Пластинка глиссирующая

Рассмотрим плоскую пластинку, уходящую на бесконечность и подведенную под углом к свободной поверхности горизонтального потока несжимаемой жидкости (рис. 129). Поток раздваивается в критической точке В на пластинке, и вдоль пластинки вверх отбрасывается тонкая струйка жидкости. Скорость на свободной поверхности по величине постоянна. Эта схема изображает относительное течение, порождаемое пластинкой, глиссирующей (скользящей) с большой скоростью по поверхности воды. Предполагается, что скорость движения настолько велика, что можно пренебречь в законе Бернулли ускорением силы тяжести и считать жидкость невесомой. В действительности весомость, в частности, сказывается еще в том, что отбрасываемая струйка не уходит в бесконечность, а стекает в воду. [c.338]

Из идеальности жидкости следует, что общая сила, действующая со стороны жидкости на глиссирующую пластинку, перпендикулярна к ее плоскости. [c.59]

Эта формула показывает, что величина силы воздействия жидкости на глиссирующую пластинку тесно связана с толщиной брызговой струи б, которую можно рассматривать как функцию а. Huh (см. рис. 35). [c.59]

Частицы воды позади глиссирующей поверхности получают скорости, направленные вниз, а с боковых ее сторон — скорости, направленные вверх. Это приводит к возникновению волн, исследование которых в случае пространственной задачи связано с большими затруднениями. В случае плоской задачи (глиссирующая пластинка бесконечной ширины или пластинка, примыкающая к двум параллельным стенками) вычисления значительно проще и приводят к результату, что за глиссирующей поверхностью следует система волн со скоростью, равной скорости глиссирования. Длина этих волн, согласно уравнению (62) гл. II, равна [c.426]

В качестве третьего примера возьмем глиссирующую пластинку ). [c.338]

Проведем нормаль ЕР к пластинке так-, чтобы она являлась касательной к свободной поверхности. Отрезок 1 = ЕА условно называется длиной глиссирующей пластинки 2). Направим оси, как показано на рис. 129, и будем считать жидкость бесконечно глубокой. Как и в первом примере, возьмем верхнюю полуплоскость вспомогательного переменного t и отобразим на нее области изменения [c.338]

К а л и и и и H., О моменте давления, действующего на глиссирующую пластинку, Ученые записки СГУ, т. 1 (XIV), серия ФМИ, вып. 1, 1938. [c.341]

Формулы эти показывают, что при малых углах атаки подъемная сила глиссирующей пластинки равна половине подъемной силы [c.342]

На рис, 5 изображена схема обтекания глиссирующей пластинки бесконечно глубоким потоком невесомой жидкости. За смоченную длину условно принимается отрезок АВ (прямая СВ касается свободной поверх- [c.10]

М. И. Гуревич (1935) дал общее решение задачи о двух глиссирующих пластинках тандем . [c.11]

В случае узких глиссирующих поверхностей линеаризация перестает быть законной и приходится учитывать величины второго порядка по малому углу атаки. Картина течения в первом приближении имеет следующий вид. У передней кромки происходит удар о воду. На всей остальное части пластинки обтекание складывается из продольного невозмущенного течения и чисто поперечного возмущенного.течения. Задача эта была рассмотрена в Германии Г. Вагнером и в СССР Г. Е. Павленко (1932), а затем заново проанализирована М. И. Гуревичем (1940). [c.13]

Левая часть этого уравнения известна, так как форма глиссирующей пластинки задана. [c.134]

В первом случае уравнение для определения давления вдоль глиссирующей пластинки пишется так [c.152]

В задаче о глассировании пластинки, имеющей форму плоского клина, мы сталкиваемся с весьма интересным обстоятельством, сущность которого тесно связана с механическим подобием и анализом размерности. Пусть мы имеем плоскокилева-тую призматическую пластинку, глиссирующую по поверхности воды. Пусть продольная плоскость симметрии, проходящая через киль пластинки, вертикальна и движение происходит параллельно плоскости симметрии. Задняя часть пластинки—транец—представляет собой плоскость, перпендикулярную к плоскости симметрии. Рассмотрим случай, когда длина пластинки и ширина щеки клина достаточно велики, так что для всех сравниваемых движений границы смоченной поверхности никак не связаны с конструктивной шириной и длиной пластинки. Геометрическую ширину и длину пластинки для всех сравниваемых движений можно принять равными бесконечности. Геометрическая форма пластинки полностью определяется углом между щеками it—2р (Р—угол килеватости) и углом между килевой прямой и плоскостью торца. Эти углы можно принять за геометрические параметры формы. Для простоты мы рассмотрим класс движений, в которых эти углы фиксированы. [c.90]

Метод Жуковского — Митчеля. Истечение из отверстия. Удар струи в пластинку. Глиссирующая пластинка. По идее Планка Н. Е. Жуковским, а также Митчелем было предложено видоизменение метода Кирхгоффа, состоящее в замене функции [c.329]

Если при движении глиссирующей поверхности происходит удар ее передней кромки о воду, то по сравнению с аналогичным случаем в теории крыла получается следующая разница в случае крыла происходит обтекание его тупого переднего конца с образованием подсасывающей силы (см. стр. 280), в случае же глиссирующей поверхности образуется струя такого же рода, как при посадке на воду наклоненной пластинки с нормальной скоростью. Количеству движения струи соответствует дополнительное сопротивление глиссирующей поверхности. При глис- [c.425]

Смоченная часть днища глиссирующего судна при двин ении представляет собой слабоискривленную поверхность, наклоненную к горизонту под малым углом а. Глиссирующая поверхность отбрасывает вперед и частично в стороны струи жидкости. Вязкость существенна в тонком пограничном слое и сказывается только на сопротивлении. Первой задачей теории глиссирования было определение величины и точки приложения нормальной к плоской пластинке силы при большой скорости движения, когда силой тяжести можно пренебречь (в последнем случае не обязательно предполагать, что а мало). Задача о глиссирующей поверхности является классическим примером случая, когда цлотность р среды в зоне мертвой воды (воздух) много меньше плотности р в основном течении жидкости (вода). Обе среды не смешиваются, граничные условия на свободных поверхностях выполняются, и результаты, полученные с помощью теории струй, оказываются корректными. [c.10]

Близким по методу к группе работ по глиссированию является исследование М. Д. Хаскинда (1942) о колебаниях пластинки на поверхности тяжелой жидкости. Однако его нельзя непосредственно рассматривать как работу о глиссирующей пластинке, так как горизонтальная скорость пластинки предполагается малой, а смоченная длина при колебаниях постоянной. В последующей работе М. Д. Хаскинда (1955) скорость уже не является малой, но смоченная длина при колебаниях продолжает считаться постоянной. [c.13]

Ряд работ был посвяш,ен задаче о водосливе. Здесь прежде всего следует отметить работу Н. Е. Кочина (1938) о течении через уступ (рис. 20). Хотя метод, примененный Кочиным, и отличается от методов теории струй (задача полностью линеаризуется), но его анализ различных режимов течения послужил отправным пунктом дальнейших исследований. Следующий шаг в исследовании несколько более общей задачи (рис. 21) был сделан Э. Дуйшеевым (1958—1962). Используя конформное отображение области на верхнюю полуплоскость, он получил из граничного условия (12.1) интегральное уравнение, которое решал путем разложения в ряд функции Жуковского. Уравнение при этом удовлетворялось в отдельных точках. Тот же метод удовлетворения интегрального уравнения в отдельных точках был употреблен Л. М. Котляром (1953—1964), исследовавшим влияние силы тяжести на кавитационное обтекание пластинки и на обтекание глиссирующей пластинки. [c.27]

Глиссирование дужки круга с учетом эффектов весомости воды изучено М. И. Гуревичем (1937). Все основные результаты в теории глиссирования с учетом весомости воды получены в работах советских ученых. Экспериментальные исследования Л. А. Эпштейна (1940) показали, что подъемная сила глиссирующей пластинки обладает свойством гистерезиса. Суть этого явления проясняется в теоретических работах Л. И. Седова (1937) и состоит в том, что в момент касания воды задней кромкой движущейся пластинки подъемная сила почти скачком достигает некоторой положительной величины, а уже затем возрастает по мере погружения задней кромки. При уменьшении погружения подъемная сила сохраняется и тогда, когда задняя кромка оказывается выше невозмущенной свободной поверхности. Теоретическую оценку подпора и смоченной длины глиссирующей пластинки конечного размаха сделала М. Г. Щеглова (1959), исходя из вихревой схемы потока за пластинкой. Эффект гистерезиса приводит к рикошетам ( барсу ) даже при постоянном угле наклона и постоянной [c.50]

Для глиссирующих судов, судов со строительным дифферентом (ях.ты, рыболовные суда и т. п.), а также в технически обосно-ванных случаях для пласт.массовых судов допускается принимать килевую линию проходящей через нижнюю наружную кромку вертикального киля. [c.615]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...