Кюри температура (точка)

Такие металлы, как Ре, Со, N1, обладают хорошими ферромагнитными свойствами, хотя при нагреве эти ферромагнитные свойства убывают. По П. Кюри, полная потеря ферромагнитных свойств происходит при определенной температуре (точка Кюри к)- [c.15]

Прежде всего рассмотрим вопрос о том, приводят ли формулы, рассмотренные в и. 32, к появлению эффекта упорядочения при определенной температуре. Из соотношения Лоренца [см. (7.15)] для температуры точки Кюри вытекает значение [c.518]

Материалы класса V, содержащие титанат бария, являющийся типичным сегнетоэлектриком, отличаются зависимостью диэлектрической проницаемости от напряженности электрического поля, а некоторые группы (с особо высоким значением е,) — большой зависимостью от температуры с максимумом при температуре точки Кюри. Чем больше содержит керамика титаната бария, тем сильней проявляются сегнетоэлектрические свойства. Свойства керамических материалов типа Б представлены на рис. 3-75. [c.240]

Зависимость диэлектрической проницаемости от температуры имеет резко выраженный максимум при температуре 125 °С (рис. 1-9). Температура, при которой имеет максимум, называется температурой точкой) Кюри. В области температур выше точки Кюри теряются сегнетоэлектрические свойства материала, в частности исчезает зависимость от напряженности электрического поля. Нелинейная зависимость электрического смещения D от напряженности электрического поля и соответствующая ей сложная зависимость диэлектрической проницаемости приведены на рис. 1-10, а, б. Результаты получены при температуре, близкой к точке Кюри для этого состава. [c.28]

Магнитная проницаемость ферромагнитных материалов зависит от температуры, как показано на рис. 9-7, переходя через максимум при температурах, близких к температуре (точке) Кюри. Для чистого железа точка Кюри составляет 768 °С, для никеля 358 °С, для кобальта 1131 °С. При температурах выше точки Кюри области спонтанного намагничивания нарушаются тепловым движением и материал перестает быть магнитным. Для характеристики изменения магнитной проницаемости при из.менении температуры пользуются температурным коэффициентом магнитной проницаемости (К" ) [c.270]

G — модуль сдвига в кГ/мм в — температура точки Кюри в °С [c.8]

Рис. I. Зависимость в интервале от 20 до 100° С. температуры точки Кюри 9 и объемной магнитострикции со железоникелевых сплавов от химического состава

При повышении температуры ориентация магнитных моментов атомов внутри домена постепенно расстраивается, что приводит к соответствующему уменьшению намагниченности насыщения Условие Л/д = О определяет температуру точки Кюри для ферромагнетиков или температуру [c.11]

Зависимость намагниченности насыщения ферромагнетиков от температуры, выраженная в относительных единицах, показана на рис. 5. По оси ординат отложено отношение Ms при данной температуре Т к Мдо при 0 К, а по оси абсцисс отношение Т Ту , где Гк—температура точки Кюри. [c.11]

Намагниченность насыщения, температура точки Кюри, константы магнитной кристаллографической анизотропии, магнитострикция насыщения — все это относится к основным магнитным свойствам, связанным со строением вещества. Эти свойства зависят только от основного химического состава и не зависят от структуры вещества. Поэтому их называют структурно-нечувствительными. Магнитная проницаемость, коэрцитивная сила, остаточная намагниченность, весь ход кривой намагничивания и вид петли гистерезиса зависят от структуры вещества. Эти свойства называют структурно-чувствительными. [c.12]

Кюри. Добавки гадолиния, тербия, диспрозия, гольмия и эрбия снижают намагниченность насыщения, но повышают температуру точки Кюри и уменьшают температурный коэффициент обратимых изменений намагниченности замена части кобальта медью увеличивает выпуклость петель гистерезиса по намагниченности, а замена части кобальта железом увеличивает намагниченность насыщения. Замена части самария празеодимом повышает намагниченность насыщения и температуру точки Кюри, но понижает коэрцитивную силу по намагниченности. [c.88]

Термообработка (закалка, отпуск и нормализация). Закалка увеличивает главным образом остаточную индукцию материала. У сплавов, содержащих свыше 18 % Со (т. е. имеющих повышенную температуру точки Кюри), закалку проводят в магнитном поле. Термомагнитную обработку, т. е. закалку в магнитном поле, имеет смысл применять только к материалам, способным выделять однодоменные удлиненные ферромагнитные частицы, заключенные в немагнитной или слабомагнитной матрице. Обработка эффективна лишь при условии, что температура, при которой сплав становится пластичным и способным к диффузионным процессам, лежит ниже температуры точки Кюри. Кроме того, необходимо, чтобы критическая скорость охлаждения была мала и магнитная текстура успевала возникнуть за время закалки. [c.104]

Температура точки Кюри, [c.118]

По магнитным свойствам (табл. 83) магнитно-мягкие ферриты значительно уступают ферромагнетикам и не могут конкурировать с ними в области низких частот, так как обладают большей коэрцитивной силой Нс и меньшими значениями остаточной индукции и индукции насыщения В . Кроме того, ферриты имеют низкую температуру точки Кюри Тк и поэтому их свойства существенно зависят от температуры. [c.190]

Эффективность пьезокерамических материалов определяется основными параметрами пьезомодулем ( к. диэлектрической проницаемостью е, тангенсом угла диэлектрических потерь tg б, скоростью звука модулем Юнга Ею- Помимо этого, пьезокерамика должна иметь стабильные физические параметры с малой зависимостью их от времени, температуры, давления и многих других факторов. Основными требованиями к пьезоматериалам являются также более высокий диапазон рабочих температур (точка Кюри) и способность материала работать в больших электрических полях с наименьшими диэлектрическими потерями. Керамический материал должен обладать высокими физико-механическими свойствами наибольшей плотностью и наибольшими пределами прочности при сжатии изгибе а э , растяжении о ,. [c.311]

Тк — температура точки Кюри, °С. [c.318]

Рис. 75.. Зависимости периодов решетки сплавов Fe—А1 от температуры —точка Кюри)

К ферромагнетикам относятся железо, кобальт, никель, и их различные сплавы при температурах ниже точки Кюри. Температуры точек Кюри для Fe, СО и Ni соответственно равны + 779°С, -f 1130°С,+ 358°С. Кобальт имеет наивысшую температуру точки Кюри (подробнее см. книгу Р. Бозорта Фе1зромагнетизм (Изд. иностранной литературы, Москва, 1956). [c.129]

Кюри — Вепсса закон 131, 284 Кюри температура (точка) 130, 131, 283—285 [c.324]

Температура точки Кюри — линия Л40 при охлаждении парамагнитный феррпт превращается в ферромагнитный, а при пагреве — наоборот. Температуру, соответствующую линии МО, обозначают А.,. Линия звтектоидного превращения PS/( при охлаждении соответствует распаду аустенита (0,8 % С) с образованием эвтектоида — ферритоцемеититпой структуры, получившей название иерлиг (см. рис. 75, 76) [c.124]

Марганцево-аммониевый сульфат. Мб(ЛН4)2(50 )з-6Н20 молекулярный вес 391 плотность 1,83. Наиболее интересное явление, обнару-н<енное у этой соли, заключается в высокой температуре точки Кюри. Она расположена несколько выше 0,1° К и может быть достигнута при помощи полей порядка 6000 эрстед. Однако теплоемкость при этой температуре быстро возрастает, так что температуры, полученные при помощи самых сильных нолей, лежат не намного ниже (см. и. 61). [c.488]

Точка Кюри и точка компенсаций. Температура Тс, при которой магнетик переходит из ферромагнитного в парамагнитное состояние, называется температурой или точкой Кюри. В некоторых интерметаллидах со сложной магнитной структурой при так называемой температуре компенсации Гкоип спонтанная намагниченность обращается в нуль вследствие компенсации составляющих ее намагниченностей магнитных подреше-ток. [c.614]

При 768° С горизонтальная площадка не является следствием полиморфного превращения, поскольку кристаллическая решетка при этой температуре не перестраивается, но при 768° С npoii xoAHT магнитное превращение железа. При температуре выше 768° С железо становится немагнитным таким обргзом, для железа температура 768° С является точкой Кюри, Температуры, соответствующие превращениям з равновесных условиях, отвечают критическим точкам, обозначаемым А2, А , А . [c.51]

Бериллий в очень сильной степени понижает температуру магнитного превраи1еиия никеля (температура точки Кюри при содержании 2,5% бериллия равна 35° С). [c.261]

При нагреве данной системы цилиндров в общем кольцевом индукторе с током достаточно высокой частоты, чтобы удельная мощность нагрева была одинаковой как для большого, так и малых цилиндров, вследствие ограниченного теилоотсоса внутрь для малых цилиндров, последние достигают закалочной температуры на поверхности раньше, чем большой. При значительном понижении частоты электрический к. п. д. системы индуктирующий провод— малые цилиндры может упасть настолько низко, что малые цилиндры будут уже отставать в нагреве от большого, в лучшем случае дойдут до температуры точки Кюри и не могут быть нагреты до закалочной. Очевидно, что существует некоторая промежуточная частота тока — оптимальная, при которой поверхности малых и больших цилиндров могут быть одновременно доведены до закалочной температуры. При достаточно быстром нагреве глубина закаленного слоя окажется равномерной. [c.32]

Магнитные свойства материалов обусловлены внутренними скрытыми формами движения электрических зарядов, представляющими собой элементарные круговые токи. Такими круговыми токами являются вращение электронов вокруг собственных осей — электронные спины и орбитальное вращение электронов в атомах. Явление ферромагнетизма связано с образованием внутри некоторых материалов ниже определенной температуры (точки Кюри) таких кристаллических структур, при которых в пределах макроскопических областей, называемых магнитными доменами, электронные спины оказываются ориентированными параллельно друг другу и одинаково направленными. Таким образом, характерным для ферромагнитного состояния вещества является наличие в нем самопроизвольной (спонтанной) на.магниченности без приложения внешнего магнитного поля. Однако, хотя в ферромагнетике и образуются самопроизвольно намагниченные области, но направления магнитных моментов отдельных доменов получаются самыми различными, как это вытекает из закона о минимуме свободной энергии системы. Магнитный поток такого тела во внешнем пространстве будет равен нулю. Возможные размеры доменов для некоторых материалов составляют около 0,001—10 мм при толщине пограничных слоев между ними в несколько десятков — сотен атомных расстояний. У особо чистых материалов размеры доменов могут быть и больше. Существование доменов удалось показать экспериментально. При очень медленном перемагничивании ферромагнитного образца в телефоне, соединенном через усилитель с катушкой, охватывающей образец, можно различать отдельные щелчки, связанные непосредственно со скачкообразными изменениями индукции. На полированной поверхности намагничиваемого образца ферромагнетика можно обнаружить появление тип1 чных узоров, образующихся с помощью осаждения тончайшего ферромагнитного порошка на границах от- [c.267]

Пьезокерамику относят к классу сегнетоэлектриков, отличающихся от неполярных пьезодиэлектриков тем, что в них существуют области спонтанной поляризации, подобные доменам в ферромагнетиках. В результате пьезосвойства в сегнетоэлектри-ках в 10. .. 100 раз выше, чем в пьезоэлектриках. Для сегнетоэлектриков существуют определенные температуры — точки Кюри, выше которых они теряют пьезосвойства. В дальнейшем рассмотрим два материала — характерные представители двух названных классов неполярный пьезодиэлектрик кварц Х-среза (пластина вырезана перпендикулярно оптической оси х) и керамический сегнетоэлектрик цирконат-титанат свинца марки ЦТС-19 (марка определяет химический состав). [c.61]

Подобный способ травления, примененный для сплава, содержащего 12,8% Мп и 0,46% С (термообработка нагрев 1250° С, 12 ч, аргон + закалка + нагрев, 640° С, 150 ч + закалка), позволил выявить серые аустенитные кристаллы с четкими полосами скольжения при этом феррит выглядит светлым, а карбиды темными. При травлении пикратом натрия темнеет только карбид. После одновременного травления реактивом 4 и раствором, в котором вместо пикриновой кислоты применялся паранитрофенол, Глузанов и Петак [9] в белом чугуне с 4% Мп наблюдали в первичных иглах цементита среднюю зону с измененной окраской, в то время как подобный тип цементита в чугуне с 14% Мп выглядит гомогенным. Авторы считают, что сложный железомарганцевый карбид в точке превращения (точка Кюри) цементита распадается на две фазы, так как а-карбид железа может содержать в твердом растворе лишь небольшое количество марганца. Цементит в марганцовистом чугуне с 14% Мп остается гомогенным, поскольку уже при 8% Мп точка превращения расположена при 0° С и с ростом концентрации марганца температура точки превращения снижается. [c.111]

Такая непериодичность кристаллической решетки аналогично случаю аморфного состояния должна приводить к резкому уменьшению величин (Tg и Тс [264]. Известно [265], что наличие широкого спектра межатомных расстояний в кристаллической решетке приводит к сильному изменению в ней энергии обменного взаимодействия. Это является результатом того, что эта энергия особенно чувствительна к структуре. В результате уменьшаются спонтанная намагниченность во всем объеме ферромагнитной фазы и значение температуры Кюри. В то же время, отжиг образцов даже при низкой температуре (373 и 473 К) уменьшает искажения кристаллической решетки из-за возврата в структуре и приводит к частичному восстановлению магнитных свойств. При высоких температурах свойства восстанавливаются полностью благодаря началу р екриста ллизации. [c.158]

В предыдущем параграфе было показано, что при отрицательном знаке обменного интеграла энергетически выгодной становится ан-типараллельная ориентация спинов соседних узлов решетки кристалла. В этом случае расположение спинов может быть также упорядоченным, но спонтанная намагниченность не возникает, так как спиновые магнитные моменты соседних узлов решетки направлены антипараллельно и компенсируют друг друга. В качестве примера на рис. 11.15, а показана магнитная структура МпО, определенная методами нейтронной спектроскопии (на рисунке показаны лишь магнитноактивные атомы Мп). Ее можно рассматривать как сложную структуру, состоящую из двух подрешеток, намагниченных противоположно друг другу. Такая структура возможна лишь ниже некоторой температуры, называемой антиферромагнитной точкой Кюри, или точкой Нееля Тн- [c.300]

На рис. 1 показаны зависимости а р, температуры точки Кюри и объемной магнитострикции от химического состава, а также фазовые границы для двойных сплавов железа и никеля. Минимальное значение а имеет ферромагнитный сплав с грапецентрированной кубической решеткой, содержащий 36% Ni (сплав инвар ). [c.294]

Рис. 5. Зависимость отношения намагнич ченности насыщения при текущей температуре Т к намагниченности насыщения при ОК (Ек — температура точка Кюри)

КХ Сплав с высокой индукцией (до 2,4 Тл) в средних и сильных полях, высокой температурой точки Кюри. 950 °С) и повышенными механическими свойствами Для роторов и статоров электрических машин и других магни-топроводов, работающих при обычных и высоких температурах в условиях механических нагрузок [c.187]

КФ Сплав с индукцией насыщения не менее 2,35 Тл, с высокой температурой точки Кюри 950 °С) и высокой ыагнитострикцней Для сердечников и полюсных наконечников, магнитов и соленоидов [c.187]

Феррит Намагни- ченность насыще ния Тл Температура точки Кюри. °С Диэлектрическая проницаемость Тангенс угла диэлектрических потерь t 6 Полная ши ферромагнит са, кА/м, при 9200 рнна криво 10ГО резона частоте, М 3000 [c.195]

Феррит Коэффициент прямо-угольно-сти, а. Температурный коэффициент поля трогания TKti на 1 °С, %. не более, в интервале температур Температурный коэффициент остаточной индукции ТК на 1 °С, %. не более, в интервале температур Температура точки Кюри, С, не Динамическое пороговое поле Нп, Коэффициент переключе- ния. мкс/(А/м), Удельное электрическое сопротивление. Ом см, не менее [c.202]

ЭП279 (10—12) Сг, (35—37) N1, Ре — остальное Термокомпенсаторы счетчиков электроэнергии Температура точки Кюри в пределах от +50 до +100 С Холоднокатаные листы толщиной 1,0—2,0 мм, шириной 200 мм и длиной не менее 1350 мм [c.222]

Авторы подчеркивают особую перспективность разработки новых пьезоматериалов СЗТ[Оз, точка Кюри которого по предварительным данным около 1000° С, а также висмутсодержащих перовскитов с высокими температурами точки Кюри. [c.312]

Физическое металловедение Вып I (1967) -- [ c.130 , c.131 , c.283 , c.284 ]

Физико-химическая кристаллография (1972) -- [ c.168 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.38 , c.330 , c.339 , c.345 , c.345 , c.346 , c.346 , c.354 , c.354 , c.355 , c.355 , c.381 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...