Длина глиссирующей пластинки

Проведем нормаль ЕР к пластинке так-, чтобы она являлась касательной к свободной поверхности. Отрезок 1 = ЕА условно называется длиной глиссирующей пластинки 2). Направим оси, как показано на рис. 129, и будем считать жидкость бесконечно глубокой. Как и в первом примере, возьмем верхнюю полуплоскость вспомогательного переменного t и отобразим на нее области изменения [c.338]

Частицы воды позади глиссирующей поверхности получают скорости, направленные вниз, а с боковых ее сторон — скорости, направленные вверх. Это приводит к возникновению волн, исследование которых в случае пространственной задачи связано с большими затруднениями. В случае плоской задачи (глиссирующая пластинка бесконечной ширины или пластинка, примыкающая к двум параллельным стенками) вычисления значительно проще и приводят к результату, что за глиссирующей поверхностью следует система волн со скоростью, равной скорости глиссирования. Длина этих волн, согласно уравнению (62) гл. II, равна [c.426]

На рис, 5 изображена схема обтекания глиссирующей пластинки бесконечно глубоким потоком невесомой жидкости. За смоченную длину условно принимается отрезок АВ (прямая СВ касается свободной поверх- [c.10]

Глиссирование дужки круга с учетом эффектов весомости воды изучено М. И. Гуревичем (1937). Все основные результаты в теории глиссирования с учетом весомости воды получены в работах советских ученых. Экспериментальные исследования Л. А. Эпштейна (1940) показали, что подъемная сила глиссирующей пластинки обладает свойством гистерезиса. Суть этого явления проясняется в теоретических работах Л. И. Седова (1937) и состоит в том, что в момент касания воды задней кромкой движущейся пластинки подъемная сила почти скачком достигает некоторой положительной величины, а уже затем возрастает по мере погружения задней кромки. При уменьшении погружения подъемная сила сохраняется и тогда, когда задняя кромка оказывается выше невозмущенной свободной поверхности. Теоретическую оценку подпора и смоченной длины глиссирующей пластинки конечного размаха сделала М. Г. Щеглова (1959), исходя из вихревой схемы потока за пластинкой. Эффект гистерезиса приводит к рикошетам ( барсу ) даже при постоянном угле наклона и постоянной [c.50]

Близким по методу к группе работ по глиссированию является исследование М. Д. Хаскинда (1942) о колебаниях пластинки на поверхности тяжелой жидкости. Однако его нельзя непосредственно рассматривать как работу о глиссирующей пластинке, так как горизонтальная скорость пластинки предполагается малой, а смоченная длина при колебаниях постоянной. В последующей работе М. Д. Хаскинда (1955) скорость уже не является малой, но смоченная длина при колебаниях продолжает считаться постоянной. [c.13]

В задаче о глассировании пластинки, имеющей форму плоского клина, мы сталкиваемся с весьма интересным обстоятельством, сущность которого тесно связана с механическим подобием и анализом размерности. Пусть мы имеем плоскокилева-тую призматическую пластинку, глиссирующую по поверхности воды. Пусть продольная плоскость симметрии, проходящая через киль пластинки, вертикальна и движение происходит параллельно плоскости симметрии. Задняя часть пластинки—транец—представляет собой плоскость, перпендикулярную к плоскости симметрии. Рассмотрим случай, когда длина пластинки и ширина щеки клина достаточно велики, так что для всех сравниваемых движений границы смоченной поверхности никак не связаны с конструктивной шириной и длиной пластинки. Геометрическую ширину и длину пластинки для всех сравниваемых движений можно принять равными бесконечности. Геометрическая форма пластинки полностью определяется углом между щеками it—2р (Р—угол килеватости) и углом между килевой прямой и плоскостью торца. Эти углы можно принять за геометрические параметры формы. Для простоты мы рассмотрим класс движений, в которых эти углы фиксированы. [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...