метастабильных состояниях, атомам неона (табл., п. 6) осн. процесс в электроразрядных молекулярных газовых лазерах — возбуждение колебат. уровней молекул электронным ударом (табл., п. 3) в результате этого процесса электрич, энергия газового разряда частично преобразуется в энергию лазерного излучения. В газоразрядных источниках света осн. процессами являются в т. н. резонансных лампах — возбуждение атомов электронными ударами (табл., п. 2), а в лампах высокого давления — фоторекомбинация эл-нов и ионов (табл., п. 24). Спиновый обмен (табл., п. 7) ограничивает параметры квантовых стандартов частоты, работающих на переходах между состояниями сверхтонкой структуры атома водорода или атомов щелочных металлов (табл., п. 9). Различные неупругие процессы С. а. с участием свободных радикалов, ионов, эл-нов и возбуждённых атомов определяют мн. св-ва атмосферы Земли. Мак-Даниель И., Процессы столкновений в ионизованных газах, пер. с англ.. М., 1967 Смирнов Б. М., Атомные столкновения и элементарные процессы [c.725]

Прохождение тока через частично или полностью ионизов. газы (плазму) обладает своей спецификой (см. Электрические разряды в газах, Плазма) напр., в полностью ионизованной плазме Э. не зависит от плотности и возрастает с ростом темп-ры пропорц. [c.893]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...