Негиротропные кристаллы

Негиротропиые кристаллы. В негиротропных кристаллах для учета пространственной дисперсии нужно рассматривать члены порядка т. е. члены (ш) или ( >) В разложениях (4.19) — (4.22). [c.152]

Негиротропиые кристаллы 7.1. Нормальные волны в негиротропных кристаллах. [c.173]

В негиротропных кристаллах эффекты пространственной дисперсии определяются тензором поскольку в таких [c.173]

КУБИЧЕСКИЕ НЕГИРОТРОПНЫЕ КРИСТАЛЛЫ 197 [c.197]

КУБИЧЕСКИЕ НЕГИРОТРОПНЫЕ КРИСТАЛЛЫ 199 [c.199]

КУБИЧЕСКИЕ НЕГИРОТРОПНЫЕ КРИСТАЛЛЫ 201 [c.201]

КУБИЧЕСКИЕ НЕГИРОТРОПНЫЕ КРИСТАЛЛЫ 203 [c.203]

КУБИЧЕСКИЕ НЕГИРОТРОПНЫЕ КРИСТАЛЛЫ 205 [c.205]

КУБИЧЕСКИЕ НЕГИРОТРОПНЫЕ КРИСТАЛЛЫ 209 [c.209]

КУБИЧЕСКИЕ НЕГИРОТРОПНЫЕ КРИСТАЛЛЫ 213 [c.213]

КУБИЧЕСКИЕ НЕГИРОТРОПНЫЕ КРИСТАЛЛЫ [c.215]

КУБИЧЕСКИЕ НЕГИРОТРОПНЫЕ КРИСТАЛЛЫ 21 [c.217]

Лгу Ф Л/ у, Л у =7 = Л у. Так, в средах с центром инверсии, где =-у = О, тензоры и, вообще говоря, отличны от нуля. Последнее связано с тем, что при наличии граничной поверхности даже негиротропный кристалл не инвариантен относительно инверсии. В соотношении (10.23) по причинам, указанным ранее (большие длины волн), не учтены слагаемые, содержащие вторые и более высокие производные от величин Р г) и Е г). По той же причине в (10.23) можно опустить и члены с первыми производными, если только 1 фО. При этом соотношение (10.23) принимает следующий вид [c.254]

Отраженные и преломленные волны в окрестности частот дипольных и квадрупольных переходов в негиротропном кристалле. Рассмотрим здесь наиболее простой случай, когда монохроматическая линейно поляризованная волна падает нормально из вакуума на плоскую поверхность изотропной негиротропной среды. Направим ось г вдоль внутренней нормали и запишем всю совокупность граничных условий. Воспользуемся прежде всего граничными условиями (1.2), предполагая при этом, что поверхностные заряды и токи отсутствуют и что среда немагнитна В = Н). В этом приближении условия (1.2) имеют следующий вид [c.257]

Перейдем теперь к обсуждению экспериментов, выполненных с целью обнаружить новые волны в негиротропных кристаллах. [c.289]

В работе [18] был предложен способ экспериментального доказательства существования новых (дополнительных) световых волн в негиротропном кристалле. Метод сводится к измерению интенсивности монохроматического света, прошедшего сквозь плоскопараллельную пластинку кристалла, в зависимости от толщины пластинки. Признаком существования в кристалле двух волн явилось бы наблюдение их интерференции по выходе из кристалла. Такая интерференция должна привести к осцилляции интенсивности в зависимости от толщины. При этом предполагается, что осцилляции, связанные с отражением и трехкратным прохождением одной из волн, или несущественны, или могут быть соответствующим образом учтены. [c.289]

СИИ. В ЭТОМ направлении уже проведена определенная работа и в области эксперимента, и в области теории, но еще многое предстоит сделать. В частности, заслуживают внимания новые волны в гиротропных и негиротропных кристаллах, дисперсия и поглощение вблизи квадрупольных линий поглощения в кристаллах, влияние на оптические свойства кристаллов внещних электрического и магнитного полей, а также напряжений и деформаций. [c.355]

В анизотропных и негиротропных кристаллах тензор диэлектрической проницаемости симметричен [c.106]

В области, далекой от резонанса, в прозрачной среде, где могут существовать лишь две волны, картина выглядит следующим образом (ср. с приложением IV для негиротропных кристаллов). [c.323]

В наиболее общем случае кристалла низкой сингонии этот поворот можеть быть различным для двух осей как по знаку, так и по величине [20, 21]. Различие в скоростях волн показывает, что волновая поверхность—двуполостная ее полости, в отличие от негиротропных кристаллов, не соприкасаются. В одноосных кристаллах в направлении оптической оси эллипсы вырождаются в окружности, двупреломления не происходит, но скорости право- и левополяризованных лучей остаются различными поэтому происходит поворот плоскости поляризации линейно поляризованного луча 2). [c.323]

В последние годы в электродинамике и оптике сплошных сред (в частности, в кристаллооптике) привлекает к себе все большее внимание учет пространственной дисперсии — зависимости тензора диэлектрической проницаемости от волнового вектора (т. е. от длины волны) — при фиксированной частоте. В отличие от частотной дисперсии—зависимости проницаемости от частоты, — пространственная дисперсия в оптике (кроме металлооптики) является слабой. Дело в том, что пространственная дисперсия в конденсированной неметаллической среде характеризуется отношением некоторой длины атомных масштабов (параметра решетки и т. п.) к длине электромагнитной волны в среде это отношение в оптической области является малым параметром. В результате, пространственная дисперсия в оптике представляет интерес преимущественно лишь тогда, когда она приводит к качественно новым явлениям. Одно такое явление давно и хорошо известно— мы имеем в виду естественную оптическую активность (гиротропию). Имеются, однако, и другие интересные эффекты пространственной дисперсии здесь в первую очередь можно указать на давно предсказанную, но обнаруженную лишь в 1960 г. оптическую анизотропию негиротропных кубических кристаллов. [c.6]

На появление анизотропии порядка (а/Х)" в кубических кристаллах Лоренц обратил внимание еще в 1878 г. (см. [10]). Это заключение было повторено в работе [11] на основе микроскопического рассмотрения квадрупольных переходов в кристаллах и в работе [5] на базе использования выражений (10) — (И). Только в 1960 г. оптическая анизотропия негиротропных кубических кристаллов была наблюдена [12] в закиси меди (СидО) в области квадрупольной линии поглощения. При учете пространственной дисперсии кубический кристалл СидО обладает семью оптическими осями (три оси 4-го порядка и четыре пространственные диагонали куба). Учет пространственной дисперсии сказывается, разумеется, и на оптических свойствах кристаллов с более низкой симметрией (например, одноосный кристалл при этом становится многоосным), а также существен при исследовании влияния внешних электрического и магнитного полей и напряжений. [c.17]

Роль пространственной дисперсии в благоприятных слу-Ч31Х возрастает вблизи линий поглощения (резонансов), так К.1К при этом возрастает показатель преломления ге, а значит и параметр a k—anl. Именно такой случай хорошо известен для магнитоактивной плазмы (см. [6], 12). При этом возникают не только количественные изменения дисперсионных кривых, но и появляются гговые нормальные волны (при отсутствии пространственной дисперсии в анизотропной среде в данном направлении распространяются лишь две нормальные волны с данной частотой кроме того, в отдельных случаях может появляться продольная волна с определенной частотой и с равной нулю групповой скоростью). Появление новых волн возможно и в конденсированной среде. К их числу относятся уже упоминавшиеся продольные волны (для частот, на которых они отсутствуют, при пренебрежении пространственной дисперсией) и третья волна в гиротропной среде [5]. В негиротропной среде в принципе также могут появиться новые волны (помимо продольной), как это, по сути дела, следовало еще из теории нормальных электромагнитных волн в кристаллах, развитой Борном в 1915 г. (см. [14], стр. 108—122). В конкретной форме это заключение было сделано в работе [15] в применении к области экситонных линий. Однако в этой работе не учитывалось поглощение. Между тем вблизи дипольных линий, о которых только и шла речь в [15], поглощение в известных случаях столь сильно, что практически смазывает влияние пространственной дисперсии [5, 16, 17]. В этой связи попытки объяснить опыты с тонкими пленками антрацена [18, 19] влиянием новой волны, по всей вероятности, ошибочны [16, 17, 20]. Возможно, что наблюдавшиеся осцилляции интенсивности света, прошедшего через пленку, с изменением ее толщины объясняются зависимостью показателя [c.18]

Формула (4.24) эквивалентна (4.23) для негиротропного кубического кристалла, причем [c.141]

Поэтому при решении волнового уравнения для гиротроп-ного кристалла (см., например, 6) тензор fкак упоминалось, не вносит никакого вклада в значение показателей преломления и соотношение между компонентами вектора О. Вместе с тем вектор Е в нормальных волнах, вообще говоря, имеет эллиптическую поляризацию и при = / Однако в этом случае степень эллиптичности пропорциональна к, т. е. речь идет об эффекте порядка аД. Итак, при рассмотрении лишь круговой ИЛИ близкой к ней поляризации кристаллы классов 3 , и являются негиротропными, а ДЛЯ всех других кристаллов тензор / может считаться симметричным. [c.151]

Наконец, в-третьих, нул<но подчеркнуть, что учету пространственной дисперсии в негиротропной среде (или, точнее, учету эффектов 2-го порядка, пропорциональных (а/Х) ) в применении к оптике кристаллов даже для прозрачной или почти прозрачной среды посвящено еще сравнительно небольшое число работ. В этой связи можно думать, что далеко не все интересные моменты, возникающие в кристаллооптике с учетом пространственной дисперсии, уже замечены и обсуждены. Таким образом, сравнительно узкие рамки, которыми ограничивается изложение кристаллооптики с учетом пространственной дисперсии, связаны не только с малостью такой дисперсии, но и с современным состоянием исследований в этой области. [c.162]

Вместе с тем, конечно, при наличии достаточно сильного взаимодействия между ячейками кристалла величина могла бы быть отличной от нуля и для среды, состоящей из негиротропных молекул. [c.250]

Поскольку собственная частота поверхностного экситона отлична от частоты < (0) объемного экситона, и в этом случае в области частот ш шДО) приближенно можно, по-видимому, считать, что вектор поляризации Р г) в приповерхностном слое равен нулю. Следовательно, в обоих случаях можно, видимо, в каком-то грубом приближении полагать, что на поверхности кристалла имеется слой толщиной I, где в рассматриваемой области частот тензор диэлектрической проницаемости у = дд8 у (см. (6.13)) здесь и ниже мы рассматриваем, ради простоты, окрестность дипольной экситонной зоны в изотропной негиротропной среде. Относительно более глубоких слоев среды предполагается, что в ней проявляются и временная и пространственная дисперсия со всеми вытекающими отсюда последствиями. [c.266]

Заканчивая рассмотрение вопроса о прохождении нормальных электромагнитных волн через кристаллическую среду при учете пространственной дисперсии, сделаем одно замечание, касающееся выбора корней дисперсионного уравнения для коэффициентов преломления нормальных волн п. . При учете пространственной дисперсии уравнение для определения величин п-1 остается фактически уравнением для (см. уравнение (6.4) для гиротропной среды и уравнение (7.4) для среды негиротропной). Следовательно, уравнения (6.4) и (7.4) определяют й лищь с точностью до знака. Ясно, что его надлежит выбирать таким образом, чтобы волны, возникшие на поверхности кристалла, затухали в глубь кристалла. Если же затухание не учитывается и, например, все и, имеют вещественные значения, то при выборе знака для щ — и, можно воспользоваться соображениями, изложенными в пп. 3.2, 3.3 и 7.2 [c.276]

Смотреть страницы где упоминается термин Негиротропные кристаллы : [c.650] [c.175] [c.177] [c.179] [c.183] [c.185] [c.187] [c.189] [c.191] [c.193] [c.195] [c.195] [c.199] [c.207] [c.211] [c.245] [c.287] [c.75] [c.250] [c.17] [c.285]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...