Ядерный магнетон Бора

Ядерный магнетон Бора [c.708]

В вырожденных электронных состояниях зееманов-ская анергия определяется также ф-лой (32), в к-рой, однако, следует заменить ядерный магнетон Цд на магнетон Бора Дв и учесть, что g -факторы зависят от типа состояния и величины взаимодействия угл. моментов. Напр., в случав Хунда а в П- и Л-состояниях двухатомной М. электронный магн. момент вдоль оси М. равен [c.191]

Магнетон Бора Магнетон Вейсса Ядерный магнетон [c.108]

Магнитный момент протона Постоянная Авогадро Постоянная Фарадея Магнетон Бора Ядерный магнетон Постоянная Планка Постоянная Ридберга Молярная газовая постоянная [c.269]

Магнетон — внесистемная ед. магнитного момента, применяемая в ат. и яд. физике. При измерении магн. моментов эл-нов и ат. систем, магнетизм к-рых обусловлен движением эл-нов, применяют магнетон Бора [мд], а при измерении магн. моментов нуклонов (протонов и нейтронов) и ат. ядер — ядерный магнетон [m sj[ Применяют также молярный магнетон. Последний равен произведению М. Бора на пост. Авогадро. д = Mg Ж = 5,58486 А м /моль. См. ф-лы V.6.35, V.6.36 в разд. V.6. и разд. VI, п. 6, 7. [c.289]

Частица Символ Заряд е Масса покоя (в электронных массах) т/ Механический вращательный момент (спин), Й Магнитный момент в магнетонах Бора (М. Б.) или в ядерных магнетонах (Я. М.) Радиус Го. см Среднее время жизни, сек. Продукты распада [c.393]

Наоборот, зеемановское расщепление при электронных переходах — Ч] (или — 41) должно быть при малых значениях / значительно больше, так как в соответствии с уравнением (1,178) расщепление уровней состояния П имеет порядок магнетона Бора, а не ядерного магнетона. Расщепление уровней уменьшается с ростом / пропорционально (/ + 1), тогда как число компонент по-прежнему увеличивается. Даже такое значительно большее зеемановское расщепление еще ни в одном случае не наблюдалось. В соответствии с выражением (1,176) спин вызывает большое магнитное расщепление уровней. В соответствии с правилами отбора (11,123) зеемановские компоненты мультиплетных переходов 2 — 2, П — 2,. .. такие же, как при синглетных переходах, если оба состояния относятся к случаю связи Ъ по Гунду. Расщепление уровней, обусловленное спином, только тогда непосредственно наблюдается в спектре, когда нри переходе изменяется тип связи (т. е. происходит изменение типа связи при классификации по Гунду) или мультиплетность. При линейно-линейных переходах многоатомных молекул такого расщепления до сих пор не наблюдалось. [c.272]

Если в выражении для магнетона Бора заменить массу электрона т, массой протона тр, то мы получим величину, в 1838 раз меньшую, называемую ядерным магнетоном которая используется в качестве единицы измерения магнитных моментов нуклонов и ядер [c.103]

Магнетон Бора Ядерный магнетон Гиромагнитное отнощение прогона Радиус электрона Постоянная тонкой структуры [c.174]

Отношение массы протона к массе электрона Отношение массы мюона к массе электрона Элементарный заряд Отношение заряда электрона к его массе Магнетон Бора Ядерный магнетон Магнитный момент электрона [c.187]

Здесь .1яд= е Й/(4лЛ1) — ядерный магнетон Бора М — масса ядра. [c.352]

Решение. Поясним вкратце физический смысл ЯМР. Пусть ядра молекул имеют нескомпенсированный магнитный момент fi, связанный с механическим моментом количества движения р соотношением fi = 7Р, где 7 — гиромагнитное отношение д, умноженное на ядерный магнетон Бора eh/(2mp ) = 5,05 10 эрг/Э. Если такой момент поместить в постоянное магнитное поле Но, то классическое уравнение движения его под действием момента сил /4 X Но будет иметь вид [c.386]

Ядерный магнетон в Мр1т=1836 раз меньше магнетона Бора 1б. Малая величина магнитных моментов ядер по сравнению с магнитными моментами электронов в атоме объясняет узость сверхтонкой структуры спектральных линий, составляющей по порядку величины 10-3 0 мультиплетного расщепления. [c.67]

В первую очередь сверхтонкая структура спектральных линий обусловливается наличием у ядер магнитного момента связанного с механическим моментом Магнитный характер взаимодействия между ядром и электронной оболочкой атома позволяет перенести на сверхтонкую структуру все рассуждения, которые применялись для объяснения обычной мультиплетной структуры. Вместе с тем, тот факт, что сверхтонкая структура, грубо говоря, в тысячу раз уже обычной мультиплетной структуры, заставляет предположить. что и магнитный момент ядер составляет приблизительно Viooo от магнетона Бора [Хд. Сходство сверхтонкой структуры с мультиплетной позволяет, прежде всего, построить векторную схему, которая дает возможность определять число компонент.- Если до сих пор мы характеризовали состояние атома результирующим моментом то при наличии ядерного [c.521]

В вырожденных электронных состояниях важное значение имеют взаимодействия электронного спина с ядерными спинами, энергия к-рых в больше энергии чисто ядерных спин-спиновых взаимодействий, где ge л g — электронный и ядерный g -фак-торы, Цв — магнетон Бора, рд — ядерный магнетон. Электрон-ядерные спин-спиновые взаимодействия бывают двух видов 1) классич. диполь-дипольное взаимодействие (анизотропное), энергия к-рого в общем случае произвольной М. определяется тензором второго ранга с 9 компонентами 2) не имеющее классич. аналога изотропное контактное взаимодействие Ферми aSI, обусловленное наличием электронной спиновой плотности в месте расположения ядра. В отличие от анизотропного спин-спинового взаимодействия контактное взаимодействие имеет место только в состояниях с Л = о, аналогичных -состояниям атомов, т. к. только атомные s-орбитали создают спиновую плотность в мосте расположения ядра. Константы обоих видов взаимодействий зависят от электронной плотности М. и дают ценную информацию об электронных волновых ф-циях М. [c.190]

Для перехода магн. типа вероятность т" (1) меньше в (g/i/mцero) раз, где g — эффективный g-фaкmop частиц в атомной или ядерной системе (g 2), ей/27м с — магнетон Бора для этих частиц, — масса частицы. [c.221]

Планковская единица массы Планковская единица длины Планковская единица BpeMesm Элементарный электрический заряд Масса электрона Отношение заряда электрона к массе Классический радиус электрона Магнитный момент электрона Магнетон Бора Ядерный Ntai-нетон [c.382]

Здесь у,—гиромагн. отношение ядер g, — ядерный фактор спектроскопич. расщепления (Ланде множитель), имеющий разные значения для разл. ядер =ehl2M —ядерный магнетон (М—масса ядра), к-рый по абс. величине почти в 10 раз меньше магнетона Бора. Спины ядер, обладающих нечётным массовым числом Л общее число протонов и нейтронов), имеют полуцелые значения, кратные Vi- Ядра с чётным А либо вообще не имеют спина (/=0), если заряд Z (число протонов) чётный, либо имеют целочисленные значения спина (1, 2, 3 и т. д.). [c.675]

Магнетон Бора (магнитный момент электрона) /2 = е/г/(2шес) 0,927 10 ° эрг/Гс. Магнитный момент нейтрона равен = = —1, 91/ 0 — 0,95 10 эрг/Гс, собственный магнитный момент протона больше ядерного магнетона Лр 2,79/2о- Все это свидель-ствует о том, что эти частицы обладают сложной неоднородной структурой. [c.493]

Ядерный магнетон (цы) — единица магнитного момента, определяемая соотношением 1 =е%12 тр, где е — заряд электрона, К=к12п — постоянная Планка, Шр — масса протона. Применяется для выражения магнитных моментов атомных ядер и нуклонов. По размеру значительно меньше магнетона Бора, Ц[ч=5,050824(20) 10- эрг/Гс= = 5,050824(20)-10- А-м . [c.211]

Ампер-квадратный метр — [А м А m ] — единица магнитного момента электр. тока (амперовского), магнитного момента частицы или нуклона, магнетона Бора (ф-ла V.6.35 в разд. V.6), ядерного магнетона (ф-ла V.6.36 в разд. V.6) в СИ. По ф-ле V.4.62 (разд. V.4) при /= 1 А, 5 = 1 м имеем = 1 А м , 1 А м равен магн. моменту электр. тока силой 1 А, проходящего по лежащему в плоскости контуру, охватывающему площадь 1 м . [c.236]

МАГНЕТОН — единица измерения магнитного момента, в пек-рых случаях играющая роль элементарной величины — кванта магнитного момента системы, принятая в атомной и ядерной физике. Соответственно различают магнетон Бора, употребляемый при описании и расчете атомных систем, магнетизм к-рых обусловлеп движением электронов [c.41]

Ядра многих атомов в основном состоянии имеют отличный от нуля спиновый момент количества движения 1К (целый или полуцелый в единицах Ь) 11 коллинеарный с ним дипольный магнитный момент х = уЬ1, За немногими исключениями, порядок величины этих моментов лежит в пределах 10" —10" магнетонов Бора. Именно благодаря существованию таких моментов возникает ядерный магнетизм. Не пытаясь проводить подробную параллель между ядерным и электронным магнетизмом, можно отметить основное различие между ними. Из трех обычных видов магнетизма, а именно ферромагнетизма (или антиферромагнетизма), диамагнетизма и парамагнетизма, в ядерном магнетизме представляет интерес только последний. Напомним, что ферромагнетизм может возникнуть, когда произведение температуры образца Т на постоянную Больцмана к (т. е. кТ) становитюя сравнимым с энергией взаимодействия между спинами. Сильное обменное взаимодействие электростатического происхождения, способствующее возникновению электронного ферромагнетизма,, в случае ядерного магнетизма отсутствует. Вследствие малости величины ядерных моментов магнитное взаимодействие между ними таково, что для возникновения ядерного ферромагнетизма (или антиферромагнетизма) необходима температура порядка °К и даже меньше. Это условие делает ядерный ферромагнетизм предметом исследований, находящихся за пределами экспериментальных возможностей (по крайней мере в настоящее время). Ядерную аналогию электронного диамагнетизма, т. е. магнетизма, обусловленного ларморовской прецессией электронных зарядов во внешнем магнитном поле, нелегко себе представить. Разумно ожидать, что по крайней мере в обычном веществе ядерный диамагнетизм будет совершенно незначительным. [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...