Слой пограничный определения характерных толщин

Итак, расчет средних параметров потока вязкой жидкости за решеткой сводится к определению характерных толщин пограничных слоев с двух сторон профиля решетки на выходной кромке. [c.394]

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ХАРАКТЕРНЫХ ТОЛЩИН ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ [c.180]

Пример 12-1. Определение характерной толщины и профиля скорости для турбулентного пограничного слоя. [c.261]

Так как практически величины скорости, температуры и концентрации к своим значениям на внешней границе стремятся асимптотически (рис. ХП.2), то при эксперименте толщина слоя определяется условно. Обычно за толщину слоя принимают такое значение координаты у, при котором скорость, температура или концентрация в точке отличаются от соответствующей величины вне слоя на 1—2% (например, и = 0,98 7). В механике жидкостей и газов часто пользуются более строго определенными толщинами пограничного слоя. Рассмотрим физический смысл некоторых других характерных толщин пограничного слоя. [c.295]

Определение характерных величин. Зная закон изменения угла ф по толщине пограничного слоя, определим зависимости для h , Л", Л, Л , Л , /г", Л и Л . Первые две характерные величины (h и /г ) входят в выражения (145) и (146), служащие для определения коэс х )ициента концевых потерь в решетке остальные — в коэффициенты дифференциальных уравнений (151) трехмерного пограничного слоя на торцовой стенке. [c.159]

Отсюда получаем характерную толщину пограничного слоя у = Ь, в котором происходит передача теплоты. Учитывая определение числа Рэлея (11.3), находим [c.165]

Число Рейнольдса для течения в пограничном слое меняется вдоль поверхности обтекаемого тела. Так, при обтекании пластинки можно определить число Рейнольдса как = Их/ где j —расстояние от переднего края пластинки, (У —скорость жидкости вне пограничного слоя. Более характерным для пограничного слоя, однако, является такое определение, в котором роль размеров играет какая-либо длина, непосредственно характеризующая толщину слоя в качестве таковой можно выбрать толщину вытеснения, определенную согласно (39,26) [c.238]

Для определения распределения параметра g вдоль обтекаемой поверхности, кроме параметров внешнего потока, необходимо знать характерный размер пограничного слоя (например толщину вытеснения). Расчет пограничного слоя при наличии градиента давления во внешнем потоке является довольно сложной задачей, так как в этом случае профили скорости (п температуры) будут зависеть от градиента давления и изменяться от сечения к сечению. [c.338]

Рассмотрим задачу при наличии на поверхности тела слоя кокса, который образуется в результате выделения газов из твердого пластического материала при определенной температуре и формирования твердой решетки. Слой кокса может достигать по толщине нескольких миллиметров и существенно влиять на тепловые потоки к телу и величину уноса материала. Материал решетки кокса на границе с газовым потоком испаряется и вступает в химическое взаимодействие с потоком (механическое разрушение решетки здесь не рассматривается). Внутри материала обтекаемого тела могут происходить также эндотермические реакции , приводящие к образованию в теле нескольких слоев с различной структурой и различными термодинамическими свойствами. Каждой реакции соответствует характерная температура и скрытая теплота превращения. Пары решетки кокса вместе с газами, образовавшимися при коксовании, поступают в пограничный слой, где они могут вступать в химическое взаимодействие с компонентами смеси газов основного потока. Набегающий на тело поток также может быть многокомпонентным. Будем рассматривать стационарный режим теплового взаимодействия, когда граница газ—слой кокса, а также фронты коксования и эндотермических реакций продвигаются в глубь тела с постоянной скоростью D (тело предполагается имеющим бесконечную толщину). [c.56]

Сй Наличием отдельных струек или слоев текущей жидкости, которые можно увидеть, если в воздушный поток пустить струйку дыма или добавить в поток воды несколько капель красящего растворимого вещества. Траектории движения частиц могут быть криволинейными, но остаются параллельными друг другу. Более глубокое изучение ламинарного режима течения указывает нам еще один характерный признак теплота и количество движения поперек потока переносятся при ламинарном течении микрочастицами (например, молекулами) вещества. Это и понятно — макрочастицы движутся по параллельным траекториям и не переходят из слоя в слой. При изучении движения жидкости было замечено, что с увеличением скорости, поперечного сечения канала (или толщины пограничного слоя) и уменьшением вязкости наступает момент, когда происходит резкое изменение картины течения. Траектории отдельных частиц хаотически переплетаются, отдельные частицы перемещаются в различных направлениях (в том числе и против течения). Измеритель скорости, помещенный в определенной точке потока, обнаруживает пульсации скорости, что свидетельствует о том, что различные частицы приходят в точку замера с различным вектором скорости. Обнаруживаются также пульсации температуры жидкости. [c.260]

Задача об обтекании плоской пластины потоком газа со скольжением рассматривалась в ряде работ. Мы изложим здесь решение этой задачи, следуя 9], [10]. Основное предположение, непосредственно следуюш,ее из определения границ области течения со скольжением (2.9), состоит в том, что отношение длины свободного пробега молекул / к характерному размеру в области течения (в качестве такого размера выбирается толщина пограничного слоя 8) мало, но им нельзя уже пренебрегать [c.637]

При обтекании полости на плоской noBqjXHo TH при определенных условиях возникают автоколебания. Причина их возбуждения состоит в возникновении акустической волны в результате удара вихрей слоя смешения о заднюю кромку полости. Это иллюстрируется сравнением характера пульсаций скорости в слое смешения для двух случаев обтекания обтекания обращенного назад уступа и полости прямоугольного сечения (рис. 10.1). Во втором случае в спеетре пульсаций наблюдаются ярко выраженные дискретные составляющие, что обусловлено наличием акустической обратной связи с возбуждением автоколебаний [10.3]. На характер возбуждения автоколебаний может влиять также то обстоятельство, что для некоторых частот полость может служить акустическим резонатором [10.10]. В результате характеристики автоколебаний определяются геометрией полости, числами Рейнольдса и Маха, режимом течения в пограничном слое перед полостью (ламинарный или турбулентный) и характерной толщиной этого слоя. [c.225]

Используя определение толщины пограничного слоя (б IjyRe, где — характерная длина, а Re — число Рейнольдса), заключаем, что ti т. е. времена оелак-сации в пограничном слое одного порядка с характгрным аэродинамическим временем, что подтверждает сообран ения, сформулированные в 5.4. [c.400]

Магнитные свойства материалов обусловлены внутренними скрытыми формами движения электрических зарядов, представляющими собой элементарные круговые токи. Такими круговыми токами являются вращение электронов вокруг собственных осей — электронные спины и орбитальное вращение электронов в атомах. Явление ферромагнетизма связано с образованием внутри некоторых материалов ниже определенной температуры (точки Кюри) таких кристаллических структур, при которых в пределах макроскопических областей, называемых магнитными доменами, электронные спины оказываются ориентированными параллельно друг другу и одинаково направленными. Таким образом, характерным для ферромагнитного состояния вещества является наличие в нем самопроизвольной (спонтанной) на.магниченности без приложения внешнего магнитного поля. Однако, хотя в ферромагнетике и образуются самопроизвольно намагниченные области, но направления магнитных моментов отдельных доменов получаются самыми различными, как это вытекает из закона о минимуме свободной энергии системы. Магнитный поток такого тела во внешнем пространстве будет равен нулю. Возможные размеры доменов для некоторых материалов составляют около 0,001—10 мм при толщине пограничных слоев между ними в несколько десятков — сотен атомных расстояний. У особо чистых материалов размеры доменов могут быть и больше. Существование доменов удалось показать экспериментально. При очень медленном перемагничивании ферромагнитного образца в телефоне, соединенном через усилитель с катушкой, охватывающей образец, можно различать отдельные щелчки, связанные непосредственно со скачкообразными изменениями индукции. На полированной поверхности намагничиваемого образца ферромагнетика можно обнаружить появление тип1 чных узоров, образующихся с помощью осаждения тончайшего ферромагнитного порошка на границах от- [c.267]

Выбор масштаба скоростей очевиден. Это — скорость на внешней границе пристенного пограничного слоя U (х) или максимальная скорость на оси струи или следа Um (х) в случае свободного пограничного слоя. Сложнее обстоит дело с выбором масштабов ординат в сечениях пограничного слоя. В отличие от использования условного понятия толщины пограничного слоя, как это делалось при оценке порядков членов уравнений Стокса в 86, сейчас встает вопрос о точном количественном определении той конкретной длины, которую естественно принять за характерный масштаб ординат в сечениях пограничного слоя. Определение этой величины должно быть тесно связано с формой профиля скоростей в данном сечении пограничного слоя, его полнотой, урезанностью или другими какими-нибудь средними характеристиками формы профилей скорости. [c.451]

Такая характерная для метода подобия обратная связь между количественным определением толщины пограничного слоя и решением конкретной задачи, требующая пересчета этой толщины от одного приближения к другому, с.лужит повышению быстроты сходимости приближений. Пренебрежение этим обстоятельством в известных методах Блазиуса, Гертлера и др., не использующих связь между масштабом ординат и распределениями продольных скоростей в сечениях пограничного слоя, служит, по-видимому, главной причиной медленной сходимости приближений в этих методах. [c.452]

Рассмотрим двумерный пограничный слой несжимаемой одно-эодно и изотропно проводящей жидкости, образующийся на непроводящей стенке канала или обтекаемом профиле. В предположении, что магнитное число Рейнольдса, определенное по характерной длине тела Ь, меньше единицы, а характерный размер изменения приложенного магнитного поля намного больше толщины пограничного слоя, систему уравнений магнитогидродинамического пограничного слоя можно записать в виде [c.544]

Легко видеть, что характерный продольный масштаб возмущений в случае малых ст превышает по порядку величины толщину пограничного слоя. Искомые асимптотики нейтральных кривых в пределе Ке оо для Моо 1, как и в цитированных выше работах, отвечают случаю О О, причем связь ст с числом Рейнольдса подлежит определению. Возможность пренебречь непараллельностью основного течения следует из условия стКе —> 5, которое одновременно с ст —> О всюду ниже будет выполнено. [c.114]

Возможно, что приведенный выше краткий обзор поможет понять, почему нельзя обойтись без предварительного теоретического анализа характерных случаев простых установившихся течений. В литературе можно найти и другие спорные исследования, относящиеся к более сложным случаям. Так, Тэйлор (1938) высказал сомнение, не делает ли изменение толщины пограничного слоя бесполезными вычисления Толлмина (1929) и Шлихтинга (1933а, Ь, 1935а) для определения неустойчивости режима Блазиуса. Позднее эти вычисления были проверены экспериментально Шубауэром и Скрэмстедом (1947), а также были проконтролированы вычислениями, использующими схему, предложенную Гейзенбергом (Линь, 1944). [c.23]

При определенных условиях ламинарный пограничный слой теряет устойчивость и переходит в турбулентный. Ориентировочно границу потери устойчивости ламинарного течения можно установить по критическому числу Рейнольдса R jjp. Пользуясь аналогией между явлениями перехода ламинарного режима в турбулентный в цилиндрической трубе и в пограничном слое, можно, как это уже указывалось, ввести характерные для слоя числа Рейнольдса, отнесенные к толщинам 6, 5 и 5 [c.247]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...