Характеристики спектральные интерференционных

На рис. 271 приведены спектральные характеристики некоторых интерференционных светофильтров для видимой области спектра. Сравнение их с характеристиками абсорбционных светофильтров показывает, что в данном случае можно сравнительно легко получать светофильтры с малыми полуширинами полос пропускания, порядка 10—50 А. В случае необходимости удается получать светофильтры и с еще меньшими полуширинами, порядка 1 А. [c.341]

Наиболее существенными характеристиками таких спектральных приборов являются дисперсия (т. е. изменение положения интерференционных максимумов, выраженное в линейной или угловой мере в зависимости от изменения длины волны) и разрешающая сила, под которой понимается до некоторой степени условная величина. [c.22]

Голографические решетки по принципу изготовления и характеристикам наиболее близко соответствуют понятию идеальной решетки. Структура штрихов такой решетки образуется в результате интерференции световых пучков от двух когерентных источников, расположение которых подбирается для наилучшей коррекции аберраций в заданном спектральном диапазоне. Процесс изготовления включает запись интерференционной кар- [c.266]

Интерференционные светофильтры. Существуют различные типы монохроматических фильтров, предназначенных для выделении узких спектральных областей. При этом характеристики фильтров подбираются исходя из конкретных условий эксперимента. [c.67]

Рис. 271. Спектральные характеристики интерференционных светофильтров.

Читателя, интересующегося доказательствами этих соотношений, отсылаем к работе [5.27]. Мы решили рассматривать в своем анализе взаимные интенсивности, а не взаимные спектральные плотности потому, что функции Ji2 непосредственно описывают амплитуду и фазу пространственной интерференционной структуры, тогда как взаимная спектральная плотность пе является прямой характеристикой такой структуры. [c.196]

Влияние величины спектрального интервала и размеров источника на видность интерференционной картины. Рассмотрим влияние временной и пространственной когерентности источника-излучения на характеристики интерференционных полос. [c.117]

Интерферометр Фабри—Перо (ИФП) как спектральная система. В гл. 3 были уже рассмотрены количественные характеристики многолучевого двухзеркального интерферометра. В конце сороковых годов нашего столетия такой интерферометр был использован в качестве монохроматора для тонкого спектроскопического эксперимента. Полосы равного наклона, получаемые в фокальной плоскости объектива, расположенного после ИФП, совмещались с металлической маской (диафрагмой). Маска имела узкие кольцевые прорезы, положения которых точно совпадали с положениями интерференционных максимумов различных порядков. Также можно было бы иметь в маске только одно круглое отверстие, совпадающее с центральным максимумом. Если ширина кольцевой или диаметр круглой диафрагмы таковы, что будут выделять определенную долю интерференционного максимума, то на выходе такого устройства получим излучение, имеющее весьма узкий спектральный интервал в соответствии с характеристиками по [c.457]

Важной характеристикой интерферометра как спектрального прибора является величина свободного спектрального интервала, или свободная область дисперсии. Эта величина уже фигурировала при рассмотрении интерференционных явлений. Свободный спектральный интервал определяется одинаковым образом для любой интерференционной системы, т. е. АЯ. = [c.459]

Сферический интерферометр, как было показано ранее (см. гл. 3, 3.7), характеризуется точно таким же распределением интенсивности в интерференционной картине, как и ИФП с плоскими зеркалами при вдвое большем расстоянии между ними i = 2r. Это объясняется тем, что каждый последующий луч испытывает на четыре отражения больше, чем предыдущий, и разность хода Д = 4г. Из этого следует, что спектральные характеристики сферического интерферометра определяются так же, как и для плоского ИФП. Например, теоретическая разрешающая способность / сф сферического интерферометра дается формулой [c.464]

Измерение контуров и ширины спектральных линий. Для измерения физической ширины спектральных линий, излучаемой источником линейчатого спектра, используются спектральные приборы высокого разрешения. Ранее мы подробно рассмотрели характеристики и конструкцию интерферометра Фабри—Перо, который широко используется для такого рода измерений.. При этом можно применять как фотографический, так и фотоэлектрический способ регистрации интерференционной картины. Известно, что ИФП является прибором узких спектральных интервалов и поэтому требует, как правило, дополнительной монохроматизации. [c.495]

Задание. 1. Изучить устройство и теорию работы простого и сложного интерференционно-поляризационного светофильтра и его основные характеристики — коэффициент пропускания Т в максимуме полосы пропускания, полуширину полосы пропускания бЛ, свободный спектральный интервал АХ. 2. Ознакомиться с работой и отъюстировать экспериментальную установку по схеме на рис. П.П. При установке в пучок света интер- [c.517]

На основе дисперсии, дифракционных и интерференционных явлений построены спектральные приборы, работаюш,ие в очень широкой области спектра. Поляризационные приборы используются для изучения характеристик кристаллов, исследования статических и динамических напряжений, точных угловых и линейных измерений для определения концентраций растворов и др. [c.3]

Влияние спектрального интервала и размеров источника на видность интерференционной картины. Рассмотрим влияние временной и пространственной когерентности источника излучения на характеристики интерференционных полос. Учтем, что источник имеет определенный интервал частот (или волновых чисел Аа), в котором он излучает. Решим сначала вопрос о допустимой монохроматичности источника света из обш,их соображений. Обратимся к выражению (4.2) и учтем, что постоянная и переменная части интенсивности должны быть распространены на диапазон Аа = — а [c.36]

Надо особо отметить, что в методе балансных уравнений не рассматривается ни амплитуда, ни фаза поля, а лишь его интенсивность. Отсюда следует, что не учитываются фазовые соотношения в генерируемом излучении и связанные с ними интерференционные явления. Поэтому балансные уравнения недостаточны для расчета спектральных или угловых характеристик излучения, а также для анализа когерентных нелинейно-оптических явлений. [c.301]

Кольца красной линии d кажутся простыми, несмотря на большую ширину (0,032 см ), они дают преимущество с точки зрения фиксации максимума. Однако, так как другие линии d — зеленая, голубая, синяя — обладают сверхтонкой структурой, которая хорошо изучена, естественно было предположить, что и красная линия d не должна быть простой, что ее структура по своему строению близкого расположения составляюш.их друг от друга не при всех условиях может быть разрешена. В этом случае недостаточно одной высокой разрешающей силы спектрального интерференционного прибора важную роль играет его вторая характеристика-область дисперсии. Если последняя такова, что расстояние между максимумами или минимумами меньше ширины спектральной линии, то происходит их переналожение, и о разрешении составляющих не может быть и речи. Увеличение же области дисперсии обычно связано с уменьшением разрешающей силы, и 40 [c.40]

ГОЛОГРАММА (от греч. holos — весь, полный и gramma — черта, буква, написание) — запись волнового поля на чувствит. материале в виде интерференционной картины, образованной смешением этого волнового поля с опорной волной (см. Голография). Г. отображает практически все характеристики волновых полей — амплитуду, фазу, спектральный состав, состояние поляризации, измеиепие волновых полей во времени, а также свойства волновых полей и сред, с к-рыми эти поля взаимодействуют. [c.502]

Если, как говорилось в п. б , источник действительно монохроматический, то система полос будет периодичной по т, а контрастность будет постоянной. Точно так же квазимонохромати-ческий источник с прямоугольной спектральной интенсивностью даст картину интерференционных полос, содержащую модуляционную характеристику sin х/х. Контрастность будет иметь огибающую аналогичного характера. [c.369]

Рис. 5.18. Расчетные амплитудио-фазовые спектральные характеристики 19-слойной интерференционной системы П (ВН) В (П — подложка. В- ггО, Н —5 0 ) при угле падения в —56.4 (Гиф — коэффициент пропускания и фаза двух компонент поляризации) (а) и экспериментальные зависимости коэффициентов пропускания з- и р-компонент гюляризации падающего излучения с длиной волны 1.064 мкм от угла падения для той же 19-слойпой системы (б)

Технологический процесс изготовления голографических спектральных решеток включает в себя следующие основные операции изготовление заготовки, приготовление и нанесение слоев светочувствительных материалов (иногда задубливаиие слоев), запись интерференционной картины на специально созданных установках, химическую обработку. Как правило, решетка работает на отражение. Тогда необходимо нанесение отражающих слоев (алюминироваиие) и контроль характеристик решеток. Оказалось, что на шеллаке с хромированными [c.413]

Угловая дисперсия по (17.8) не зависит от расстояния между пластинами, а определяется только углом интерференции ф. Это дает возможность использовать сложный интер-ферометр-мультиплекс, представляющий собой последовательность двух ИФП с кратным отношением расстояний между пластинами (см. 18). Важной характеристикой ИФП является величина свободного спектрального интервала А Х — свободная область дисперсии. Эта величина уже фигурировала ранее, когда определяли порядки интерференции, в которых работает прибор. Свободный спектральный интервал определяется одинаковым образом для любой интерференционной системы. Однако для ИФП свободный спектральный интервал можно получить, перемножив величину, обратную угловой дисперсии по (17.8), на угловое расстояние Аф между соседними интерференционными максимумами по (17.7). Тогда [c.125]

В настоящее время интерференционные светофильтры изготовляются многослойными они состоят нз ряда последовательно соединенных эталонов Фабрн-Перо. В таких светофильтрах увеличен коэффициент пропускания за счет удаления металлических отражающих слоев. Показатели преломления смежных слоев пленки диэлектрика должны возможно больше отличаться один от другого. Оптическая толщина слоев, их число и материал определяются требуемой спектральной характеристикой фильтра. [c.287]

Сравнение спектра солнечного излучения со спектрами ламп, применяемых для его имитации, показывает их недостаточное совпадение. В то время как солнечный свет дает приблизительно непрерывный (сплошной) спектр, все искусственные источники имеют определенные спектральные линии. В связи с этим для получения необходимого спектра излучения применяют светофипыг ы, которые мотут бьпъ стеклянными и жндкоспшми, абсорбционными и интерференционными. Выбор светофильтров зависит от источника излучения и его использования. Предпочтение отдается стеклянным фильтрам. К недостаткам стеклянных фильтров можно отнести неодинаковую оптическую плотность стекал, тенденцию к изменению спектральных характеристик под воздействием излучения. [c.232]

Исследования закономерностей расположения спектральных линий различных элементов, а также попытки количественно описать характеристики самих линий (полуширина, форма огибающей, тонкая структура и т. п.) фактически завершили историю традиционной волновой оптики. Электронная теория дисперсии Лоренца стала вершиной достижений кляггической физики в области излучения. Она смогла объяснить естественную ширину спектральной линии, эффекты ударного и донлеровского уширения, позволила подвести количественные критерии под понятия когерентности и монохроматичности, наконец 01И1-сать интерференционные и дифракционные явления на языке затухающих волн и волновых цугов. [c.24]

Спектральные характеристики таких зеркал, сделанных из нанесенных на стекло (72 . = 1,52) слоев ZnS (г2, = 2,3) и MgF2 (П2 = 1,38), приведены на рис. 6.17. Для пятислойного зеркала (N = 2) коэффициент отражения в максимуме достигает 86 %, а для 11-слойного (N = 5) — 99,3 %. Такие интерференционные покрытия — [c.114]

В случае более слабой диффере1н иации скоростей в окружающей среде и в более толстом прослое (рис. 32, б) присутствие промежуточного прослоя существенно влияет на ход спектральной характеристики и положение экстремумов. Отмеченные различия характеристик объясняются те.м, что в первом случае (рис. 32, а) определяющее влияние на интерференционную волну PS оказывают доминируюн1,ие по интенсивности волны PS, отраженные от сильных границ — кровли и подошвы более толстого прослоя. Во второ.м случае (рис. 32, 6) в формировании волны PS участвуют несколько близких по интенсивности волн, отраженных от более слабых границ и характеризующихся различными временными сдвигами. [c.75]

Отличительной чертой спектральной характеристики забойного бурового источника является четко выраженный главный максимум спектральной плотности, приходящийся на частоту около 25 гц. В ряде случаев спектр является двух-или трехгорбым, что свидетельствует об интерференционном характере регистрируемых волн. [c.197]

Согласно табл. 3.6, большинство загрязняющих веществ имеют полосу поглощения в инфракрасной части спектра. Однако у некоторых из них (например, у Оз, ЫОг, ЗОг и небольшого числа металлов) абсорбционные характеристики лежат в видимой или ультрафиолетовой спектральной области. Ряд исследователей использовали метод дифференциального поглощения и рассеяния в этих спектральных областях для измерения концентрации молекул ЗОг, Оз и ЫОг в атмосфере. Для демонстрации того, что в натурных условиях можно добиться указанных в табл. 3.6 значений чувствительности при измерении концентрации этих трех загрязняющих веществ, в работах [398, 193] использовали кювету длиной 2,5 м на расстоянии 306 м. В работах [198, 399] в натурных условиях на трассе длиной 0,8 км при измерении содержания ЗОг в атмосфере была достигнута чувствительность 10 . Измерения проводили с помощью перестраиваемого лазера на красителе с удвоением частоты, накачиваемого лампой-вспыщкой. Выходная энергия составляла 100 мкДж, длительность импульса 1,3 мкс, ширина линии — менее 0,03 нм. Несколько позднее [400, 401] лазер на красителе, накачиваемый лампой-вспышкой, также использовали для измерения концентрации N02 в воздушном бассейне над Редвуд-Сити (шт. Калифорния). В этом случае лазер генерировал импульсы длительностью 700 не с длиной волны 448,1 и 446,5 нм и выходной энергией 10 мДж. Угол расходимости лазерного луча был равен 1,3 мрад, частота повторения импульсов—5 импульс/с, щирина линии — 0,2 нм. Приемная оптическая система включала телескоп Ньютона с диаметром зеркала 51 см и ряд узкополосных интерференционных фильтров. Некоторые результаты, полученные с помощью этой системы, показаны на рис. 9.51. Как нетрудно заметить, результаты лидарных измерений хорошо согласуются с данными, полученными по стандартной методике при условии, что скорость ветра во время измерений составляла менее 5 км/ч. [c.452]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...