Магнетон Бора масса

Отношение массы дейтрона Е массе протона Молярная масса дейтрона Магнитный момент дейтрона в магнетонах Бора [c.18]

Наиболее часто встречается следующее определение Фундаментальные физические постоянные — это постоянные величины, являющиеся характеристиками микрообъектов или входя-щие в качестве коэффициентов в математические выражения фундаментальных физических законов [8, 20]. Оно сразу же порождает массу вопросов. Все ли характеристики микрообъектов фундаментальны Характеристикой какого микрообъекта является, например, магнетон Бора Микрообъектов (элементарных частиц) в настоящее время известно несколько сотен, и каждый из них характеризуется несколькими параметрами — массой, зарядом, спином и др. Включение в таблицы всех этих характеристик предельно усложнило бы проблему. Но на этом вопросы к определению [8, 20] не кончаются. Нет ли в нем логической ошибки, когда одно понятие определяется через другое, которое также нуждается в определении Конкретно какие физические законы следует относить к фундаментальным В какой фундаментальный физический закон входит, например, постоянная Ридберга Следует ли считать закон Стефана — Больцмана Q=(t7 и соответственно постоянную <т фундаментальными [c.32]

Магнетон Бора 92, 260 Масса эффективная 353 Метод вариационный 280 орбиталей 306, 313 [c.436]

Постоянная Планка h h = h/Чл Заряд электрона е Масса покоя электрона m Скорость света в вакууме Со Постоянная Больцмана k Магнетон Бора р Электрическая постоянная ео Магнитная постоянная цо Энергия, соответствующая 1 эВ Частота излучения, имеющего энергию кТ (Т = 300 К) [c.542]

Мо — молекулярная масса) определить число магнетонов Бора на молекулу Пд. [c.523]

Частица Символ Заряд е Масса покоя (в электронных массах) т/ Механический вращательный момент (спин), Й Магнитный момент в магнетонах Бора (М. Б.) или в ядерных магнетонах (Я. М.) Радиус Го. см Среднее время жизни, сек. Продукты распада [c.393]

Возьмем какую-либо формулу для осциллирующей добавки, например (10.33). Из этой формулы видно, что период осцилляций определяется орбитальным правилом квантования, т. е. не меняется при учете ферми-жидкостных эффектов. Что касается амплитуды, то в нее входит множитель os лкт 1т) (это амплитуда данной гармоники к). Масса свободного электрона возникла здесь от магнетона Бора = eA/(2m ). Но поскольку согласно (13.14) заменяется на i, то можно заключить, что ферми-жид-костные эффекты приведут к замене m— m l+Z ). [c.237]

Если в выражении для магнетона Бора заменить массу электрона т, массой протона тр, то мы получим величину, в 1838 раз меньшую, называемую ядерным магнетоном которая используется в качестве единицы измерения магнитных моментов нуклонов и ядер [c.103]

Отношение массы протона к массе электрона Отношение массы мюона к массе электрона Элементарный заряд Отношение заряда электрона к его массе Магнетон Бора Ядерный магнетон Магнитный момент электрона [c.187]

Здесь .1яд= е Й/(4лЛ1) — ядерный магнетон Бора М — масса ядра. [c.352]

Магнетик 126 Магнетон Бора 235 ядсрный 235 Магнон 269 Масса 59 [c.331]

Часто для описания магнетиков используют удельный магнитный момент (иначе удельную намагниченность) о, т. е. магнитный момент единицы массы. Единица удельного магнитного момента в СИ — А-м /кг, в системе СГСМ — Гс-см г (в англоязычной литературе — emu/g). Иногда в качестве магнитной характеристики приводят атомный магнитный момент п, т. е. средний магнитный момент, приходящийся на атом или на формульную единицу вещества его измеряют в магнетонах Бора (Лв. Удельный и атомный магнитные моменты связаны с соотнощением [c.614]

В начале этого параграфа мы говорили, что в квантовую электродинамику можно наряду с электронами и позитронами включить еще положительный и отрицательный мюоны. Удивительным свойством мюона является его полное сходство с электроном во всех свойствах, кроме массы. Обе частицы электрически заряжены и имеют спин половина. Обе частицы не подвержены сильным взаимодействиям. Электромагнитное взаимодействие для обеих частиц совершенно одинаково вплоть до таких тонких деталей, как, скажем, поправка (7.95) к магнитному моменту (но, конечно, в выражение для магнетона Бора у каждой частицы входит своя масса). Забегая вперед, скажем, что и в отношении слабых взаимодействий электрон и мюон ведут себя совершенно одинаково. И то, что в слабых взаимодействиях мюон распадается на электрон (см. (7.50)), а не наоборот, получается только потому, что мюон тяжелее электрона. Почему в природе существуют две частицы, так сильно различающиеся по массе и столь сходные во всех остальных отношениях Это, пожалуй, один из самых загадочных вопросов физики элементарных частиц. Что же касается практического участия мюонов в квантовоэлектродинамических процессах, то оно в общем-то невелико из-за большой массы мюона. Если явления с виртуальными электронами разыгрываются в области HIm , то явления с виртуальными мезонами ограничиваются областью, размеры которой в двести раз меньше. Поэтому сечение процессов с участием виртуальных мюонов (комптон-эффект, рождение пар и т. д.) на 4—5 порядков меньше соответствующих электронных сечений. Например, сечение комптон-эффекта уменьшается в 200 = 4-10 раз из-за того, что в знаменателе формулы для г1 (см. (7.85)) стоит квадрат массы. Кроме того, про- [c.341]

G практнч. точки зрения вычисления по теории возмущений уже давно зарекомендовали себя в КОД (напр., степень соответствия теории эксперименту для аномального магнитного момента электрона Ар, составляет где — магнетон Бора). В теории электрос 1абого взаимодействия такие расчёты также оказались обладающими замечательной предсказат. силой напр., были правильно предсказаны массы [c.307]

МАГНИТОМЕХАНЙЧЕСКОЕ ОТНОШЕНИЕ Ггиро-магнитное отношение) — отношение магн. момента частицы (электрона, протона, атома, атомного ядра и т. д.) к её механич. моменту К. Для атомов где g — Ланде множитель фактор Ланде, или g -фактор), k ehl2m — магнетон Бора е, — заряд и масса электрона). В зависимости от моментов (орбитального i, спинового iS) различают орбитальный gj и спиновый gg факторы Ланде. [c.701]

Для перехода магн. типа вероятность т" (1) меньше в (g/i/mцero) раз, где g — эффективный g-фaкmop частиц в атомной или ядерной системе (g 2), ей/27м с — магнетон Бора для этих частиц, — масса частицы. [c.221]

ПОЗИТРОН (символ е ) (от лат. posi (tivus) — положительный и. ..трон] — элементарная частица с положит, электрич. зарядом, античастица по отношению к электрону (е"). Массы (mg) и спины (/) П. п электрона равны, а их электрич. заряды (е) и магн. моменты (ре) равны по абс. величине, но противоположны по знаку Big ts 9,1г, J = /а, е 4,8-10 " СГСЭ единиц, Pg — 1,00116 (в единицах магнетона Бора). [c.671]

Планковская единица массы Планковская единица длины Планковская единица BpeMesm Элементарный электрический заряд Масса электрона Отношение заряда электрона к массе Классический радиус электрона Магнитный момент электрона Магнетон Бора Ядерный Ntai-нетон [c.382]

Здесь у,—гиромагн. отношение ядер g, — ядерный фактор спектроскопич. расщепления (Ланде множитель), имеющий разные значения для разл. ядер =ehl2M —ядерный магнетон (М—масса ядра), к-рый по абс. величине почти в 10 раз меньше магнетона Бора. Спины ядер, обладающих нечётным массовым числом Л общее число протонов и нейтронов), имеют полуцелые значения, кратные Vi- Ядра с чётным А либо вообще не имеют спина (/=0), если заряд Z (число протонов) чётный, либо имеют целочисленные значения спина (1, 2, 3 и т. д.). [c.675]

При малых полях и (или) высоких температурах, т. е. когда gIpв<.kT, в квантовой и классической механике получаем / = ng ЪкТ, где п — число атомов на единицу объема g — фактор Ланде (характеризует отношение магнитного момента к механическому) I—квантовое число атома к — константа Больцмана ця — магнетон Бора (единица атомных магнитных моментов) рд = = 1Хо(е/1/4ппг), где цо — магнитная постоянная /г — постоянная Планка е и т — заряд и масса электрона. [c.306]

Магнетон Бора ( хв) — единица магнитного момента, определяемая соотношением лв=ей/2 т , где е — заряд электрона, trig — его масса, %=hl2n — постоянная Планка. Применяется для выражения магнитных моментов электронов и атомных систем, магнетизм которых обусловлен движением электронов, цв =9,274078 (36)-10- эрг/Гс= =9,274078(36)-10- А-м . [c.205]

Ядерный магнетон (цы) — единица магнитного момента, определяемая соотношением 1 =е%12 тр, где е — заряд электрона, К=к12п — постоянная Планка, Шр — масса протона. Применяется для выражения магнитных моментов атомных ядер и нуклонов. По размеру значительно меньше магнетона Бора, Ц[ч=5,050824(20) 10- эрг/Гс= = 5,050824(20)-10- А-м . [c.211]

В 1922 г. О. Штерн и В.Герлах, пропуская узкий пучок атомов водорода через неоднородное магнитное ноле, обнаружили, что пучок расщепился на два, отклонившихся в противоположные стороны. Отсюда следовало, что эти атомы обладали магнитным моментом 1, имевшим две проекции на направление магнитного ноля +/х и — 1. Величина этого магнитного момента оказалась равной магнетону Бора л = лв = еК 2теС, где Ше — масса электрона, с — скорость света. В то же время орбитальный магнитный момент атомов нучка, обусловленный движением электронов относительно ядра, должен был быть равен нулю, поскольку эти атомы находились в сферически-симметричном б -состоянии. Откуда же появился наблюдаемый магнитный момент Голландские физики Дж. Уленбек и С.Гаудсмит в 1925 г. высказали гипотезу, что электрон обладает собственным моментом количества движения 8, имеющим две проекции (+8 и —з) и создающим соответствующий магнитный момент. Этот собственный механический момент и был назван снином . [c.20]

Чнсло Авогадро Атомная единица массы Масса покоя электрона Масса покоя протона Отношение массы протона к массе электрона Постоянная тонюй структуры Классический радиус электрона Комитоновская длина волны электрона Боровский радиус Магнетон Бора Постоянная Ридберга [c.766]

Концепция С. введена в физику в 1925 амер. учёными Дж. Уленбеком и С. Гаудсмитом, предположившими (на основе анализа спектроскопич. данных), что эл-н можно рассматривать как вращающийся волчок (отсюда и термин С. ) с собств. механич. моментом л/2 и собственным (спиновым) магн. моментом, равным магнетону Бора ЦБ=ле/2тс е ж т — заряд и масса эл-на). Т. о., для С. эл-на у=е1тс и с точки зрения классич. электродинамики явл. аномальным для орбит, движения эл-на и для любого движения классич. системы заряж. ч-ц с данным отношением elm оно в два раза меньше el2 тс). [c.713]

Смотреть страницы где упоминается термин Магнетон Бора масса : [c.14] [c.708] [c.48] [c.541] [c.637] [c.459] [c.459] [c.631] [c.306] [c.544] [c.210] [c.447] [c.94] [c.33] [c.172] [c.475] [c.493] [c.266] [c.277] [c.270] [c.344] [c.376]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...