Цилиндр уравнение равновесия

Осевые напряжения распределены равномерно по толщине металлического и керамического цилиндров. Уравнение равновесия для них записывается в виде [c.171]

Для решения температурной задачи можно воспользоваться тем же методом, который был применен при расчете цилиндра на действие внутреннего и внешнего давлений. При этом уравнение равновесия (16.1) не изменится. Геометрические соотношения (16.2) и [c.452]

Это уравнение отличается от уравнения равновесия (16,1), полученного при расчете толстостенного цилиндра, только слагаемым 2-2 [c.461]

Определим отдельно температурные напряжения. Ход решения этой задачи аналогичен ходу только что рассмотренной. Уравнение равновесия получим из уравнения (16.65), положив <в = 0. Оно будет таким же, как в случае расчета толстостенного цилиндра [формула (16.1] [c.464]

Остановимся, прежде всего, на особенностях расчетной схемы и выведем уравнения деформаций и уравнения равновесия для осесимметричного цилиндрического тела в простейшем случае неизменности нагрузок и напряжений вдоль оси цилиндра. После того как эти уравнения будут выведены, на их основе можно рассмотреть и две указанные выше конкретные задачи, [c.275]

Отсекаем поперечным сечением часть цилиндра (рис. 337, б) и составляем для нее уравнение равновесия (10.2) [c.298]

Составил уравнения равновесия для цилиндра В. Так как линии действия сил, приложенных к цилиндру, пересекаются в центре цилиндра, то достаточно составить два уравнения, приравняв нулю сумму проекций всех сил на оси х vi у (рис. а) [c.67]

Цилиндр А находится в равновесии под действием четырех сил веса Q, горизонтальной реакции стены S, вертикальной реакции пола Т и реакции N цилиндра В, равной по величине и направленной противоположно силе N. Все четыре силы (рис. г) пересекаются в точке О, центре цилиндра А. Составим два уравнения равновесия этих сил. Суммы проекций сил на ось х и ось у равны нулю [c.68]

Уравнения равновесия для второго цилиндра будут [c.106]

Из системы сил, действующих на цилиндр, надо определить лишь одну (R"), а потому достаточно одного уравнения равновесия, если составить его так, чтобы в него не входила другая неизвестная (R ), Таким уравнением может быть уравнение М=0 относительно какой-либо точки, лежащей на линии действия R (кроме точки 0), или 2, Y— 0. Сумма проекций на вертикальную ось всех сил, приложенных к цилиндру, имеет вид [c.89]

Отбросим эту связь и заменим ее действие на стержни АВ и АО нормальными силами реакций и Л а, линии действия которых проходят через центр цилиндра О, и силами трения скольжения / 1 и направленными по касательным в точках Р и Е (рие. 90, а). Рассмотрим теперь критическое состояние равновесия сочлененной системы в целом как одного абсолютно твердого тела и составим для нее уравнение равновесия в форме [c.128]

Разложим реакцию Рв на горизонтальную Р и вертикальную Л/ составляющие (рис. 92, б) и составим уравнения равновесия произвольной плоской системы сил Р, Q, N и Р, действующих на цилиндр, в форме [c.130]

Из уравнений равновесия находим = В, Н,, — О. Следовательно, цилиндр находится в покое под действием приложенных к нему двух пар сил Р, Р,,) и Rn, О). Одна из них, а именно Р, Р ), стремится привести цилиндр в движение, а другая, (/ , О), препятствует этому. Момент пары (/ , О), называемый моментом сопротивления при качении, равен моменту силы относительно точки А [c.79]

Это уравнение отличается от уравнения равновесия (16.1), полученного при расчете толстостенного цилиндра, только слагаемым (y/g)a> r , обусловленным действием центробежных сил. Геометрические и физические уравнения не отличаются от уравнений (16.2) — (16.4), полученных для толстостенного цилиндра. [c.490]

Можно показать, что при определенных условиях это элементарное решение является точным. Поскольку компоненты напряжения являются или линейными функциями координат, или равны нулю, достаточно рассмотреть только уравнения равновесия (123) и граничные условия (124). Подставляя выписанные выше выражения для компонент напряжения в уравнения (123), находим, что эти уравнения удовлетворяются, если отсутствуют массовые силы. Боковая поверхность вала свободна от усилий, и граничные условия (124), с учетом того, что для поверхности цилиндра os(iV2) =/г = 0, приводятся к виду [c.292]

Отсекаем поперечным сечением ч сть цилиндра (рис. 10.10, б) и составляем для нее уравнение равновесия (10.2) [c.403]

Уравнение равновесия по продольному сечению цилиндра записывается в следующем виде [c.233]

Выделив объем жидкости в виде горизонтального цилиндра, соосного с трубой (рис. V[II 8)t,H составив уравнение равновесия приложенных к нему сил, приходим к следующему дифференциальному уравнению [c.193]

Формула (16.12) получена из уравнения равновесия части цилиндра, отсеченной плоскостью, перпендикулярной оси его симметрии. [c.577]

Задача определения напряжений в таком цилиндре заметно сложнее, чем для тонкостенных сосудов, и одними только уравнениями равновесия обойтись не удается. Приходится рассматривать и возникающие в цилиндре перемещения. Эту задачу называют задачей Ламе по имени фран- [c.332]

Составить уравнение равновесия поршня дозатора и найти давление в той полости дозатора, которая соединена с полостью силового цилиндра. [c.118]

Составить уравнение равновесия поршня силового цилиндра и определить давление в полости силового цилиндра, соединенного с напорной магистралью насоса. [c.118]

При установившемся движении, когда момент Мд турбины 1 и момент Ме сопротивления генератора 2 равны между собой, центробежная сила Р шаров уравновешивает силы их веса, вес муфты 4, вес цилиндра 7 и силу Ра сжатия пружины. Чтобы написать уравнение равновесия этих сил, их [c.345]

Условие чистого качения. Момент сопротивления, возникающий при качении цилиндра, может быть преодолен либо движущим моментом, либо движущей силой Р (рис. 9.5,6). В последнем случае уравнение равновесия сил, действующих на равномерно движущийся цилиндр, нагруженный силой N, имеет вид [c.315]

Здесь г, в — полярные координаты в плоскости поперечного сечения цилиндра, а 8 Ц, г) и Ее (1, г) — компоненты деформации. Запишем остальные уравнения задачи уравнение равновесия — [c.115]

При зарядке аккумулятора цилиндр поднимается вверх, сила трения направлена вниз. Давление при зарядке находим из уравнения равновесия цилиндра G + F — = Q [c.13]

При разрядке аккумулятора цилиндр опускается вниз, сила трения направлена вверх. Уравнение равновесия цилиндра принимает вид [c.13]

Таким образом, цилиндр находится в равновесии под действием двух пар перекатывающей ( иах. и пары сопротивления (6, с противоположными по знаку моментами. Составим уравнение равновесия, взяв моменты всех сил относительно точки В -Р ОС + 4- GB = 0. Вследствие малой деформации опорной плоскости можно положить, что ОС г и ВС = к. Тогда [c.44]

Уравнение равновесия малого элемента, выделенного из цилиндра, будет, очевидно таким же, как и уравнение (204) для диска постоянной толщины при ш = 0 [c.391]

Уравнения равновесия поршней каждого из цилиндров [c.317]

Упростим с самого начала задачу, пренебрегая в уравнениях гидродинамики кривизной цилиндра, малой по сравнению с кривизной поперечного сечения проволоки, учитывая кривизну цилиндра и осевой линии проволоки только в уравнениях равновесия самой проволоки. Таким образом, гидродинамические уравнения нашей задачи совпадают с уравнениями для случая скольжения ползуна по плоскости. [c.87]

Ограничимся в дальнейшем только механической частью расчета ленточного радиатора и получим уравнения равновесия ленты для режимов работы в космосе и в земных условиях. Уравнения стационарного движения ленты получим в системе координат уох, вращаюш,ейся с угловой скоростью цилиндров / и 2 (рис. 5.11), прижимающих ленту к барабану. В относительной системе координат лента имеет продольное движение со скоростью w = кроме того, на ленту действует распределенная нагрузка mmV. Воспользуемся уравнением равновесия стержня (5.6), которое запишем во вращающейся системе координат уох. Полагая [c.109]

Для данных условий работы гидросистемы этот перепад давления определяет скорость прохождения масла через дроссель и, следовательно, соответствующую скорость поршня в цилиндре. Если пренебречь незначительным противодавлением отводящего масла из левой полости цилиндра, уравнение равновесия поршня при преодолении сопротивления рабочего механизма станка напишется так [c.147]

Отметим, что сила трения скольжения ТР1 должна быть направлена в сторону, противоположную возможному проскальзыванию цилиндра при его качении, т. е. вниз по наклонной плоскости. Выберем оси коордияат и составим уравнения равновесия [c.87]

Исследуем характер распределения скоростей по живому сечению. Рассмотрим горизонтальную круглую цилиндрическую трубу, радиусом г (рис. 93), в которой сечениями I—I и //—II выделен отсек движущейся жидкости AB D длиной I. Давление в центрах тяжести живых сечений I—/ и И—II обозначим р. и р2. Внутри отсека AB D выделим жидкостный цилиндр abed и составим для него уравнение равновесия относительно оси трубы [c.139]

Задача определения напряжений в таком цилиндре заметно сложнее, чем в тонкостенных сосудах, и одними только уравнениями равновесия обойтись не удается. Приходится также рассматривать возникающие в цилиндре перемещения. Эту задачу назывэ.ют задачей Ламе но имени французского ученого, работавшего в 20-х годах прошлого столетня в Петербургской Академии наук. [c.379]

Веревка, навернутая на поперечное сечение цилиндра. Пусть веревка положена на поперечное сечение выпуклого цилиндра, по которому она может скользить с трением. Коэффициент трения равен /. Касание происходит по дуге АВ (рис. 126) веревка натягивается на концах Л1о и Мх натяжениями Гр и 1, причем Т Тд. Найдем условия равновесия, предполагая, что веревка находится в состоянии, когда она готова начать скользить в стррону АВ. Этим дел, больше которого не должно быть лось равновесие. Пусть 5 — дуга АМ, дв — элемент, находящийся в точке М, N дз — абсолютное значение нормальной реакции цилиндра, которая направлена наружу, fN йз — абсолютное значение касательной реакции, которая направлена в сторону МА. На основании естественных уравнений равновесия нити имеем [c.261]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...