Упругий импульс в цилиндрическом

Распространение упругого импульса вдоль цилиндрического стержня [c.73]

Ультразвуковые измерения 92 Упругие постоянные 17, 178, 182 Упругий импульс в цилиндрическом стержне 73 Уравнение частот продольных колебаний цилиндрического стержня 61 Уравнении движения изотропного упругого тела 83 --упругой среды 18 [c.190]

Круговые цилиндрические оболочки подвергали воздействию кратковременных магнитных импульсов давления. Сжатие оболочек происходило в упругой стадии, а выпучивание — по высокочастотным упругопластическим формам. Номера форм выпучивания и средние остаточные перемещения между гребнями выпучин измеряли при нескольких амплитудах импульса для трех групп оболочек с отношениями радиуса к толщине а/А= 100, 200 и 300. [c.188]

Конструкции двухрядных инструментов чехословацкого производства для обработки отверстий диаметром 20 — 200 мм и наружных цилиндрических поверхностей диаметром 40 — 200 мм показаны на рис. 14. Первый ряд роликов установлен на упругую оправку, которая может самоустанавливаться ( плавать ) в радиальном направлении. Для этого между рабочим кольцом, имеющим малую жесткость, и корпусом установлены резиновые кольца. Для передачи момента поставлены штифты. Второй ряд роликов смонтирован на жесткой оправке. Назначение упругой плавающей оправки — создать постоянные условия деформированной микронеровностей. Жесткая оправка позволяет повысить точность обработки. Другой особенностью инструментов является то, что сепаратор с роликами перемещается при работе по оси импульсами. Между сепаратором и конусом установлено резиновое [c.392]

Позже будет показано, что уравнение (3.18) можно вывести из общих соотношений упругости и, в отличие от уравнения (3.12) для продольных волн, (3.18) дает точное описание распространения крутильных колебаний вдоль круглого цилиндра, когда каждое сечение цилиндра вращается как целое. Импульс крутильных колебаний такого вида распространяется вдоль цилиндрического стержня без дисперсии, если материал стержня совершенно упруг. [c.53]

Согласно элементарной теории распространения упругих возмущений вдоль цилиндрического стержня, при распространении изгибных импульсов имеет место дисперсия, тогда как продольные и крутильные импульсы должны распространяться вдоль стержня без изменения формы. [c.73]

Случай цилиндрического бака при указанных выше предположениях подробно рассмотрен в монографии [49] для случая нагружения защемленного по контуру (П1.48) днища гидроударом. Выполнены многочисленные расчеты для случаев идеально упругой и кавитирующей жидкостей. Данная в [49] (см. также параграфы 4, 5 предыдущей главы) постановка задачи остается справедливой и для пузырьковой жидкости при очевидной замене уравнений, описывающих движение жидкой среды. В силу этого приводить здесь математическую постановку задачи гидроупругости для бака не будем, отметим лишь, что далее приводятся результаты расчетов при нагружении свободной поверхности жидкости или несмоченной поверхности пластины импульсом давления Расчеты выполнялись методом конечных разностей для стальных пластин толщиной 0,2 см. [c.100]

Рассматривается цилиндр конечной длины, слои которого могут быть выполненными из изотропных упругих и вязкоупругих (модель Фойгта), а также цилиндрически ортотропных упругих материалов. На внешнюю поверхность цилиндра действует осесимметричный импульс давления. [c.194]

На основании полученных выше уравнений были проведены численные расчеты, иллюстрирующие поведение бесконечной цилиндрической трубы при нагружении ее изнутри импульсом давления. При этом рассматривалось движение в упругой и пластической стадиях деформирования, а также определялись величины внутреннего давления, при которых происходило разрушение оболочки. Исследовалось влияние окружающей среды на характер движения оболочки. Чтобы убедиться в правильности работы построенного алгоритма, расчеты проводились для случая, когда прочностные свойства материала трубопровода остаются неизменными. В дальнейшем планируется проведение расчетов для случая, когда прочностные характеристики материала изменяются с течением времени под воздействием различных условий старения. Результаты расчетов приведены на рисунках и в таблице. На рис.1 - рис.7 приводятся зависимости безразмерных величин о, и К от безразмерного времени I. [c.250]

До развития электронной техники экспериментальное исследование упругих волн в твердых телах ограничивалось в значительной мере улавливанием сейсмических волн и исследованием колебаний слыщимых частот в опытах по акустике. Б. Гопкинсон [58] был в числе первых исследователей распространения импульсов напряжения в лабораторных условиях, причем он проводил эти опыты с целью изучения природы зависимости давления от времени при взрыве или при встрече снаряда с жесткой поверхностью. Его приспособление, известное под названием стержня Гопкинсона, основано на применении элементарной теории распространения упругих импульсов напряжения в цилиндрическом стержне, когда длина импульса велика по сравнению с радиусом стержня. Электрический вариант стержня Гопкинсона, предложенный в 1948 г. Девисом [25], даёт возможность экспериментально исследовать природу распространения импульсов, длина которых сравнима с поперечными размерами стержня. Этот вариант будет описан в следующем параграфе. [c.85]

В сплошной однородной упругой среде, плотность которой р, выделим мысленно некоторый цилиндрический объем с площадью поперечного сечения 5 (рис. 165). Пусть кратковременный импульс силы Р (направление импульса показано на рисунке стрелками), равномерно распределенной на все торцовое сечение 5, вызываез смещение вправо частиц среды в узком слое, прилегающем к этому сечению. Вследствие инертности соседний к нему слой окажется деформированным и в нем возникнут упругие силы, стремящиеся остановить частицы первого слоя и привести в движение частицы второго слоя. В итоге действие упругих сил приведет к исчезновению деформации сжатия в этом слое и к ее возникновению в следующем слое. Таким образом, импульс деформации сжатия пере- [c.202]

Для измерения импульса силы удара был применен динамометрический способ. Было спроектировано и изготовлено силоизмерительное устройство, которое крепится в основании установки. Принципиальная схема устройства приведена на рис. 61. Цилиндрическая на-ковальная со сферическими торцами свободно перемещается в корпусе, что обеспечивается двумя сегментными подшипниками. Наковальня опирается на упругий динамометр. Удар индентора по сферическому торцу наковальни воспринимается упругим динамометром, который жестко крепится к корпусу силоизмерительного устройства двумя винтами. Динамометр выполнен в виде жесткого кольца, с двух сторон которого по мостовой схеме наклеены четыре терморезистора сопротивлением по 100 Ом каждый и с базой 10 мм. Благодаря жесткости упругих элементов динамометра (он выполнен из [c.133]

Для расчетов процессов импульсной штамповки листовых заготовок в закрытые матрицы рассмотрим простую модель контактного взаимодействия деформируемой пластины с жесткой преградой. Описанная в 3.2 конечно-разностная модель динамики балки или цилиндрического изгиба пластин представляет собой дискретную систему связанных материальных точек (узлов). Если полагать, что время контактного взаимодействия каждой отдельной узловой массы Шг меньше, чем расчетный интервал шага по времени At для явной схемы расчета, то моделирование контактного взаимодействия можно представить как мгновенное изменение скорости узловой массы в интервале At. При этом ее можно считать свободной и корректировать нормальную составляющую скорости к преграде по направлению и величине в соответствии с заданным коэффициентом восстановления. Это соответствует использованию теории стереомеханического удара [48] для системы материальных точек, реакция внутренних связей между которыми возникает ва время, большее, чем время формирования ударного импульса в отдельной узловой точке-массе. Данное предположение приближенно выполняется для достаточно тонких пластин и их дискретного представления, когда длина звеньев As суш,ественно больше удвоенной толщины. Тогда время единичного контактного взаимодействия оценивается двойным пробегом волны сжатия и растяжения по толщине пластины, а время формирования внутренних сил при взаимодействии соседних узловых точек в процессе деформирования определяется временем пробега упругой волны по длине звена As. [c.66]

Тонкая цилиндрическая оболочка. Возбуждение в оболочке упругих волн приводит к появлению ряда особенностей в рассеянных звуковых полях. Например, при рассеянии одиночного звукового импульса на упругой цилиндрической оболочке могут появляться пертоди-ческие серии импульсов, многократно огибающих поверхность оболочки и обладающих малым затуханием. Ниже рассмотрены процессы, возникающие в области геометрической тени при рассеянии плоской монохроматической волны на пустотелой цилиндрической оболочке [32]. Рассчитаем звуковое поле вблизи поверхности оболочки. Воспользуемся решением задачи дифракции, полученным в книге [63]. Полное поле на поверхности можно определить в виде суммы падающей и рассеянной волн при г =а, где а — внешний радиус оболочки [c.226]

При отражении звуковых импульсов от упругих оболочек могут происходить значительные изменения формы импульсз. Наиболее сильные изменения наблюдаются в той области частотного диапазона, где частотная характеристика F(ка), характеризующая рассеяние в стационарном режиме, имеет резкие отклонения от регулярности, например максимумы или минимумы. В работе [82] было показано, что при облучении пустотелых цилиндрических оболочек короткими импульсами с высокочастотным заполнением в отраженной волне возникают последовательности импульсов, причем времена прихода импульсов соответствуют времени огибаршя оболочки периферическими волнами различньк типов, например связанными с изгибными или продольными колебаниями. Большое число работ посвящено исследованию отражений импульсов от сферических оболочек. Обзоры многих из этих исследований приведены в работах [42,142]. [c.286]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...