Увеличение телесный

Необходимо отметить, что в расчете мы совершенно не учитывали влияния рассеянного излучения, которое, как следует из работ [1] и [2], существенно влияет на чувствительность дефектоскопа. К сожалению, содержащиеся в этих работах данные не позволяют установить сколько-нибудь точную количественную зависимость фактора рассеяния от геометрии дефектоскопа. Качественно можно оценить влияние рассеянного излучения следующим образом. При увеличении телесного угла входного окна счетчика увеличивается область разрешенных углов рассеяния для излучения попадающего на счетчик, и, следовательно, фактор рассеяния увеличивается, что в конечном счете приводит к дополнительному уменьшению W2m при увеличении Ь. [c.307]

С другой стороны, для увеличения чувствительности прибора желательно по возможности предельно увеличить поток, падающий на приемную поверхность термостолбика, что может быть достигнуто при заданном значении яркости источника Ь путем соответствуюш,его увеличения телесного угла ю". [c.269]

Направленно-диффузное и диффузное отражение металлов характеризуется увеличением телесного угла, в котором распростра- [c.65]

Очевидно, что вынужденное излучение увеличивает интенсивность распространяющегося в среде светового потока с частотой V2l, т. е. действует обратно поглощению. Что касается спонтанного излучения, то его вкладом в увеличение интенсивности светового потока можно пренебречь по сравнению с вкладом вынужденного излучения, если световой поток распространяется в пределах малого телесного угла и имеет достаточно высокую спектральную плотность и (Т21). [c.279]

Как уже отмечалось в предыдущих главах, по мере увеличения размеров частиц рассеянный свет все больше концентрируется в направлении распространения падающего излучения. При достаточно больших р главной составляющей рассеянного света в малых телесных углах вдоль пучка является дифракционная составляющая. [c.219]

Однако для увеличения чувствительности прибора не всегда представляется возможным увеличивать телесный угол U), так как с ростом этого угла соответственно увеличиваются и необходимые для правильного измерения полезные размеры измеряемого источника излучения. [c.272]

Были проведены проверки зависимости результатов расчета от шага интегрирования по спектру, от размера зон и от шага интегрирования по телесному углу. Эти проверки показали, что выбранный размер зон удовлетворителен. Увеличение шага интегрирования по волновому числу в 4 раза от 25 до 100 см практически не сказывалось на результатах расчета. [c.231]

Необходимый компонент оптической системы — апертурная диафрагма, которая ограничивает телесный угол пучка лучей, образующих изображение предметного источника. Все элементы системы формируют изображения апертурной диафрагмы. Те нз них, которые находятся в пространстве предмета и изображения, называют входным и выходным зрачками системы [45]. Изображение апертурной диафрагмы, формируемое г—1-й поверхностью, назовем входным зрачком для i-ro элемента, а следующее ее изображение, формируемое t-м элементом — его выходным зрачком (одновременно это входной зрачок для г+ 1-го элемента). Координаты точки в плоскости входного зрачка обозначим II,, в плоскости выходного — Ч - Они связаны линейным увеличением в зрачках Y/ S = уД , Пг==У,- Чг Расстояния от вершины поверхности до входного и выходного зрачков обозначим и (правило знаков то же, что и для s. y Для t l выполняются соотношения, полностью аналогичные (2.12), [c.54]

Обозначим через увеличение энергии излучения пучка в этом объеме, отнесенное к единице объема, времени (в окрестности t), частоты (в окрестности v) и телесного угла (относительно направления Q). Тогда величина [c.270]

Увеличение или уменьшение анодного тока приводит к увеличению или уменьшению интенсивности излучения. Максимальная энергия тах рентгеновского излучения численно равна напряжению на рентгеновской трубке. С учетом распределения интенсивности в энергетическом спектре рентгеновского излучения для трубок, работающих в режиме непрерывного излучения, наиболее интенсивным будет излучение с энергией в 1,3—1,5 раза меньшим mai-В рентгеновских аппаратах, применяемых в промышленности, используются трубки с размером фокусного пятна 0,4—10 мм поток рентгеновского излучения ограничен телесным углом 34—40° и трубкой с вынесенным анодом, имеющей поле облучения 360° (табл. 4.7). [c.88]

Таким образом, для пульсирующего поршня без Экрана получается сопротивление излучения в два раза меньше, чем при наличии экрана (см. формулу (11,19)), что вызывается увеличением в два раза телесного угла пространства, в которое происходит излучение. Присоединенная масса будет равна [c.335]

Из формулы (7,1,43) следует, что светосила по освещенности не зависит ни от площади входной щели, ни от /i. Для увеличения освещенности необходимо увеличивать телесный угол Q камерной части прибора. [c.447]

Если = О и = О, то интенсивность вдоль луча остается постоянной. Это означает, что при отсутствии поглощения и излучения по пути интенсивность от сколь угодно удаленного источника та же, что и в непосредственной близости к нему. Объяснение такого парадоксального на первый взгляд факта заключается в том, что интенсивность рассчитывается на единицу телесного угла. С увеличением расстояния г от источника полная энергии от него, т. е. поток, уменьшается пропорционально 1/г . Однако и телесный угол, под которым виден источник, уменьшается точно так же. [c.16]

Здесь интегрирование проводится по всем VI, Х2 и телесному углу, в который происходит рассеивание молекул. Как отмечалось выше, мы здесь предположили, что молекулы перед столкновением движутся независимо одна от другой и что все столкновения происходят внутри элемента пространственного объема Увеличение числа молекул в рассматриваемом элементе объема можно найти из рассмотрения всех парных столкновений молекул, имеющих начальные скорости и и получающих после столкновений скорости VI и Хг- Таким образом, [c.267]

Понятно, что коэффициент отражения не может быть больше единицы, иначе нарушился бы закон сохранения энергии. Этого нельзя утверждать относительно коэффициента яркости, который в пределах ограниченного телесного угла может быть сколь угодно велик без нарушения каких-либо общих закономерностей. Понятно, вместе с тем, что увеличение светового потока в каком-то направлении, связанное с увеличением коэффициента яркости, должно компенсироваться его уменьшением в других направлениях. [c.65]

Во избежание непосредственного прикосновения к радиоактивным препаратам руками (что приводит к тяжелым телесным повреждениям) необходимо пользоваться дистанционным инструментом в виде манипуляторов, механических захватов, щипцов, пинцетов и т. п. Применение такого инструмента способствует увеличению расстояния между работающим и препаратом и снижает дозу облучения пальцев рук в несколько тысяч раз. [c.156]

Лучевая интенсивность может возрастать также вследствие излучения из объема 5. Если обозначить через е(г, з) мощность излучения единицы объема в единичный телесный угол в направлении з, то указанное увеличение интенсивности выразится как [c.174]

Из закона сохранения энергии следует, что полный световой поток, посылаемый источником, не может быть увеличен никакими отражающими и преломляющими устройствами, по крайней мере пока они остаются неподвижными. Такие устройства могут только перераспределять световые потоки по различным направлениям, что и осуществляется, например, прожекторами. Если точечный источник света помещен в прозрачной однородной среде, то на любых расстояниях от него остается постоянным не только полный поток Ф, испущенный источником в какой-либо момент времени, но и световой поток йФ = dQ в пределах любого телесного угла dQ, исходящего из источника. Ввиду того, что телесный угол dQ никак не связан с расстоянием г до источника, не будет зависеть от г и сила света источника/. Интенсивность света I на расстоянии г найдется делением dФ на площадь ds dQ перпендикулярного сечения рассматриваемого элементарного пучка лучей. Это дает [c.148]

К взаимодействию системы в целом, независимо от угла 0, под которым вылетает рассеянная частица. Но имеет очень важное значение и угловое распределение рассеянных частиц, так как оно позволяет судить о механизме взаимодействия. Рассмотрим приращение телесного угла ) dQ, отвечающее увеличению угла в на с1 в (рис. 1.6). Эффективным дифференциальным сечением ст (0) для угла 0 называется часть сечения а, соответствующая этому телесному углу [c.26]

Зависимость относительного увеличения числа ориентированных частиц в телесном угле 5° от величины i, пропорциональной силе звука. [c.204]

Можно показать [31, что Аост может быть уменьшено соответствующим выбором энергии излучения. При этом следует, конечно, учитывать и влияние изменений минералогического состава руды. Заметим также, что для выполнения условий [3], при которых погрешности минимальны, нецелесообразно прибегать к увеличению d. Диаметр трубопровода составляет обычно большую часть расстояния между источником излучения и детектором. Поэтому при увеличении d телесный угол, под которым виден детектор излучения из источника, и число 7-квантов, попадаюш их в детектор, уменьшаются приблизительно как ijd . Следовательно, практически целесообразно уменьшить d до предела, определяемого технологическими условиями и конструкцией прибора, и для этого значения выбрать наиболее подходяш ий радиоактивный изотоп. [c.161]

Теория пульсаров. Сразу после открытия П. было высказано предположение о том, что они являются вращающимися нейтронными звёздами с ыагн. полем на их поверхности /—Ю Гс. Данная модель Г1. обще-лризвана. Согласно этой модели, излучение П. сильно анизотропно и испускается в малом телесном угле. При вращении нейтронной звезды наблюдатель, попадающий в диаграмму направленности излучения П., видит импульсы излучения, повторяющиеся с периодом, равным периоду вращения звезды. Высокой стабильностью периода вращения нейтронной звезды в объясняется высокая стабильность периода повторения иыпульсов излучения П. Медленное увеличение периода П. обусловлено потерей энергии вращения нейтронной звезды [c.181]

Увеличение экономичности ЦНД произошло за счет уменьшения потерь в направляющих лопатках всех ступеней вследствие замены листовых штампованных профилей на телесные, специально спрофилированные для условий их работы, поджатия потока к корневым сечениям ступеней из-за более благоприятной формы меридиональных обводов, устранения перетеканий в направляющем аппарате двухъярусной ступени вследствие полного разделения перегородкой, [c.95]

Описанным выше эффектам воэрастания интенсивности и скоростей части-ц пучка мо жно дать сравнительно простое объяснение, опуская, однако, его, отметим лишь, что эти эффекты обеспечивают возможность резкого увеличения интенсивности при одновременном повышении скоростей частиц молекулярного пучка. В связи с этим появляется возможность количеатвенно го изучения П отока отраженных от поверхности частиц, сильно осла блениого вследствие разлета ib больш ой телесный угол. [c.543]

Угловое распределение рассеянного излучения (индикатрисы рассеяния) приведено на рис. 3-4 и 3-5. Как видно из представленных данных, наиболее сильное влияние на характер индикатрисы рассеяния оказывает изменение параметра дифракции р. С увеличением р резко возрастает доля энергии, рассеиваемой частицами в узком телесном угле в направлении распространения падающего излучения. Уже при р = 1 доля энергии, рассеянной в переднюю полусферу, доходит до 70 %. Коэ ициент асимметрии индикатрисы рассеяния при этом достигает значения Т1вп/из I i- При постоянном р изменение длины волны излучения Я, а также вида [c.83]

При более высоких значениях р угловое распределение рассеянного излучения отличается от рэлеевского. Резко возрастает рассеяние вперед по направлению распространения падающего излучения. Оно концентрируется в малом телесном угле по этому направлению. На рис. 4-5, помимо непосредственно индикатрис рассеяния, приведены также в зависимости от р величины 1вп/нз и т нз. Из рисунка видно, что если при р 0,1 доля рассеянной вперед энергии составляет 0,5, то уже при р = 0,5 она доходит почти до 0,7, а при р = 2 — почти до 0,99. Еще более заметно изменяется коэффициент асимметрии индикатрисы рассеяния Г1вп/нз. Проведенные расчеты показали, что с уменьшением р и увеличением X величина т]нз возрастает, стремясь к своему асимптотическому значению т)нз = 0,5 для частиц углерода малых размеров с рэлеевской индикатрисой рассеяния. Наоборот, с увеличением р величина Т1нз заметно убывает, стремясь к нулю при р -> оо. [c.121]

Является ли разница в интенсивности падающего света, измеренная с помощью обычных методов, спрашивает Обатон, достаточной для того, чтобы объяснить изменения показателя отражения Средний коэффициент пропускания атмосферы [Л. 179] для длины волны 0,700 мкм составляет 0,839 для высоты 127 м и 0,964 для высоты 4420 м. Но это значение было определено в особенно благоприятных условиях. На равнине эта величина уменьшается из-за присутствия паров воды и взвешенных частиц летом значение коэ4 ициента рассеяния составляет 3,30 на высоте 127 м и 2,13 на высоте 1780 м. Коэффициент отражения, в два раза больший в горах, по-видимому, возрастает не пропорционально увеличению прозрачности атмосферы сказываются продолжительность инсоляции и величина телесного угла, под которым растение получает свет. Измерение излучений в месте произрастания данного растения, производимое на протяжении всего времени его произрастания, дает возможность характеризовать новый сложный фактор, который можно было бы назвать коэффициентом местности. Имеющий значительно большее значение в горах, нежели на равнине, он внесет ясность в наблюдаемые различия. [c.121]

Следует, однако, обратить внимание на то обстоятельство, чго значение Аэфф зависит от выбора направления наблюдения в телесном угле, содержащем спектрально разложенный восстановленный пучок. Наблюдение в направлении, соответствующем край1шм о бпастям видимого спектра, приводит к увеличению Аэфф в связи с ограниченностью спектральной чувствительности глаза [90J. Следовательно, при рассматривании изображения, восстановленного в белом свете, по направлению, соответствующему красной или сине-фиолетовой области видимого спектра, без размывания воспроизводится сцена с большей глубиной. [c.23]

Приравнивая правые части (7.36) и (7.37) и учитывая, что из условия синусов (7.31) при п =п (одинаковая среда по обе стороны системы) следует osin и = = o sin u, получаем В = = В — яркость изображения равна яркости предмета. Совпадение яркостей (при отсутствии потерь) обусловлено тем, что при аплаиатическом отображении увеличение площади изображения сопровождается уменьшением в то же число раз телесного угла, в котором распространяется световой поток. С помощью оптических приборов невозможно увеличить яркость. А практически неизбежные потери света из-за отражений, рассеяния и поглощения приводят к тому, что яркость создаваемого оптической системой изображения может быть только меньше яркости самого предмета. [c.362]

Интерпретация эффекта Родионова обоснована Г. П. Гущиным [7] и рассматривается как частный случай эффектов многократ-ного рассеяния в атмосфере. Сущность этих эффектов состоит в том, что при больших зенитных расстояниях Солнца спектрофотометрические приборы с конечным углом зрения наряду с прямым излучением регистрируют многократно рассеянное излучение. Доля последнего зависит от оптической толщи атмосферы, которая в свою очередь увеличивается с уменьшением длины волны и увеличением зенитного расстояния Солнца. Подробный расчет в приближении двукратного рассеяния показывает [7], что учет многократного рассеяния объясняет все наблюдаемые типы спектрального хода прозрачности атмосферы даже без учета аэрозольного ослабления. Более того, разработанная в [7] модель эффектов многократного рассеяния позволила записать уточненную формулу закона Бугера для атмосферы, учитывающую спектральный поток рассеянного солнечного излучения, поступающего в измерительный прибор из его телесного угла зрения. Эта формула подобна уточненной формуле закона Бугера (2.22) для горизонтальных трасс. [c.181]

Действительно, как показал Лббе, разрешающая способ-носгь микроскопа для данного излучения зависит только от числовой апертуры системы линз (nsina) — она обратно пропорциональна числовой апертуре. Улучшить разрешающую способность можно только уменьшением длины волны излучения, так как sin S, т. с, синус половины телесного угла конуса падающего света не может быть больше едшшцы, а коэффициент преломления среды п не может быть увеличен заметно. [c.7]

Обобщенные положения зрачков 8р и 8р, которые показывают точки пересечения осей телесных углов с осью прибора (рис. 2.3). Для удаленного предмета или изображения (рис. 2.3, б) важно знать положение зрачка относительно прибора, поэтому и 5 определим как расстояния от прибора до центров зрачков в миллиметрах, причем 8р= 8р= Г. Для близкого предмета или изображения (рис. 2.3, а), напротив, важно знать положение зрачков относительно предмета или изображения, например, для передачи перспективы, а также для установления зависимости увеличения от смещения предмета или изображения, причем расстояния и в этом случае могут быть бесконечно велики (теле-центрический ход главных лучей). Поэтому для близкого предмета или изображения обобщенное положение зрачка удобно определяется в обратных миллиметрах (килодиоптриях) или в обратных метрах (диоптриях) относительно предмета или изображения. [c.30]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...