Ионной сферы метод

Ионной сферы метод 382 Испускание 363—369 см. также Вынужденное испускание Испущенный электрон 95 [c.545]

Представляется, поэтому, перспективным другой метод введения щелочного металла в сферу реакции с сурьмой — вакуум-электро-химический. Сущность этого метода заключается во введении поло- кительных ионов щелочных металлов из расплавов соответствующих солей через стенку баллона фотоэлемента. [c.72]

Метод ионной сферы является характерным для приближений, которые используются при расчете чисел заполнения для частично ионизованных газов. При высоких температурах, когда только несколько электронов заполняют весь ряд уровней, обычно используется метод, принадлежащий Мейеру [1]. В этом случае волновые функции энергетических состояний образуются из произведений одноэлектронных волновых функций. Взаимодействием электронов полностью пренебрегают, кроме требований, налагаемых принципом исключения Паули. В работах Кокса [6, 71 и Витенса 18] описывается приложение этого метода к типичным задачам астрофизики. [c.382]

На любой тепловой электростанции приходится иметь дело со сточными водами, которые являются результатами химических отмывок отложений. В результате в сточных водах появляются ионы тяжелых металлов из отложений (железо, медь), а также реагенты, вводимые для химической очистки. Существуют методы обработки сточных вод, без использования которых спуск их в водоемы не разрешен. Игнорирование этого требования в капиталистических странах Европы привело к резкому ухудшению водной сферы даже в таких мош,ных реках, как Дунай и Рейн. Правительства зарубежных стран накладывают на владельцев ТЭС и АЭС определенные штрафы. Но частные владельцы ТЭС и АЭС часто предпочитают штрафы, а не строительство дорогих очистных сооружений. Эти сооружения обязательны на отечественных ТЭС и на АЭС в соответствии с законодательством СССР. В этой области СССР имеет существенные достижения в сравнении с зарубежной энергетикой. К их числу относятся безаммиачные режимы для блоков ТЭС. При этом не только сохраняется аммиак для сельского хозяйства, но и уменьшаются отложения на оборудовании, а значит, и расходы на их удаление. [c.41]

Определение элементного состава методом ионизационной спектроскопии основано на измерении энергий связи электронов остова [6]. Одно из новых направлений иони-зац. спектроскопии—анализ протяжённой тонкой структуры спектра, проявляющейся в виде осцилляций за порогом ионизации и охватывающей область энергий до сотен эВ. Природа этих осцилляций подобна природе осцилляций EXAFS (см. Рентгеновские спектры) и связана с интерференцией волны де Бройля выбитого из атома электрона и волн, рассеянных атомами ближайших координац. сфер данного атома в направлении назад . Фурье-анализ образующейся тонкой структуры энергетич. спектра электронов позволяет с высокой точностью определять радиусы координац. сфер [7 ]. Тонкая структура в спектре, прилегающая к порогу ионизации остовных уровней, служит ис- [c.553]

Ряд самосогласованных расчетов по методу функционала локальной плотности с использованием функций Грина был недавно выполнен и для полупроводников. Расчеты относились к вакансиям в кремнии, алмазе, арсениде и фосфиде галлия, а также к таким примесям замещения, как водород, углерод, азот или кислород (рис. 1). Все эти дефекты служат причиной появления локализованных состояний в запрещенной зоне полупроводника. Эффекты электронного экранирования, самосогласованно описываемые в рамках функционала локальной плотности, особенно важны в случае более ионных кристаллов (таких, как упомянутые выше соединения галлия) и приводят к тому, что потенциал дефектов сильно локализуется ( на длинах порядка радиуса первой координационной сферы). Расчеты показывают, что такое же или еще большее значение имеют эффекты релаксации решетки вблизи дефекта. Как было установлено Дж. Бараффом с сотрудниками, в случае вакансии в кремнии искажения в значительной степени определяются величиной заряда, локализованного на дефекте. Для этого чам [c.196]

Точечные дефекты, вызванные отклонениями от стехиомегриче-ского состава в окислах, рассматриваются в приближении частично ионного взаимодействия с узлами ближайших координационных сфер. Вычисляемые изменения радиусов этих координационных сфер могут быть сопоставлены с изменениями периода решетки и с измеряемыми рентгеновским методом среднеквадратичными статическими отклонениями атомов отдельных подрешеток. Проверка выполнена на монокристаллах кубичесиих ферритов со структурой шпинели с учетом трех координационных сфер вокруг любого из возможных точечных дефектов — вакансии в окта-, тетраэдрической и в анионной подрешетках, внедрения в окта- н тетраэдрические положения. [c.223]

Mo( N)5- МпО, - МпО и др. В этих случаях реагирующие и возникающие комплексные ионы инертны по отношению к замещению или, точнее, в этих ионах замещение идет с меньшей скоростью, чем перенос электрона. Так, при переходе МнО, в МпО ие происходит разрушения координац. сферы (изотопный состав кислорода при реакции в щелочном растворе сохраняется). 2) Через образование промежуточных мостиковых соединений. Так, 3-валентный Со в гексаамино o(NHз)i не обменивается с 2-валентным Со, как это показано методом моченых атомов, но o(NHэ)5(OH) в амлгаачном растворе обменивается. Предполагается, что реакция идет через образование двухъядорного мостикового комплекса. Мостиком является группа ОН, образующая связи с двумя атомами Со. В ряде случаев механизм переноса электрона при О.-в. р. еще не выяснен. [c.484]

Не так давно Хейне [54] развил аналогичный подход к зонным структурам переходных металлов с несколько иной точки зрения, используя метод функций Грина, который применили Корринга, Кон и Ростокер о нем мы кратко упоминали в 4 настоящей главы. Как и в методе присоединенных плоских волн (APW), в теории использовался ячеечный потенциал ). При таком подходе вся информация об атомных потенциалах входит только через логарифмические производные волновых функций на поверхностях сфер, описанных около ионов. Эти же величины можно выразить и через фазы. Фазы s- и р-состояний выражают, конечно, с помощью псевдопотенциалов простых металлов для I = 2 фазу берут в резонансной форме [c.232]

Глубина проникновения П 353. См. также Сверхпроводимость Уравнение Лондонов Голые ионы II142 Гранецентрированная кубическая решетка Бравэ I 81, 82 зоны Бриллюэна выше первой 1169 р-зоны в методе сильной связи 1193 s-зоны в методе сильной связи 1186—188 и гексагональная плотноупакованная структура 190, 91 и плотная упаковка сфер 191 координационное число I 83 основные векторы 181 [c.405]

В теории электронной зонной структуры фундаментальные ограничения, присущие методу псевдопотенциала, удается обойти, представляя кристалл в виде пространства, заполненного решеткой ячеечных потенциалов ) (рис. 10.5). Предполагается, что каждый ион находится в центре сферической области, внутри которой потенциал сферически симметричен. Эти сферы нигде не перекрываются вмеждоузельнойобласт,и потенциал считается постоянным. [c.466]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...