Инвариант преломления

Из формулы (2.3.1) при a + p = Jt/2 следует, что коэффициент Г 1 обращается в нуль. При одновременном присутствии в падающем излучении параллельной и перпендикулярной компонент отразится от поверхности раздела только компонента Ег,1 и свет станет линейно поляризованным. При а + 3 = л/2 sin [3 = os а (рис. 2.3.4) и инвариант преломления для относительного показателя преломления дает [c.59]

Рассмотрим теперь этот же случай, использовав свойства оптической индикатрисы. Выше отмечалось, что для угла преломления нормали к волновому фронту необыкновенной волны справедлив закон преломления Пе sin Ре = 3in а. Для того чтобы использовать инвариант преломления, необходимо установить [c.93]

Условие максимумов (3.3.4) можно записать для стеклянной пластинки через угол г учитывая инвариант преломления, имеем [c.128]

Рассмотрим физический смысл инварианта преломления для общего случая косого падения плоского фронта волны и произвольной [c.201]

Таким образом, инвариант преломления в анизотропных средах справедлив для нормалей к волновым поверхностям. [c.202]

Можно рассчитать угол отклонения 9 для призмы Волластона, исходя из инварианта преломления на границах раздела. Для не- [c.205]

Коэффициенты аберраций сферической преломляющей поверхности (СПП) на ней самой [см. выражения (1.28)] зависят от пяти параметров отрезков s и s, показателей преломления до и после поверхности п я п, а также радиуса поверхности г. Один из отрезков можно исключить, пользуясь первым из соотношений (1.24) (инвариантом Аббе), но при этом выражения для коэффициентов становятся более громоздкими. Считая, что выходной зрачок СПП находится на расстоянии t от ее вершины (рис. 2.8), воспользуемся формулами (2.9) и после пре- [c.74]

Умножая эти произведения на показатель преломления п , приходим к инварианту Лагранжа—Гельмгольца [c.356]

Так как оба эти выражения отличаются друг от друга множителями при первых слагаемых левой и правой частей в виде косинусов углов падения и преломления i и можно, не делая ошибки второго порядка малости, пренебречь разницей между этими выражениями и заменить их выражением инварианта Аббе для нулевых лучей (применяя его вдоль главного луча). [c.256]

Интегральный инвариант Лагранжа. Сначала предположим, что показатель преломления я является непрерывной функцией координат. Тогда, [c.131]

Рис 3 0 к выводу интегральною инварианта Лагранжа ирн наличии у функции нока. ателя преломления поверхности разрыва. [c.132]

Правая и левая части (7) называются инвариантом Аббе (д/1я преломления) и играют важную роль в теории оптического отображения. Соотношение (7) можно еще представить в виде [c.158]

Таким образом, величина пуа не изменяется при преломлении параксиального луча на сферической поверхности. Эта величина называется инвариантом Лагранжа — Гельмгольца, а равенство [c.73]

Для параксиального луча, испытывающего преломление на сферической поверхности, известно важное соотношение, которое называется нулевым инвариантом Аббе [c.17]

Произведение показателя преломления среды на синус угла между нормалью и лучом при каждом преломлении есть величина постоянная, называемая оптическим инвариантом. [c.12]

Ход обоих вспомогательных лучей через k-ю поверхность оптической системы, разделяющую среды с показателями преломления и иллюстрирует рис. 263. Воспользуемся инвариантом I Гюйгенса—Гельмгольца, который связывает угол [c.346]

Для перехода к плоскости изображения используем известный из теории оптических систем инвариант п1 sin и п 1 sin и, где I и I — линейные размеры соответствующих элементов объекта и его изображения, а л и л — показатели преломления среды соответственно до и после системы. Кроме того, из геометрических соображений ясно, что тогда As - sin w — As sin . Обыч- [c.90]

В соответствии с инвариантом преломления nisina = = 2 sin р, где аир — углы падения и преломления соответственно, а абсолютные значения показателей преломления первой и второй сред I и 2 соответствуют фазовым скоростям волн, т. е. щ = /v и П2 = /v2. [c.53]

Инвариант преломления записывается в виде nisina = = 2 sin р, при этом р > а. [c.64]

В формуле (51) оптическую силу Л-й поверхности заменим ее выражением через конструктивные параметры, относящиеся к этой поверхности. В инварианте преломления (70) положим, что осевая предметная точка находится в бесконечности, т. е. 8 = —оо, тогда расстояние между вериганой поверхности и изображением бесконечно удаленной точки в —. При выполнении этого условия для Л-й поверхности ее оптическая сила [c.50]

Нулевой инвариант Аббе. Рассмотрим сферическую поверхность EF с радиусом кривизны R, разделяющук среды с показателем преломления п, слева, справа (рис. 7.7). Проведем прямую линию ММ, проходящую через центр О и Г1екоторую точку А (так называемую вершину рассматриваемой поверхности). Располож им точечный источник света Si на этой прямой на расстояшш j от вершины поверхности А. Положим, что некоторый луч SiB, исходящий из [c.172]

При размеш,ении светяш,егося элемента на поверхности раздела двух сред с различными показателями преломления пип телесные углы в обеих средах будут связаны друг с другом через инвариант Штраубеля в меридиональной и сагиттальной плоскостях. [c.80]

Элементарный пучок лучей, исходящий из точки вне оси, имеет в пространстве изображения в меридиональном и сагиттальном сечениях различные точки сходимости (см. рис. 53). Положения меридиональных фокусов и до и после преломления через одну поверхность определяются инвариантом Гульдстранда и связаны формулой [80] [c.151]

Наконец, с помощью формул (72.11) по инвариантам Кеттелера можно вычислить главные показатели преломления и затухания лих. [c.449]

Отметим, что коэффициенты углового эйконала а , а ,. . ., не зависят от положения зрачка и, за исключением и а , ие зависят также от положения предмета. Они являются такими же инвариантами оптических систем, как и радиусы, толщины и показатели преломления, но связаны с коэффициентами аберраций гоораздо проще, чем перечисленные конструктивные элементы, а именно линейным образом. Поэтому они являются удоб- [c.82]

Влияние преломляющей призмы на пучок лучей в первом сечении зависит от ее наклона к оптической оси, т. е. от угла падения li луча, идущего вдоль оптической оси. Преломление луча на преломляющей поверхности призмы совершается на основании оптического инварианта (1) Пк sin ik = tikJfX sin ik. , [c.174]

Этот инвариант — инвариант Штраубеля — имеет место для световой трубки с любым числом преломлений, т. е. [c.117]

Инвариант Штраубеля, представленный формулами (202)—(204), имеет место при постоянстве потока излучения как при преломлении, так и при отражении. [c.117]

Второй этап — преломление—основывается на известных инвариантах Юнга—Гульстранда [27, 30, 36] [c.93]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...