Динод —

Динод — си. умножитель фотоэлектронный. [c.142]

Процесс умножения повторяется, и т. д. Вторичные электроны с последнего из электродов (динодов), а их бывает до 10—15, собираются на анод. Общий коэффициент усиления таких систем достигает 10 —10 , а интегральная чувствительность ФЭУ достигает тысяч ампер на люмен. Это, конечно, не означает возможности получения больших токов, а свидетельствует лишь о возможности измерения малых световых потоков. [c.651]

Фотоны вспышки, попадая на фотокатод, выбивают из него фотоэлектроны. Эти фотоэлектроны внутри ФЭУ специальными электрическими полями фокусируются и направляются на промежуточный электрод, называемый динодом. Материал динода выбирается таким, чтобы на нем интенсивно шла вторичная электронная эмиссия. В среднем каждый электрон, падающий на динод, выбивает из него от 3 до 10 новых электронов. С первого динода поток электронов поступает на-второй динод и т.д. Всего в ФЭУ устанавливается примерно 10—20 динодов, что позволяет усиливать поток электронов в 10 —10 раз. Замечательной особенностью ФЭУ является [c.500]

Можно считать, что чувствительность фотоумножителей к у-излучению является следствием, во-первых, индуцированной люминесценции стеклянной колбы, во-вторых, увеличения утечки через изоляцию цоколя лампы и, в-третьих, увеличения плотности электронов вблизи первых нескольких динодов, которое может быть обусловлено электронами отдачи, испускаемыми катодами или другими элементами лампы. [c.340]

Ф. э. в эл.-вакуумных и ионных приборах связаны гл. обр. со случайным характером электронной эмиссии с катода (дробовой шум). Интенсивность дробовых Ф. э. практически постоянна для /<10 Гц. Она зависит от присутствия остаточных ионов и величины пространств, заряда. Дополнит, источники Ф. э. в этих приборах—вторична.ч электронная эмиссия с анода и сеток электронных ламп, динодов фотоэлектронных умножителей и т. п., а также случайное перераспределение тока между электродами. Наблюдаются также медленные Ф. э., связанные с разл. процессами на катоде. В газоразрядных приборах низкого давления Ф, э. возникают из-за теплового движения электронов. [c.328]

Второе направление, внесшее неоценимый вклад в решение проблемы измерения малых токов, было посвящено в основном совершенствованию усилителей постоянного тока и параметров электрометрической лампы, используемой в первом входном каскаде усилителя, а также разработкам, позволяющим применять типовые фотоэлектронные умножители или специальные электронные умножители. Последние не имеют фотокатода. Первый динод умножителя рассчитан на работу непосредственно от ионного тока измеряемого изотопа. В литературе имеется большое количество публикаций, посвященных регистрации и измерению ионных токов масс-спектрометра [60—73]. [c.85]

Фотоэлектронные умножители (ФЭУ). Для регистрации сигналов в видимой области спектра 0,4. .. 0,7 мкм наибольшее применение в лазерной локации находят ФЭУ. Принцип работы ФЭУ поясняется на рис. 4.16. Принимаемое излучение проходит через прозрачный материал (стекло) входного окна 1 и выбивает фотоэлектроны из фотокатода 2, нанесенного в виде тонкой прозрачной пленки на внутреннюю поверхность окна. Траектории фотоэлектронов фокусируются экраном 3 и диафрагмой 4 на поверхность первого динода. Этот динод находится под положительным потенциалом относительно фотокатода, поэтому при своем движении фотоэлектроны ускоряются, приобретая дополнительную энергию, и при ударе о поверхность динода выбивают дополнительные электроны, которые, попадая на следующий динод, выбивают еще большее число электронов и т. д. Происходит так называемый процесс размножения электронов. Например, для современных ФЭУ с двенадцатью динодами (каскадами умножения) общий коэффициент умножения достигает 10 ... 10 при отрицательном напряжении L K на фотокатоде около 1,5 кВ. [c.180]

В применяемой аппаратуре центральная часть струи, выпускаемая в вакуум через коллимирующее отверстие, проходила затем через сдвинутые друг относительно друга щели в двух синхронно вращающихся параллельно расположенных дисках. По времени пролета расстояния между дисками можно было судить о скорости кластеров. После прохождения селектора скорости кластеры ионизировались электронной бомбардировкой и получаемые ионы детектировались либо полупроводниковым электронным умножителем с непрерывными динодами, либо квадрупольным масс-спектрометром. Таким путем измерялись распределения по скоростям в первом случае кластеров всех размеров, а во втором — только кластеров определенной массы. Обычный масс-спектр детектировался квадрупольным фильтром масс при выключенном селекторе скоростей. [c.109]

В общем случае несколько хуже за счет большей длины пути пробега электронов и задержек на динодах и составляет 100 пс. Лишь применение специальной электронной оптики позволяет спуститься ниже 100 пс. Сигнал с фотоумножителя подается на осциллограф согласованным кабелем с большой шириной спек- [c.112]

Питание динодов фотоумножителя и пьезоэлектрического регулятора смещения [c.442]

Необходимо позаботиться о предотвращении влияния рассеянного света или электрических сигналов. При высоком уровне выходной мош,ности лазера во избежание перегрузки фотоумножителя можно до половины динодов соединить накоротко с анодом и соответственно уменьшить напряжение питания динодов. [c.469]

Приемники открытого типа ). Для регистрации вакуумного ультрафиолета можно применять приемники открытого типа, в которых падающее излучение не отделяется окном от фотокатода [5, 53—58]. В качестве приемника открытого типа можно использовать фотодиод и вторично-электронные умножители (ВЭУ). Первые открытые ВЭУ были описаны Алленам [59]. Во вторично-электронном умножителе первый динод играет роль фотокатода. Приемники открытого типа обладают высокой чув- [c.193]

Вторично-электронные умножители открытого типа выпускаются в СССР под названием ВЭУ-1 и ВЭУ-2 они состоят из 25 жалюзийных динодов [89]. Чувствительность прибора может меняться по поверхности катода ВЭУ-жалюзи [90]. [c.199]

Рис. 4.11. Спектральные кривые для минимально обнаружимого потока фотонов для различных детекторов. / — вакуумный фотоэлемент с вольфрамовым катодом, i — ионизационная камера без окна, 3 — ФЭУ со спектральной характеристикой 5-И и покрытием нз салицилата натрия, 4 — ФЭУ жалюзийного типа с сапфировым окном и фотокатодом из sl, 5 — магнитный электронный умножитель с непрерывным динодом и с вольфрамовым фотокатодом, в — КЭУ с открыты.м входом (с раструбом), 7 — КЭУ в баллоне с сапфировым окном и фотокатодом из sl. Вертикальными пунктирными линиями показаны границы пропускания сапфира.

Для регистрации неразложенного излучения может быть применен оригинальный метод неоптической спектрофотометрии [60]. Как уже отмечалось выше, накладывая отрицательный потенциал на сетку, расположенную между катодом и динодом фотоумножителя, можно существенным образом менять спектральную характеристику последнего. Зависимость фототока от величины задерживающего потенциала дает представление о потоке фотонов, падающих на фотокатод. [c.221]

Наиболее совершенным и высокочувствительным эмиссионным фотоэлектрическим преобразователем является фотоэлектронный умножитель (ФЭУ). В этом преобразователе увеличение тока на выходе прибора /ф по сравнению с током фотокатода достигается за счет вторичной эмиссии электронов с ряда последовательно включенных на пути электронного потока эмиттеров (динодов). Каждый последующий эмиттер находится под большим потенциалом, чем предыдущий, поэтому лавинообразный процесс роста числа электронов, управляемый электрическим полем, приводит к значительному увеличению чувствительности /ф = hai, где — коэффициент вторичной эмиссии п — количество эмиттеров. Коэффициент М = ав называют коэффициентом усиления ФЭУ. Многочисленность применений ФЭУ и большое разнообразие характеристик связаны со значительным количеством разработанных промышленностью материалов для фотокатодов (соединения сурьмы, теллура, висмута, серебра, полупроводники типа А В и др.) и эмиттеров (сурьмяно-цезиевые соединения, сплавы магния, бериллия). Разнообразно также конструктивное оформление ФЭУ — коробчатые, жалюзийные, тороидальные, линейные, корытообразные и т. д. Принципы действия, конструкции, основные параметры и характеристики, а также способы включения и особенности эксплуатации ФЭУ подробно рассмотрены в отечественной литературе [67]. Отметим только некоторые моменты. Спектральная характеристика чувствительности ФЭУ определяется типом фотокатода, постоянная времени — менее 10 с, чувствительность может достигать нескольких десятков ампер на люмен. Существенным преимуществом ФЭУ является относительно высокая [c.203]

Источником Ф. в вакуумных и газонаполненных приборах является также вторичная электронная эмиссия с апода и др. электродов (сеток электронных ламп, динодов фотоэлектронных умножителей и т. и.), а также перераспределение тока между электродами в многоэлектродных лампах, т. к. при этом увеличивается неопределенность в числе электронов, попадающих на анод в каждый заданный промежуток времени. Спектры таких Ф. аналогичны спектру дробового шума. [c.322]

Измерение отношений методом вращающихся секторных дисков подробно описано Куинном и Фордом [71]. Сами диски сделаны с отверстиями вблизи периферии, образованными радиальными парами ножевых кромок. Ось вращения дисков расположена параллельно пучку излучения, который проходит через отверстия и может прерываться. Средняя яркость источника, наблюдаемая через отверстия вращающегося секторного диска, выражается в соответствии с законом Тальбота произведением яркости источника на коэффициент пропускания диска, т. е. на долю времени, в течение которого излучение может проходить через отверстия. Эта доля равна отношению полного угла, занимаемого центрами всех отверстий, к 2я. Тщательно сделанный диск, имеющий, например, коэффициент пропускания 1,25 /о. позволяет получить погрешность измерения коэффициента пропускания до 0,01 %. Коэффициент пропускания может быть измерен либо механически — прямым измерением положения кромок ножей, либо хронометрированием светового пучка, проходящего через отверстие, когда диск вращается in situ. Для того чтобы выполнялся закон Тальбота и была полностью реализована указанная возможная точность в измерении отношения, жалюзийный фотоумножитель (например, EMI 9558) нуждается в низком уровне освещения катода. Средний анодный ток не должен превышать примерно 0,1 мкА, а потенциалы динодов должны быть стабильными. [c.373]

Динод — см. Умножитель фотоэлектронный 142 Диод 142—143 Диод газоразрядный 142 Десектор 144 [c.754]

Фотоэлектронный умножитель (или Tp>.1i a Кубецкого) представляет собой вакуумный электронный прибор, имеющий несколько катодов (динодов), расположенных в стеклянной трубке под определенным углом друг к другу и аноду (рис. 9). Чаще всего фотокатодом служит сурьмяноцезиевая пленка. На фотокатод /(, диноды и анод А подается определенное положительное напряжение, величина которого на каждой последующей паре возрастает по сравнению с напряжением на предыдущей паре. Фокусировка эмитируемых электронов осуществляется или с помощью дополнительного поперечного магнитного поля, или с помощью электростатического поля (устанавливаются сетки). [c.43]

После испытания различных схем нами был построен простейший сцин-тилляционный [-дефектоскоп, работающий по принципу измерения тока на выходе ФЭУ [И 1. На рис. 5 дана его электронная схема. Величина сопротивления делителя напряжения 100 ком. Между тремя ближайшими динодами и землей обычно включались конденсаторы емкостью порядка 0,01—0,02 мф. [c.317]

Спектрометрнч. и амплитудные характеристики С, ii. определяются числом электронов, попавших на 1-й динод ФЭУ, к-рое можно рассчитать по ф-ле abyjw . Здесь [c.38]

Наиб, широко используются ФЭУ, в к-рых усиление электронного потока осуществляется при помощи системы дискретных динодов—электродов корытообразной, коробчатой, тороидальной или жалюзнйной формы с линейным либо (реже) круговым расположением, обладающих коэф. вторичной эмиссии а>1. Усиленный во много раз (от 10 до 10 ) фототок, снимаемый с анода, получается в таких ФЭУ в результате умножения электронов последовательно на каждом из отд, динодов. Питание ФЭУ подаётся через делитель напряжений, распределяющий напряжение между электродами. Существуют также умножит. системы, представляющие собой непрерывный дин од—канал (относительно длинная трубка, прямая или изогнутая, либо близко расположенные пластины), к концам к-рого приложено напряжение (обычно 1—3 кВ), На внутр. поверхности канала создан активный слой (а>1), обладающий распределённым электрич, сопротивлением. Перемещение вторичных электронов происходит под действием аксиального электрич, поля (рис, 2), Коэф. [c.367]

Вместе с тем сцинтилляционные счетчики имеют и свои специфические недостатки более сложная радиометрическая аппаратура высокое питающее напряжение и требование повышенной стабильности напряжения необходимость тщательной светоизоляции влияние магнитных полей на коэффициент усиления фотоумножителя, что затрудняет их применение в соответствующих условиях усталость, возникающая при токах 10 а и проявляющаяся в падении коэффициента электронного умножения последних динодов наличие собственного [c.137]

Схема устройства микроканального ПВМС с электрооптиче-ским кристаллом показана на рис. 3.31, а функционирует он следующим образом. При проецировании входного изображения (управляющих оптических сигналов) па фотокатод ПВМС поглощение квантов света в нем приводит к испусканию электронов с эффективностью р (обычно несколько процентов в видимом диапазоне длин волн), гак что пространственное распределение интенсивности преобразуется в соответствующее распределение электронов, ускоряемых приложенным напряжением. Влетая в каналы МКП, которые представляют собой распределенный динод, они размножаются в результате многократных актов вторичной электронной эмиссии, обеспечивая тем самым увеличение плотности тока, как в фотоэлектронном умножителе. Пучки электронов на выходе МКП (он заземляется) ускоряются сет- [c.196]

Микроканальный умножитель [8.83] представляет собой пластину из полупроводящего стекла, в которой протравлено большое-число микроканалов. Диаметр этих каналов, как правило, равен около 10 мкм, а количество каналов на один квадратный сантиметр — более 10 . На поверхность пластины наносятся электроды,, оставляющие выходы каналов открытыми. Во время работы умножителя к этим электродам прикладывают электрическое напряжение порядка 1 кВ. Пластина работает в вакууме. Стенки каждого канала представляют собой распределенный динод. Электроны, попавшие в канал, ускоряются внешним полем и в результате многократного соударения со стенками канала размножаются, как это происходит в обычном электронном умножителе. Образуюш,ийся при этом на стенках канала положительный заряд стекает в электрод, пластины, так как ее материал имеет заметную проводимость. Коэффициент усиления электронного потока одной такой пластиной достигает величины 10 . Если же используются две микроканальные пластины, одна вслед за другой, как два каскада усиления, то коэффициент усиления достигает 10 . Рабочая поверхность пластины может быть больше 10 см , а неоднородность коэффициента усиления — не более 5 %. [c.196]

К фотоприемникам для измерения высокой мош,ности лазеров предъявляются строгие требования в отношении постоянства чувствительности и линейности характеристики. Чувствительность должна быть линейна в очень широком динамическом диапазоне, и должны отсутствовать эффекты насьщения за счет пространственного заряда. Как показали первые эксперименты по измерению выходной пиковой мощности лазеров с помощью фотоумножителей, насыщение за счет пространственного заряда ограничивает фототок фотоумножителей до такой степени, что чувствительность даже при низких напрял ениях на динодах становится недопустимо нелинейной. Правда, в настоящее время имеются специальные высокоскоростные фотоэлементы, конструкция которых обеспечивает малую постоянную времени и [c.183]

В работе [73] был применен стробоскопический метод, обеспечивающий большую чувствительность. При таком методе высокое напряжение на фотоумножителе включают на короткое время с некоторой задержкой во времени относительно возбуждающего импульса подсветки. Повторяя подобные импульсы с частотой 40—80 гц, выходной сигнал фотоумножителя интегрируют и усиливают. Время задержки постепенно меняют и при этом сигнал, пропорциональный времени задержки, подают на вход отклонения по оси л координатного самописца, пользуясь спаренным потенциометром. Сигнал же фотоумножителя подают на вход отклонения по оси у. В результате на диаграммной бумаге записывается кривая затухания относительной интенсивности. Поскольку фотоумножитель работает в импульсном релсиме, на диноды можно подавать более высокое напряжение, вследствие чего возрастает сигнал, увеличивается отношение сигнала к шуму и повышается чувствительность. [c.292]

Схема чувствительного прн- динод, 8-делите.ль паппяження. емника с плоскими электродами (рис. 4.22) разработана Хинтереггером и другими [194—196]. В схел1е используется электронный умножитель с бериллиево-медным катодом и анализатор с задерживающей разностью потенциалов между сеткой и катодом. Сетка расположена параллельно катоду. [c.221]

Схема простейшего фотоэле- жуточный электрод (динод) Дь вызывая мента эмиссию вторичных электронов. Кон- [c.460]

К недостаткам всех эмиссионных фотоэлектрических преобразователей можно отнести значительную неравномерность чувствительности по площади фотокатода, необходимость большого по величине и высокостабилизиро-ванного напряжения питания с минимальными пульсациями (для ФЭУ сотни и тысячи вольт) при колебаниях напряжения не более 0,05—0,1% и коэ( ициенте пульсаций не выше 0,001%, усложненность схемы включения (для ФЭУ необходим прецизионный делитель напряжения, иногда с допусками по сопротивлению 1—2%), возможность разрушения эмиттеров-динодов у некоторых типов ФЭУ при больших облученностях, большие габариты преобразователей. Основным способом компенсации неравномерности чувствительности фотокатода является рациональный выбор оптической схемы подведения потока излучения к чувствительному слою, чтобы облучалась вся площадь фотокатода (например, с помощью конденсоров). [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...