Магноны

Возбуждения значительно меньшей энергии образуются в том случае, когда все спины повертываются лишь частично. Такая спиновая волна схематически изображена на рис. 10.12. Из рисунка видно, что спиновые волны представляют собой колебания относительной ориентации спинов в кристалле. Они сходны с упругими волнами в кристалле (фононами). Спиновые волны также квантованы. Квант энергии спиновой волны получил название магнон. При повышении температуры число магнонов возрастает, а результирующий магнитный момент ферромагнетика соответственно уменьшается. При малой плотности магнонов взаимодействие их друг с другом можно не учитывать и, следовательно, магноны можно считать идеальным газом. Газ магнонов, так же как и газ фононов, подчиняется. статистике Бозе — Эйнштейна. Если известны [c.340]

Магноны, как и другие квазичастицы, вносят вклад в теплоемкость, в рассеяние электронов и т. п. [c.341]

С квантовой точки зрения А, р. можно рассматривать как резонансное превращение фотонов эл.-.магн. ноля в магноны с волновым вектором А =0. Квантовое решение задачи об А. р. сводится к определению спектра магнонов с Л=0. [c.116]

Скорость поступательного движения ДС опреде, [я-ется балансом изменения энергии магн. моментов во внеш. магн. поле и энергии диссипации, связанной с процессами релаксации магн. моментов (спинов) в движущейся ДС, а также с вихревыми токами, индуцированными движением ДС в проводящем магнетике. Релаксация магн. моментов осуществляется посредством взаимодействия меняющих ориентацию магн. моментов между собой (магнон-магнонное рассеяние) и [c.9]

Большое и всё возрастающее значение приобретает К. р. с. при исследовании кристаллов [8]. Для К. р. с. осп. значение имеет оптич. ветвь колебаний кристалла. Метод К. р. с. стал основным при изучении динамики кристаллич. решётки, изучении разл. квазичастиц (фононов, поляритонов, магнонов и др.), а также исследовании мягкой моды. Вместе с тем разработаны эфф. методы анализа по спектрам К- р. с. кристаллов микроскопич. размеров и кристаллич. порошков [2 9]. [c.421]

Для равновесного газа квазичастиц функция v e) имеет универсальный вид, зависящий от характера статистик квазичастиц данного типа (статистика Бозе — Эйнштейна или статистика Ферми — Дирака). Так, для фононов она описывается выражением (6.1.13), а для электронов проводимости и дырок выражением (6.2.1). Что же касается спектра G,(e), то для квазичастиц индивидуального происхождения (электроны проводимости и дырки) он описывается выражением (6.2.6) с заменой электронной массы на определяемую структурой данного кристалла зс х зективную массу электрона проводимости или дырки, а для квазичастиц коллективного происхонадения (фононы, магноны и другие) он существенно зависит как от типа квазичастиц, так и от конкретной рассматриваемой периодической структуры. [c.148]

Магнон — квазичастица, описывающая коллективные колебания магнитных моментов атомов в магнитоупорядоченных средах, ме7аллах, ферми-жидкостях. [c.269]

Магнон (спиновая волна) — квазичастица, описывающая коллективные колебания магнитных моментов аюмов в магнитоупорядоченных средах, металлах, ферми-жндкостях. [c.282]

Магнетик 126 Магнетон Бора 235 ядсрный 235 Магнон 269 Масса 59 [c.331]

Рис. 28,7. Спектр магнонов в Мпр2 при Г = 4,2 К [23] дисперсионные кривые определены из неупругого рассеяния нейтронов для двух направлений волнового вектора q

Спектр магнонов (спиновых волн имеет щель (рис. 28.7), которая определяет частоту <оо антиферромагнитного резонанса (АФМР). В приближении теории [c.649]

В оптических и инфракрасных спектрах антиферромагнетиков имеются особенности, обусловленные магнитным упорядочением и участием магнонов в поглощении (или рассеянии) электромагнитных волн. (Вопросы спектроскопии антиферромагнетиков освещены в [4, 7, 25].) Электроднпольное поглощение в длинноволновой инфракрасной области, связанное с одновременным рождением двух магнонов (двухмагнонное поглощение), иллюстрирует рис. 28.9, Особенностью оптических спектров поглощения антиферромагнитных диэлектриков является наличие дополнительных полос поглощения, [c.649]

Рис. 28.10. Частотная зависимость коэффициента поглощения света в MnFj в области экситон-магнонной полосы поглощения при Т = 2,2 К [27]

Рис. 28.13. Зависимость частоты магнонов от волнового вектора при H = Q (сплошные кривые) и iQ //=0,1 Тл (пунктир) для СоСОз [35, с. 245]

В суб миллиметровой области длин волн обнаружены магн. поляритоны — квази-частицы, возникаюп1ие в результате взаимодействия фотонов и магнонов, когда их энергии близки. [c.112]

В АФМ, так же как и в др. магнитоупорядочонных кристаллах, наблюдается рассеяние света на магнонах. [c.113]

ГИГАНТСКИЕ СЙЛЫ ОСЦИЛЛЯТОРА — возникают, когда оптически создаваемый экситок рождается в связанном состоянии. Это может быть связанное состояние экситона с примесным центром (экситонно-примесный комплекс — ЭПК) либо с др. квазичастицей с. экси-тоном, магноном, фопоиом и др.). Необходимо только, чтобы энергия связи св -С где — шнрина экситонной зоны (рис.). [c.458]

ГОЛДСТОУНОВСКИЕ БОЗОНЫ — бозоны с пулевой массой и нулевым спином, существование к-рых в теориях со спонтанным нарушением непрерывной группы симметрии (см. Спонтанное нарушение симметрии) вытекает из Голдстоуна теоремы. Примеры Г. б. в нерелятивистской квантовой теории ын. тел спонтанному нарушению симметрии изотропного ферромагнетика относительно вращений трёхмерного пространства соответствуют магноны, спонтанному нарушению калибровочной симметрии в сверхтекучем гелии — фонопы и т. д. [c.501]

МАГНОН — квазичастица, соответствующая кванту спиновых волн в магнитоупорядоченных системах. М. по отношению к спиновым колебаниям играет ту же роль, что и фонон — к колебаниям кристаллической решётки. Энергетич. спектр М. имеет вид if = Йт(к), где ш(к) — закон дисперсии или зависимость частоты спиновых волн от их квазиволнового вектора к, квазиимпульс М. р = Йк. Время жизни М. определяется затуханием спиновых волн, и только в случае слабого затухания можно говорить о М. как о хорошо выра женньгх квазичастицах. М. являются бозонами. В тепловом равновесии химический потенциал М. равен о, что и определяет зависимость числа М. в системе от темп-ры. Когда число М. в системе мало, наир, при низких темп-рах, диссипативные я ки-нетич. процессы в магн. подсистеме (напр., магн. релаксация, спиновая диффузия) удобно формулировать в рамках теории рассеяния для столкновений М. друг с друго-М II др. квазичастицами твёрдого тела. При этом магн. динамику системы можно определить на основе кинетич. ур-ния Больцмана для ф-цни распределения М. В ферромагнетиках М. иногда паз. ф е р р о мar-н о н а м и. [c.23]

Физика твердого тела (1985) -- [ c.340 ]

Теплопроводность твердых тел (1979) -- [ c.147 , c.148 ]

Задачи по термодинамике и статистической физике (1974) -- [ c.3 , c.11 ]

Физика твердого тела Т.2 (0) -- [ c.0 ]

Модели беспорядка Теоретическая физика однородно-неупорядоченных систем (1982) -- [ c.336 , c.545 ]

Физика твердого тела Т.1 (0) -- [ c.0 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...