Точка аномалии плотности вод

Ток эмиссии 412 Точка аномалии плотности воды 169, 215 [c.507]

Начальное состояние воды, находящейся под давлением р и имеющей температуру О °С, изобразится на диаграмме точкой ао. При подводе теплоты к воде ее температура постепенно повышается до тех пор, пока не достигнет температуры кипения ts, соответствующей данному давлению. При этом удельный объем жидкости сначала уменьшается, достигает минимального значении при /= = 4 °С, а затем начинает возрастать. (Такой аномалией — увеличением плотности при нагревании в некотором диапазоне температур — обладают немногие жидкости. У большинства жидкостей удельный объем при нагревании увеличивается монотонно.) Состояние жидкости, доведенной до температуры кипения, изображается на диаграмме точкой а. [c.34]

Все эти результаты хорошо согласуются с ТФХ бисквитного теста той же рецептуры (см. п. 6.2). Ход плотности теплового потока 2 через нижний элемент блока подтверждает обнаруженную в опытах по исследованию температурных полей аномалию для центрального слоя под верхней коркой к моменту образования корки теплопритоки резко уменьшаются, ас 15-й минуты становятся даже отрицательными, в результате чего этот слой пропекается в последнюю очередь. [c.155]

Представим себе теперь, что вдоль эллиптической (невозмущенной) орбиты точки Р будет распределена вся масса т точки Р с линейной плотностью, пропорциональной соответствующим временам пробега, т. е. таким образом, что на дуге, вдоль которой средняя аномалия I изменяется на Л, расположена масса [c.362]

Вблизи критических точек жидкостей и растворов, а также вблизи точек фазовых переходов наблюдается аномальный рост Ф. нек-рых физ. величин (параметров порядка) и их взаимодействие. Для чистых жидкостей параметрами порядка являются плотности массы и энергии, для растворов—концентрации компонент, для ферромагнетиков в окрестности Кюри точки—намагниченность и т. д. Рост Ф, приводит к ряду аномалий в поведении термодинамич. величин и в реакции системы на внеш. воздействие (критические явления). [c.326]

Необычное расположение изобар воды получается вследствие её аномалии, т. е. наличия на изобарах воды состояния максимальной плотности, которая при нормальном давлении имеет место при t = 4°С (точка Ь на кривой аЬ). Известно, что температура максимальной плотности воды медленно снижается с повышением давления на каждые 9,21 МПа температура падает на 2°С. Температура плавления льда I также снижается с повышением давления. При давлении воды 28,4 МПа температура максимальной плотности воды совпадает с температурой плавления льда I и равна t = - 2,2°С. [c.58]

Известно, что при температурах, близких к 7 = 4°С,.вода обнаруживает аномалию теплового расширения, В области О °С < Г< Г/ плотность воды растет с увеличением температуры, достигая максимального значения в точке Г/ при Г> Г,- имеет место нормальное поведение — плотность уменьшается с ростом температуры. Такая температурная зависимость плотности приводит к своеобразию конвективных явлений в воде в этой области температур. Аналогичное аномальное поведение плотности обнаруживают также некоторые другие жидкости. [c.148]

Обычное приближение состоит в обрыве этого ряда при сохранении первых двух членов, что приводит к зависимости (10). Однако некоторые вещества обладают так называемой тепловой аномалией, когда функция р( ) имеет локальный максимум. В частности, так ведет себя вода при атмосферном давлении. Ее плотность имеет максимум при Т = 4 °С [110]. В точке максимума [ii = О, и зависимость плотности от температуры в ее окрестности квадратична. Тепловая аномалия наблюдается в определенном интервале значений давления. С ростом давления температура максимума понижается, но при этом падает и температура замерзания, и поэтому аномалия проявляется по-прежнему в жидкой фазе. Интервал температур, в котором р(Т) имеет аномальный характер, т. е. плотность растет с увеличением температуры, невелик. Он ограничен положениями минимума и максимума функции р(Т). [c.171]

Ковариационная матрица Pg"g" значений аномалии в узлах карты и ковариационная матрица Pgg значений аномалии в точках галса определяются формулами преобразования Фурье по известной согласно (1) априорной спектральной плотности аномалии. [c.142]

Имея в виду, что причина появления горбиков не ясна, а у других веществ в этой области р w. t подобная аномалия не наблюдалась, нами при обобщении в функции плотности опытные точки, относящиеся к данной области, не учитывались. Вопрос требует дальнейших исследований. По нашему мнению, к искажению результатов вблизи кривой насыщения могла привести недостаточно высокая чистота исследованного пропана (99%). [c.113]

Однако и в ранней работе [5] по изучению зависимости теплопроводности X гелия от давления для изотермы 1 = 42,8° С методом коаксиальных цилиндров (стальные цилиндры, зазор б 0,2 мм), несмотря на разброс экспериментальных точек, можно обнаружить понижение величины % при Р = 1 атм. Эту аномалию вначале пытались объяснить различными причинами недостаточной чистотой газа, ошибкой эксперимента, особенностями изменения коэффициента Ь для гелия в вириальном разложении теплопроводности X по степени плотности [2, 3] [c.41]

Имеется еще н третье определение широты. Геодезические измерения на поверхности Земли обнаружили локальные нерегулярности направления силы тяжести, обусловленные вариациями плотности и формы земной коры. Эти аномалии влияют на направление линии отвеса и являются причиной так называемых уклонений отвесной линии. Геодезическая или географическая широта ф" точки наблюдения — это астрономическая широта, в которую внесена поправка за уклонения отвеса. [c.32]

Интересно отметить, что для точки аномалии плотности воды (3,98° С), где dvldT)p=Q йа уравнения (4-52), следует, что ср=с,. Точки подобных аномалий плотности — это один [c.169]

У некоторых веш еств (например, у воды) имеет место характерная аномалия в значениях температурного коэффициента объемного расширения. Известно, что при температуре 3,98° С плотность воды при атмосферном давлении проходит через максимум зависимость удельного объема воды от температуры при р = 98 кПа (1 кгс/см ) представлена на рис. 6-6. Как видно из этого графика, при температурах Т < 3,98° С у воды dvIdT) < О, т. е. в интервале температур от О до 3,98° С нагревание воды приводит не к увеличению, а к уменьшению ее объема. В точке наибольшей плотности при температуре 3,98° С у воды (dvldT) =Q. Некоторые другие особенности свойств воды, обусловленные этой аномалией плотности, будут рассмотрены в 7-1. [c.166]

В диапазоне частот 1 — 10 кГц существуют две области аномального поведения тока автокатодов 5000 до 5500 Гц и от 9000 до 10000 Гц. Для первой полосы данного диапазона наблюдается явный всплеск спектральной плотности автоэмисионного тока с максимумом в точке 5250 Гц (рис. 6.6а), причем прослеживается характерный пик и для напряжения анод—катод, тогда как для тока резистора, измеренного в этом же диапазоне частот, никакой аномалии не наблюдается. Такое поведение характерно и для других катодов. Единственное отличие заключается в величине максимума, при неизменном его положении, что по-видимому, связано с разницей в площади рабочей поверхности и, соответственно, с разным количеством ионов остаточных газов, падающих на рабочую поверхность катода в единицу времени. [c.230]

Эксперим. исследование К. я. связано с рядом спо-цифич. трудностей, обусловленных большой восприимчивостью систем вблизи критич. состояния к внеш. воздействиям. Среди наиб, характерных факторов, искажающих истинный вид критич. аномалий гравитац. эффект вблизи критич. точек жидкостей (гидростатич. градиент давления приводит к заметной неоднородности плотности вещества, рис. S) неоднородности теми-ры (тепловое равновесие не устанавливается в течение ми. часов или даже суток) примеси равновесные и неравновесные, т. н. замороженные (примеси меняют характер критич. аномалий, рис. 6). [c.525]

Эта группа звёзд расположена на ГП в интервале спектральных классов от F5 до ВО (эффективные температуры, Г, = 7500—25000 К) и составляет не менее 10% всех звёзд этого интервала. Общим свойством СР-звёзд является то, что в их спектрах аномально усилены линии многих хим. элементов. У большинства СР-звёзд линии Не значительно ослаблены, и только в спектрах самых горячих звёзд этой группы линии Не значительно усилены по сравнению со спектрами нормальных звёзд, Темп-ры и плотности в атмосферах СР-звёзд приблизительно соответствуют нормальным звёздам таких же спектральных классов, т. е. аномалии спектров не вызываются аномалиями возбуждения атомов и ионов. Наблюдается огромное разнообразие аномалий, так что трудно найти две одинаковые СР-звез-ды. Тем ке менее имеются признаки, по к-рым всё это разнообразие можно грубо разделить на 4 осн. группы. PI-звёзды с усиленными линиями металлов (т. н. металлические, или Аш-звёзды). Это наиб, холодные СР-звёзды (7500 Г, ГО ООО К). СР2-звёзды, или ртутно-марганцевые звёзды,—звёзды, характеризующиеся большими избытками Мп, Р, Ga и Hg при слабых аномалиях др. элементов (11000 13 000 К). СРЗ-звёзды — с сильными избытками неск. из следующих элементов Si, Ti, r, Mn, Fe, Sr, Eu (a также др. редкоземельных элементов). Температурный интервал 8000 15000 К. Про- [c.410]

В большинстве перетасленных работ не анализируются основные при- чины и факторы, приводящие к особому поведению поверхностного слоя, а если и делаются попытки объяснения указанной аномалии, то все они сводятся лишь к действию повышенной плотности дислокационных источников вблизи свободной поверхности. [c.23]

Поэтому жидкие сплавы в этих системах могут вести себя таким же образом в отношении чистых компонентов если последние показывают аномальную структуру (например, Bi—Sb), тогда так же будут вести себя и сплавы, степень отклонения сплавов от поведения свободных электронов, например, должна быть подобной степени отклонения для чистых компонентов. Желательно прямое исследование этих систем кажется, невозможно получить много информации о структуре из физических измерений. Необходимо далее изучать их электронные свойства, чтобы установить достоверность существования аномалий удельного сопротивления при атомном отношении 2 1 или 1 2 и определить предел, до которого можно использовать модель свободных электронов, чтобы описать эти свойства. Размерный фактор может влиять на зависимость от состава некоторых электронных свойств, способствуя образованию составов сплавов с относительно эффективной или неэффективной упаковкой атомов и, следовательно, влияя на зависимость от состава величин g(r) и а(К). Этот эффект также следует распознавать при изучении дифракции и, возможно, оценивать при определении измерений плотности, вязкости или даже термодинамических свойств. Аномальная зависимость магнитной восприимчивости от состава в системе Fe—Со может быть ложной, как и отсутствие скачка в температурном коэффициенте удельного сопротивления в системе Bi—Sb. Явная простота этих систем побудила исследователей игнорировать их. С теоретической точки зрения с ними легче обращаться, чем с более сложными спла- [c.169]

Для этой группы систем мы располагаем значительным количеством прямых сведений о структуре, но все же сомнительна их достоверность. Замечено, что при более низких температурах жидкая структура проявляет тенденцию к разложению на два компонента (зарождающаяся несмешиваемость), в то время как при более высоких температурах жидкая структура хаотична. Сообщали, что изотермы нескольких физических свойств показывают относительный максимум и минимум при эвтектическом составе и обычно при температурах, довольно близких к эвтектической температуре, что говорит об уникальности в известной степени жидкостей такого состава. Термодинамические данные и линия ликвидус с точкой перегиба, наблюдаемая обычно в этой группе систем, указывают на тенденцию к несмешиваемости жидкости (см. раздел 2), особенно заметную при температурах, очень близких к линии ликвидус. Интересна структура этих жидкостей, возможно, что точка перегиба на линии ликвидус соответствует составу с максимальной трудностью смешения двух жидких структур, одна из которых характерна для чистого компонента, находящегося с той стороны системы, где есть перегиб, а другая характерна для эвтектики последняя может быть относительно раз-упорядоченной, т. е. более хаотичной жидкостью. В системах, в которых эти две структуры подобны и смешиваемы— совместимы — линия ликвидус не покажет точки изгиба (система N1). У относительно более хаотичной жидкости при точно эвтектическом составе должна в идеальном случае проявиться тенденция к разделению на группировки с двумя различными структурами и поэтому обнаружатся минимумы вязкости, возможно, при низкой температуре удельного сопротивления и может быть некоторая аномалия изотермы плотности. При составах, несколько отодвинутых от эвтектического, появится структура чистой жидкости, соответствующей этой стороне системы, чем и объясняется двухструктурная жидкость, наблюдаемая иногда в исследованиях по дифракции. Возможно, при температурах, несколько выше эвтектиче- [c.170]

Рис. 5. Рассчитанные (сплошные линии) и измеренные (отдель- ные точки) характеристики основного состояния переходных металлов [8]. Радиус Вигнера — Зайтца характеризует постоянную решетки. Графики относятся к элементам, для которых расчеты по методу функционала локальной плотности наименее точны (первый ряд переходных металлов из середины периодической системы, в которых имеются магнитные аномалии, не описываемые в рамках использованного метода, не учитывающего спина),

В ЭТИХ И подобных экспериментах не было обнаружено заметной аномалии. Результаты, не проявляющие аномалии, требуют дальнейшего обсуждения. Отметим, например, что аномалию не обнаруживают такие величины, как плотность в системе жидкость — газ или концентрация в бинарной системе. В этих случаях разность между величинами, относящимися к двум фазам, рассматривается как функция Тс — Т. Именно так представлены данные Герца и Филиппова на фиг. 21, где в логарифмическом масштабе изображена зависимость разности коэффициентов теплопроводности двух фаз от Тс — Т) Тс. Точки ложатся на прямые линии, поэтому рассматриваемое явление можно охарактеризовать критическим показателем, приблизительно равным 0,4. Близость этой величины к величине Р позволяет предполагать, что теплопроводность каждой фазы приблизительно представляет собой линейную комбинацию теплопроводностей чистых компонентов. Таким же образом Трапиенирс и др. [74] проанализировали время релаксации T методом ЯМР для метана и нашли, что показатель равен 0,45. Для правильного определения этого показателя требуются более точные данные. [c.268]

Коэфициент линейного расширения между О и —10° 0,0000507. Средняя уд. теплоемкость льда между О и —20° равна 0,5017 al (молярная теплоемкость 9), его теп гопроводность очень мала. Показатель преломления льда для желтой линии Na — 1,30911. При давлении 4,6 М.Ч и темп-ре 4-0,0073° В. лед и пар находятся в равновесии (тройная точка). При увеличении давления в соответствии с принципом Ле-Шателье темп-ра замерзания В. понижается (на 0,0073° на 1 at). Бриджменом установлено, что помимо обычной модификации льда при высоком давлении может существовать еще 5 других модификаций более плотного льда. На фиг. 1 приведена диаграмма равновесия В. и льда. Из нее видно, что при давлениях выше 2 ООО at г° льда начинает повышаться, достигая при 20 ООО at +76°. Аномалия зависимости плотности жидкой В. от темп-ры при высоких давлениях исчезает. Основные свойства жидкой В. приведены в табл. 1. [c.441]

Рядом авторов были исследованы кольцевые структуры, образующиеся на поверхности Si, имплантированного ионами высоких энергий, под действием пикосекундных лазерных импульсов. Исследования методом комбинационного рассеяния показали, что внешнее кольцо является областью рекристаллизованного Si, а внутри него расположено кольцо аморфизованного материала. Простейшая расплавная модель не дает удовлетворительного объяснения этому факту. Действительно, в рамках этой модели аморфизация происходит в тех областях, где плотность энергии излучения мала и, следовательно, мала толщина расплавленного слоя, что приводит к высокой скорости остьгоания, превышающей скорость фронта кристаллизации. С этой точки зрения (в предположении гауссово го поперечного распределения интенсивности лазерного пучка) образование кристаллической области снаружи от аморфной представляет собой аномалию. [c.153]

Модификации I (обычный лед), II, III, V и VI (другие кристаллические структуры) являются устойчивыми модификация IV существует в той же области, что и V, но она неустойчива и переходит в более плотную фазу V. Выше 20000 ат существует еще лед VII, и, чтобы уместить область его существования иа данной диафамме, пришлось вырезать значительную часть ее участка в диапазоне от 5 ООО до 20.000 ат. Не обсуждая более экзотических ситуаций При тысячах атмосфер, обратим внимание на отрицательный наклбн кривой фазового равновесия лед—вода в области i 0° С. Эта известная аномалия, связанная с тем, что плотность льда меньше плотности воды, может быть численно оценена заимствуя из таблиц величину скачка удельного объема г вода - Улей = -0,091 см /г, полагая 5 = 80 кал/г и учитывая, что [c.109]

На модельном примере рассмотрим применение такого подхода и одновременно проиллюстрируем влияние слоистости на образование ложных аномалий. В абстрагированной от реальности геологической модели присутствуют одновременно залежь (слева) и выклинивание слоев (рис. 15). Минимальная толщина слоя на своде в зоне выклинивания составляет 3 м при длине волны около 30 м. Скорости и плотности в слоях соответствуют характеристикам терригенной толщи мезозойского возраста. Залежь нефти моделируется понижением скорости и плотности на 15%. Поскольку скорость распространения волн в залежи меньше скорости волн во вмещающей толще, нефтенасыщение ловушки отображается увеличением амплитуд (рис, 16). В то же время синфазное сложение сигналов от границ на своде правой структуры приводит к похожему увеличению амплитуд. [c.37]

При темп-ре — К и давлении насыщ. паров Не испытывает фазовый переход II рода. Гелий выше этой темп-ры наз. Не I, ниже — Не II. При темп-ре фазового перехода наблюдаются аномалия теплоёмкости (Я,-точка, рис. 2), излом кривой температурной зависимости плотности Г. ж. (рис. 3). Не I резко отличается по внеш. виду от Не II первый бурно [c.111]

Уменьшение объема воды при нагревании от О до 4° С представляет собой аномалию, пе наблюдаемую в других веществах. Ее объясняют тем, что предполагают воду состоящей не только из молекул Н2О, но и из молекул Н4О2 и НеОз. Эти молекулярные образования имеют различную плотность, а их количественные соотношения изменяются в функции температуры. Если при более высокой температуре возрастает доля молекул, характеризующихся большей плотностью, то это вызовет уменьшение объема, несмотря на то, что объем каждой отдельной молекулярной системы с ростом температуры увеличивается. [c.131]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...